Среда сжимаемая

Рассеяние света в жидкостях. В 1910 г. А. Эйнштейн, исходя из идеи Смолуховского, дал количественную термодинамическую теорию рассеяния света в жидкости, учитывающую ее сжимаемость. Эйнштейн установил что интенсивность рассеянного света определяется кроме длины падающей световой волны абсолютной температурой и физическими постоянными среды — сжимаемостью, зависимостью оптической диэлектрической постоянной (обусловленной только световым полем, т. е. квадратом показателя преломления), от плотности. Эйнштейн, полагая, что рассеивающий объем и имеет форму куба, представляя флуктуацию оптической диэлектрической постоянной в виде [c.318]

Соотношения (4-38), так же как и (4-32), являются общими и применимы независимо от того, имеет ли место действие трения и теплообмен, а также является ли среда сжимаемой или несжимаемой. [c.100]

Определяющим во влиянии на теплообмен в пределах групп СОЖ. (газы, масляные и водные) является гидродинамическая обстановка на поверхностях инструментов, которая зависит от способа использования сред, при этом в каждом конкретном случае гидродинамика обтекания средой поверхностей инструментов имеет свои характерные особенности. Все среды можно разделить на две группы среды сжимаемые (газы) и среды несжимаемые (жидкости в виде свободно падающей и напорной струй). [c.155]

Перегрузка задачи большим количеством трудно определяемых параметров часто оказывается вредной. Конечно, при соответствующей подгонке этих параметров всегда можно добиться совпадения данных расчетов с данными эксперимента. Но цель построения механической модели физического явления состоит в выяснении того вклада, который вносит в общую картину процесса то или иное свойство среды сжимаемость, прочность и т. д. [c.401]

Вязкая среда, сжимаемая между двумя длинными прямоугольными параллельными пластинками. Если ширина 2а сжимаемого слоя материала мала по сравнению с длиной 2Ь, то среда не будет течь в направлении оси г (ось г выбирается направленной по длине), т. е. ау = 0, и мы приходим к случаю плоского течения со скоростями и и V, параллельными осям х и у [c.425]

Плоское течение вязкой среды, сжимаемой между двумя параллельными пластинками. [c.427]

Рис. 11.7. Радиальное течение вязкой среды, сжимаемой между двум

Рис. 11.8. Радиальное течение вязкой среды, сжимаемой между двумя круглыми пластинками (радиальные компоненты скорости и).

Глубины горных выработок следует принимать с учетом сферы взаимодействия дамбы с геологической средой (сжимаемой толщи и зоны фильтрации), но, как правило, не менее полуторной высоты дамб. При необходимости оценки фильтрационных потерь глубины горных выработок должны быть не менее двойной-тройной величины подпора у дамб высотой до 15—25 м, считая от основания дам- [c.109]

Характерным свойством грунта является его сжимаемость. Только в случае малых нагрузок, порядка 1—5 кГ/см , грунт можно рассматривать как несжимаемую среду. Сжимаемость грунта существенным образом отличается от сжимаемости металла, воды, воздуха и т. п. Объемная деформация грунта необратима. При возрастании напряжений, сжимающих образец грунта, плотность образца может существенно увеличиться вследствие перемещений зерен грунта, а также их разрушения. При снятии нагрузки, вследствие необратимости вышеупомянутых процессов перемещения и разрушения частиц, плотность уменьшается незначительно. Следует обратить внимание на тот факт, что при динамических нагрузках перемещения зерен грунта не поспевают за ростом давления. Даже после того как давление достигнет максимального значения и начнется процесс разгрузки, имеют место перемещения зерен грунта и связанное с ними объемное сжатие грунта. На рис. 4 отражены [c.12]

Наоборот, при неизменном физическом состоянии воздушной среды сжимаемость ее будет целиком и полностью зависеть от скорости полета самолета. Математически зависимость между скоростью полета и сжимаемостью воздуха проще всего выражается через скорость распространения звука. [c.399]

Как видно из (9.18) и (9.19) влияние неизотермичности потока на перепад давления определяется исходной разностью температур между транспортируемой жидкостью и окружающей средой, сжимаемостью жидкости и интенсивностью теплообмена. [c.323]

Действительно, как известно из физики, импульс давления (упругие колебания) распространяется в сжимаемой среде со скоростью звука, поэтому когда скорость истечения меньше скорости звука, уменьшение давления за соплом передается по потоку газа внутрь канала с относительной скоростью с- -а и приводит к перераспределению давления (при том же значении давления газа р1 перед соплом). В результате в выходном сечении сопла устанавливается давление, равное давлению среды. [c.48]

