Нееля температура

Напряжение механическое 115 Нееля температура 341, 343 Непрямые переходы 309 Нормальные моды колебаний 146, [c.383]

Найта сдвиг 34, 276—278 Намагниченность насыщения 324 Нееля температура 316, 317 [c.364]

С повышением температуры намагниченность каждой из под-решеток антиферромагнетика уменьшается так, что при всех температурах имеет место взаимная компенсация магнитных моментов подрешеток. В точке Нееля намагниченность каждой подрешетки становится равной нулю и антиферромагнетик переходит в парамагнитное состояние. [c.343]

Все соединения, приведенные в табл. 22,28, — антиферромагнетики, — температура Нееля. [c.537]

Температура Кюри или Нееля, К [c.712]

Антиферромагнетизм подобен ферромагнетизму с той разницей, что ниже критической температуры, которая называется точкой Нееля, атомные магнитные моменты ориентируются антипараллельно друг другу (рис. 45, е). Антипараллельная упорядоченная ориентация спиновых магнитных моментов соседних узлов решетки кристалла (соответствует отрицательному знаку обменного интеграла) не вызывает спонтанной намагниченности, так как спиновые моменты компенсируют друг друга примером может служить магнитная структура антиферромагнетика МпО [c.66]

Такой эффект объясняется обменной анизотропией между ферромагнитным кобальтом и антиферромагнитной оксидной фазой. Путем измерения смещения петли как функции температуры было найдено, что эффект исчезает около точки Нееля, которая для окиси кобальта равна 290 К. Удаление окисного слоя путем восстановления также сопровождается появлением симметричной петли, но ее смещение может быть снова вызвано путем повторного окисления. Подобные же результаты наблюдались и ДЛЯ Fe—Со частиц. [c.237]

Антиферромагнетиками называют материалы, в которых во время обменного взаимодействия соседних атомов происходит антипа-раллельная ориентация их магнитных моментов. Так как магнитные моменты соседних атомов взаимно компенсируются, антиферромагнетики не обладают магнитным моментом, а характеризуются магнитной восприимчивостью, которая близка к восприимчивости парамагнетиков. Выше некоторой критической температуры, которая получила название температуры Нееля (аналогична температуре Кюри), магнитоупорядоченное состояние антиферромагнетика разрушается и он переходит в парамагнитное состояние. [c.87]

Антиферромагнитные вещества характеризуются кристаллическим строением, небольшим коэффициентом магнитной восприимчивости (х га 10 н-10 ), постоянством X В Слабых полях и сложной зависимостью от Я в сильных ПОЛЯХ, специфической зависимостью от температуры, а также температурой точки Нееля, выше которой вещество переходит в парамагнитное состояние. [c.7]

Рис. 169. Зависимости периодов решетки Сг от температуры в районе точки Нееля /, //— (3-4). io- n

Антиферромагнетики обладают свойствами очень слабого парамагнетика при температуре, меньшей точки Нееля. К таким веществам относятся хром, марганец и другие вещества и многие химические соединения и сплавы, данные о которых приведены в [5]. [c.220]

Существуют вещества, у которых наблюдаются две точки Нееля, между которыми они ведут себя как антиферромагнетики, становясь при меньших температурах ферромагнетиком, а при больших — парамагнетиком (сплавы марганца, меди и др.). [c.220]

Размерная и температурная зависимости коэрцитивной силы азотированных и оксидированных (окисленных) с поверхности наночастиц Со размером от 15 до 60 нм изучена в [341]. Коэрцитивная сила азотированных и оксидированных частиц Со растет при уменьшении температуры от 240 К и 200 К для частиц размером примерно 10 нм и 30—50 нм соответственно. Наибольшая величина Н,. 2 кЭ получена при 5 К для наночастиц диаметром 34 нм. Согласно [341], окисление приводит к большему увеличению наночастиц Со, чем азотирование. Заметим, что рост при окислении наночастиц Fe и Со наблюдался ранее [342—344]. Значительное (примерно до 800 К) повышение температуры Не-еля обнаружено в наночастицах ОЦК-Сг диаметром 38—75 нм [345], хотя массивный хром является антиферромагнетиком с температурой Нееля 311 К. [c.98]

Особенности влияния кобальта и кремния авторы работы [69] связывают с изменением магнитного состояния аустенита под влиянием этих элементов. Установлено [69, 71], что кремний и кобальт снижают температуру Нееля 7-фазы, причем кобальт в меньшей степени, чем кремний. Увеличение интервала температур между Т обус- [c.39]

Марганцовистым сталям, имеющим устойчивую аустенит-ную и смешанную (е+ у) структуру, при низких температурах свойственен антиферромагнетизм с точкой Нееля, зависящей от концентрации марганца [80]. [c.42]

О К до некоторой критической 0n, называемой температурой Нееля. Если при антипараллельной ориентации локализованных магнитных моментов результирующая намагниченность кристалла равна нулю, то имеет место антиферромагнетизм. Если при этом полной компенсации магнитного момента нет, то говорят о ферримагие-тизме. Различные типы магнитного упорядочения иллюстрируются рис. 10.13. Наиболее типичными ферримагнетиками являются ферриты— двойные окислы металлов состава МО-РеаОз, где М — двухвалэнтный металл (Mg=+, Zn +, u +, Ni"+, Fe +, Mn +). [c.341]

