Процесс Скорость движения заряда

Ускоренные таким образом электроны бомбардируют атомы водорода и ионизируют их, образуя протоны. Поскольку протоны обладают положительным зарядом, то они под действием магнитного поля описывают окружности в горизонтальной плоскости. В процессе своего движения они попеременно проходят через полые электроды ] и 2. Между этими электродами создана разность потенциалов порядка 50 ООО в. Изменяя, например, величину напряжения со скоростью миллион раз в секунду, всем ионам (которым достаточно миллионной доли секунды, чтобы они смогли полностью пройти один из двух электродов) за каждый полукруг сообщают энергию, равную 50 ООО эв. [c.83]

Область I — малые V. Имеются два основных конкурирующих процесса собирание заряда на электродах камеры и рекомбинация ионов в ее газовом объеме. При возрастании напряжения V скорость движения ионов увеличивается, а вероятность рекомбинации уменьшается и доля заряда, собираемого на электродах, растет. [c.158]

Сближение потенциалов анода и катода при замыкании элемента на конечное сопротивление зависит от поляризуемости электродов, т. е. от перенапряжения анодного и катодного процессов. Следовательно, оно подчиняется закономерностям кинетики электродных реакций. Закон Ома, описывающий скорость движения электрических зарядов в некоторой среде, имеющей определенное электрическое сопротивление, непригоден для описания скоростей химических или электрохимических реакций. Скорость последних экспоненциально зависит от потенциала, так как изменение его изменяет энергию активации. Использование закона Ома в рассматриваемом случае не оправдано. [c.190]

Если при анодном процессе скорость перехода ионов. металла в раствор будет отставать от скорости движения электронов от анода к катоду, то вследствие избытка положительных зарядов — ионов металла потенциал анода сместится в положительную сторону. При катодной поляризации к электроду поступают освободившиеся на аноде электроны, которые (если они не успевают соединиться с деполяризатором) смещают потенциал катода в отрицательную сторону. При этом в том или ином случае разность потенциалов катода и анода уменьшается. Поляризация тормозит работу локального элемента и уменьшает скорость электрохимической коррозии. [c.57]

Как видно из диаграмм рис. 5 и 6, процесс выхлопа и продувки, обеспечивающий очистку цилиндра и наполнение его свежим зарядом воздуха, происходит в конце прямого и в начале обратного ходов, т. е. при наименьших скоростях движения поршневых групп, что в принципе позволяет обеспечить высокое качество этого процесса. [c.16]

Для получения хорошего качества смесеобразования и высокой скорости сгорания к моменту начала воспламенения топлива и последующего его сгорания в камере сгорания заряд должен двигаться с необходимой скоростью. Для указанной цели в период впуска создается направленное движение заряда. Исследования показывают, что после поступления смеси в цилиндр скорость ее движения резко уменьшается. Организованное в процессе впуска направленное движение смеси сохраняется затем и в процессе сжатия, когда скорость ее вследствие применения дополнительных конструктивных мероприятий (вытеснители, камеры в поршне, разделенные камеры) возрастает. [c.90]

На рис. 43 приведены результаты измерения скорости движения воздуха в процессе впуска в цилиндре дизеля ЯМЗ. Измерения проводились при различной частоте вращения. Наибольшая скорость зарегистрирована при ф = 100° от в. м. т. В головке дизеля размещен тангенциальный впускной канал, который обеспечивает к концу процесса впуска образование тангенциально направленного движения заряда, подчиняющегося закону вращения твердого тела. В момент закрытия впускного клапана в зависимости от частоты вращения Шц = 4 -h 10 м/с. [c.92]

Возвращаясь к рис. 61, можно сказать, что при использовании стандартной свечи зажигания (рис. 61а) очаг воспламенения будет гаситься углублением в днище головки цилиндра. Свеча на рис. 61 в, напротив, выступает в пространство камеры сгорания на 7 мм, и в районе искрового промежутка скорость газа будет очень высока из-за вихревого движения заряда и значительного уровня турбулентности в цилиндре. Это приводит к деформации высоковольтной дуги между электродами свечи и даже отрыву дуги от электродов прежде, чем напряжение на них достигнет своего максимума. Высокая скорость газа и турбулентность потока вызывают существенное растягивание фронта пламени, а это может повлечь гашение очага воспламенения вскоре после начала процесса сгорания. Подобные явления происходят при средней скорости газа около 15 м/с (при давлении 0,1 МПа), а моделирование процессов газообмена в цилиндре двигателя показало, что скорость потока может достигать этого уровня уже в процессах впуска и сжатия. [c.63]

