Поле полутеневое

Дифракция вносит и другие поправки в геометрооптическую картину. На границе между светом и тенью возникают зоны сильного градиента амплитуды, полутеневые переходные зоны. Эти зоны на рис. 22.1 выделены редкой штриховкой они расширяются по мере того, как точка наблюдения удаляется от вершины А или точки касания В гладкого выпуклого участка. В этих зонах происходит поперечная диффузия света из области света в область тени поля полутеневых зон описываются интегралом Френеля. [c.239]

Анализ решения этой задачи позволит ввести новый тип полей полутеневые поля (и соответствующие им полутеневые разложения), описывающие одновременно и ГО поля, и краевые волны. В общем случае решение задачи дифракции на телах с ребрами составляется вдали от тела из комбинации полутеневых полей аналогично тому, как рещение задачи об отражении от гладких полностью освещенных тел составлялось из комбинации лучевых полей, [c.90]

Предложено остроумное приспособление, позволяющее работать с белым светом без специального светофильтра бикварц, см. упражнение 214). При работе с бикварцем установка производится на совпадение оттенков обеих половин поля. Опыт показал, однако, что установление идентичности цветов выполняется менее надежно, чем установка на равенство освещенностей. Позтому в практических установках в настоящее время бикварц не употребляется, и применяют исключительно полутеневые анализаторы. В хороших современных приборах удается измерить поворот плоскости поляризации на 0°,01. [c.612]

Для повышения точности измерения применяют полутеневые устройства. Они состоят из двух анализаторов, разделенных тонкой границей раздела, плоскости поляризации которых ориентированы под небольшим углом друг к другу. Таким образом, измерение сводится к установлению фотометрического равновесия соприкасающихся полей, что значительно точнее метода гашения яркости. [c.111]

Физическая оптика или приближение Кирхгофа. Определить поле, дифрагированное на большом теле, становится затруднительным, если для точки наблюдения размер зоны влияния на поверхности тела становится сравнимым с характерным масштабом, либо лучи в совокупности образуют очень сложные каустические поверхности, либо полутеневые зоны накладываются друг на друга. В этих и подобных случаях полезно иметь единое выражение для поля во всем пространстве. Получим формулы, которые обычно называются соотношениями физической оптики. [c.239]

На простом примере отверстия в плоском экране и нормального падения плоской или сферической волны демонстрируются методы высокочастотной теории дифракции, изложенные выше. В поле выделяются зоны с различным характером дифракции. Есть зоны, где поле лучевое, например, в той части освещенного через отверстие пространства, в которой выполняется условие применимости геометрической оптики. Другими свойствами обладают поля в полутеневых зонах между освещенной областью и глубокой тенью, а также промежуточная область между освещенной лучевой зоной и дальним полем. В этих частях пространства отличительной особенностью поля является наличие заметных градиентов по мере распространения они сглаживаются. Наконец, есть область, где поле представляет собой в некотором масштабе фурье-сопряженную от исходного поля. К таким полям относится поле в фокальной плоскости сходящейся волны, а также в дальней зоне (при падении почти пло- [c.247]

Дифракция возмущает эту геометрооптическую картину. На границе между освещенной областью справа от экрана и тенью появляются зоны полутени, заштрихованные на рис. 23.1, а. Такие же зоны возникают и в отраженном поле. В областях вне полутеневых переходных зон имеют место дифракционные лучи, как бы излученные краем экрана. Краевые лучи интерферируют с падающими и отраженными лучами те и другие вместе составляют лучевую структуру поля. В областях А — лучи падающие, отраженные и лучи от краев, нижнего и верх-него в областях 5, С — лучи падающие [c.248]

Эта структура может быть названа первичной. Ее можно уточнить введением так называемой вторичной дифракции дифракционные лучи, уходящие от верхнего края, дифрагируют на нижнем крае, и наоборот, лучи от нижнего дифрагируют на верхнем. Лучи вторичной дифракции расходятся веером во все стороны, в том числе и в зоны полутени, интерферируя с полутеневым полем, и в направлении от нижнего края к верхнему и наоборот, возбуждая дифракционные лучи третичные и т. д. Таким образом, геометрическая теория дифракции позволяет проследить весь процесс формирования дифракционного поля, чего нельзя ожидать, например, от метода физической оптики. [c.248]

Полутеневые зоны. Поле с большим градиентом вблизи границы свет — тень, как мы выяснили в п. 7.5 при рассмотре- [c.248]

Можно условно считать, по аналогии с рассмотренной в 7 эталонной задачей, что полутеневая зона симметрична относительно луча, который коснулся края экрана. Вне полутеневой зоны поле вновь имеет лучевую структуру краевые лучи как бы выходят от края, проникая сквозь полутень. [c.249]

Во всех устройствах, реализующих полутеневой метод, поле зрения разделяется на две или большее число частей, отличающиеся небольшой разностью хода Д (рис. 3.6.7,а, б). [c.183]

