Вспомогательная волна

При использовании динамической голографической среды, в частности ФРК, считывание голограммы может осуществляться непосредственно в процессе ее записи. При этом для выделения результирующей волны, как правило, используется встречное направление распространения считывающей голограмму, а следовательно, и восстановленной волны (рис. 9.24). В результате в объеме среды одновременно присутствуют сразу все четыре световые волны две, являющиеся фурье-преобразованными сигнальными волнами Si х, у) и х, у) плоская вспомогательная волна результирующая световая волна как итог свертки или корреляции. Последнее позволяет говорить, что в динамической голографической среде корреляционный анализ осуществляется на основе схемы четырехволнового взаимодействия [9.125]. [c.257]

Если между источником S и точкой наблюдения В находится непрозрачный экран, то во всех точках экрана амплитуда вторичных волн равна нулю. Если же между S и точкой В находится непрозрачный экран с отверстием, то вспомогательная поверхность выбирается такой, чтобы непрозрачная часть экрана совпадала с соответствующей частью поверхности сг. Часть поверхности а, соответствующая отверстию на экране, выбирается той и [и иной формы Б зависимости от конкретного случая. Амплитуды колебания в этой части сохраняются такими же, как и при отсутствии экрана. [c.120]

Согласно этому методу, фронт волны (светящаяся поверхность) делится на кольцевые зоны с центром в (точка пересечения прямой линии SB со вспомогательной поверхностью а) так, чтобы прямые, соединяющие края кольцевых зон с точкой наблюдения В, отличались на Я/2 (рис. 6.1), т. е. [c.120]

L — источник 55 — вспомогательная поверхность 00 — огибающая вторичных волн, исходящих из 55. [c.150]

Так как фазы всех вспомогательных источников определяются возмущением, идущим из Ь, то они строго согласованы между собой, и, следовательно, вспомогательные источники когерентны. Поэтому вторичные волны, исходящие из них, будут интерферировать между собой. Их совокупное действие в каждой точке может быть определено как интерференционный эффект, и следовательно, идея Гюйгенса о специальной роли огибающей перестает быть допущением, а должна явиться лишь следствием законов интерференции. Согласно приведенному выше постулату Френеля вопрос о вспомогательных источниках, заменяющих , решается однозначно, как только выбрана вспомогательная поверхность 5. Выбор же этой поверхности вполне произволен поэтому для каждой конкретной задачи ее следует выбрать наивыгоднейшим для решения способом. Если вспомогательная поверхность 5 совпадает с фронтом волны, идущей из Ь (представляет собой сферу с центром в Е), то все вспомогательные источники будут иметь одинаковую фазу. Если же выбор 5 сделан иначе, то фазы вспомогательных источников не одинаковы, но источники, конечно, остаются когерентными. [c.152]

Вычисляя результаты интерференции элементарных волн, посылаемых вспомогательными источниками, мы приходим к значению амплитуды (интенсивности) в любой точке В, т. е. определяем закономерность распространения света. Результаты этих вычислений подтверждаются данными опыта. Таким образом, по методу Гюйгенса—Френеля удается получить правильное решение вопроса о распределении интенсивности света как в случае свободного распространения световых волн (прямолинейное распространение), так и в случае наличия задерживающих экранов (дифракция). [c.153]

Рассмотрим действие световой волны, испущенной из точки А, в какой-либо точке наблюдения В. Согласно принципу Гюйгенса-Френеля заменим действие источника А действием воображаемых источников, расположенных на вспомогательной поверхности S. [c.153]

В качестве такой вспомогательной поверхности S выберем поверхность фронта волны, идущей из А (поверхность сферы с центром А, рис. 8.3). Вычисление результата. интерференции вторичных волн очень упрощается, если применить следующий указанный Френелем прием для вычисления действия в точке В соединяем Л с и разбиваем поверхность S на зоны такого размера, чтобы расстояния от краев зоны до В отличались на /2 , т. е. [c.153]

При этом, однако, необходимо сделать следующие замечания. Во-первых, при вычислении результатов интерференции элементарных волн приходится предполагать, что амплитуда, обусловливаемая вспомогательными источниками, зависит от угла наклона ср между нормалью к соответствующему участку вспомогательной поверхности и направлением на точку В, для которой ведется вычисление. [c.168]