Параметрами процесса являются II -напряжение заряда конденсаторной батареи С - емкость батареи конденсаторов Ь - индуктивность цепи 5 - зазор между неподвижной и метаемой деталями / - длина индуктора и др. На образование сварного соединения влияет взаимосвязь следующих основных динамических параметров нормальной скорости соударения метаемой детали (140...300 м/с), скорости движения точки контакта свариваемых материалов (1500...2400 м/с), нормального (радиального) давления соударения (400... 5000 МПа), угла соударения (порядка 4... 7°). [c.497]

Протекание процесса сгорания неоднородной смеси существенно отличается от сгорания однородной смеси. Зажигание неоднородной смеси обычно производится не от постороннего источника, а в результате самовоспламенения смеси, вызываемого разгоном экзотермических реакций до появления пламени. Такое самовоспламенение возникает при образовании горючей смеси в воздухе, нагретом до высокой температуры вследствие быстрого сжатия. Самовоспламенение, естественно, происходит в тех зонах камеры сгорания, в которых состав смеси над поверхностью испаряющегося топлива (капель или пленки) обеспечивает наибольшую скорость тепловыделения, что соответствует коэффициенту избытка воздуха, несколько меньшему единицы. Расстояние этих зон от поверхности испарения зависит от упругости паров топлива, определяемой, в свою очередь, температурой, а также условиями образования топливо-воздушной смеси — скоростью движения и турбулентными характеристиками воздушного заряда. Первые очаги самовоспламенения обычно возникают на внешней границе факела — в той области, где концентрация образующейся смеси близка к стехиометрической, температура наиболее высока. [c.141]

В камере сгорания типа ЦНИДИ, показанной на рис. 41, в, движение воздушного заряда возникает в результате вытеснения части его из надпоршневого зазора, причем радиальное движение в зазоре переходит во вращательное движение тороидального вихря в камере, расположенной в поршне. Наложение на это движение тангенциального движения заряда в камерах сгорания данного типа ухудшает протекание рабочего процесса, по-видимому, из-за разрушения тороидального вихря. Поэтому в камерах сгорания типа ЦНИДИ не применяют тангенциальный впуск заряда. Топливо впрыскивается центральной многосопловой форсункой, причем часть топлива распыливается в воздушном потоке, а другая часть (до 50%) попадает на коническую поверхность камеры сгорания, омываемую воздушным вихрем. Оптимальное вихревое отношение, подсчитанное по угловой скорости вращения воздуха вокруг кольцевой оси вихря, составляет около 20—25, Камера сгорания фирмы MAN (рис. 41, г) — сферическая. Топливо впрыскивается через форсунку, расположенную в плоскости, He проходящей через ось, цилиндра (камеры сгорания), причем струи топлива направляются под малыми углами к стенкам камеры сгорания. Воздушному заряду во время впуска через [c.147]

Если электрону в валентной зоне сообщить энергию, превышающую ширину запрещенной зоны, то он, покидая валентную зону, перейдет в зону проводимости (рис, 16.4, /), При движении по зоне проводимости электрон, потеряв часть своей энергии, опускается к ее дну (рис. 16.4, 2), а в дальнейшем переходит на локальный уровень активатора (рис, 16.4, < ). При уходе электрона из валентной зоны возникает дырка, которая ведет себя подобно положительному заряду. Дырка, двигаясь по валентной зоне, рекомбинирует (рис. 16.4, 4) с электроном, попавшим на уровень активатора из зоны проводимости. Выделенная энергия при рекомбинации электрона и дырки возбуждает ион активатора, являющийся центром высвечивания. Поскольку движение электрона в зоне проводимости происходит с большой скоростью, то процесс люминесценции в данном случае является весьма кратковременным. [c.362]

