Главный азимут

Для упрощения расчетов измерения можно производить при таком угле падения ф, когда А = п/2. Такой угол называется главным углом падения, а соответствующий ему азимут р — главным азимутом. При ф = ф формулы (73.5) принимают вид [c.449]

В этом случае азимут гл есть азимут восстановленной линейной поляризации (см. приложение II, Ргл=5д=эо°) и называется главным азимутом. Этот азимут имело бы колебание, если бы А обратилось в нуль [ср. (3.31)] (рис. 18, 19 и 20). [c.52]

Рис. 20. Зависимость главного азимута 8гл от X (значения п —у кривых) [28].

Можно показать, что для каждого угла ф существуют два значения а и таких, что 1— 2=90°, и при этом для соответствующих азимутов колебаний отраженного света 1— 2=90° ( главные азимуты по Корню), и для этих двух азимутов суммарное отражение максимально. [c.66]

Измерения главного угла и главного азимута [21]. [c.249]

Главные сечения кристалла — это плоскость, проходящая через ось и луч, и плоскость, перпендикулярная к первой. В рассматриваемом случае (см. рис. 18.12) для любого азимута это будут сечения, проходящие вдоль радиуса и перпендикулярно к нему (на рис. 18.12 они обозначены I и II). Из рис. 18.12 видно, что для азимутов Р и Рг одно из главных сечений кристалла совпадает с плоскостью колебания Рь так что для этих азимутов двойное лучепреломление не имеет места и свет выходит линейно поляризованным с первоначальным направлением колебаний вдоль Р[. В случае скрещенных поляризаторов он будет задержан (темный крест), а в [c.62]

Ось симметрии является, конечно, одной из главных осей волчка мы ее примем за ось z системы, связанной с движущимся телом. Так как одна точка волчка является неподвижной, то его положение вполне определяется тремя углами Эйлера угол 0 определяет отклонение оси z от вертикали, угол ф определяет азимут волчка, а угол гр характеризует поворот волчка вокруг его собственной оси (рис. 56). Расстояние от центра тяжести волчка, расположенного на его оси симметрии, до неподвижной точки мы обозначим через I. [c.186]

Проведение измерений. Нагрузочное устройство с моделью укрепляют на стержне 17 (см. рис. 4) координатника установки и при помощи маховика 1 механизма подъема погружают в иммерсионную ванну. При помощи юстировочной площадки 16 уточняют исходное положение модели. Вращением барабана 15 и перемещением его вдоль салазок кронштейна, 12 исследуемое сечение совмещают с просвечивающим пучком. Вращением маховика 5 поперечного перемещения совмещают линию, по которой проводят измерения, с просвечивающим пучком. Наблюдая через визирную трубку оптической системы регистратора просвечиваемое сечение (линию), при помощи механизма подъема совмещают со световым зондом точку, с которой начинают измерения. Записывают координаты этой точки. Измеряют интенсивность света последовательно при четырех указанных ниже комбинациях расположения медленных главных направлений пластинки Я./2 и пластинки А,/4 относительно направления линейного колебания, падающего на пластинку А,/2. Измерения повторяют при другом азимуте направления наблюдения [c.38]

На режиме висения концевой вихрь до подхода следующей лопасти успевает лишь ненамного сместиться вниз и к оси винта. Поэтому вихрь приближается к концевой части лопасти, а расстояние между ними мало. В результате сильно изменяется нагрузка на конце лопасти, что оказывает заметное влияние на аэродинамические характеристики винта на режиме висения (см. также разд. 2.7.4). При полете вперед вихревой след винта уносится потоком, так что концевые вихри перемещаются вдоль всего диска винта, а не остаются лишь вблизи концевых сечений лопастей. Взаимодействие лопастей с вихрями происходит главным образом на боковых частях диска винта, где вихри оказываются в непосредственной близости от лопастей. Поэтому на режиме полета вперед индуктивные скорости распределяются по азимуту крайне неравномерно, что порождает высшие гармоники нагрузок, амплитуды которых велики. Таким образом, при полете вперед неоднородность поля индуктивных скоростей существенно влияет на нагрузки, вибрации вертолета и шум винта. Довольно велико влияние этого поля и на первую гармонику нагрузки, а следовательно, и на эффективность циклического управления винтом. С изменением режима полета влия- [c.652]

Таким образом, теория дифракции от ценных молекул, уложенных в кристаллическую решетку,— это теория дифракции от кристаллов вообще. Имеется только одна особенность, связанная со вторичным строением образцов. Дело в том, что кристаллы из цепных молекул, как правило, образуют аксиальные текстуры, ориентируясь осью с вдоль общего для всех них главного направления (оси текстуры) и располагаясь беспорядочно по азимуту. [c.243]