Значения температуры Нееля Тд,, приведенные в табл. 28.1, получены в основном из данных измерений маг-нитной воспригтмчивости или нейтронного рассеяния. Значения Гд,, полученные из данных измерений теплоемкости (это отме чено в сносках), как правило, несколько от них отличаются. [c.654]

Таким образом, ферримагнитные материалы внешне проявляют ферромагнетизм. Выше точек Кюри и Нееля антиферромагнетики, ферромагнетики и ферримагнетики становятся парамагнетиками. При низких температурах ферримагнетики так же, как и ферромагнетики, имеют большую самопроизвольную намагниченность. С повышением температуры намагниченность ферримагнетиков может изменяться не монотонно. Примером ферримагнит-ного материала является магнетит (магнитный железняк) или двойная окись железа (класс веществ — окислов, называемых ферритами). [c.68]

В предыдущем параграфе было показано, что при отрицательном знаке обменного интеграла энергетически выгодной становится ан-типараллельная ориентация спинов соседних узлов решетки кристалла. В этом случае расположение спинов может быть также упорядоченным, но спонтанная намагниченность не возникает, так как спиновые магнитные моменты соседних узлов решетки направлены антипараллельно и компенсируют друг друга. В качестве примера на рис. 11.15, а показана магнитная структура МпО, определенная методами нейтронной спектроскопии (на рисунке показаны лишь магнитноактивные атомы Мп). Ее можно рассматривать как сложную структуру, состоящую из двух подрешеток, намагниченных противоположно друг другу. Такая структура возможна лишь ниже некоторой температуры, называемой антиферромагнитной точкой Кюри, или точкой Нееля Тн- [c.300]

В процессе длительной работы в окислительной атмосфере электросопротивление металла увеличивается. Например, после 200-часового нагрева при 1200° С на воздухе р сплава ВХ-1 повышается от 0,13 до 0,15, а после 300 ч — до 0,165 ом- мм Ы. Сплавы хрома не переходят в сверхпроводящее состояние при понижении температуры до 0,7° К. В хроме происходит антиферромагнитное упорядочение при понижении температуры ниже 40—44° С (точка Нееля). Точка Нееля не является константой хрома, так как изменяется от ряда факторов (легирования, содержания примесей и др.). При нагревании выше точки Нееля хром и его малолегированные сплавы переходят в парамагнитное состояние. [c.421]

Феррнмагннтные вещества характеризуются кристаллическим строением, значительным (но меньшим, чем у ферромагнитных веществ) коэффициентом магнитной восприимчивости, такой же, как у ферромагнитных веществ, зависимостью намагниченности от напряженности магнитного поля, температурой Нееля и целым рядом других специфических свойств. [c.9]

Нееля для ферримагнетнков. Температуры Кюри и Нееля можно рассматривать как меру обменной силы. Температуры Кюри и Нееля всегда значительно ниже температуры плавления вещества . [c.11]

Зависимость интенсивности намагниченности насыщения от температуры у ферритов существенно отличается от аналогичной характеристики ферромагнетиков, Температура Нееля у ферримагнетнков обычно ниже, чем температура Кюри у ферромагнетиков. У некоторых ферритов, например у литий-хромферрита, наблюдается предсказанная Неелем аномалия температурной зависимости намагниченности насыщения. Различный характер температурной зависимости намагниченности подрешеток А п В (рис. 6) приводит к тому, что результирующая характеристика С при некоторой температуре компенсации Т1, лежащей ниже температуры Кюри Гк, проходит через нуль, так как магнитные моменты атомов подрешеток взаимно уравновешиваются. [c.11]

Смещенная петля (рис. 18, а) имеет такую же форму, как обычная, но сдвинута относительно начала координат. Она сопутствует одновременному существованию у материала ферромагнитного и антиферромагнит-ного состояний. Эффект смещения наблюдается у однодоменных частиц ферромагнитных металлов, покрытых слоем антиферромагнетика (например, у оксидированных частиц кобальта) и у некоторых сплавов (никель — марганец, железо — алюминий, уран — марганец и др.), хотя для сплавов еще не решен вопрос о существовании дискретных ферромагнитных и антиферромагнитных областей. Для получения сдвинутой петли материал должен пройти термомагнитную обработку путем охлаждения в сильном магнитном поле (порядка 1000 кА/м) от температуры Нееля для антиферромагнетика до темпера- [c.17]