О разлете слоев жидкости под действием взрывных волн. Пусть имеется плоский, цилиндрический или сферический заряд взрывчатого веш ества (ВВ) и охватывающий его слой жидкости. Между зарядом ВВ и жидкостью может быть слой инертного газа. После взрыва жидкость придет в движение, раздробится на капли. Требуется найти дальность разлета капель к моменту прекращения движения. Задача детального описания этого процесса сложна. Целесообразнее рассматривать отдельно две стадии и каждую в рамках своих допущений и схематизаций. Первая стадия — деформация и дробление слоя жидкости под действием взрывной волны, в результате чего струи газа прорываются через жидкость, формируя ударную волну впереди жидкости. Вторая стадия — разлет образовавшихся и разогнанных до некоторой скорости капель жидкости, которые взаимодействуют с газовым потоком, инициированным взрывной волной. [c.357]

Большая подвижность может быть обусловлена малой эффективной массой носителя заряда т и большим временем свободного пробега или, точнее, временем релаксации Tq. В полупроводниках элективная масса носителей заряда может быть как больше, так и меньше массы свободного электрона. Время релаксации, характеризующее спадание тока после снятия поля, обусловливается процессами рассеяния движущихся в полупроводниках электронов. Чем больше частота столкновений и чем они интенсивнее, тем меньше время релаксации, а следовательно, и подвижность. При комнатной температуре средняя скорость теплового движения свободных электронов в невырожденном полупроводнике и в диэлектрике (если они в нем имеются) около 10 м/с. При этом эквивалентная длина волны электрона будет около 7 нм, тогда как в металлах она составляет примерно 0,5 нм. Таким образом, вследствие большей длины волны электрона в полупроводнике и в диэлектрике по сравнению с металлом, неоднородности порядка размеров атома мало влияют на рассеяние электронов. У некоторых чистых полупроводников подвижность может быть очень большой, 10 м /(В-с) и выше, у других она меньше 10" mV(B- ). Вычисляемая по последнему значению длина свободного пробега составляет лишь долю межатомных расстояний в решетках. Физический смысл требует, чтобы длина свобод- [c.240]

В процессе образования осадка выпадающие частицы постепенно укрупняются, неизбежно проходя стадию коллоидного состояния и приобретая при этом электрический заряд, одноименный по знаку у химически однородных веществ. Наличие заряда приводит к взаимному отталкиванию частиц, что задерживает их агломерацию и рост. Если не принять мер, интенсифицирующих этот процесс, то образуются частицы весьма малых размеров. Вследствие этого отделение их от воды затрудняется и оказывается возможным лишь при малых скоростях восходящего движения воды и одновременно при большой длительности пребывания ее в предназначенных для этого аппаратах. [c.77]

Пз уравнення (127) видно, что понижение давления при движении заряда во впускной системе пропорциопально квадрату скорости в наименьшем сечении и зависит от коэффициентов сопротивления системы и затухания скорости движения заряда. В двигателях с преимущественным количественным регулированием (карбюраторные, газовые, с впрыском легкого топлива и искровым зажиганием) прп у.мсиьп]оиии нагрузки прикрывают дроссельную заслонку, что нр1 водит к увеличению сопротивлении. Индикаторная диаграмма процесса газообмена в случае прикрытия дроссельной заслонки показана штриховой линией на рис. 26. [c.73]

Изучение структурных и энергетических закономерностей пластической деформации в приповерхностных слоях материалов в сравнении с их внутренними объемными слоями имеет важное значение для развития теории и практики процессов трения, износа и схватывания. При этом следует отметить, что. поверхностные слои кристаллических материалов имеют, как правило, свои специфические закономерности пластической деформации. Так, например, в работе [11 при нагружении монокристаллов кремния через пластичную деформируемую среду силами контактного трения было найдено, что в тонких приповерхностных слоях на глубине от сотых и десятых долей микрона до нескольких микрон величины критического напряжения сдвига и энергии активации движения дислокаций значительно меньше, чем аналогичные характеристики в объеме кристалла. Было также показано [2], что при одинаковом уровне внешне приложенных напряжений по поперечному сечению кристалла в радиусе действия дислокационных сил изображения эффективное напряжение сдвига значительно выше, чем внутри кристалла. Поэтому поверхностные источники генерируют значительно большее количество дислокационных петель и на большее расстояние от источника по сравнению с объемными источниками аналогичной конфигурации и геометрии при одинаковом уровне внешних напряжений. Высказывалось также предположение, что облегченные условия пластического течения в приповерхностных слоях обусловлены не только большим количеством легкодействующих гомогенных и различного рода гетерогенных источников сдвига [3], но и различной скоростью движения дислокаций у поверхности и внутри кристалла [2]. Аномальное пластическое течение поверхностных слоев материала на начальной стадии деформации может быть обусловлено действием и ряда других факто-зов, например а) действием дислокационных сил изображения 4, 5] б) различием в проявлении механизмов диссипации энергии на дислокациях, движущихся в объеме кристалла и у его поверхности причем в общем случае это различи е, по-видимому, может проявляться на всех семи фононных ветвях диссипации энергии (эффект фононного ветра, термоупругая диссипация, фонон-ная вязкость, радиационное трение и т. д.) [6], а также на электронной [71 ветви рассеяния вводимой в кристалл энергии в) особенностями атомно-электронной структуры поверхностных слоев и их отличием от объема кристалла, которые могут проявляться во влиянии поверхностного пространственного заряда и дебаевского радиуса экранирования на вели- [c.39]

