Магнитное взаимодействие критическое

См. также Антиферромагнетизм Восприимчивость Критическая точка Магнитное взаимодействие Модель Гейзенберга Теория молекулярного поля Ферримагнетизм Ферромагнетизм Магнитные пики при рассеянии нейтронов II 312, 313 [c.400]

Как уже упоминалось, эксперименты, проведенные на благородных металлах в импульсных магнитных полях [389], впервые натолкнули на мысль о магнитном взаимодействии. Подобные эффекты вскоре после этого наблюдались на бериллии [349]. Хотя повышенное содержание гармоник и аномальные зависимости амплитуды от температуры и поля в грубом приближении совпадали с предсказаниями теории, описанной в разд. 6.3, ранние эксперименты оказались совершенно недостаточными для критической проверки теории. Лишь несколько позже было предпринято систематическое исследование этого вопроса [64, 97, 400], и эти эксперименты, подтвердив в основном выводы теории, породили ряд загадок, требующих объяснения. Было ясно, что причина наблюдавшихся рас- [c.335]

Под действием обменных сил параллельная ориентация магнитных моментов атомов ферромагнитного вещества происходит в определенных областях, называемых доменами. В пределах домена материал в отсутствие внешнего поля намагничен до насыщения благодаря обменному взаимодействию отдельных атомов. Это взаимодействие действует только до определенной критической температуры, которая называется температурой Кюри. Выше температуры Кюри домены разрушаются и ферромагнетик переходит в парамагнитное состояние. Ферромагнитные вещества легко намагничиваются в слабых магнитных полях. Магнитная проницаемость и [c.86]

Антиферромагнетиками называют материалы, в которых во время обменного взаимодействия соседних атомов происходит антипа-раллельная ориентация их магнитных моментов. Так как магнитные моменты соседних атомов взаимно компенсируются, антиферромагнетики не обладают магнитным моментом, а характеризуются магнитной восприимчивостью, которая близка к восприимчивости парамагнетиков. Выше некоторой критической температуры, которая получила название температуры Нееля (аналогична температуре Кюри), магнитоупорядоченное состояние антиферромагнетика разрушается и он переходит в парамагнитное состояние. [c.87]

Картина турбулентного течения жидкого металла в поперечном магнитном поле значительно сложнее, чем в продольном поле, ибо в этом случае поле взаимодействует как с осреднен-ным, так и с пульсационным движением. Воздействие поля на течение проявляется в виде двух взаимосвязанных эффектов — подавления турбулентных пульсаций и эффекта Гартмана. Переход от ламинарного режима к турбулентному в зависимости от числа Гартмана может происходить двояким путем. При малых числах Гартмана картина течения в переходной области близка к картине течения в отсутствие поля. Взаимодействие поля с осредненным течением мало и профиль скорости близок к параболическому. С увеличением числа Re в потоке растут турбулентные пульсации, что приводит к интенсивному перемешиванию жидкости и перестройке параболического профиля скорости в турбулентный. Переход к турбулентному режиму — критический. [c.71]

Случай течения в плоском канале с отношением сторон Р<С1 (поле направлено вдоль длинной стороны сечения) особо выделяется среди течений в каналах прямоугольного сечения. Этот случай эквивалентен течению в кольцевом канале с магнитным полем, ориентированным по азимуту ф, поэтому такая ориентация поля в дальнейшем называется азимутальной (fiвзаимодействие поля и осредненного течения отсутствует, так как в этом случае электромагнитная сила jXB = 0, что связано с характером замыкания индуцированных токов. Следовательно, здесь в чистом виде проявляется эффект гашения полем турбулентных пульсаций, как и при течении в продольном магнитном поле, и переход к турбулентному режиму критический. На рис. 3.13 приведена зависимость /.(Re, На) для течения в канале с отношением сторон р = 0,031 [13] сплошные линии — расчет по формуле (3.14), численные параметры — см. табл. 3.3. [c.75]

К, а у чистой ртути с естеств. изотопным составом (jW = 200,G) К. Исследования показали также, что одновременно с изменяется критическое магнитное поле (при Т 0), но отношение для разных изотопов данного сверхпроводящего металла остаётся постоянным. И. э. свидетельствует, что сверхпроводимость связана с массой частиц, образующих кристаллич. решётку, и обусловлена взаимодействием электронов с фононами (колебаниями решетки). [c.121]

