Осреднение по сечению канала

Уравнение неразрывности, осредненное по сечению канала, имеет [c.426]

W — осредненная по сечению канала скорость течения жидкости. [c.30]

Особенностью движения потока в каналах сложной формы поперечного сечения является наличие конвективного переноса поперек потока, вызванного движением крупномасштабных вихрей и вторичными течениями (рис. 2-4) Это обстоятельство, а также переменная шероховатость стенок канала приводят к неравномерному распределению напряжения трения на границах потока. Поэтому наиболее точный расчет коэффициентов сопротивления трения может быть получен при переходе от характеристик потока, осредненных по сечению канала (средней скорости, числа Рейнольдса, средней относительной шероховатости, среднего касательного напряжения), к локальным характеристикам (местным относительным шероховатостям, местным числам Рейнольдса, местным [c.66]

Здесь / — характерный геометрический размер канала (для круглой трубы l=D) W — осредненная по сечению канала скорость течения жидкости. [c.34]

Осреднение по сечению канала 184— 186 [c.353]

Рассмотрим снова пористое тело из плоских каналов (фиг. 1). Обозначим через / и /+ соответственно осредненные по сечению канала числа молекул, влетающих в канал через единицу площади входного (х = -L) и выходного х = 0) сечений канала, и через [c.199]

Анализ имеющихся данных позволяет сделать вывод, что при обработке поля скоростей в газовой фазе удобнее пользоваться вязкостью газа, пренебрегая наличием в потоке капель жидкости. Такое рассмотрение предполагает гомогенную модель течения и требует данных по истинному газосодержанию, осредненному по сечению канала. [c.241]

Ит, t, tr) падают до величин, характерных для пограничного слоя (п, v, t, tt), что способствует выравниванию поля температур и скоростей. Если эпюры скоростей и температур твердого и газового компонентов будут примерно эквидистантны друг другу, то соотношение между осредненными параметрами компоиентов — скольжение фаз потока по скорости фг, и по температуре Ф< — будет примерно постоянным по сечению канала [c.181]

Диапазоны изменения скоростей и паросодержаний, в которых проявляется или не проявляется влияние этих величин на теплоотдачу к двухфазному потоку, зависят от свойств жидкости и значений режимных параметров. Это связано с тем, что в заданных конкретных условиях устанавливается вполне определенная структура течения парожидкостной смеси со специфическими для нее законами распределения по сечению канала осредненных во времени плотности среды и скорости в обеих фазах, а также интенсивностью взаимодействия между фазами на межфазной поверхности. [c.229]

Рассмотрим радиационно-конвективный перенос теплоты при турбулентном движении излучающей среды внутри цилиндрического канала. Канал имеет диаметр й=2га, длина его равна /, температура поверхности неизменна и равна Тс- Среда имеет заданную температуру на входе физические свойства, не зависящие от температуры, и равномерное распределение осредненной скорости Шх по сечению канала. Процесс теплообмена является установившимся во времени. Требуется определить распределение температуры в излучающей среде и тепловой поток [Л. 205]. [c.437]

В первом случае [уравнение (3-30)) осреднение температуры производится по энтальпии жидкости, во втором [уравнение (З-ЗОа) 1 — по ее объемному расходу. Следовательно, чтобы произвести осреднение температуры, необходимо иметь распределения скорости и температуры в рассматриваемом сечении, измеренные одновременно (рис. 3-16). Если же по сечению канала скорость одинакова, то формула осреднения (З-ЗОа) принимает вид [c.83]

При разработке упрощенной физической схемы процесса радиационно-конвективного теплообмена в качестве основы было принято уравнение энергии, записанное в осредненном по времени и по сечению канала виде [c.426]

Индексы оо — параметры на бесконечности пограничного слоя / — параметры, средние по сечению канала W — параметры на поверхности О — амплитудные значения параметров, осредненные по времени значения критериев i — проекция на ось Xi (х, у, г)-, S — параметры, соответствующие резонансным колебаниям ( ) — безразмерные параметры, параметры торможения штрихи — значения турбулентных пульсационных составляющих параметров потока (i) — порядок приближенного решения. [c.6]

Рис. 49. Распределения относительной осредненной по времени скорости воздуха по сечению канала в пучности скорости стоячей волны для различных уровней звукового давления при Re = 1432

