Главный угол падения

Результаты расчета показывают, что, если медленно увеличивать угол падения в закритическую область, значение максимума лепестка вблизи поверхности быстро уменьшается. Когда угол преломления приблизительно соответствует минимуму диаграммы направленности, максимум излучения скачком переходит на значение, приблизительно соответствующее максимуму следующего лепестка диаграммы направленности, т. е. главным в отношении наибольшей амплитуды становится первый боковой лепесток. [c.89]

Измерение эллиптической поляризации света, отраженного от поверхности металла при наклонном падении линейно поляризованного света, лежит в основе предложенного Друде экспериментального метода определения оптических характеристик них металла. Теория связывает м и х с эксцентриситетом и положением осей эллипса колебаний. По данным измерений этих величин можно рассчитать них. Наибольшая чувствительность метода (и одновременное упрощение расчетных формул) достигается при определенном угле падения (главном угле падения, играющем при отражении от поглощающих сред ту же роль, что и угол Брюстера при отражении от прозрачных сред). В большинстве случаев он лежит вблизи 70°. Для этого угла отраженный свет имеет круговую поляризацию, если соответствующим образом подобрать направление поляризации падающего света. [c.163]

Рассмотрим действие фазовой профилированной решетки, изображенной на рис. 7.1.10. Постоянная решетки й определяется отрезком, измеренным в направлении 00 касательной к профилю решетки угол падения г 5 и угол дифракции ф отсчитываются от нормали к этой касательной до падающего и дифрагированного лучей. Параллельный пучок, падающий под углом г , дифрагирует на штрихах решетки и в некотором направлении, соответствующем углу дифракции ф, наблюдается главный максимум некоторого порядка. Условие для возникновения главных максимумов вытекает из формул (5.2.7), [c.434]

На фиг. 25 показан ход меридионального пучка лучей, входящего в систему параллельно главному лучу, составляющему с осью системы некоторый угол р. Пусть ширина нашего пучка будет h угол падения на первую преломляющую поверхность будет равен 1- Высоты на первой и последней поверхностях системы пусть будут равны и/г меридиональный фокус будем полагать находящимся в точке [c.39]

Для упрощения расчетов измерения можно производить при таком угле падения ф, когда А = п/2. Такой угол называется главным углом падения, а соответствующий ему азимут р — главным азимутом. При ф = ф формулы (73.5) принимают вид [c.449]

Угол, при котором Д=я/2, называется главным углом падения ф1. . Обозначая, аналогично (3.31), р= = с12 для этого случая имеем [c.52]

Луч 2 проходит через совмещенные главные точки (точку Я), образуя с оптической осью угол падения е, равный углу а. Отметим, что оптическая ось является нормалью ко всем поверхностям центрированной оптической системы, вершины которых в случае бесконечно тонкой системы совпадают с точкой Я. После действия оптической системы луч 2 пройдет через точку В, образуя с оптической осью угол преломления е. [c.30]

На фиг. 491 изображены различные конструкции таких головок, отличающиеся главным образом размерами связующих поверхностей. Прижимая резиновую мембрану к изделию наклонно, можно менять угол падения звукового луча, что оказывается особенно необходимым при испытании изделий с непараллельными поверхностями. О применении описанного бельгийского дефектоскопа для испытания сварных швов и картонных труб см. работы [3040] и [3044]. [c.439]

Оба луча о и а лежат в одной плоскости с падающим лучом (плоскость падения и преломления). Колебания в обыкновенном луче перпендикулярны к главной плоскости (плоскости падения), т. е. при любом направлении луча перпендикулярны к оптической оси. Поверхность волны о пересекается с плоскостью падения по окружности. Колебания в необыкновенном луче лежат в главной плоскости, т. е. в плоскости падения, и составляют с осью различный угол в зависимости от направления луча. В соответствии с этим показатель преломления для необыкновенного луча по разным [c.513]

Установим связь между углами падения е и полевыми углами со. Для этой цели обратимся к рис. 18.2, на котором представлены преломляющая поверхность радиуса г, расположенная на расстоянии S от плоскости зрачка, и ход главного луча, составляющего с осью угол со и с нормалью к преломляющей поверхности угол е. [c.332]

В общем случае, когда оптическая ось составляет произвольный угол ф с нормалью к поверхности раздела и плоскость падения не совпадает с главной плоскостью, связь между углами e, 0 и (О (в соответствии с рис. 2.5.11,6) имеет вид [c.94]