Отрицание наличия обратной волны заключается до известной степени в допущении Френеля о зависимости амплитуды вторичных волн от угла ф между нормалью к вспомогательной поверхности и направлением на точку наблюдения. Согласно этому допущению амплитуда убывает по мере возрастания угла ф и становится равной нулю, когда абсолютная величина ф равна или больше 90°. Рис. 8.21 поясняет это допущение, причем убывание амплитуды представлено убыванием толщины кривой. Так как при ф > 90° амплитуда излучения вспомогательных источников обращается в нуль, то обратная волна невозможна. Однако, как уже указывалось, допущение относительно распределения амплитуд есть дополнительная гипотеза принципа Френеля. Можно сделать понятным отсутствие обратной волны следующими рассуждениями. Действительно, из каждой точки поверхности 5 возмущение распространяется и вперед и назад. Но перед поверхностью 5 возмущения еще нет, и действие сводится к образованию такого возмущения, которое мы и наблюдаем. Сзади же 5 возмущение уже пришло, и действие от 5 сводится к тому, чтобы это пришедшее возмущение компенсировать. В результате обоих действий — прямого и обратного — [c.169]

В 33 мы уже упоминали, что постулат Френеля, служащий для характеристики вторичных волн, интерференция которых объясняет все процессы распространения волн, являлся некоторой гипотезой, догадкой Френеля. Проведение расчетов по методу Френеля и сравнение их с опытом показывают, что гипотезу эту надо несколько изменить ввести дополнительный фактор, учитывающий наклон вспомогательной поверхности к направлению действия, обосновать добавочными рассуждениями отсутствие обратной волны и изменить начальную фазу вторичных волн на Если первые два дополнения привлекаются из соображений более или менее наглядных, то опережение фазы считается иногда чем-то таинственным , как выразился Рэлей в своей Волновой теории света . Конечно, поскольку постулат Френеля является не чем иным, как некоторым рецептом, дающим общий метод решения задач волновой оптики, то очевидно, что и видоизменение этого постулата не представляет ничего особенного просто более тщательный анализ показывает, что надо пользоваться несколько иным рецептом решения волновых задач, обеспечивающим лучшее согласие с опытом. [c.170]

Для определения коэффициента с сравним непосредственное действие плоской волны А sin Ш —ф) в точке В (см. рис. 21) и действие, рассчитанное по методу Френеля, когда в качестве вспомогательной поверхности выбран фронт плоской волны. Расстояние от Р до 5 есть Ь. [c.875]

Совершенно аналогично может быть рассмотрен второй вспомогательный случай, когда / =/г представляет собой краевое значение функции, аналитической в полуплоскости г/ < 0. При этом отраженные волны описываются с помощью потенциалов [c.438]

Модули второго уровня делятся на две группы. Первую группу составляют функциональные модули. Они реализуют определенный алгоритм метода характеристик, например расчет параметров во внутренней точке характеристической сетки. Во вторую труппу входят модули, несущие вспомогательные служебные функции, такие, как пересылки массивов, вычисление различных балансов, характеризующих погрешность расчетов, и т. п. Функциональные модули второго уровня имеют иерархическую структуру. Основу составляют модули, осуществляющие вычисление газодинамических параметров в узлах характеристической сетки. Это может быть внутренняя точка, точка жесткой стенки, точка ударной волны и т. п. Модули второй группы более сложны. Они предназначены для расчета характеристики, включая граничные точки, расхода или импульса вдоль характеристики. [c.221]

В основе метода голографии лежит интерференционный принцип, согласно которому для выявления фазовой информации, содержащейся з волне надо создать интерференцию исследуемой (объектной) волны с некоторой вспомогательной (опорной) волной. Амплитуда результирующей волны будет содержать информацию как об амплитуде, так и о фазе объектной волны. При этом обе интерферирующие волны должны обладать высокой когерентностью чтобы обеспечить достаточно четкую интерференционную картину на фотопластине (голограмме). [c.344]

При взаимодействии вязкоупругой продольной волны с произвольным жестким контуром С введем вспомогательные потенциалы Ф и 1 з по формуле [c.141]

Заполнение пресс-формы жидким сплавом обеспечивает прессующий поршень (рис. 11), в движении которого можно выделить четыре периода разгон, вспомогательный ход, заполнение полости формы и подпрессовка. При разгоне и вспомогательном ходе преодолеваются гидравлические сопротивления прессующего механизма и камеры прессования — в конце вспомогательного хода жидкий металл заполняет все поперечное сечение камеры. Оптимальным для этих периодов является равноускоренное движение поршня, обеспечивающее вытеснение бегущей волной металла большей части воздуха из пресс-камеры в полость формы. [c.337]