К настоящему времени сформировались два основных подхода к явлению кризиса кипения при вынужденной конвекции - локальный и глобальный. Согласно локальной гипотезе явление кризиса полностью определяется местными, осредненными по сечению параметрами потока. Глобальная гипотеза предполагает зависимость критической тепловой нагрузки от входных параметров и геометрии канала. [c.73]

Осреднение параметров фаз по сечению канала. Примем, что газокапельное ядро потока занимает цилиндрическую область радиусом R — 6, а пленка жидкости — кольцевую область / — б < г < Д, где б — средне-геометрическая толщина пленки [c.183]

Если по сечению канала также и скорость постоянна, то формула осреднения принимает вид [c.164]

Допущение об одномерности движения означает одинаковость параметров потока во всех точках поперечного сечения канала, что справедливо только для элементарной струйки газа. При исследовании реальных потоков это допущение требует соответствующего осреднения параметров газа по сечению канала. [c.106]

При выводе (5. 3. 10) было использовано соотношение ортогональности между векторами (и -п ) = 0. Можно упростить правую часть (.5. 3. 10), используя тот факт, что поперечное сечение канала остается постоянным. Обозначим через Д разницу между значениями давления, осредненного по межфазной поверхности 3 и осредненного по объему фазы [c.195]

Метод двух датчиков. Предполагается, что измерение амплитуды колебания осуществляется в двух сечениях канала, и, кроме этого, известно одно из граничных условий на концах канала и распределение осредненных параметров по длине канала. В случае высокочастотных колебаний воспользуемся одномерной линейной моделью, рассмотренной в разд. 2 гл. II. При этом будем считать, что граничное условие на выходе из канала х = L) задано в виде [c.216]

Выпуск осуществляется вдоль береговой линии из поверхностного канала прямоугольного сечения (рис. 3). Внешнее течение ориентировано параллельно сбросному каналу. Параметры начального и основного участков до отделения струи от дна рассчитывают, исходя из представления теплового потока как полуограниченной струи с осредненными по глубине [c.163]

Составим далее выражение для определения расхода Go по осредненным параметрам потока в узком сечении канала [c.83]

Значения U и q могут быть определены в результате осреднения соответственно и Qo по узкому сечению канала. Как 6 83 [c.83]

Гидравлический подход к расчету течения в канале связан с определенным мысленным осреднением параметров потока в плоскости поперечного сечения канала. Отсюда следует, что ряд эффектов (концевые эффекты, связанные со входом и выходом газа из магнитного поля или из электродной зоны неоднородности в распределении полей и токов, вызванные неоднородным распределением электропроводности вторичные течения, вызванные электромагнитными силами, действующими в плоскости поперечного сечения канала и т. д.), связанных с неоднородным распределением параметров по сечению, не может быть рассчитан или оценен в рамках гидравлического приближения. [c.446]

Если параметры потока не меняются в направлении течения или используется осреднение вдоль канала, то уравнение (2.16) приводится к двумерному уравнению в плоскости поперечного сечения канала. В такой постановке может быть исследован вопрос о влиянии перетекания тока вдоль пограничных слоев и по изолирующим стенкам МГД-устройства на его суммарные характеристики — поперечные краевые эффекты . При такого рода исследованиях, как и при исследовании продольных краевых эффектов, часто пользуются модельными профилями скорости. Исследование распределения потенциала в плоскости поперечного сечения канала имеет также большое значение для теории МГД-расходомеров. [c.447]

При использовании метода статического осреднения молекулярных явлений характерной составной частью сплошной среды считается так называемый элементарный объем газа или жидкости, линейные размеры которого, с одной стороны, ничтожно малы по сравнению с размерами проточного сечения канала или обтекаемого тела, но, с другой стороны, достаточно велики по сравнению с длиной свободного пробега молекул газа или амплитудой колебательных движений молекул жидкости. [c.304]