Элементом симметрии, переводящим полярную молекулу в антипараллельное положение, служит двойная ось, перпендикулярная главной оси молекулы (рис. 193). Существенно, является ли ориентация этой оси в плоскости ху постоянной или нет. Если она постоянна, то молекулы обеих ориентаций закономерно ориентированы и по азимуту, т. е. не испытывают поворотов вокруг своей главной оси. Наличие поворотов антипараллельных молекул соответствует произвольной ориентации оси 2 в плоскости ху. Рассмотрим первый случай, который более вероятен тогда, когда сечение молекулы сильно отличается от кругового. Пусть ось 2 совпадает с осью у (рис. 193). Тогда в декартовых координатах, если [c.290]

Величина 5п изменяется с изменением азимута плоскости рассеяния. В плоскости, перпендикулярной плоскости главного сечения, п = [c.31]

Этот эллипс можно привести к главным осям, поворачивая систему координат на угол , называемый азимутом эллиптической поляризации и определяемый соотношениями [c.76]

Найденная зависимость потерь и фазовой анизотропии от разности углов р — 7/2 приведена на рис. 1.22. Кроме этих величин найдены также эллиптичность и азимуты а главных осей поляризационного эллипса (рис. 1.23). [c.110]

Рис. 1.23. Зависимость эллиптичности Е и азимута а главных осей поля от р — 7/2

Принято различать три типа поляризации линейную (Р = 0), круговую ( р =45°) и эллиптическую (0< р < <45°). Внутри каждого типа существуют различные формы поляризации. Линейный тип поляризации содержит бесконечное число форм, отличающихся азимутом а ориентации электрического вектора. Круговая поляризация имеет две формы в зависимости от направления вращения электрического вектора. Эллиптическая поляризация, как и линейная, содержит бесконечное множество форм. Однако для эллиптической поляризации кроме вариации азимута главных осей существуют отличия по эллиптичности и направлению вращения. [c.142]

Затем находят азимут а главной оси эллипса из формулы <4.1.9) [c.252]

Полярископом — поляриметром называется прибор,, предназначенный для количественного и качественного визуального анализа двулучепреломления. Фазовый поляриметр предназначен для измерения разности фаз и азимута главных направлений при двулучепреломлении. [c.300]

На рис. 29.11 обозначено положение главных плоскостей для двух азимутов — I и II. Пусть поляризатор пропускает вертикальное направление колебаний, как показано на рисунке жирной стрелкой. Тогда колебания, соответствующие вертикальному и горизонтальному направлениям, будут погашены анализатором — образуется темный крест. Для косых направлений имеет место разложение входящего в пластинку колебания на две составляющие о и е. В этих направлениях будет наблюдаться интерференционная картина. При этом видность концентрических колец по окружности в любом из квадрантов не остается постоянной. Она оказывается максимальной по диагональным направлениям, как в случае а = я/4. Это ясно из рис. 29.6, где показана зависимость пропускания от угла а. В рассматриваемом случае все углы а в пределе 4я как бы присутствуют одновременно. При а = я/4 интенсивность максимальна, а это соответствует диагональному направлению на рис. 29.11. [c.228]

В плоскости изображения все такие лучи, испытавшие двойное преломление, соберутся по кругу с одной и той же разностью хода. В данном случае интерференционная фигура состоит следовательно из чередующихся темных и светлых колец (вкл. л., —исландский шпат, вырезанный перпендикулярно к оптич. оси, в монохроматич. свете На, между скрещенными НИКОЛЯМИ). Картина осложняется однако поляризационными явлениями. Каждый луч разбивается вследствие двойного прелом-ления на два один с колебаниями в плоскости главного сечения (то есть в радиальном направлении—фиг. 8), другой с колебаниями, перпендикулярными к этой плоскости (т. е. в тангенциальном направлении—фиг. 8). Амплитуды этого разложения будут зависеть от азимута со. В направлении ОР есть только радиальная компонента, к-рая не будет пропускаться анализатором (пропускающим в разбираемом случае только колебания, перпендикулярные к ОР). В направлении ОА могла бы пройти также только радиальная компонента, но ее нет под этим азимутом в падающем свете. Т. о. по двум направлениям ОР и ОА свет будет полностью погашен, по середине между этими направлениями свет будет максимальным, на круговую интерференционную картину наложится темный крест если направления колебаний падающего и пропускаемого анализатором света параллельны, то крест будет светлым. Интерференционные кольца являются кривыми равной разности хода, зависящей от А, поэтому при освещении белым светом кольца становятся радужными. Кривые равной разности хода назьшаются изохроматами. Распределение интенсивности в темном или светлом кресте зависит только от азимута со и не зависит от А (если только от А не зависит положение оптич. осей), поэтому при освещении белым светом крест не имеет окраски, он черный или белый (интерференционные фигуры такого типа называются и з о г и р а-м и—линиями равного поворота). Для точек интерференционной картины, близких к центру, углы Тг и (фиг. 7) мало отличаются друг от друга, и оптич. разность хода обыкновенного и необыкновенного лу- [c.157]