Турбулентное течение. Поперечное магнитное поле при турбулентном течении взаимодействует как с осредненным, так и с пульсационным движением. Это воздействие проявляется в виде двух взаимосвязанных эффектов — эффекта Гартмана и подавления турбулентности [8, 9, 23, 78]. Последнее приводит к тому, что критическое число Рейнольдса в поперечном поле возрастает и может быть оценено по уточненной формуле [22] [c.57]

Относительно размерной зависимости температуры перехода частиц в сверхпроводящее состояние и критического магнитного поля Не разрушающего сверхпроводимость, трудно сделать однозначные заключения, поскольку эксперименты обычно выполняются на большой совокупности частиц, так или иначе взаимодействующих друг с другом и с окружающей средой. Характерной особенностью малых частиц является увеличивающаяся при уменьшении их размеров размытость перехода в сверхпроводящее состояние, экспериментально обнаруживаемая по размытию скачка теплоемкости или возникающей диамагнитной восприимчивости. Флуктуационный эффект, приводящий к размытию перехода в сверхпроводящее состояние, становится важным, когда б = 0,001 [793]. [c.279]

Перейдем к случаю, представленному на рис. 7-6, г, где скорость движения дуги имеет и тангенциальную и нормальную составляющие. Исследование этого случая было произведено [Л. 1-31] таким образом, что в области движения дуги создавалось постоянное магнитное поле, взаимодействие которого с током дуги обеспечивало желаемую скорость движения дуги в пределах до 40 м/сек. Рис. 7-9, на котором дана зависимость критической длины и длительности дуги от нормальной скорости ее движения, показывает, что расчет длительности дуги по ее критической длине и нормальной скорости дает большие величины, чем полученные непосредственным измерением. Причина этого заключается во влиянии тангенциальной [c.177]

Рис. 74. Критическое число Рэлея для связанных плоских каналов в зависимости от параметра теплового взаимодействия и магнитного поля.

Рис. 74. <a href="/info/29302">Критическое число</a> Рэлея для связанных плоских каналов в зависимости от <a href="/info/524520">параметра теплового</a> взаимодействия и магнитного поля.

Из теории движения непроводящего газа в диффузоре известно, что симметричное расходящееся течение возможно лишь при числах Рейнольдса, меньших некоторого критического значения К = при котором трение на стенках диффузора обращается в нуль. Взаимодействие проводящей жидкости с магнитным полем приводит к росту критического числа Рейнольдса. Для определения числа из уравнения (3.3), опуская громоздкие выкладки, можно получить [c.540]

Антипараллельная ориентация спиновых моментов возникает при отрицательном обменном взаимодействии (4.9). Как и в ферромагнетиках, антипараллельное магнитное упорядочение имеет место в интервале температур от О К до некоторой критической Ты - температуры Нееля. При температуре Нееля происходит фазовый переход 2-го рода превращение антиферромагнетик парамагнетик. При Г> Гн магнитная восприимчивость описывается законом Кюри-Вейсса (4.8), где поправка Вейсса равна Гы (рис. 4.2). [c.280]

Как мы увидим в гл. 4, размер области упорядочения можно непосредственно измерить дифракционными методами. Температурная зависимость корреляционной длины вблизи температуры Г с исследовалась весьма тщательно. Общая теоретическая трактовка хорошо подтверждается опытом для магнитных систем и сплавов (см., например, [191). В ряде работ по металлофизике изучалось также и то, что можно было бы назвать локальным порядком, в сплавах, подвергавшихся закалке при температурах несколько выше критической Т ., измерялась корреляционная функция Г (Кгг) (или эквивалентные ей параметры порядка) для узлов, принадлежащих к нескольким координационным сферам [17—19, 29, 30]. Эти опыты дают полезные сведения о природе короткодействующих сил взаимодействий, ответственных за установление порядка в решетке. [c.42]