В этих уравнениях использованы обозначения х, —координаты, причем ось л направлена по касательной к контуру (стенки) и, следовательно, отсчитывается по образующей канала, ось у направлена по нормали к контуру, т. е. перпендикулярно оси х г — радиус — расстояние данной точки в пограничном слое от оси камеры и сопла К — радиус рассматриваемого сечения камеры или сопла и, V — компоненты осредненной скорости, соответствующие осям х, у ц, х , X, Хт. — соответственно молекулярные и турбулентные вязкость и теплопроводность. Девять уравнений содержат девять неизвестных и, V, Т, То, р, ц, X, X, до — система уравнений замкнутая. Запишем граничные условия для написанных уравнений пограничного слоя. [c.14]

Был произведен расчет профилей осредненной по времени скорости в различных сечениях канала. Под средней скоростью в данном случае понималась средняя величина продольной (горизонтальной) составляющей скорости в исследуемых точках (поперечная составляющая мала и не оказывает существенного влияния на величину скорости), вычисляемая следующим образом [c.592]

В 7.2 говорилось о том, что в отсутствие скольжения фаз w" = = w, Ф = 1, Р = ф, т.е. проблема расчета истинного объемного паро-содержания отсутствует. Локальное скольжение фаз возникает в полях массовых сил. В прямых каналах это — гравитационные силы. В горизонтальных потоках проекция массовых сил на направление движения равна нулю, так что локальное скольжение фаз отсутствует. Однако это не означает, что осредненные по сечению канала истинные скорости фаз в этом случае совпадают. [c.310]

Процесс радиационно-конвективного теплообмена исследовался в следующей постановке. По каналу движется серая излучающая и поглощающая среда с известными физическими параметрами, которые с целью упрощения предполагаются постоянными. Температура среды в начальном сечении Го и температура стенки канала Т-и, известны по условию и постоянны. Движение среды предполагается резко турбулентного характера со средним по сечению коэффициентом турбулентной теплопроводности Ят- Это позволяет рассматривать дискретную схему потока турбулентное ядро, пограничный слой и стенку канала (рис. 15-1). Принятая схема дает возможность при определении коэффициента теплоотдачи от потока к стенке использовать закономерности ра-диационно-кондуктивного теплообмена применительно к пограничному слою. В пределах турбулентного ядра температура среды и ее скорость принимаются постоянными и равными их осредненным по сечению канала величинам. В пограничном слое толщиной б скорость среды меняется от значения w на границе с ядром потока до нуля на стенке, а температура—от значения температуры ядра Т х) для данного сечения канала с координатой X до заданного значения на стенке канала. Коэффициент турбулентной теплопроводности в пределах пограничного слоя равен нулю. За счет радиационно-конвективного теплообмена потока со стенкой происходит изменение температуры текущей среды. Посколь-402 [c.402]

Невозможность точного расчета пространственных течений газа в каналах ВРД различной формы приводит к необходимости гидравлического расчета таких течений с использованием параметров, осредненных по сечениям канала. Кроме того, даже тогда, когда отдельные агрегаты ВРД (диффузор, компрессор, камеры сгорания, турбина, реактивное сонло) рассчитываются с учетом пространственного характера потока, связь между ними нри анализе работы двигателя устанавливается гидравлически - по средним значениям параметров. [c.23]

На рис. 2.24 для примера приведено распределение давления по сечению межлопаточного канала колеса центробежного насоса. Вследствие неравномерности распределения давления и скорости при установившемся характере относительного движения жидкости через рабочее колесо абсолютное движение жидкости через колесо будет иметь неустановившийся характер . В самом деле, каждая частица колеса периодически проходит мимо корпуса. Мгновенная абсолютная скорость в любой точке будет циклически изменяться в соответствии с изменением относительной скорости в межлопаточ-ном канале. Следовательно, в абсолютном движении не будет выдерживаться характерный признак установившегося движения — постоянство скорости в данной точке пространства. Но, рассматривая осредненные по сечению канала значения скоростей, можно применять основные законы механики для установившегося движения к абсолютному движению жидкости в колесе. [c.47]

На рис. 11.14 представлены результаты измерений профиля распределения осредненной скорости потока жидкости по сечению канала прямоугольной формы, выполненных оптическим анемометром и трубкой Пито (размеры канала показаны на рисунке). Из рисунка видно, что в центре наблюдается хорошее совпадение результатов измерений обоими методами, расхождение не превышает 0,6 % При приближениии к стенке расхождение данных больше и составляет примерно 5—9 % Дополнительные исследования показали, что эти расхождения обусловлены погрешно- [c.231]

