Дву лучепреломление углов преломления

Вышеизложенное позволяет нам еще раз отметить, что каждая падающая на одноосный кристалл волна в общем случае вызывает две преломленные волны. Каждой преломленной волне соответствует свое направление луча и своя лучевая скорость — скорость распространения энергии в кристалле. Обыкновенный луч распространяется по направлению нормали к волне со скоростью, не зависящей от направления. Необыкновенный луч образует с нормалью некоторый угол и имеет скорость, зависящую от направления. Это явление мы и называем двойным лучепреломлением. [c.261]

Схема опыта для наблюдения н изучения искусственной анизотропии одинакова со схемой для исследования двойного лучепреломления в кристаллах (рис. 19.1). Главные плоскости поляризаторов П] и Пг должны составлять угол 45° с оптической осью анизотропного тела. Обыкновенный и необыкновенный лучи распространяются в наиравлении, перпендикулярном к 00, не расходясь, но с различными скоростями. Для количественного измерения разности показателей преломления Пп—н в схему введена пластинка в четверть длины волны. [c.64]

Существование двойного кругового лучепреломления в кварце можно обнаружить и с помощью одной призмы, вырезанной так, что ее оптическая ось перпендикулярна к плоскости, делящей пополам двугранный преломляющий угол. При наименьшем отклонении луч внутри призмы идет параллельно оптической оси, не испытывая обычного двойного преломления. Если падающий свет естественный или поляризован линейно и содержит только одну спектральную линию, то в минимуме отклонения при выходе из призмы спектральная линия расщепляется на две линии, из которых одна поляризована по правому, а другая по левому кругу. [c.578]

Для демонстрации двойного лучепреломления узкий параллельный пучок света направляют перпендикулярно грани естественного ромбоэдра. Из противоположной грани выходят два пучка, имеющие направления, параллельные первоначальному. Один из них представляет продолжение первичного, а второй смещен в сторону, т. е. для него угол преломления отличен от нуля, несмотря на то что угол падения равен нулю. Это обстоятельство дало повод назвать второй пучок необыкновенным (е), а первый, подчиняющийся закону преломления,—обыкновенным (о). Если падающий пучок достаточно узок, а кристалл имеет достаточную толщину, то выходящие пучки пространственно разделены (рис. 4.2) и образуют два пятна на экране. Когда падающий свет естественный, оба пятна имеют одинаковую освещенность. При повороте кристалла вокруг направления падающего пучка одно пятно остается на месте, а второе обходит вокруг него. С помощью анализатора легко убедиться, что выходящие из кристалла пучки света линейно поляризованы во взаимно перпендикулярных направлениях. Увеличив сечение падающего пучка, можно получить частичное перекрывание пятен на экране. При повороте анализатора неперекрывающие- [c.175]

Двойное лучепреломление на границе раздела с одноосногё средой. Если из изотропной среды через плоскую границу раздела волна преломляется в анизотропную среду, то в последней в общем случае возникают две волны с ортогональными поляризациями и различными направлениями волновой нормали. Для обеих волновых нормалей угол преломления определяется из закона преломления, причем для одной из нормалей в законе преломления используется постоянный показатель преломления По, а для другой — переменный, зависящий от ориентации нормали относительно оптической оси — пе. [c.89]

На практике было обнаружено, что подобное двойное лучепреломление в некоторой степени существует не только в стекле, но и в таких веществах, как целлюлоид и бакелит, значительно изменяясь по своей величине в зависимости от обстоятельств. В тех случаях, когда требуется большая точность, необходимо произвести предварительное измерение (компенсатором Бабинэ или каким-нибудь другим компенсатором), чтобы определить направление осей постоянной поляризации и величину двойного лучепреломления в каждой рассматриваемой точке. Если мы обозначим через < (,, б о (предполагаемое) внутреннее напряжение, вызывающее остаточное двойное лучепреломление, через <рд — угол между осями поляризации для остаточного двойного преломления и координатными осями и через Гд остаточное относительное отставание, гогда мы имеем, обозначая через d толщину [c.223]

Падаюшие лучи не подвергаются двойному лучепреломлению вплоть до точки на ВС (фиг. 25.3). Они полностью отралсаются при угле 60°, т. е. в направлении, образуюш,ем угол 0 = 60° с оптической осью. Нормали к отраженным волнам остаются смешанными, но для одной волны показатель преломления равен о, [c.119]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...