Сверхпроводники и криопроводники. Явление сверхпроводимости было открыто нидерландским физиком X. Камерлинг-Оннесом в 1911 г. Согласно современной теории, основные положения которой были развиты в работах Д. Бардина, Л. Купера, Дж. Шриф-фера (теория БКШ), явление сверхпроводимости металлов можно объяснить следующим образом. При температурах, близких к абсолютному нулю, меняется характер взаимодействия электронов между собой и атомной решеткой, так что становится возможным притягивание одноименно заряженных электронов и образование так называемых электронных (куперовских) пар. Поскольку куперовские пары в состоянии сверхпроводимости обладают большой энергией связи, обмена энергетическими импульсами между ними и решеткой не наблюдается. При этом сопротивление металла становится практически равным нулю. С увеличением температуры некоторая часть электронов термически возбуждается и переходит в одиночное состояние, характерное для обычных металлов. При достижении критической температуры (Т ) все куперовские пары распадаются и состояние сверхпроводимости исчезает. Аналогичный результат наблюдается при определенном значении магнитного поля (критической напряженности Я р или критической индукции Акр), которое может быть создано как собственным током, так и посторонними источниками. Критическая температура и критическаяс напряженность магнитного поля являются взаимосвязанными величинами. Эта зависимость для чистых металлов может быЪ приближенно представлена следующим выражением [c.122]

Проф. Дж. Дж. Вюллемин и Р. У. Старк (университет Аризоны) критически просмотрели гл. 6 и 7 соответственно, а проф. А. В. Голд (Университет Британской Колумбии) любезно сообщил мне до публикации об экспериментах по магнитному взаимодействию, относящихся к гл. 6, и обсудил многие вопросы в переписке. Когда я писал о влиянии дислокаций (гл. 8), мне очень помогли беседы с д-ром Б. Р. Уотсом (университет Восточной Англии), особенно в отношении истолкования его собственной теоретической работы. Я весьма обязан также д-ру А. Хауи, д-ру Л. М. Брауну (Кавендишская лаборатория) и проф. Ф. Н. Набарро (университет Уитуотерсренд и Кавендишская лаборатория) за советы и информацию по дислокациям, а последнему из названных — за критические замечания к изложенному в гл. 8. [c.14]

МАГНЕТИЗМ [земной (проявляется воздействием магнитного поля Земли является разделом геофизики, изучающим распределение в пространстве и изменение во времени магнитного поля Земли, а также связанные с ним процессы в земле и околоземном пространстве) является (разделом физики, изучающим магнитные явления формой материального взаимодействия между электрическими токами, между токами и магнитами и между магнитами)] МАГНИТО-ДИНАМИКА — раздел физики, в котором изучаются процессы намагничивания в изменяющихся во времени магнитных полях МАГНИТООПТИКА — раздел оптики, в котором изучаются испускание, распространение и поглощение света в телах, находящихся в магнитном поле МАГНИТОСТАТИКА изучает свойства стационарного магнитного поля электрических токов или постоянных магнитов МАГНИТОСТ-РИКЦИЯ (проявляется в изменении формы и размеров тела при его намагничивании гигантская проявляется некоторыми редкоземельными магнетиками с превышением в тысячи раз наибольшей величины магнитострикции никеля) МАЗЕР — квантовый генератор радиоволн СВЧ диапазона МАССА [ одна из основных характеристик материи, яв ляющаяся мерой ее инерционных и гравитационных свойств, атомная выражает значение массы атома в атомных единицах массы гравитационная определяется законом всемирного тяготения инертная определяется вторым законом Ньютона критическая — наименьшая масса делящегося вещества, при которой может протекать самоподдерживающаяся цепная ядерная реакция] [c.246]

Лит. Сапожков И. А., Речевой сигнал в кибернетике н связи, М., 1963 Факт Г., Акустическая теория речеобразо-вания, пер. с англ., М., 1964 Фланаган Д. Л., Анализ, синтез и восприятие речи, пер. с англ., М., 1968 Физиология речи. Восприятие речи человеком. Л., 1976. М. А. Сапожков. РЕШЁТКА ВИХРЕЙ АБРИКОСОВА — двумерная решётка квантованных вихрей в сверхпроводниках второго рода (СВР). Теоретически предложена А. А. Абрикосовым (1957) для объяснения магн. свойств СВР. Вихри, образующие Р. в. А., характеризуются остовом с радиусом порядка длины когерентности В центре остова (на оси вихря) плотность сверхпроводящих электронов равна нулю. Вокруг остова на расстояниях порядка глубины проникновения магн. поля А, циркулирует сверхпроводяшдй ток, распределённый так, что создаваемый им магн. поток равен кванту магн. потока (см. Квантование магнитного потока). Схематич. поведение магн. поля и плотности сверхпроводящих электронов изолиров. вихря изображено на рис. 1. В интервале полей // 1 < Я < Яд2 (см. Критическое магнитное поле) такие вихри в результате взаимодействия [c.389]