Температура продуктов сгорания на выходе пз камеры горения, на выходе из экспериментального участка, а также по его высоте определялась на основании калориметрических измерений. Температуру можно было определить и с помощью отсосной платина-платинородпевой термопары с экранированным горячим сиае.м. Чтобы избежать ошибок при осреднении температуры по сечению канала, основными принимались измерения, полученные на основе калориметрирования. [c.141]

Полученное выражение (437) позволяет рассчитать в первом приближении профиль амплитуды колебания скорости по сечению канала, при условии, что турбулентная вязкость известна. Для малоамплитудных колебаний, когда влияние колебаний не сказывается на осредненное движение (турбулентные характеристики потока), значение турбулентной вязкости может быть определено в первом приближении по параметрам осредненного движения, например, согласно модели Прандтля. В случае сравнительно больших значений амплитуд колебания скорости можно предложить следующую нелинейную модель влияния колебаний на структуру турбулентного движения. Для этой цели обобш,им модель Прандтля на случай высокочастотных колебаний, полагая, что колебания скорости потока приводят к изменению вязкого слоя, что, в свою очередь, вызывает изменение турбулентной вязкости потока. [c.202]

Как следует из анализа моделей кризиса теплоотдачи, критическая тепловая нагрузка является функцией распределения истинного паросо-держания, массовой скорости и температуры по сечению канала. В этом смысле кризис - явление локальное. Однако если оперировать только с осредненными параметрами, без учета реальной структуры потока, то многие экспериментальные факты не поддаются объяснению. Кроме того, сложившаяся в зоне кризиса ситуация зависит от предыстории потока. С этой точки зрения правомерен глобальный подход. [c.73]

Осредненные по сечениям значения температуры газа на входе в рабочий канал и на выходе из него определялись в камерах торможения хромель-алюмелевыми термопарами. [c.32]

Явление дисперсии показано схематически на рис. 16-10. В момент / = 0 некоторое количество вещества-индикатора вводится мгновенно равномерно по сечению канала. Пусть жидкость в канале (трубе) движется с одинаковой ло поперечному сечению осредненной скоростью и. Тогда индикатор, перемещаясь вниз по течению, будет рассеиваться в продольном направлении благодаря турбулентному перемешиванию, как это видно по продольным профилям концентрации индикатора, построенным для нескольких последовательных моментов времени (рис. 16-10,а). В реальном течении со сдвигом, показанном на рис. 16-10,6, смежные слои жидкости движутся с различными продольными скоростями в то же время имеет место перенос в поперечном направлении благодаря турбулентному перемешиванию. Это приводит к гораздо более сильному продольному рассеиванию (чем при течении с однородным распределением KOipo-сти) это видно по профилям концентрации на рис. 16-10,6. [c.455]

Здесь В — площадь поперечного сечения канала, С — массовый расход газа. Согласно (1.12), изменение осредненной по массовому расходу энтропии содержит составляющую —Qh) которая может быть положительной или отрицательной, и необратимую положительную составляющую Г. Когда вычисления проводятся на основе уравнений Эйлера, то Qll = 0. Левая часть соотногнения (1.12) и третий член в выражении для Г находятся из расчета. Это позволяет также найти сумму первого и второго членов в Г, которая в данных условиях представляет собой необратимые потери в ударных волнах. [c.391]

Описание неравномерного потока газа посредством только двух параметров 8 и го (или То и ро) дает возможность правильно определять по осредненным параметрам лишь величину энергии, сообгцае-мой единице массы газа, и величину потерь между двумя сечениями канала. [c.27]

При изучении течений в каналах ВРД во многих случаях наибольший интерес представляет знание расхода, подвода энергии и потерь на различных участках тракта двигателя. Развивая и обобгцая указанный выше метод осреднения путем перехода к покою, при переходе к однородному потоку нужно принять равенство в рассматриваемом и осредненном потоках потока энтропии 5", потока полного теплосодержания /о и расхода Q. Описание неравномерного потока газа посредством трех параметров То и ро позволяет правильно определять по осредненным параметрам энергию, сообгцаемую единице массы газа, величину необратимых потерь между двумя сечениями канала и расход газа через канал. [c.28]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...