Р, а по условиям построения лучей т]) — а = —фЧ-а, откуда 2а= ф-Ьф, или а=( ф-Ьф)/2. Главный максимум интенсивности излучения, дифрагированного на одном отдельном элементе, располагается в направлении р — направлении зеркального отражения от отдельного элемента решетки. При заданном угле падения т]), изменяя угол профиля а, можем изменять направле- [c.349]

Источник света А расположен на расстоянии АР от главной оптической оси объектива 7, а плоскость зеркала 2 перпендикулярна к главной оптической оси (рис. 61,6). Автоколлимационное изображение А располагается симметрично точке А относительно фокуса Р. Так как угол отражения лучей от зеркала равен углу падения р, то АОР= А ОР. Из равенства прямоугольных треугольников АОР=А ОР следует равенство А Р=АР. [c.87]

Искривление спектральных линий. При падении на отражательную решетку параллельного пучка лучей, составляющего некоторый угол 7 с ее главным (меридиональным) сечением, условие (Vn.71) образования главных максимумов интерференции дифрагированных пучков должно быть заменено условиями [c.368]

Расстояние вдоль главного луча между точками и N . 1 обозначим через радиусы кривизны преломляющих поверхностей обозначим соответственно через г и Высоты на поверхностях обозначим через hf. и углы падения и преломления — через г и Угол главного луча с осью системы между обеими поверхностями назовем Р +1-Проектируя высоты /г и на плоскости, перпендикулярные главному лучу, получаем следующие соотношения [c.38]

Между двумя только что рассмотренными экстремальными углами существует так называемый главный угол падения 0 для которого Д=—я/2. При этом угле линейно поляризованный гвет , 1 [c.573]

Оптическая ось О О" лежит в плоскости падения под некоторым углом к преломляющей поверхности кристалла (рис. 17.21, а). Пусть на преломляющую поверхность кристалла падает плоский фронт волны АВ. Угол падения равен I. За время, в течение которого свет от точки В достигнет О на границе двух сред, в кристалле около А возникнут две волновые поверхности — сферическая и эллиптическая, соприкасающиеся друг с другом в направлении оптической оси АО. На рис. 17.21, а эллиптическая поверхность лежит внутри сферической, что соответствует случаю положительного кристалла. Около всех точек между А п О возникнут такие же волновые поверхности. По принципу Гюйгенса необходимо провести две плоскости, касательные к сфере (ОР) и эллипсоиду (ОЕ). Первая плоскость дает фронт преломленной обыкновенной волны, вторая — необыкновенной. Обыкновенные преломленные лучи Л , Со, Оо получим, проведя линии к точкам касания сферических поверхностей с плоскостью ОЕ. Колебания электрического вектора в этих лучах происходят перпендикулярно к плоскости главного сечения кристалла, которая совпадает с плоскостью чертежа (на рис. 17.21, а они отмечены точками). Необыкновенные преломленные лучи Ае, Се, Ое получим, проведя ЛИНИИ К точкзм касания эллиптических поверхностей с плоскостью ОЕ. В рассматриваемом случае они лежат в плоскости падения, но они не нормальны к волновому фронту. Колебания электрического вектора в необыкновенных лучах происходят в плоскости главного сечения кристалла (на рис. 17.21, а они отмечены стрелками). Таким образом, из рис. 17.21, а видно образование двух систем лучей — обыкновенных и необыкновенных, идущих в кристалле в разных направлениях. [c.48]

Жила мош,ностью I м имеет угол падения 30°. Рассматривается область плоскости жилы размером 1800 мх 1800 м. Глубина в центре этой области составляет 2650 м. Вычисления выполнены с использованием сетки элементов 60x60 и способа рассмотрения в целом , описанного выше. Начальное состояние задано в системе координат X, у, г (рис. 8.40) напряжениями (агг)о = —0,027 X глубина (единица измерения МПа) и (0 )0 = (< yy)o = 0.5 (Оо-Все компоненты начальных касательных напряжений в системе координат X, у, г равны нулю, поэтому главные начальные напряжения направлены по вертикали и горизонтали. Модуль Юнга и коэффициент Пуассона для массива горных пород приняты равными = 7-10 МПа и V = 0,2. Деформирование неотработанной части жилы для простоты не учитывалось. [c.263]