На практике в уравнение (1-84) вводят эмпирический коэффициент для учета рассеяния энергии вследствие трения и других необратимых процессов. Уравнение (1-84) также находит применение для сжимаемых жидкостей, когда изменение давления достаточно мало по сравнению с абсолютным давлением. В таких случаях изменение удельного объема среды незначительно. [c.56]

П. П. Золотаревым и В. Н. Николаевским [6] рассмотрены уравнения массы, импульса и энергии фаз в водонасыщенном грунте, представляющем смесь жидкости и упругого скелета, с учетом сжимаемости обеих фаз. В этой же работе разбираются основы неравновесной термодинамики таких сред, когда температуры фаз могут не совпадать друг с другом. [c.27]

Если на пути распространения звуковой волны находится какое-либо тело, то происходит, как говорят, рассеяние звука наряду с падающей волной появляются дополнительные (рассеянные) волны, распространяющиеся во все стороны от рассеивающего тела. Рассеяние звуковой волны происходит уже благодаря самому факту наличия тела на ее пути. Кроме того, под влиянием падающей волны само тело приходит в движение это движение в свою очередь обусловливает некоторое дополнительное излучение звука телом, т. е. некоторое дополнительное рассеяние. Однако, если плотность тела велика по сравнению с плотностью среды, в которой происходит распространение звука, а его сжимаемость мала, то рассеяние, связанное с движением тела, представляет собой лишь малую поправку к основному рассеянию, обусловленному самим наличием тела. Этой поправкой мы будем в дальнейшем пренебрегать и потому будем считать рассеивающее тело неподвижным. [c.417]

Исследовать устойчивость (по отношению к бесконечно малым возмущениям) тангенциальных разрывов в однородной сжимаемой среде (газ или жидкость). [c.453]

Рассмотрим течение сжимаемого газа по трубе (постоянного сечения) настолько длинной, что нельзя пренебрегать трением газа о стенки, т. е. вязкостью газа. Стенки трубы мы будем предполагать теплоизолированными, так что никакого обмена теплом между газом и внешней средой не происходит. [c.506]

Если пренебречь в уравнениях движения всеми членами, содержащими малые коэффициенты fi и С, то они сведутся к уравнениям движения обычной жидкости с уравнением состояния р — = Ар, т. е. с сжимаемостью (Эр /др ) = А. Соответствующие этому случаю колебания представляют собой обычные звуковые волны — продольные волны сжатия и расширения среды. Скорость их распространения [c.242]

Ярким примером молекулярного рассеяния является критическая опалесценция—явление интенсивного рассеяния света при критической температуре чистого вещества, при которой сжимаемость среды очень велика (теоретически (Зи/йр) —>оо). В этих условиях легко могут образоваться в небольщих объемах заметные отступления от средней плотности, так как большая сжимаемость означает, что работа, необходимая для образования случайного скопления или разрежения молекул, невелика, а энергии молекулярного теплового движения достаточно для образования заметных флуктуаций в малых объемах. На эту причину нарушения однородности среды, приводящую к интенсивному рассеянию, впервые обратил внимание Смолуховский (1908). [c.118]

Интенсивность рассеяния зависит от степени нарушения оптической однородности. Чем сильнее нарушения, т. е. чем сильнее изменения показателя преломления п при изменении плотности р (чем больше дп др), тем интенсивнее рассеяние. В свою очередь, изменения плотности (флуктуации плотности) тем значительнее, чем больше вызывающая их энергия теплового движения кТ к — постоянная Больцмана Т—абсолютная температура) и сильнее сжимаемость вещества [р = — (1/н) (с(и/с(р)]. Расчеты показывают, что интенсивность света /, рассеиваемого единицей объема среды благодаря флуктуациям плотности, пропорциональна величине [c.119]

Рассмотрим наиболее простой случай взаимодействия тела с жидкостью, когда сжимаемостью среды и вязкостью можно пренебречь. В этом случае к основным параметрам можно отнести скорость потока v, плотность р, характерный размер обтекаемого тела I. Представим, например, qax в следующей форме записи [c.238]

Отсюда на основании (5) приходим к уравнению неразрывности для сжимаемой сплошной среды [c.61]

В соответствии с правилом дифференцирования произведений зто уравнение неразрывности для сжимаемой среды (газа) приводится к виду [c.62]