Примеры применения Т. т. в. для разл. типов физ. систем (напр., для неидеальных газов низкой плотности с ко-роткодействием — т.н. газовое приближение или для системы частиц с дальнодействующим кулоновским взаимодействием— т.н. плазменное приближение) подробно рассмотрены в монографии [7] (см. также в ст. Вириалыюе разложение, Майера диаграммы в статистич. физике). Т. т. в. широко используется также для анализа физ. свойств систем, описываемых спиновым гамильтонианом, выше критич. точки фазового перехода напр., для сильно магнитных систем [8] строятся т. н, высокотемпературные разложения для намагниченности, восприимчивости и т. п., к-рые затем анализируются методом Паде аппроксимации с целью нахождения критических показателей. [c.92]

Лш расчета течения и теплообмена в продольном магнитном поле использовалась зависйглость коэффициента турбулентной вязкости от локального параметра МГЛ-взаимодействия, полученная в работе [э]., а также опытная зависи иость критического числа Рейнольдса от числа Шр тмана [l]. [c.159]

При уменьшении размера ферромагнетика замыкание магнитных потоков внутри него оказывается все менее выгодным энергетически. Пока ферромагнитная частица имеет многодоменную структуру, ее взаимодействие с внешним магнитным полем сводится к смещению граничного слоя (стенки) между доменами. По мере приближения ферромагнитных частиц к однодоменному состоянию основным механизмом перемагничива-ния становится когерентное вращение большинства магнитных моментов отдельных атомов. Этому препятствуют анизотропия формы частиц, а также кристаллографическая и магнитная. При достижении некоторого критического размера частицы становятся однодоменными, что сопровождается увеличением коэрцитивной силы до максимального значения (для пере-магничивания однодоменной сферической частицы путем когерентного вращения нужно приложить обратное магнитное поле (максимальную коэрцитивную силу) Н, = 2К11 где К — константа анизотропии, /, — намагниченность насыщения). Согласно [329], наибольший размер однодоменных частиц Fe и Ni не превышает 20 и 60 нм соответственно. Дальнейшее уменьшение их размера приводит к резкому падению коэрцитивной силы до нуля вследствие перехода в суперпарамагнитное состояние. Исходя из соотношения неопределенностей Гейзенберга в [328] показано, что критический линейный размер частицы, при котором из-за тепловых флуктуаций ориентации магнитного момен- [c.94]

Эта температура, ллшълвиля температурой Кюри Т , определяет критическую точку с координатами (Гс. SS Мс = 0). Свойства вещества в этой точке и ее окрестности очень похожи на свойства вблизи критической точки конденсации. Ниже мы обнаруживаем существование не равного нулю значения М даже при нулевом значении магнитного поля. Такая спонтанная намагниченность возникает благодаря межмолекулярным взаимодействиям, которые при зтих условиях приводят к частичному упорядочению спинов. Ниже изотермы также имеют горизонтальный участок. Однако в отличие от фазового перехода жидкость — пар только две крайние точки этого участка изотермы соответствуют физическим состояниям — в данном фазовом переходе мы не имеем двух сосуществующих фаз (хотя отметим, что наличие доменов в реальном ферромагнетике при температурах ниже имеет некоторую аналогию с сосуществованием фаз). [c.325]