За последние годы значительно возрос интерес к явлениям, про->1Сходящим в металлах при прохождении через них мощных удар-л ых 1В0ЛН с давлением на фронте до нескольких сотен тысяч атмо- фер. Волны такой мощности сравнительно легко получить при воз-цействии взрывом энергичных взрывчатых веществ (ВВ) на одну или несколько поверхностей металлического образца. Воздействие может осуществляться либо непосредственно контактным взрывом заряда ВВ, либо при помощи твердой пластины, разгоняемой взрывом. Давление продуктов детонации ВВ может также передаваться через газовую или жидкую среду. Характерными особенностями в любом случае являются высокое давление на фронте ударной волны, пронизывающей металл, и высокая скорость движения волны в металле, приближающаяся к скорости звука в нем при очень малой длительности всего процесса. [c.3]

Наиболее полно пробой изучен в газообразных диэлектриках (см. Электрические разряды в газах). Электропроводность газов при нор мальном давлении обусловлена движением ионов и электронов, созданных внешней радиацией. Стационарная концентрация, при к-рой скорость генерации зарядов равна скорости рекомбинации, очень мала — 10 см , что соответствует электропроводности 10-16—10 10 о.л 1сж 1. Однако в достаточно сильных электрич. полях ионы и электроны на длине свободного пробега приобретают кинетич. энергию, достаточную для ионизации молекул газа при этом образуются новые электроны, к-рыо в свою очередь производят ионизацию. В газе нарастает лавина электронов. При нормальном и повышенном давлении и больших межэлектродных расстояниях, большую роль играют процессы фотоиоппзацни и эффекты, связанные с образованием сильных положительных объемных зарядов. В промежутке между электродами образуется самораспрострапяющийся поток проводящей плазмы— т. п. стример — и сопротивление промежутка падает до нуля. Теорию этих процессов см. [1, гл. V, 14]. [c.205]

Такой подход, однако, неприемлем. Нет никаких гарантий, что при разрушении корпуса не будет поврежден сам боевой заряд, а такое повреждение в сочетании с местны.м перегревом чревато преждевременным траекторным взрывом. Кроме того, в условиях разрушения конструкции процесс последующего движения обладает очевидной непредсказуемостью. Даже исправная, неразрушающаяся ракета и то получает на атмосферном участке свободного полета некоторое неопределешюе изменение вектора скорости. Аэродинамические силы могут увести и действительно уводят ракету от расчетной траектории. В дополнение к неизбежны.м ошибкам для участка выведения появляются новые неучитываемые погрешности. Ракета падает с недолетом, перелетом, ложится правее или левее цели. Возникает рассеивание, которое вследствие неопределенных условий входа в атмосферу заметно возрастает. Если же смириться с разрушением корпуса и соответственно — с потерей стабилизации и скорости, то затяжная неопределенность движения приведет и вовсе к недопустимому увеличению рассеивания. Происходит нечто подоб- [c.52]

Движение заряда, создаваемое в результате тангенциального впуска, происходит практически аналогично вращению твердого тела (рис. 42, б), т. е тангенциальная скорость w растет прямо пропорционально расстоянию от оси цилиндра w г = onst). В цилиндрах большого диаметра при направлении потока воздуха во время впуска тангенциально не к стенке цилиндра, а к некоторой окружности, лежащей внутри цилиндра (рис. 42, а), в дополнение к центральному ядру заряда, вращающемуся подобно твердому телу, образуется периферийная зона, которая прилегает к стенке цилиндра и в которой тангенциальная скорость убывает по мере удаления от оси цилиндра (ш/ г onst). В процессе впуска и последующего сжатия вращение заряда вследствие газодинамических потерь затухает, и к концу сжатия момент количества движения заряда в цилиндре составляет 20—50% момента количества движения заряда во впускных органах, причем основная потеря момента количества движения происходит при втекании заряда в цилиндр, потеря же во время, процесса сжатия — не велика. [c.146]