Очень высокая чувствительность измерений получается при использовании полутеневого устройства. Способ измерения с полутеневым устройством основан на принципе уравнения яркостей двух соприкасающихся частей поля зрения с помощью компенсатора. В момент уравнения яркостей граница между половинами поля пропадает. Этот способ использует высокую чувствительность глаза к контрасту, т. е. способность глаза улавливать минимальную разность AL яркостей половин поля. Контрастная чувствительность АЬ/Ь является индивидуальной характеристикой глаза и зависит от внешних факторов. При оптимальных условиях наблюдения AL/L = 0,02- 0,05. В двухлучевых интерферометрах с полутеневым устройством [c.226]

В зависимости от азимута р равномерное поле зрения может быть большой и малой яркости. Обычно используется полутень малой яркости, так как глаз в этом случае более чувствителен к изменению яркости. Для любого данного значения ц имеется оптимальный полутеневой азимут, который дает максимальную чувствительность. Этот азимут может быть вычислен,, если не принимать во внимание физиологические свойства глаза. Но так как эти свойства важны и всегда индивидуальны, то наиболее удобный азимут лучше выбрать для данного наблюдателя экспериментально, причем необходимо принять меры, для исключения рассеянного света. [c.298]

Поляризационное устройство состоит из поляризатора 3 и кварцевой пластинки 4, расположенной симметрично относительно центра анализатора 6. В результате образуется тройное полутеневое поле. [c.318]

Поворот анализатора относительно положения полутеневого равенства вызывает затемнение одного поля, в то время как другое становится светлее. Благодаря этому чувствительность установки анализатора при тонкой границе раздела сравнительно высока. [c.318]

Благодаря этой зависимости концентрация раствора может быть легко определена по углу поворота плоскости поляризации. Если расположить кювету с исследуемым раствором между скрещенными поляризатором и анализатором, то в общем случае вследствие поворота плоскости поляризации поле зрения прибора будет светлым, а не темным. Поворачивая анализатор до тех пор, пока вновь не наступит максимальное потемнение поля, можно измерить угол поворота плоскости поляризации. Однако глаз человека гораздо чувствительнее к разности освещенностей полей сравнения. Поэтому в поляризационных приборах для измерения вращения плоскости поляризации применяют полутеневые устройства (рис. 148). [c.224]

Параллельный монохроматический пучок лучей, выходящий из системы 3, проходит через поляризатор 4 (поляроид, заклеенный между двумя стеклами), кварцевую пластинку 5, создающую совместно с поляроидом полутеневую картину с тройным полем зрения, и кварцевую кювету 6 с исследуемым раствором. Обычно [c.215]

Ф-ла (3) применима однако только для не слишком слабых интенсивностей поля зрения. По мере уменьшения е полутеневое освещение становится все слабее, и вместе с [c.162]

Поляризационные приборы — поляриметры. Применяются для исследований в поляризованном свете. Схема одного из поляриметров (полутеневого) приведена на рис. 16. 29. Свет от источника I линзой Ох направляется на поляризующую призму Р, составленную из двух призм (рис. 16. 29, б), оптические оси которых направлены слегка под углом. Вследствие этого выходя-пще из них поляризованные пучки света имеют направление электрических колебаний, ориентированные но отношению друг к другу под таким же небольшим углом. Другая поляризующая призма — анализатор А — имеет лишь одно направление колебаний. Если оно повернуто перпендикулярно биссектрисе угла ф, то поле зрения прибора равномерно затенено (рис. 16. 29, б, случай /II). Если же слегка повернуть плоскость колебаний анализатора А относительно направления биссектрисы угла ф, или, наоборот, повернуть плоскости колебаний вышедших из призмы Р лучей, то поле зрения с одной стороны просветлеет больше, чем с другой (рис. 16. 29, б, случай I или II). Таким образом, можно с большой точностью наблюдать явления изменения ориентации плоскости поляризации световых лучей, проходящих через исследуемое вещество в трубке if, которая помещена в поляриметре. Автоматизировав фотоэлектрическую регистрацию, несложно применить ее для автоматического контроля и регулирования. [c.341]

Дифракция плоской волны на полуплоскости. Полутеневые поля [c.90]

На рис. 404 приведена обычная схема полутеневой установки. Здесь с помощью осветительной лпнзы О, и системы образуется полутень, которая затем проектируется с помощью лиизы 0 на входную щель спектрального аппарата так, что граница полутени разделяет щель, а следовательно, и спектр на две части. Вначале при отсутствии оптически активного тела анализатор устанавливают так, чтобы оба спектра были одной и той же интенсивности по всей своей длине. Затем вводится между поляризаторами оптически активное тело и производится ряд съемок спектрограмм при различном положении анализатора. В дальнейшем в спектрограмдгах, соответствующих двум световым полям полутепевого поляриметра, отыскиваются места равного почернения. Связывая эти места с поворотом анализатора от начального (юстировочного) положения, определяют вращательную способность для данной длины волны. [c.525]

Аналогом дифракционной линии среди открытых резонаторов является резонатор из двух плоских зеркал. Фокусировки здесь нет, а потери тем меньше чем больше отношение размера зеркала а к величине первой зоны Френеля лJKL, т. е. чем ближе все поле внутри резонатора к геометрооптическому и меньше доля полутеневого поля в процессе установления колебания. [c.268]