Составим дифференциальное уравнение сохранения энергии для движущейся частицы сжимаемой среды. Согласно первому закону термодинамики подведенное к телу тепло идет на повышение его внутренней энергии и на совершение работы деформации [c.69]

В сжимаемой среде критерий Ей можно представить с помощью известного выражения для скорости звука = кр/р в виде [c.79]

Рассматриваемые в настоящем курсе жидкости можно разделить на две группы капельные — практически несжимаемые (вода, спирт, ртуть, масла) и газообразные — легко сжимаемые (воздух и другие газы). Характерным различием этих жидкостей является также наличие у капельных жидкостей и отсутствие у газов свободной поверхности — поверхности раздела между жидкостью и газообразной средой. [c.7]

Особенность этого случая заключается ib том, что при сколь угодно малых начальных скоростях газ должен рассматриваться как среда сжимаемая и непосредственное использование экспериментальных результатов, по.тученных при исследовании течения несжимаемой жидкости, невозможно. Здесь будут рассмотрены два предельных случая. [c.501]

Поступательное движение пузырьков в бегущей волне приближенно может быть описано в нерезонанспом случае следующим уравнением, которое получено исходя из опнсанпой выше модели многофазной среды сжимаемая жидкость — пузырьки [c.113]

В монографии последовательно изложены теоретические основы, необходимые для понимания и расчета движения гетерогенных или многофазных смесей в различных ситуациях. Такие смеси широко представлены в различных природных процессах и областях человеческой деятельности. Подробно изложены вопросы вывода уравнений движения, реологии и термодинамики гетерогенных сред. Для этого рассмотрены как феноменологический метод, так и более глубокий метод осреднения. Получены замкнутые системы уравнений для монодпсперсных смесей с учетом вязкости, сжимаемости фаз, фазовых переходов, относительного движения фаз, радиальных пульсаций пузырей, хаотического движения и столкновений частиц и других эффектов. Рассмотрены уравнения и постановки задач применительно к твердым пористым средам, насыщенным жидкостью. Описаны имеющиеся в совремеввой литературе решения задач о движении и тепло- и массообмене около капель, частиц, пузырьков. [c.2]

Математическое описание реальных гетерогенных смесей осложняется по сравнению с однофазными по двум причинам. Во-первых, осложняется описание процессов в отдельных фазах (таких, как сжимаемость, вязкость, прочность, теплопроводность, химические реакции, турбулентность, электромагнитные процессы и др.), имеющих место и в однофазных средах. Во-вторых, в многофазных системах помимо указанных существенно проявляются эффекты структуры фаз и ее изменения, эффекты межфаз-ного взаимодействия (такие, как фазовые переходы, обмен импуль- [c.6]

OM и энергией на межфазной границе, капиллярные эффекты, хаотическое движение, вращение и столкновения частиц, дробление, коагуляция и т. д.) и, в результате, число возможных процессов, которые должны быть отражены в уравнениях, многокрахно расширяется. Поэтому очень важным является описать в едином виде возможные способы учета ряда основных эффектов, привлекая, где это можно, данные теоретического анализа, а где необходимо-эмпирические соотношения и параметры. Именно такой способ изложения дан в гл. 4, где представлены наиболее обш ие замкнутые системы уравнений некоторых движений гетерогенных смесей, построенные с учетом анализа осреднения уравнений движения в гл. 2 и 3. Анализ осреднения позволил более обоснованно и однозначно привлечь замыкающие гипотезы для дисперсных смесей вязких сжимаемых фаз, концентрированных дисперсных смесей с хаотическим движением и столкновениями твердых частиц и обладающих прочностью насыщенных жидкостью пористых сред. [c.7]

Дисперсные смеси двух сжимаемых фаз с фазовыми превращениями. Рассмотрим подробнее гетерогенную смесь двух сжимаемых жидкостей т = 2), в каждой из которых отсутствуют эффекты нрочностп. Пусть вторая фаза (i = 2) присутствует в виде отдельных. одинакового размера включений, непосредственными взаимодействиями (например, столкновениями) между которыми можно пренебречь первая фаза (i = 1) является несущей средой, описываемой моделью вязкой жидкости. В этом случае при достаточно малых объемных содержаниях дисперсной фазы будем полагать, что воздействие вдоль граничной поверхности выделенного объема смеси, описываемое тензором, приходится на несущую фазу, а воздействие на дисперсную фазу определяется силой со стороны несущей фазы на целое число частиц, находящихся в этом объеме. Таким образом, примем [c.33]