Большинство моделей, широко исследовавшихся в связи с критическими явлениями за последние пятьдесят лет, можно рассматривать как частные случаи обш его гамильтониана, введенного Стенли. Система, изучаемая здесь, является дискретной в отличие от систем, обсуждаемых в остальных разделах этой книги. Другими словами, те объекты, которые она описывает, не могут перемеш аться повсюду в пространстве, а расположены в узлах определенной решетки с d измерениями. Кроме своей размерности d решетка характеризуется своей симметрией (например, для d = 3 решетка может быть простой кубической, гранецентрированной кубической, объемноцентрированной кубической и т. д.). В каждом узле решетки расположена молекула , характеризуемая единственным параметром — ее спином . Спин в узле i математически изображается >-мерным единичным вектором Заметим, что D не обязательно равно d. (Четыре случая, которые можно изобразить на плоскости, показаны на фиг. 10.2.1.) Можно также включить в рассмотрение и магнитное поле, которое обычным образом взаимодействует со спинами. [c.358]

Эти предварительные результаты свидетельствуют также о том, что неметаллические растворенные атомы, такие как кислород и азот, находятся или в решетке ниобия — в междоузлиях — или в некоторой еще не определенной субструктуре, с сравнительно большим критическим полем (по электросопротивлению при низкой плотности тока), и, кажется, не служат эффективными стабилизаторами силовых линий магнитного потока в смешанном состоянии . Они, вероятно, взаимодействуют с силовыми линиями матнитного потока при более низких плотностях его вблизи Hfp, в которых наблюдается необратимость кривой намагничения. [c.121]

Указанный вывод не исключает того, что, помимо деления пятна, могут существовать иные причины беспорядочного перемещения. На снимках зеркальной развертки изображения пятна удается иногда наблюдать неожиданные его смещения, которые не связаны видимым образом с процессом делания. Сформулированный выше вывод следует понимать лишь как утверждение о доминирующей роли деления катодного пятна в его беспорядочном перемещении при данных условиях опыта. Напомним, что описанные исследования относятся к условиям нормальной дуги с однородным ртутным катодом и равновесным давлением ртутного пара около 1,2 мк рт. ст. Не исключено, что при резком изменении условий опыта на первый план выступит какая-либо иная причина движения, такая, как газодинамические эффекты бурного вскипания ртути в области катодного пятна. Относительно подобных условий опыта могут быть сделаны предварительные прогнозы. Как следует из данных последней таблицы, связанное с делением пятна беспорядочное перемещение замедляется с уменьшением тока. Причина этого заключается преимущественно в том, что с уменьшением тока резко уменьшается средний квадрат элементарного смещения пятна при одиночиом акте деления Указанное уменьшение является результатом сокращения продолжительности совместного существования каждой пары пятен и ослабления их взаимодействия. Можно представить, что при достаточно низком значении тока перемещение пятна будет происходить преимущественно за счет газодинамических либо гидродинамических эффектов. В отличив от этого причиной хаотического перемещения пятна на твердом катоде может служить плавление под ним металла. Роль деления пятна как причины его перемещения по катоду должна уменьшаться также при введении в разрядное пространство посторонних газов и повышении плотности газовой среды. Должна существовать некоторая критическая плотность среды, при которой взаимное отталкивание пятен уже не будет иметь места. При таких условиях деление пятна не может оставаться доминирующей причиной его перемещения. Наконец, следует отметить, что действие деления пятна можно частично парализовать при помощи тангенциального к катоду магнитного поля. Последнее ориентирует пятно всегда таким образом, что деление совершается в направлении, нормальном к направлению упорядоченного движения. В этих условиях беспорядочные смещения пятна могут обладать только одной степенью свободы и приобретают своеобразную форму поперечных отклонений пятна от правильной траектории. [c.297]

Если на 1 г вещества приходится п атомов, каждый из которых имеет магнитный момент т, то соответствующая максимальная удельная намагниченность вещества а=пт достигается при абсолютной температуре Г= =0 при параллельной ориентации магнитных моментов всех атомов. При возрастании температуры вещества совершенная ориентировка магнитных моментов атомов нарушается и значение о уменьшается при некотором критическом значении температуры 0 (точка Кюри) тепловая энергия атомов превышает энергию взаимодействия между спиновыми мол-1ентами атомов и упорядоченная ориентация атомных магнитных моментов сменяется хаотической. [c.14]

