Угол полной поляризации

Угол Брюстера — угол, при котором в отраженном свете остается только волна, поляризованная перпендикулярно плоскости падения (угол полной поляризации). [c.188]

Апертурный угол полной поляризации [c.467]

Следующий важный шаг в изучении поляризации сделал шотландец Брюстер, который открыл угол полной поляризации при отражении (угол Брюстера) и установил существование, кроме линейной, круговой и эллиптической поляризаций. Подтверждением поляризационных гипотез стало открытие Брюстером двулучепреломления в стекле, подвергнутом одноосному сжатию (искусственная анизотропия). [c.22]

Найдите угол полной поляризации для света, отраженного от стекла (п = 1,483). Найдите степень поляризации лучей, прошедших через пластинку. Лучи падают на пластинку под углом полной поляризации. Падающий свет — естественный. Поглощения в стекле нет. [c.195]

Углом полной поляризации (углом Брюстера) ав называют угол падения, при котором отраженный луч полностью поляризован перпендикулярно плоскости падения. Величина пв определяется выражением [c.769]

Полная поляризация света, отраженного диэлектриком, имеет место в том случае когда tgi (где i — угол падения [c.316]

Вычислив матрицу (31,3), а затем образовав произведение (31,1), т. е. просуммировав по и проинтегрировав по углам, мы получим среднее значение вектора поляризации (причем, полученная нами величина будет иметь смысл поперечного сечения). Это так называемая полная поляризация. Если же в произведении (31,1) не проводить интегрирования по углам 0, ср, то получится так называемая дифференциальная поляризация, представляющая наибольший интерес. Она имеет смысл дифференциального сечения а именно, она является средним значением оператора спина частиц, попадающих в единицу времени в телесный угол 2, если поток падающих частиц единичный. Для дифференциальной поляризации мы будем использовать обозначе- [c.174]

Полное отражение обыкновенного луча происходит лишь тогда, когда углы падения света на входную грань призмы лежат в определенных пределах. Угол между крайними лучами падающего пучка (29°), удовлетворяющими этому условию, определяет апертуру полной поляризации призмы. [c.192]

Угол 0 определяемый этим выражением, называется углом полной поляризации или углом Брюстера. Его важность была впервые отмечена в 1815 г. Давидом Брюстером (1781—1868 гг.). Если свет падает под этим углом, электрический вектор отраженной волны не имеет составляющей в плоскости падения. Мы обычно говорим в этом случае, что свет поляризован в плоскости падения . Таким образом, согласно традиционной терминологии, плоскостью поляризации называется плоскость, в которой лежат магнитный вектор и направление распространения. Однако по уже упомянутым в п. 1.4.2 причинам лучше не пользоваться этим термином. [c.59]

Наибольшей апертуре призмы соответствуют в (77.4) и (77.5) знаки равенства. В этом случае угол ф -j- ф равен апертуре е полной поляризации призмы. Потребовав дополнительно ф = ф, будем иметь [c.471]

Для некоторого угла больше 90° имеет место почти полная поляризация. Имеется угол, несколько больший 90°, при котором 1 21 принимает минимальное значение, почти равное нулю. Формула показывает, что 5г = 0 с точностью до х , когда [c.173]

На рис. 6.3 изображены характерные углы для рассматриваемого здесь случая при различных значениях а граничный угол полного отражения поперечных волн Yrp, угол обмена поляризациями при падении продольной волны и аналогичный угол Yo °ри падении поперечной волны. [c.29]

Угол 00 = 0Б, определяемый из условия (7.15), называется углом Брюстера или углом полной поляризации. Второе название связано с тем фактом, что при падении произвольно поляризованной волны на границу под углом 0Б отраженная волна оказывается горизонтально поляризованной, поскольку коэффициент отражения вертикально поляризованной компоненты поля обращается в нуль. [c.48]

На стеклянную пластинку - 1,73) падает луч под углом полной поляризации. Насколько надо изменить угол падения, чтобы сохранить поляризацию отраженного луча, если пластинку помесить в сосуд [c.195]