Подведем предварительные итоги рассмотрения нашей вспомогательной задачи. Если угол падения плоской волны на периодическую структуру из поглощающих экранов достаточно мал, то большая часть энергии излучения не поглощается, ал рассеивается благодаря дифракции. В рассеянном излучении основную роль играет отраженная волна, на которую приходится значительная часть суммарной, интенсивности излучения. Таким образом, амплитуда отраженной плоской волны сопоставима с амплитудой исходной падающей волны, приближаясь к ней по мере уменьшения а. [c.97]

Само по себе использование экспериментов по распространению волн для изучения физической применимости линейной или любой другой теории поведения твердых тел при малых деформациях логически требует того, что прежде чем делать слишком поспешные выводы относительно значения численного согласия, полученного экспериментаторами, проводившими одинаковые опыты и делавшими одинаковые вспомогательные эмпирические предположения, следует показать точное соответствие предпосылок и предположений предлагаемого исследования экспериментальным условиям. Согласно элементарной линейной теории упругости профиль отдельной волны остается неизменным и распространяется с постоянной скоростью. Наблюдение дисперсии и изучение распределения скоростей отдельных волн как функции амплитуды деформации или скорости частицы создает очень серьезные трудности в проведении границ между вкладом нелинейности зависимости между напряже- [c.403]

С развитием техники возникают новые задачи теории оболочек, решать которые необходимо без привлечения вспомогательных гипотез о характере распределения искомых полей по толщине (толстостенные оболочки, оболочки с быстро изменяющимися параметрами, оболочки в упругой среде, явления распространения волн в оболочках, теплового удара и т. д.). Это [c.3]

Проведем некоторую вспомогательную плоскость Р, параллельную поверхности решетки, и продлим референтный и объектный лучи и О до пересечения с этой плоскостью. Из (5) следует, что расстояния между точками пересечения объектного и референтного лучей с плоскостью Р (точки а и О на рис. 33) не зависят от угла падения референтного луча на решетку и определяются ее структурой (шагом Т) и длиной волны %. [c.92]

Для кодирования референтной волны можно использовать и вспомогательную голограмму. Реконструкция изображения возможна только в том случае, если кодирующая голограмма помещается точно в то первоначальное положение, которое она занимала при регистрации голограммы кодируемого объекта. [c.177]

Волновая (лучевая) поверхность. Изучение распространения световой волны в анизотропной среде может быть, как мы видели, в равной мере осуш,ествлепо, исходя как из скоростей по лучу, так и 3 скоростей по нормали. Знание значений лучевых скоростей и скоростей по нормали по всем направлениям в кристалле позволяет построить вспомогательные поверхности, характеризуюш,ие распространение света в данном кристалле. [c.257]

СОг-лааера, генерирующих на длинах волн 1,06 и 10,6 мкм соответственно. Вспомогательный маломощный ИАГ М(1-лазер с пассивной модуляцией добротности кристаллом LiF. Fa за счет коротких мощных импульсов, длительность которых 120 не, пиковая мощность 30 кВт при средней мощности 30 Вт удаляет поверхностный окисный слой и создает затравочную зону разрушения. Основной непрерывный СОг лазер излучением мощностью до 500 Вт осуществляет процесс обработки. Наличие затравочной зоны разрушения резко увеличивает поглощательную способность обрабатываемого материала на длине волны основного излучения и повышает эффективность использования энергии СОг-лазера. [c.157]

В качестве рабочего перехода можно выбрать такой, где либо частота а>з2 мала, либо время Т32 велико. В диапазоне сантиметровых и миллиметровых волн обычно используют вещества с Тдз Тахпри сравнительно невысокой частоте накачки. Для оптического диапазона, где энергия кванта W = ha выше, чем для диапазона СВЧ, требуется большая мощность накачки и инверсия осуществляется между уровнями 2 ц 1 уровень 3 является вспомогательным. Время жизни х на уровне 2 должно быть достаточно большим. Нередко используют четырехуровневые и пятиуровневые системы. [c.217]