Практический интерес представляют и трехфазные системы, состоящие пз пористого скелета, насыщенного смесью жидкости с газом, рассмотренные Г. М. Ляховым (см. ссылку [11] гл. 1), Брутсаертом [26] и др. Ирп этом Г. М. Ляховым фактически анализируется частный случай мягких сред, когда не только давления, по п температуры п скорости фаз совпадают р = р, = Рзл 0/ = 0, Ti = Т., = Тз, = V-2 == Vo). Как уже указывалось в 5 гл. 1, такая смесь описывается как однофазная сжимаемая среда с усложненным, заранее определяемым уравнением состояния, зависящим от уравнении состояния фаз и их массовых содержаний. [c.242]

Сингх [710] рассмотрел влияние вращения магнитного поля и сжимаемости на возмущения, вызываемые медленными пульсациями сферической частицы из электропроводного вещества в электропроводной вязкой среде и на коэффициент сопротивления. [c.487]

На тангенциальный разрыв в однородной сжимаемой среде падает рлоская звуковая волна определить интенсивности отраженной от разрыва [c.454]

Замечательную аналогию движению сжимаемого газа представляет движение в поле тяжести несжимаемой жидкости со свободной поверхностью, если глубина слоя жидкости достаточно млла (мала по сравнению с характеристическими размерами задачи, например, по сравнению с размерами неровностей дна водоема). В этом случае поперечной компонентой скорости жидкости можно пренебречь по сравнению с продольной (вдоль слоя) скоростью, а последнюю можно считать постоянной вдоль толщины слоя, в этом приближении (называемом гидравлическим) жидкость можно рассматривать как двухмерную среду, обладающую в каждой точке определенной скоростью v и, кроме того, характеризующуюся в каждой точке значением величины h — толщины слоя. [c.569]

Замечая, что величину dpjdp можно принять за характеристику сжимаемости среды — роста плотности с давлением,—заключим, что чем больше сопротивляемость среды сжатию, тем больше скорость распространения звука в ней. Приведем округленные значения скорости распространения звука в разных средах в воздухе — 340 м/с, в воде—1500 м/с, в твердом теле — 5000 м/с (вопрос о распространении малых возмущений в твердых телах представляет особые трудности, так как требует рассмотрения уравнений динамики упругого тела с характерными для него двумя скоростями распространения возмущений). Очень малые скорости распространения звука наблюдаются в легко сжимаемых жидких пенах. [c.153]

С помощью описанного метода расчета при известных величинах количества многокомпонентной среды F, ее давления Р, температуры Т и компонентного состава с, и коэффициентов ,1,, определяются следующие параметры количества жидкой и газовой , С фаз, их компонентные составы X,, К,, удельные энтальпии. / иУ , удельные теплоемкости Ср,СуаС[, плотности р и р , коэффициенты сжимаемости и 2( , коэффициенты фугитивности ф , и показатель адиабаты к газовой фазы, газовая постоянная Рд, плотность двухфазной среды р, энтальпия последней Jp, ее теплоемкость Ср и температура Тр после фазовых превращений. [c.98]

В связи с отсутствием специального термина, который обозначал бы жидкость в широком смысле 1 лова, в дальнейшем мы будем пользоваться терминами капельная жидкость (малосжи-маемая), сжимаемая жидкость (газ) и жидкость , применяя последний в широком смысле, охватывающем как капельную жидкость, так и газ (т. е. под жидкостью будем понимать всякую среду, обладающую свойством текучести). [c.7]

Процесс течения и теплоотдачи химически реагирующего потока описывается дифференциальными уравнениями движения, сплошности, энергии, масообыена, теплоотдачи, а для сжимаемых сред еще и уравнением состояния. [c.368]

Линия 12 соответствует процессу сжатия (нагнетания) жидких компонентов. Ввиду пренебрежимо малого объема жидкости по сравнению с объемом продуктов сгорания и малой сжимаемости жидкости нагнетание можно считать изохорным процессом, совпадающим на графике с осью ординат. Линия 23 представляет собой процесс подвода теплоты (сгорания топлива) при р = onst. Процесс, обозначенный линией 5 ,. соответствует адиабатическому расширению продуктов сгорания в сопле. Изобарический процесс 41, условно замыкающий цикл, соответствует охлаждению газообразных продуктов сгорания, выброшенных из сопла в окружающую среду. [c.567]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...