При отсутствии rs- -d = i и с законом сохранения энергии. Если на границу раздела падает естественный свет, т. е. все направления колебаний электрич. вектора равновероятны, то энергия волны поровну делится между р- и -колебаниями, полный коэфф. отражения в этом случае г= = /Лгз+Гр). Если ф+ф"=90°, то ё(ф+ф")- °о и Гр=0, т. е. в этих условиях свет, поляризованный так, что его электрич. вектор лежит в плоскости падения, совсем не отражается от поверхности раздела. При падении естеств. света под таким углом отражённый свет будет полностью поляризован. Угол падения, при к-рои это происходит, наз. углом полной поляризации или у г-лом Брюстера (см. Брюстера закон). Для угла Брюстера справедливо соотношение [c.833]

Пусть приемник радиации представляет определенным образом ориентированный рупор, соединенный с кристаллическим детектором и волноводом. Такая система пропускает электромагнитную волну с вполне определенным направлением колебаний (с линейной поляризацией). При повороте излучателя относительно приемника на угол п/2 мы будем наблюдать полное исчезновение сигнала. Этот опыт иллюстрирует излучение передатчиком линейно поляризованной электромагнитной волны (если бы излуче- [c.22]

Если второй поляризатор / 2, служащий анализатором, скрещен с первым (N2 J A i). то все же свет проходит через нашу систему. Однако, поворачивая поляризатор N2 на некоторый угол, можно вновь добиться полного затемнения поля..Это показывает, что в описанном опыте поляризованный свет, прошедший через кварц, не приобрел эллиптической поляризации, а остался линейно-поляризованным при прохождении через кварц плоскость поляризации лишь повернулась на некоторый угол, измеряемый поворотом анализатора N2, необходимым для затемнения поля в присутствии кварца. Меняя светофильтр, легко обнаружить, что угол поворота плоскости поляризации для разных длин волн различен, т. е. имеет место вращательная дисперсия. [c.609]

О. с. от поглощаюпщх сред имеет ряд особенностей отражающая граница вблизи ф р становится нерезкой отсутствует угол полной поляризации, хотя р-компо-вента имеет минимум (рис. 2, в) при угле, к-рый наз. главным Фгд. Для гл. угла падения разность фаз между р- и -компонентами 6р — = я/2. Скачки фаз при от- [c.511]

Начиная с XIX века, положение стало складываться в пользу волновой теории благодаря работам Юнга (1773—1829) и в особенности Френеля (1788—1827), систематически исследовавших явления интерференции и дифракции света. На основе волновых представлений была создана стройная теория этих явлений, выводы и предсказания которой полностью согласовывались с экспериментом. Объяснение прямолинейного распространения света содержалось в этой теории как частный случай. Были открыты и исследованы новые оптические явления поляризация света при отражении (Малюс, 1808) и преломлении (Малюс и Био, 1811), угол полной поляризации (Брюстер, 1815), интерференция поляризованных лучей (Френель и Aparo, 1816), количественные законы и теория отражения и преломления света (Френель, 1821), двойное преломление сжатым стеклом (Брюстер, 1815), двуосные кристаллы (Брюстер, 1815), законы и теория распространения света в двуосных кристаллах (Френель, 1821), вращение плоскости поляризации в кварце (Aparo, 1811) и жидкостях (Био, 1815 оба явления исследовались далее Био, Брюстером и др.). Юнг (1807) измерил на опыте длину световой волны. Оказалось, что волны красного света длиннее, чем синего и фиолетового. Тем самым в волновой теории было дано экспериментально обоснованное объяснение цветов света, которое связывало это явление с длиной световой волны. (Такое объяснение предлагалось еще Эйлером, но он не мог указать, длина каких волн больше — красных или синих.) Юнг (1817) высказал также мысль о поперечности световых волн. К такому же заключению независимо от него пришел Френель (1821) и обосновал это заключение путем исследования поляризации света и интерференции поляризованных лучей. Все эти факты и в особенности явления интерференции и дифракции света находили непринужденное объяснение в рамках волновой теории света. Корпускулярная теория не могла противопоставить ничего эквивалентного и к началу 30-х годов XIX века была оставлена. [c.27]

Как видно, у диэлектриков величина П неограниченно возрастает в окрестности угла Брюстера (р -> 0), а А претерпевает скачок (р меняет знак). Напротив, у проводников отсутствует угол полной поляризации, хотя коэффициент отражения параллельной компоненты всегда больше, чем перпендикулярной. Угол, соответствующий максимуму П, называют псевдобрюстеровским, имея в виду, что коэффициент отражения параллельной составляющей становится при этом угле минимальным (хотя не нулевым). Также нет резкого скачка фазы при угле Брюстсра, которая изменяется от О до л плавным образом. [c.194]