Полная постановка задачи рассеяния атома на кристаллической решетке содержит большое число параметров. Возмолчиые аналитические решения, конечно, будут различными в отдельных характерных областях пространства этих параметров. В каждой области целесообразно найти простейшую модель и строить асимптотическое решение в окрестности такой модели. При энергиях падения Е 100 эВ для легких газов эффективное взаимодействие исчерпывается одним-двумя парными столкновениями, причем главную роль играет отталкивающая ветвь потенциала. Аппроксимируя ее вертикальным барьером, в качестве простейшей атомной модели поверхности имеем решетку твердых сфер. Теория рассеяния на такой решетке содерл<ит три основных параметра угол падения 0ь отношение масс х и радусов атомов. [c.454]

Падение лучей на решетку под некоторым углом к нормали дает, естественно, несколько отличное значение для разности хода соответственных лучей дифрагированных пучков. Из рис. 71 видно, что в рассматриваемом случае разность хода равна А = Ь (sin/-fsin ф), где i — угол падения лучей на решетку, а ф— угол дифракции. Поэтому условие образования главных максимумов будет [c.96]

Для того чтобы в точке Sp был один из главных максимумов, необходимо, чтобы для угла дифракции ф соблюдалось условие h (sin г-гsiпф) =+/Л, где i — угол падения луча па решетку, а Ь =АВ — по-прежнему элемент решетки. [c.98]

По очевидным причинам угол а г называется углом восстановленной поляризации, хотя его обычно определяют только для падающего света, линейно поля-ршоваиного с азимутом =45°. Значения а, и Р, относящиеся к главному 1лу падения 0 = 0,, обозначим соответственно через и Р. Если мы представим, что вокруг эллипса поляризации отраженного света, падающего под главным углом (дополнительная компенсация отсутствует), описан прямоугольник, стороны которого параллельны и перпендикулярны плоскости падения, то огнотеиие его сторон составляет Я tga,, а угол между диагональю и плоскостью падения равен а (рис. 13.1). [c.573]

Вернемся к случаю г л/3, л/2 (см. рис. 6,46). Мы уже выяснили, в каких волноводах и п каких направлепиях внутри каждого волновода распространяются полутеневые поля, уносящие основную долю энергии, потерянную падающей модой. Рассмотрим теперь относительное распределение амплитуд паразитных мод, возбужденных этими полутеневыми полями. Чтобы найти амплитуду л-й паразитной моды, надо, используя результаты 4.10 (по принимая во внимание, что кромка В оказывается вблизи двух границ свет—тень падающего иа нее полутеневого поля — аналогично рис. 6.43), выписать диаграммы полутеневых полей с (или с1). Надо учесть, что угол падения первичного поля 0 = 0(ка) , а угол между направлением распространения ВМ илн СМ -Й моды и границей свет — тень ВаЧ или СМ имеет порядок Тогда окажется, что распределение амплитуд паразитных. мод в главном члене асимптотики описывается функцией [c.228]

ОСВЕЩЁННОСТЬ в точке поверхности, отношение светового потока, падающего на элемент поверхности, к площади этого элемента. О. Е связана с силой света I точечного источника, удалённого от заданной точки на расстояние I, соотношением =/ созО 11 , где 0 — угол падения света. Единицы О.— люкс и фот (1 фот — 10 лк). В системе энергетических фотометрич. величин аналогичная величина наз. энергетической освещённостью или облучённостью. Д- Н. Лазарев. ОСИ ДЕФОРМАЦИИ главные, см. Деформация механическая. [c.502]

Полученные выражения легко распространить и на случай падения плоской волны на дифракционную решетку под некоторым углом. Обозначим через О угол между направлением пучка и направлением нормали к решетке. Тогда (рис. 6.36,а) для возникновения главных максимумов вместо с(з1пф = т/. получается условие d(sin(p — sinO) =-- тХ, непосредственно следующее из вычисления разности хода Л для двух интерферирующих лучей. В дальнейшем подробно рассмотрены отражательные дифракционные решетки (рис. 6.36,6), выражение для разности хода которых следует записать в виде [c.295]

Необходимо отметить, что сопла Лаваля на расчетных режимах менее экономичны, чем суживаюш,иеся. Кроме того, для них характерно заметное падение КПД на переменных режимах. При повышении давления за соплом Лаваля выше расчетного рабочее тело перерасширяется в нем до расчетного, а затем скачкообразно поджимается на выходе до давления за решеткой, что связано с потерями. При понижении давления за соплом наступает расширение в косом срезе сопла и также возрастают волновые потери. Ввиду сказанного в главных судовых турбинах, как правило, применяют суживающиеся сопла с использованием расширения в косом срезе в случае необходимости срабатывания увеличенных перепадов энтальпий. При повороте потока на угол б 3° добавочные потери будут умеренными, а изоэнтропийный перепад энтальпий составит ha = 1,9 Ак (при = 15°). Такое использование косого среза практикуется в регулировочных ступенях,ступенях уменьшенных ходов и заднего хода. [c.103]