ТЕМПЕРАТУРА критическая соответствует критическому состоянию вещества переходу сверхпроводника из сверхпроводящего состояния в нормальное) Кюри является [общим названием температуры фазового перехода второго рода температурой фазового перехода ферромагнетика в парамагнетик при которой исчезает самопроизвольная поляризация в сегнетоэлектриках) ] насыщения соответствует термодинамическому равновесию между жидкостью и ее паром при данном давлении Нееля фиксирует фазовый переход антиферромагнетика в парамагнетик плавления выявляет фазовый переход из кристаллического состояния в жидкое радиационная — температура абсолютно черного тела, при которой его суммарная по всему спектру энергетическая яркость равна суммарной энергетической яркости данного излучающего тела термодинамическая определяется как отношение изменения энергии тела к соответствующему изменению его энтропии цветовая определяется температурой абсолютно черного тела, при которой относительные распределения спектральной плотности яркости этого тела и рассматриваемого тела максимально близки в видимой области спектра яркостная — температура абсолютно черного тела, нри которой спектральная плотность энергетической яркости совпадает с таковой для данного излучающего тела, испускающего сплошной спектр] ТЕНЗИ-ОМЕТРИЯ — совокупность методов измерения поверхност э-го натяжения ТЕНЗОМЕТРИЯ—совокупность методов измерения механических напряжений в твердых телах по упругим деформациям тел ТЕОРЕМА Вариньона если данная система сил имеет равнодействующую, то момент этой равнодействующей относительно любой оси или точки равен алгебраической сумме моментов слагаемых сил относительно той же оси или точки Вириала устанавливает соотношение, связывающее среднюю кинетическую энергию системы частиц с действующими в ней силами) [c.281]

Вещества даже одного и того же химического состава в зависимости от кристаллического строения и фазового состава могут находиться в различных магнрпньк состояниях. Например, Ре, Со и Ni с кристаллическим строением ниже определенной температуры точка Кюри) обладают ферромагаитными свойствами, а выше этой температуры они парамагнитны. Переход из парамагнитного состояния в антиферромагнитное происходит при понижении температуры (ниже темпертуры Нееля Г ) и представляет собой фазовое превращение 2-го рода. У некоторых редкоземельных металлов между ферро- и парамагнитной температурными областями существует антиферромагнитная область. [c.98]

В композиционном материале, в котором возможно обменное взаимодействие между ферромагнетиком и антиферромагнетиком, при охлаждении с температуры выше температуры Нееля до низких температур возникает однонаправленная обменная анизотропия. В этом случае взаимодействие антиферромагнетика с ферромагнетико.м приводит к асимметрии петли гистерезиса, т. е. к облегчению перемагни-чивания в одном направлении и существенному затруднению в противоположном. [c.315]

Измерение, температуры. Мерой температуры служит резонансная частота в магнитоупорядоченных кристаллах с максимальной чувствительностью вбли.чн точки Нееля (для антиферромагнетиков) или точки Кюри (для ферромагнетиков). Например, узкий сигнал от ядер в МпР. — одноосном антиферромагнетике с точкой Нееля -- 67,3 К применяется для диапазона температур 10 40 К (точность f град при 20 К). По узкой линии 51МГ от ядер Fe в слабом ферромагнетике FeBOg (Av [c.191]

В результате структурных исследований двойных марганцевомедных сплавов установлено, что высокомарганцовистые закаленные сплавы при комнатной температуре имеют ГЦТ структуру с соотношением осей с/а <1 и только при большем содержании второго элемента — с решеткой ГЦК [1]. При содержании марганца более 80% сплавы имеют ГЦТ структуру, которая при нагреве переходит в кубическую, причем температура перехода тем выше, чем больше марганца в сплаве в узком температурном интервале для всех сплавов установлена двухфазная (ГЦК-Ь + ГЦТ) область. В области температур ГЦК->-ГЦТ превращения наблюдается резкое изменение свойств, характерное для антиферромагнитных материалов при приближении к точке Нееля. Взаимосвязь ГЦК->ГЦТ перехода с антиферромагнетизмом марганца была исследована в работе [17]. [c.19]

В результате превращения аустеннт->мартенсит изменяется не только кристаллическая, но и магнитная структура [1, 4, 81, 82]. Известно, что магнитные поля оказывают существенное влияние на процесс мартенситного превращения только в том случае, если исходная и образующаяся фазы заметно отличаются по своей намагниченности обработка магнитным полем в 400 кЭ значительно активизирует у- а и Б- сх-превращения и практически не влияет на 7- 6-превращение [81, 82]. В области температуры Нееля исходной аустенитной фазы происходит значительное изменение не только а-, но и е- и -фаз. В сплаве Г14 под действием магнитного поля в 400 кЭ с повышением температуры количество е-мартенсита уменьшается от 28% в исходном состоянии до 20%, а при температуре Нееля резко увеличивается до 38% при одновременном уменьшении количества а- и у-фаз [81]. [c.42]

Первые работы по исследованию магнитных свойств (железомарганцевых сплавов ограничивались определением температуры точки Нееля. В настоящее время антиферро- магнитное превраш,ение в точке. Нееля и его влияние на физические и механические свойства 7-фазы изучено в ряде работ [2, 114, 115—117]. [c.72]

Физика твердого тела (1985) -- [ c.341 , c.343 ]

Кластеры и малые частицы (1986) -- [ c.316 , c.317 ]

Задачи по термодинамике и статистической физике (1974) -- [ c.6 , c.7 , c.12 , c.12 ]

Механика электромагнитных сплошных сред (1991) -- [ c.49 ]

Статистическая механика (0) -- [ c.332 , c.348 , c.371 ]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...