Не всегда существует угол полной поляризации еслиП2 < < пг , — его нет (рис. 25, в), т. е. при [c.68]

В знаменателе 1д(ф + ф2), видно, что при ф=фвр получается 1 = 0 отраженной волны не будет, если падающий под углом фБр свет поляризован в плоскости падения. Отсюда следует, что отражение естественно- го света, который можно представить как некогерент-ную смесь двух линейно поляризованных волн с ортогональными направлениями поляризации, обладает замечательным свойством при падении естественного света под углом ф = фвр отразится только составляющая, поляризованная перпендикулярно плоскости падения, и Отраженный свет будет полностью линейно поляризованным. В этом состоит закон Брюстера, открытый экспериментально в 1815 г. Угол фвр называется еще углом полной поляризации. Так как в этом случае 8тф2=со8ф1 (рис. 3.5), то из закона преломления получаем [c.148]

Если угол падения превышает это значение, то необыкновенный луч на плоскость разреза не попадет, а поглотится боковой гранью АС. Подберем теперь, отношение а/Ь так, чтобы обыкновенный луч SO, падающий под углом ф в направлении снизу вверх направо, встретил плоскость разреза ВС под предельным углом полного отражения Р = ar sin (п/пд). Тогда всякий обыкновенный луч, падающий снизу вверх под меньшим углом, а также приходящий сверху вниз полностью отразится от плоскости разреза ВС. Апертура полной поляризации [c.471]

Фиг. 5. Угол Брюстера для линейного и нелинейного отражения. Полная поляризация ие может излучать в вакуум в направлении отраженного луча. Источник поляризации не может излучать в среду в направлении вектора к вследствие чего может существовать луч, отраженн1 й в вакуум.

Поскольку поляризация P ls составляет угол 0s + а с нормалью к границе (нормаль направлена внутрь нелинейной среды М), полная поляризация образует с нормалью угол С, тангенс которого в ем раз больше. Условие Брюстера записываетя как Q + Qr = п, или [c.372]

Так как 0 (или ф) есть угол поворота поляризации в плоскости, проходящей через ось цепочки (или направление распространения волны), а также из-за характера граничных условий (7.12.6) можно считать, что решение (7.12.9) — (7.12.11) описывает движущуюся стенку-180° Нееля с сопутствующим акустическим полем. Скорость распространения такой стенки довольно мала (по сравнению с акустическими скоростями здесь t r 1) и имеет порядок 1 мм/с при 120 °С в присутствии внешнего электрического поля 5-10 2 МВ/м [Tran et al., 1981]. Из выражения (7.12.1) можно вычислить полную энергию цепочки, а из микроскопических параметров решеточной модели оценить толщину сегнетоэлектрической стенки (расстояние, на котором происходит основное изменение угла ф). Выразив эти величины через макроскопические параметры, входящие в выражение (7.12.1), получим [Pouget, Maugin, 1984] [c.522]

Пусть на границу падает квазипродольная волна. Тогда / , 2 — величины действительные, поскольку действительны дАр1) и дг(Р ). При нормальном падении р = О имеем о, 1(0) = дгДО) = А о(, / 2 = 0 / 1 = 1. По мере уменьшения угла 0 от я/2 до О модуль / 1 сначала убывает, обращаясь в нуль при некотором угле 0 = 0Б1, а затем монотонно возрастает. Угол по аналогии с оптикой называют брюстеровским углом скольн ения или углом полной поляризации. Его значение определяется из условия обращения / 1 в нуль [c.65]

ВОЛНЫ в(. В сущности, это те же графики, что и на рис. 4.1, только по оси абсцисс отложено в,, связанноё с d первым из соотнощений (4,16). При sin 0, > с,/с, = kj/kt из (4,16) получаем k , т,е. случай полного отражения. Поскольку, согласно (1.59), < 2 , то при 0, > я/4 будет иметь место полное отражение при всех возможных значениях а (О < а < 1/2). На рис. 4.3 изображены характерные углы для рассматриваемого здесь случая при различных значениях а углы обмена поляризациями при падении продольной и поперечной волн и граничный угол полного отражения поперечных волн. [c.93]