Синтезированные Г. о. э. применяют в качестве компенсаторов при контроле оптич. поверхностей сложной формы, коррегирующих элементов в оптич, системах, образцовых и вспомогательных оптич, элементов в контрольно-измерит. приборах. При их использовании в качестве компенсаторов для контроля асферич. поверхностей на одной подложке изготавливают корре-гирующую голограмму и ряд вспомогательных (юсти-ровочных) голограмм, к-рые обеспечивают высокую точность юстировки элементов установки и оперативность контроля, Коррегирующая голограмма преобразует сферич. (плоскую) волну и асферическую с заданной формой волновой поверхности. На высокой точности воспроизведония заданной волновой поверхности основана возможность образцовых оптич. элементов. [c.505]

Наиб, распространение получили двухчастотные (или двухконтурные) П. у. в сантиметровом диапазоне — регенеративные усилители с сохранением частоты (рис., а), на дециметровых волнах — усилители — преобразователи частоты (рис,, ( ) (см. Параметрическая генерация и усиление электромагнитных колебаний). В качестве приёмного колебат. контура и колебат. контура, настраиваемого на вспомогательную, или хо,1гостую , частоту (равную чаще всего разности или сумме частот [c.542]

ФАЗОВЫЙ КОНТРАСТ — метод получения изображений микроскопич. объектов, основанный на регистрации различий в сдвигах фазы разных участков световой волны, проходящей через эти объекты, Ф, к, применяется в тех случаях, когда погмигательная способность и показатель преломления разл. элементов рассматриваемой структуры настолько близки, что при обычных методах наблюдения и получения изображений по поглощениго и рассеянию эти элементы оказываются неразличимыми. Вместе с тем сдвиги фаз, вносимые такими элементами, могут заметно отличаться, образуя фазовый рельеф проходящей световой волны. Для визуализации или регистрации с помощью фотоприёмников фазовый рельеф сначала преобразуется вспомогательными оптич. устройствами в изменение интенсивностей (амплитуд) разл. участков световой волны, т. н. амплитудный рельеф. [c.271]

Несмотря на низкие энергетические характеристики, не позволяющие использовать Не — Ne-лазвр в термической и селективной технологии, он является самым распространенным газовым лазером. Причина такой популярности обусловлена прежде всего его уникальными спектральными характеристиками. Благодаря низкому давлению газа, ширина линии излучения Не — Ые-лазе-ра определяется эффектом Доплера и согласно (1.38) составляет 10 Гц. При характерных длинах лазера ( 10 см) расстояние между собственными частотами резонатора [см. (2.13)] составит также 10 Гц. Поэтому Не — Ne-лазср позволяет осуществлять одночастотную генерацию на одной продольной моде и обладает исключительно высокой монохроматичностью и стабильностью излучения (Av/vo 10 ). Эти качества, а также возможность генерации в видимом диапазоне длин волн делают Не — Ne-лазер незаменимым элементом во многих оптических устройствах, предназначенных для измерения расстояний, контроля размеров, лазерной связи и научных исследований. Очень часто Не — Ne-лазер используется в качестве вспомогательного оборудования для юстировки и визуализации положения луча в других лазерных системах. Большой интерес вызывают появившиеся в последнее время сведения о возможности эффективного использования Не — Ne-лазеров в медицине. [c.159]

Рассмотрим компенсацию хроматизма увеличения при устраненном хроматизме положения. Оба показателя преломления в пространствах предмета и изображения равны в данном случае 1 и не зависят от длины волны. Кроме того, для вспомогательных величин Si, согласно выражению (6.7), получим Si = 0, 82 = 83 — d/ nhyh2). В результате условие Fq = 0 (хроматизм положения устранен) сводится к равенству [c.185]

Записывающее приспособление показано с правой стороны. Световой зайчик от гальванометра, освещаемого вспомогательной лампой, направляется в щель иУ на крыщке регистратора (на рисунке крыщка частично удалена). Лист светочувствительной бумаги помещен на пластине НПК- Эту пластину продвигает винт 55, который имеет на своем конце щкив Т, связанный с электродвигателем. Продвигая пластину НИК с помощью тяги РЯ и рычага Е, заставляют одновременно поворачиваться ось О и таким образом передвигают спектр по приемнику Р. Отклонения гальванометра происходят по оси [/V, которая, следовательно, служит осью интенсивностей, в то время как на оси, перпендикулярной к ней, размещаются относительные значения длины волны. Кривые записываются непосредственно в интенсивности, как функции длины волны. Чтобы получить спектр поглощения, записывают последо- [c.54]