Чувствительность полутеневого метода может быть рассчитана следующим образом. Яркость полей в обеих половинах JГIoля при условии равенства выразится при малых значениях -А следующим образом [c.184]

В формуле (3.6.2) Lo максимальная яркость поля, знак минус соответствует наблюдению в темном поле, А — постоянная полутеневого устройства, т. е. разность хода, вводимая для создания полутени а — волновое число. Определим, с какой чувствительностью бД можно восстановить реавенство яркостей. Мз формулы (3.6.2) имеем [c.184]

Большую точность можно получить, используя полутеневые устройства. Наиболее удобным полутеневым устройством для выполнения калибровки компенсатора Солейля является устройство с переменной чувствительностью, представляющее собой плоскопараллельную пластинку из мускавитной слюды, с небольшой разностью фаз т), закрывающую половину поля, зрения и установленную во вращающейся оправе, расположенной вблизи анализатора. При использовании этого устройства отсчет по шкале компенсатора производится при равных яркостях полей сравнения. Если р является азимутом полутеневой пластинки, тогда для двух половин поля зрения, освещенных одинаково ярко, разность фаз б компенсатора должна удовлетворять соотношению б =51п 2р т)/2, которое при малом т] может быть записано в виде [c.298]

Компенсатор помещается между Р и А, которые скрещены. Наблюдают разделительную линию полутеневой пластинки. Компенсатор и полутеневая пластинка вращаются отдельно до тех пор, пока всё поле зрения не станет темным. Далее компенсатор поворачивается на 45°. Барабан компенсатора затем вращается до тех пор, пока поле зрения снова не станет темным. Это соответствует на рис. 4.4.7,б точке р==0 и Л =12,5. Снимается отсчет по шкале барабана. Полутеневая пластинка затем поворачивается, например, на угол 10°, и микрометренный винт движется до получения равенства двух половин поля зрения. Это соответствует точке на кривой р = 10 и ЛГ=12,4. Та же самая процедура осуществляется для полутеневой пластинки при азимутах 20°, 30°, т. е. с интервалом 10° до 180°. Теперь строится график отсчетов барабана в зависимости от азимута полутене- [c.298]

Яркость полей сравнения при полутеневом равенстве Ь = = Losiп2т, где Ьй — яркость поля т— угол вращения плоскости поляризации пластинкой. [c.319]

Значительно меньшую погрешность имеет метод установки на равное освешение двух половин поля. Для этой цели используют так называемые полутеневые устройства, представляющие собой анализатор с полем зрения, разделенным на две части, направления колебаний в которых составляют между собой небольшс 1, угол 2 3. [c.204]

НИИ белым светом, является прибор, снабженный кроме простых поляризатора и анализатора еще бикварцем Солей. Для той же цели вполне пригоден и поляристробометр Вильда. Наиболее распространенные полутеневые приборы в первоначальном виде не могут функционировать при освещении белым светом, т. к. при вращении плоскости поляризации обе половины поля окрашиваются в разный цвет вследствие вращательной дисперсии, и чувствительная полутеневая установка невозможна. Это затруднение обходится однако для растворов сахара применением кварцевого компенсатора Солей (см. КомпенсатАоры), Случайным образом вращательная дисперсия кристаллического кварца в видимой области спектра весьма точно совпадает с вращательной дисперсией различных сортов сахара за исключением синей и фиолетовой части спектра. Если компенсировать вращение сахара противоположным вращением кварца определенной толщины, то поле зрения не окрашивается и преимущества полутеневого прибора м. б. сохранены. На фиг. 12 дана схема расположения оптических частей сахариметра Липпиха с компенсатором Солей РКк Ы—источник света, Ь—линза. О, П— поляризатор Липпиха, А—анализатор, - [c.164]

ПОЛУТЕНЕВЫЕ ПРИБОРЫ — поляриметры, в к-рых поляризатор, в свою очередь, состоит из двух поляризаторов (разделяютих поле зрения на две части), расположенных так, что их плоскости колебаний и Ла составляют между собой малый угол 2а (рис. 1). Благодаря этому при установке анализатора в такое ноло>копие, когда плоскость его колебаний АЛ перпендикулярна биссектрисе угла 2а [c.129]

Подведем итог проделанному анализу. Строгое решение задачи дифракции плоской волны на полуплоскости состоит из комбинации двух полутеневых полей (4.7), Каждое из этих полей описывает переход из освещенной области в область тени и характеризуется двумя конгруенциями лучей — геометрооптического и поля краевой волпы. На грзниде свет — тень эйконалы этих двух волн совпадают. В окрестности границы свет — тень поле имеет переходный характер и выражается через интеграл Френеля. Вдали от границы свет — тень поле распадается на два лучевых поля, геометрооптическую волну, распространяющую только в освещен- ной области, и краевую волну, компенсирующую разрыв геометрооптического решения и распространяющуюся как в освещенной, так и в теневой областях. [c.93]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...