Наибольшие удобства дает при глазомерной С. легкая мензула с алидадой или даже просто с линеечкой, причем компас для ориентирования планшета к нему привинчивается. С. ведут замкнутыми полигонами, пристраивая их один к другому, что и дает надежный контроль в работе. Стороны полигонов удобно брать по дорогам, направляя их вне дорог там, где мало дорог. Чтобы не допустить значительного накопления погрешностей, рекомендуется вести работу небольшими полигонами чем они короче и чем следовательно больше узловых поверочных точек, тем работа будет точнее и искажений будет меньше. Азимуты направлений не отсчитываются и ие записываются, а направления непосредственно прочерчиваются по линейке сейчас же вслед за визированием, так как планшет ориентирован по компасу. Стороны полигонов измеряются шагами и откладываются по масштабу общее расположение местных предметов получается засечками, а очертания их зарисовываются на-глаз. Как уже было сказано, главное внимание в этой работе уделяется зарисовке рельефа. Для этой цели предварительно наносится также по засечкам и глазомерно скелет его, т. е. расположение вершин, направление хребтов и скатов, тальвеги, подошвы скатов, седловины и т. д., а также реки, ручьи. Затем намечаются обрывки горизонталей, вырисовывающие формы рельефа, причем число их и расположение. [c.305]

Вычисление истинного курса производится на основании азимута и курсового угла светила, а ортодромического — на основании указанных величин и путевого угла р главной ортодромии. [c.157]

Висение — это режим полета, при котором вертикальная и горизонтальная составляющие скорости несущего винта относительно невозмущенного воздуха равны нулю. В общем случае вертикального полета набегающий поток направлен вдоль оси винта. Обтекание несущего винта в вертикальном полете предполагается осесимметричным, так что скорости и нагрузки лопастей не зависят от азимута. Осевая симметрия сильно упрощает исследование вопросов динамики и аэродинамики несущего винта вертолета, как это станет ясным позже при рассмотрении полета вперед. Теория винта в осевом потоке была в основном создана в XIX в. применительно к корабельным винтам. Позже ее применили к пропеллерам самолетов. Главная задача теории несущего винта на режиме висения состоит в определении сил, создаваемых лопастями, и требуемой для их вращения мощности, что обеспечивает основу для проекти-рювания высокоэффективных несущих винтов. [c.42]

Если падаюш,ий свет будет плоско-поляризоваиным под азимутом, составляющим малый угол ar tg bja) с линией OU главного напряжения в плоскости Z — —с, то [c.222]

Собственные векторы матриц М и М соответствуют колебаниям с эллиптической поляризацией, причем эллиптичность и азимут а главной оси эллипса поляризации определяются соотногпениями 1.10. Потери и фазовый сдвиг собственных колебаний определяются соот-ногпениями [c.109]

Второй косинусоидальный множитель определяет частоту интерференционных полос, а первый — контраст полос равного хроматического порядка. Контраст становится нулевым при t rix — Пу) = 2k1)Х/4, т. е. для тех длин волн, при которых анизотропная пластинка становится четвертьволновойЕсли кристаллическую (рис. 4.3.1) пластинку Я/4 осветить линейно поляризованным светом длины волны X и с азимутом а (а — угол, который составляет вектор Е с главным направлением х), то на выходе получим эллиптически поляризованный свет различных форм (рис. 4.3.2), что следует из (4.1.2). Подставив в (4.1.2) Л.х=Ло os х Лу=Лоз1пх и б=я/2, получим уравнение эллипса поляризации в виде [c.267]

По полученному вектору Джонса вычисляются параметры возникшего эллипса поляризации с использованием формул (4.1.16) для азимута главной оси а= [ar tg(tg 2)( os б) ]/2 и эллиптичности = [ar sin (sin 2x1 sin б])]/2. Эти параметры определяются экспериментально путем анализа состояния поляризации. [c.273]