Из выражений (12) и (13) видно, что всегда СБВупор< К-СвБ, Т. е. В упорядоченном твердом растворе число связей между в.б.с. не может быть больше, чем в неупорядоченном. Поскольку взаимодействия АА, ВВ и АВ все антиферромаг-нитны (в шпинели) и, как известно, при не слишком больших разбавлениях 2 i , критическая температура должна расти при увеличении ближнего магнитного порядка в одной подрешетке. Таким образом, аномальное поведение величины Гс при разбавлении может быть объяснено упорядоченным вхождением ионов Li+ в октаэдрические узлы в структуре типа шпинели. Необходимо отметить, что увеличение ближнего порядка в расположении атомов не обязательно должно совпадать с появлением дальнего порядка, определяемым рентгеноструктурным анализом. [c.142]

Начнем с более детального обсуждения уже известных взаимодействий между электронами кулоновского отталкивания н фононного притяжения затем рассмотрим квазифонониые механизмы взаимодействия электронов и, наконец, перейдем к нефо-ноиным, или так называемым экситонным , механизмам взаимодействия. В заключение обсудим вопрос о возможности получения больших критических магнитных полей. [c.322]

В ТО время как теория основывается на свойствах электронного газа в отсутствие магнитного поля. В действительности уже давно известно, что сверхпроводники выталкивают магнитное поле. Это эффект Мейсснера, который также следует из теории БКШ, хотя вывод его и не столь прост. Таким образом, состояние, отвечающее дрейфу, не может быть правильным в массиве сверхпроводника. В тонких пленках или проволочках, однако, поля оказываются пренебрежимо малыми, и такое решение справедливо. Для тонких пленок и проволочек существует опасность возникновения неоднородностей, прн которых один какой-нибудь участок переходит в нормальное состояние, разогревается и вызывает переход в нормальное состояние всего образца. К рассмотрению сверхпроводников такой геометрии мы еще вернемся в п. 3 10. Кроме того, электрон-электронное взаимодействие не инвариантно относительно перехода к движущейся системе координат, поскольку оно возникает вследствие распространения колебаний в покоящейся решетке. Наконец, незатухающий ток существует даже и в бесщелевых сверхпроводниках , которые имеют возбужденные состояния при всех энергиях. Поэтому не удивительно, что экспериментально максимальное значение незатухающего тока намного ниже полученной нами величины и часто оказывается порядка 10 А/смК Мы вернемся к обсуждению вопроса о критическом токе в п. 3 10. [c.573]

Однако вблизи критической точки до сих пор приходится ограничиваться экстраполяцией высокотемпературного и низкотемпературного разложения исключение составляет двумерная модель Изинга с взаимодействием только между ближайшими соседями ). В этом единственном случае для нескольких простых решеток (например, квадратной, треугольной, шестиуго.чьной) известно точное выражение для свободной энергии в нулевом магнитном поле и для спонтанной намагниченности -). Следует подчеркнуть, что получение этих результатов представляет собой одно из наиболее впечатляющих достижений теоретической физики, хотя для построения решаемой с таким трудом модели и пришлось пойти на значительные упрощения. [c.327]

Хотя критическая температура железа выше 1000 К, случайно взятый кусок железа обычно кажется ненамагниченным. Однако тот же кусок железа взаимодействует с магнитным полем значительно сильнее, чем парамагнитное вещество, и может быть намагничен, если поднести к нему постоянный магнит. [c.333]

В то же время имейэтся кристаллы с сильно анизотропными взаимодействиями, такими, что магнитные моменты молекул можно считать на-направленными только вверх или вниз , например Fe l2 [138] и РеСОз [257]. Трехмерная модель Изинга должна хорошо описывать такие вещества и, согласно принципу универсальности, давать правильные значения критических показателей. [c.23]

При всех своих недостатках, которые будут подробнее рассмотрены в следующих параграфах, этот метод логичен в принципе и очень полезен на практике. Он предсказывает резкий переход порядок — беспорядок при критической температуре Т ., которая приближенно выражается через обменный параметр J формулой (5.6). Что касается более сложных систем с антиферро-магнитным или геликоидальным упорядочением спинов (рис. 1.9 или 1.10) или разного рода сегнето- и антисегнетоэлектрических структур ( 1.4), то для их описания вводят взаимодействие между различными подрешетками, каждая из которых имеет свой собственный средний спин. [c.177]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...