Рис. 4.3. Характерные углы при отражении сдвиговых волн от свободной поверхности упругого полупространства / - углы обмена поляризациями 2 - гра)шчный угол полного отражения сдвиговых волн

При отражении света от диэлектрика свет оказывается частично поляризованным. При отражении нод определенным угло.м свет оказывается полностью поляризованным. Этот угол называют углом полной поляризации-, величина его определяется из соотношения, называемого законом Брюстера 18 пр = , (5,12) [c.164]

Пусть на такую молекулу, поляризуемость котолой отлична от нуля, только вдоль АВ (рис. 13.5) падает линейно-поляризованный свет, причем так, что электрический вектор падающего света, колеблющийся вдоль оси Z, составляет некоторый угол -ф с осью молекулы АВ. Положим, что АВ расположена в плоскости XZ. Из-за полной анизотропии молекулы возбуждение диполя под действием светового поля возможно только вдоль АВ, другими словами, вынужденное колебание будет вызываться вектором — составляющей вектора Ё вдоль АВ. Ввиду того что составляет отличный от 90" угол с направлениями ОХ и 0Z, вдоль оси (под углом 90° к первоначальному направлению падения света) распространяются световые волны с колебаниями электрического вектора как вдоль оси Z, так и вдоль оси X, т. е. происходит деполяризация рассеяшюго под углом 90° света. Линейная поляризация рассеянного света имела бы место, если бы рассеянный свет был обусловлен только колебанием электрического вектора вдоль оси 2, т. е. Ф О, Е- у. = 0. Поэтому в качестве количественной характеристики степени деполяризации удобно пользоваться отношением интенсивности рассеянного света /(. с колебанием электрического вектора вдоль оси X к интенсивности рассеянного света с колебанием электрического вектора [c.316]

Исследуем отражение и преломление плоской квазимонохро-матической волны, падающей на поверхность пл 1стины толщиной I (рис. 5.26). Рассмотрение будет простым, так как надо лишь установить зависимость разности хода А от геометрических параметров (угол падения волны и толщина пластинки). Более подробное изложение (установление фазовых и амплитудных соотношений, а также поляризация волны) не требуется, хотя, используя формулы Френеля, задачу можно решить сколь угодно полно. Правда, следует помнить, что формулы (2.9)—(2,11) были получены для одной границы раздела между двумя беско- [c.210]

Если 11 = /1, то при полном внутреннем отражении Eri = = Ег[ , и так как бц — oj = то свет получится поляризованным по кругу. Легко видеть, что для этой цели надо на параллелепипед Френеля направить плоскополя-ризованный свет так, чтобы плоскость поляризации составила угол 45° с плоскостью падения. [c.486]

Количественные законы явления были установлены еще Фарадеем и наиболее полно исследованы на ряде объектов Верде угол поворота ф плоскости поляризации пропорционален длине пути света в веществе I и напряженности магнитного поля Н, [c.619]

Пусть параллельный пучок монохроматического света (рис. 20.1), поляризованный при помощи поляризатора Пь падает на пластинку, вырезанную из кристаллического кварца перпендикулярно к оптической оси 00. Известно, что свет, распространяющийся вдоль оптической оси в одноосных кристаллах, не претерпевает двойного лучепреломления, следовательно, второй поляризатор Пг, скрещенный с Пь не должен пропускать света. Однако в данном опыте свет при скрещенных поляризаторах все же проходит. Поворачивая Пг на некоторый угол, можно вновь добиться полного затемнения поля. Это свидетельствует о том, что свет, прошедший через кристалл кварца, остался линейно поляризованным, но плоскость поляризации повернулась на некоторый угол, измеряемый поворотом Пг. Изменяя длину волны света, можно обнаружить, что угол поверота плоскости поляризации различен для разных длин волн, т. е. имеет место дисперсия оптического вращения. [c.71]

Два спец. случая играют важную роль во мн. физ. и техн. задачах. Первый — случай исчезновения отражённой В. [Брюстера закон). Он реализуется, когда поляризация колебаний среды, возбуждённых падающей В., такова, что они не переизлучают поля в направлении распространения отражённой В. Второй случай — полного (внутреннего) отражения при ф < и таких углах падения, что feiain0i>f 2, угол преломления бц становится комплексным и ыре-ломленная В. перестаёт распространяться — её поле [c.319]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...