Эти приборы и устройства используются главным образом для вычерчивания топографических, археологических и др. карт, но также используются и для других целей (например, изучения морских приливов, мертвой зыби и т.д.). Карты и т.п. вьиерчиваются с фотографий, снятых с двух различных точек с известным азимутом (это позволяет получить точную информацию о форме, размере и координатах снятого объекта). [c.111]

П. По точности определения и по роли в геодезич. производстве А. п. можно разделить на 1) Фундаментальные пункты — крупные астрономич. обсерватории, положение к-рых выводится из весьма большого количества наблюдений, повторяемых через определенные промежутки времени с возрастающей точностью. В СССР таким пунктом является Главная астрономическая обсерватория в Пулкове. 2) Основные А. п. — местные астрономич. или метеорологич. обсерватории университетов и втузов или вообн(е особо важные А. п., определяемые с большой тщательностью. К таким пунктам относятся астрономические обсерватории Московского ин-та инженеров геодезии, аэросъемки и картографии геофизические обсерватории в Тбилиси и в Свердловске и др. 3) П е р в о к л а с с н ы е А. п., определяемые на пунктах триангуляции I и II классов. Они в свою очередь подразделяются на а) базисные 1 класса, определяемые на всех базисных сетях триангуляционных рядов I класса б) базисные II класса в) пункты Лапласа, которые определяются на отдельных пунктах триангуляции I класса в среднем через 75 км. 4) Второклассные, или экспедиционные, пункты, определяемые главным образом для производства мелкомасштабной съемки в. малонаселенных местах в этих пугктах азимут определяется приближенно и служит для непосредственного ориентировочного съемочного планшета. 5) Приближенные А. п., имеюнще случайный характер и определяемые неспециалистами для разных целей с различной точностью. Точность определений А. п. в зависимости от их назначений весьма различна. [c.496]

По очевидным причинам угол а г называется углом восстановленной поляризации, хотя его обычно определяют только для падающего света, линейно поля-ршоваиного с азимутом =45°. Значения а, и Р, относящиеся к главному 1лу падения 0 = 0,, обозначим соответственно через и Р. Если мы представим, что вокруг эллипса поляризации отраженного света, падающего под главным углом (дополнительная компенсация отсутствует), описан прямоугольник, стороны которого параллельны и перпендикулярны плоскости падения, то огнотеиие его сторон составляет Я tga,, а угол между диагональю и плоскостью падения равен а (рис. 13.1). [c.573]

Новая итерациошгая теория сияметрично нагруженных ортотропных оболочек вращения. Рассмотрим ортотропную оболочку, срединная поверхность которой является поверхностью вращения с осью вращения г. Положение какой-либо точки М срединной поверхности оболочки будем определять гауссовыми координатами углом р = р/г, являющимся азимутом плоскости, проведенной через точку М и ось вращения 2, и меридиональной дугой 8=а, отсчитываемой вдоль меридиана от некоторой начальной точки Мд (рис. 32). В выбранной системе координат для главных кривизн срединной поверхности имеем [c.150]

При наличии афтершока могут возникнуть некоторые затруднения в точном определении длительности Г-фазы (время между приходом Г-фазы от первого и последнего излучателя, возбужденных главным толчком). Джонсон предложил выделять ее по кореллограмме, на которой видны монотонные изменения азимута пиков. [c.56]

Ходжсон и Стивенс указывают на существование, вообще говоря, четырех школ в понимании механизма землетрясений японской, голландской (и нидерландской), советской и школы последователей Байерли. В противоположность методам трех других групп японская школа работает главным образом с данными близких к эпицентру станций и поэтому не имеет надобности применять какую-либо проекцию. Данные о сжатиях и растяжениях в Р-волнах просто наносятся на карту и зоны тех и других разделяются прямыми или дугами. Затем рассматривают 5-амплитуды на различных азимутах относительно Р-но- [c.393]

В результате описанных явлений распределение подч емной силы по диску оказывается несимметричным, а сила тяги наклонена относительно оси вала винта. Казалось бы, диск винта должен наклоняться вбок, поскольку па азимутах 90 и 270 образуются соответственно наибольшая и наименьшая подъемные силы. Па самом деле диск винта наклоняется одновременно назад и вбок под угло.м около 45 к основным азимутальным направлениям. Это вызвано главным образом инерцией лопастей. Соответственно наклоняется и сила тяги Т Разлагая наклоненный вектор Г на составляющие, получим горизонтальную составляющую, направленную назад, и горизонтальную составлярощую, направленную вбок. [c.38]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...