Оптическая схема (фиг. 27) при наблюдении препаратов в ультрафиолетовых лучах состоит из двух частей системы освещения и проектирования и системы, преобразующей ультрафиолетовое изображение в видимое. Источник света 1 проектируется в плоскость апертурной диафрагмы 2, полевая диафрагма 3 проектируется конденсором 4 в плоскость препарата 5. Для выделения длины волны света, необходимой для исследования, в осветительное системе устанавливаются различные светофильтры. Объектив 6 и дополнительная система 7 проектируют изображение препарата на люминесцирующий экран 8, который превращает невидимое изображение в видимое. Это видимое изображение рассматривается с помощью вспомогательного микроскопа, состоящего из объектива [c.62]

Экспериментальная установка для съемки цветного объемного голографического мультипликационного фильма. Цветной голографический кинокадр представляет собой мультиплексную голограмму, состоящую из двух сфокусированных голограмм, одновременно зарегистрированных в двух слоях пленки, сенсибилизированных к красному и зеленому диапазонам длин волн. Такая двухслойная голограмма воспроизводит два перекрывающихся цветоделенных изображения, каждое в своем диапазоне спектра. Оптическая схема съемки цветного объемного голографического фильма приведена на рис. 103. Запись велась на линиях излучения аргонового лазера 0,514 и криптонового 0,647 мкм на двухслойной пленке, описанной выше. Средний угол между опорным и объектным пучками в красном и зеленом каналах составлял около 56°. Съемка мультипликационных экспериментальных фильмов производилась на лабораторной съемочной площадке, предназначенной для получения изобразительных голограмм. Базой площадки служил амортизированный голографический стол размером 2500X4000 мм, разработанный в НИКФИ (см. раздел 1.4.1). На столе размещались голографическая киносъемочная камера, элементы оптической схемы съемки, поворотный стол с объектами съемки. Два лазера Spe tra Physi s модель 171 и часть оптических элементов были установлены на площадке, поднятой над столом на 2000 мм и жестко связанной с ним. Вспомогательные блоки и электронное временное устройство управления съемочной камерой, затворами, поворотным столом, ва [c.162]

Нетрудно видеть, что отраженная волна формируется из двух волн, испытавших однократное отражение от делительного зеркала (или однократно дифрагированных решеткой) и одинаковое число раз отраженных вспомогательными зеркалами петли обратной связи. Таким образом, разность фаз таких компонент всегда равна нулю, и они интерференщюн-но усиливают друг друга. [c.146]

В то же время прошедшая волна содержит двукратно отраженную (или двукратно дифрагированную) компоненту и компоненту, прошедшую без отражений от делительного элемента, опять-таки при одинаковом числе отражений от вспомогательных зеркал. Если при отражении на делительном элементе происходит сдвиг по фазе на тг/2, обе компоненты ока-зьюаются противофазными (О, п) и интерференционно гасят друг друга. [c.146]

Было установлено, что при ширине спектра генерации лазера на красителе ДХдо = 4,4 нм в неселективном резонаторе генерация не возникает (ср. с успешной записью обращающего зеркала в непрерывном режиме при ДХ о = 2,4 нм [10]). Поэтому для ее осуществления в резонатор лазера на красителе вводился блок из трех дисперсионных призм, который сужал начальный спектр генерации до 0,17 нм (160 ГГц). После возникновения сопряженной волны (Rp 30%), т.е. с началом работы трехзеркального резонатора, выходная энергия лазера возрастала (данные о ДХг не приводятся). Затем, как ив [7], вспомогательное зеркало перед обращающим зеркалом убиралось, и гибридный лазер продолжал генерировать с двухзеркальным резонатором (было показано, что записанные рещетки сохранялись в темноте до 12 ч). При этом спектр генерации сужался на два порядка — до 2 пм (2 ГГц) и состоял приблизительно из 20 про- [c.198]

Наконец, принудительное поступательное движение кристалла поперек пучка с помощью платформы 2 для имитации доплеровского сдвига приводило к движению полос интерференции встречных пучков в резонаторе гибридного лазера, наблюдавшихся с помощью вспомогательной схемы, но не влияло на характер перестройки спектра генерации. Все это показало, что обнаруженное самосвипирование гибридного полупроводникового лазера имеет иное, происхождение, чем в лазерах на красителях, и еще раз продемонстрировало сложную природу явлений, сопровождающих смешение волн. [c.209]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...