Накоплению объемных зарядов и разделению зарядов в проводящих включениях препятствует тепловое движение, стремящееся ослабить поляризацию, По этой причине объемную поляризацию и ее вариант — макро-структурную поляризацию гетерогенных диэлектриков следует отнести к поляризации релаксационного типа. Процесс нарастания этих видов поляризации описывается формулой (9-37) и носит апериодический характер. Скорость нарастания поляризации тем выше, чем выше электропроводность. При ионной проводимости включений постоянная времени макроструктурной поляризации составляет величину порядка 10 9—]0 с. [c.147]

Такой вид трения называется избирательным переносом и используется там, где граничное трение недостаточно надежно или не обеспечивает долговечность машины [12]. Режим ИП характеризуется сложностью физико-химических процессов, что связано не только с многообразием внешних условий трения, но и с большим числом факторов, влияющих на ход этих процессов. К числу таких факторов, возбуждающих более сложные физикохимические явления на контакте при деформации и перемещении, следует отнести термодинамическую нестабильность смазки и металла давление и нагрев скорость перемещения, приводящую к столкновениям частиц на поверхностях трения каталитическое действие окисных пленок и самого металла на смазку трибоде-струкцию — разрыв молекул как гомеополярный, так и гетеро-полярный электризацию, способствующую притяжению частиц с разными зарядами и создающую двойной электрический слой образование различного рода дефектов в структуре металла де-поляризационный эффект трения в результате скольжения одной поверхности по другой, приводящий к снижению самопассивации вплоть до разрушения окисных пленок и ускорению коррозионных процессов эффект экзоэмиссии электронов, особенно при возвратно-поступательном движении. [c.5]

Газотроны. Устройство и принцип действия. Газотрон представляет собой герметически закрытый стеклянный сосуд, в котором помещены два электрода холодный (металлический или угольный) анод и накаливаемый независимым источником тока — катод. Баллон прибора после откачки воздуха из него заполняется парами ртути (ртутные газотроны) или инертным газом аргоном, неоном, гелием (тунгары). Наличие газа в баллоне коренным образом меняет рабочий процесс газотрона по сравнению с вакуумным выпрямителем — кенотроном. В газотроне часть быстролетящих электронов, излучаемых катодом, на своём пути к аноду сталкивается с молекулами газа или пара, ионизирует их, создавая при этом положительные ионы и вторичные электроны. Первичные электроны, вышедшие из катода, и вторичные направляются к аноду, а ионы — к катоду. Масса положительных ионов гораздо больше массы электронов, поэтому скорость их движения по направлению катода невелика. Это вызывает накопление их в междуэлектродном пространстве до тех пор, пока плотности электронов и ионов в любой части объёма не станут почти равными друг другу. При этом происходит полная компенсация ионами отрицательного пространственного заряда электронов. Вследствие этого падение потенциала в дуге очень мало. В ртутных лампах оно колеблется от [c.544]

П. н. заключается в том, что при первоначально невозмущённом движении пучка с пост, плотностью и скоростью через плазму существующие в нём и в плазме флуктуации плотности заряда и порождаемые ими эл.-статич. или эл.-магн. поля самопроизвольно нарастают и распространяются в виде Волн с экспоненциально увеличивающейся амплитудой. Экспоненц. рост пмеет место только на начальной, линейной стадии развития ГГ. н., в дальнейшем ряд нелинейных процессов ограничивает этот рост. Возникновение неустойчивости в системе плазма — пучок оказывается возможным, т. к. она неравновесна неравновесность создаётся пучком, из к-рбго черпается энергия воз- [c.183]

Смотреть страницы где упоминается термин Процесс Скорость движения заряда : [c.98] [c.120] [c.295] [c.285] [c.719] [c.193] [c.92] [c.447] [c.281] [c.80] [c.148] [c.157] [c.101] [c.117] [c.252] [c.247] [c.225] [c.82] [c.194] [c.236] [c.300] [c.13] [c.55] [c.486] [c.80] [c.88]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...