О. с. от поглощаюпщх сред имеет ряд особенностей отражающая граница вблизи ф р становится нерезкой отсутствует угол полной поляризации, хотя р-компо-вента имеет минимум (рис. 2, в) при угле, к-рый наз. главным Фгд. Для гл. угла падения разность фаз между р- и -компонентами 6р — = я/2. Скачки фаз при от- [c.511]

Первый микроскоп скользящего падения по схеме Киркпатрика и Баеза с использованием МСП был описан в работе [76]. Он состоял из двух скрещенных сферических зеркал с диаметром 2,5 см и радиусом кривизны 2 м, покрытых 120 слоями /С с периодом около 2,3 нм. При углах скольжения 0 2 микроскоп работал на Л а-линии Си ( = 8 кэВ) и давал изображение с увеличением М 1 и разрешением в центре порядка 1 мкм (оно определялось главным образом фотопленкой). Предполагается, что разрешение этого микроскопа может быть повышено до десятых долей микрометра с ростом увеличения до 10—20. Для зеркал с обычным покрытием (например, никелевым) для данной области спектра угол скольжения пришлось бы уменьшить до нескольких десятков минут, что привело бы к значительному ухудшению как разрешения, так и светосилы. [c.209]

Как было указано ранее, рассеяние молекулярных пучков твердыми поверхностями является главным источником экспериментальных данных о взаимодействии молекул с твердой стенкой. В этих экспериментах пучок молекул с заданной функцией распределения падает на стенку и функция распределен[1я вылетающих молекул определяется подсчетом молекул. Экспериментальные результаты по характеристикам рассеяния обычно представляются для рассеяри1я только в плоскости падения (т. е. в плоскости, содержащей вектор скорости падения У и нормаль к поверхности п). Кроме того, эти результаты обычно относятся только к угловым распределениям. Фактически измеряется отношение числа молекул Д (0, ср), рассеянных в единичный телесный угол, к общему числу рассеянных молекул без различения молекул по скоростям [c.155]

Графическое изображение указанного случая приведено на рис. 82. Направление в кристалле, составляющее угол 00 с осью Z, называется направлением синхронизма. Пластинка, вырезанная перпендикулярно направлению синхронизма, будет эффективно <<перекачивать энергию поля основной частоты в энергию BTopoii гармоники при падении пучка перпендикулярно к плоскости пластинки. Для кристалла KDP направление синхронизма для К = = 6972 А определяется углами 0 =. 52° и ф = 45° (угол, который главная плоскость образует с плоскостью ZY). [c.211]

Разность хода при угле падения на пластинку а = 0 может быть скомпенсирована и при другой ориентации двулучепреломляющих пластинок (рис. 4.3.13,в). Оптические оси пластинок, образующие угол 45° с нормалью, ориентируются в одном направлении между ними помещается пластинка Х/2, главные направления которой развернуты на 45° относительно главных плоскостей пластинок. Разности хода, вносимые пластинками, при этом вычитаются. Используя выражение (4.3.21) для расчета суммарной разности хода, найдем, что разность хода не зависит от угла падения, по крайней мере, с точностью доз1п а. Таким образом, в рассматриваемой системе коноскопическая картина представляет собой бесконечно широкую полосу с нулевой разностью хода. Рассмотренное сочетание двулучепреломляющих пластинок используется в поляризационном интерферометре А. А. Лебедева. [c.285]

Значения и х , при ф = О наз. главными. Зависимость от ф тем сильнее, чем меньше п (Ап, Ag, Си). При п, существепно большем sin ф (Fe), практически не зависит от ф. Величины п — — х-, ijj os X = ПК не зависят от ф (соотношения Кеттелера) здесь % — действительный угол преломления угол между нормалью к поверхности металла и нормалью к плоскости равных фаз. В случае наклонного падения волны в металле резко неоднородны амплитуда их меняется вдоль фронта волны, причем плоскость равных амплитуд параллельна поверхности металла. Другой особенностью металла. [c.192]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...