Спектр запаздывания

Функция J (т) называется функцией распределения времен запаздывания или спектром запаздывания. [c.286]

Логарифмический спектр запаздывания L определяется через обычный спектр запаздывания J формулой (1пт) = xJ (т). Пользуясь этим определением, найти функцию ползучести гр (О как функцию от Ь (1пт). [c.304]

Спектр запаздывания 286 --логарифмический 304 [c.313]

В зоне плато ожидается независимость Н от т, которая, как видно из рис. 3.2.5, по-разному выполняется для различных типов полимеров. Спектры имеют более или менее плоскую форму. По теоретической независимости Н от х (прямая) эта зона названа зоной плато. Спектр запаздывания Ь в ней проходит через максимум. [c.140]

В общем случае амплитуды сигналов, форма огибающей импульса, спектр импульса и его запаздывание несут различную информацию о механических характеристиках и состоянии материала (градиенты механических импедансов, величина зерна, тип структуры, механические напряжения [c.266]

Для получения нестационарных характеристик поля ЗГИ, например Fy (г, Е, t), осуществляется свертка q г, t) с функцией Грина Fa r, Е) для точечного изотропного источника 7-квантов, имеющего спектр ЗГИ, при этом временным запаздыванием у-квантов по сравнению с временем замедления нейтронов пренебрегают [c.308]

Возможности коррелятора и анализатора взаимного спектра можно объединить в одном приборе, если в один из входов анализатора включить блок запаздывания. Тогда, выбирая нужную полосу анализа и вводя компенсирующее запаздывание т , можно выделить сигнал с нужным запаздыванием из суммы других сигналов [141. [c.280]

Так же, как кинетика релаксации напряжения определяется спектром времен релаксации, развитие запаздывающих упругих деформаций зависит от спектра времени запаздывания. В линейной области эти спектры времени релаксации и запаздывания связаны однозначной зависимостью. Поэтому достаточно знать один из них для характеристики другого [5]. [c.103]

Углы закручивания торсионов и их измерение 51 Универсальные характеристики ползучести 104 Универсальный спектр времен запаздывания 103, 110 Упрочнение структуры 102 Упругое последействие 85 Уравнения [c.270]

Р. Эта тележка, приведенная в движение с помощью винта, вращаемого посредством мотора, толкает через палец Ях стержень Т и заставляет таким образом решетку Я поворачиваться без запаздывания посредством рычага Ь. При каждом положении тележки термоэлемент Р получает, следовательно, излучение точно определенной длины волны, и записываемые кривые дают зависимость интенсивности излучения от длины волны. Изменяя в той или иной степени наклон пальца Ях, можно регулировать скорость записи спектра. [c.57]

Рассмотрим модели, которые учитывают существенное влияние истории нагружения. В уравнении (3.1) производная d /dt меры повреждений зависит от значения этой меры в рассматриваемый момент времени. Таким образом, уравнение (3.1) не учитывает эффектов последействия и запаздывания при накоплении повреждений, хотя эти эффекты сопровождают деформирование полимеров и ползучесть металлов. Значимость эффектов зависит от соотношения между характерным временем нагружения (например, продолжительностью испытаний) и характерным временем протекания физикомеханических процессов в материале. Например, для полимеров скорости протекания внутренних процессов характеризуют спектром времен релаксации или спектром времен запаздывания. Эти спектры имеют широкий диапазон, поэтому при кратковременных испытаниях или кратковременных нагружениях эффекты последействия и запаздывания проявляют себя в достаточной мере. [c.90]

Пользуясь этим компенсатором, ориентированным таким образом, чтобы его оси поляризации были параллельны осям поляризации бикварца", можно свести к нулю относительное запаздывание, вызываемое образцом, и вновь привести к совпадению полосы в верхней и нижней частях спектра. Определяют разницу х показаний микрометра, соответствующих совпадению полос как для нагруженного образца, так и для образца ненагруженного если теперь дгд есть разница показаний микрометра, соответствующая отставанию на целую длины волны, то [c.197]

Время установления процессов электронной упругой поляризации оценивается интервалом —10 с. Частота электромагнитных волн в оптическом диапазоне Гц, причем v = o/2n, а время установления поляризации т=1/со. Следовательно, запаздывание электронной поляризации, т. е. дисперсия еэл, должно происходить на более высоких частотах, чем оптические, т. е. в ультрафиолетовой области спектра (10 —10 Гц). [c.67]

Если бы оба сечения как так и о<. были пропорциональны 1/г во всем спектре энергий, то изменение энергии нейтронов, генерируемых при делении, не внесло бы никакого изменения в наш анализ. Однако, если бы и обращались в нуль для всех скоростей выше определенной критической скорости v , время, необходимое нейтронам для того, чтобы замедлиться от скорости, с которой они испускаются при делении, до критической скорости, добавлялось бы к времени, в течение которого нейтроны живут в области 1/у до своего поглощения. Исследуем, каким образом это время замедления должно добавляться к среднему времени жизни теплового нейтрона, возвратясь к модели, не учитывающей явления запаздывания части нейтронов. Предположим, что мы знаем распределение числа нейтронов, входящих в область 1 /и , как функцию времени, прошедшего с момента их испускания при делении. Назовем это распределение К (6) и положим, что мы нормировали К (6) к единице, так что [c.114]

При практических вычислениях функцию J (т) удобнее выражать не через т, а через 1п т. Во-первых, это позволит получать спектры для очень широкого диапазона времен запаздывания. Во-вторых, при изучении температурной зависимости кривая будет смещаться без изменения формы, что значительно упрощает вычисления и делает их более наглядными. Для того чтобы функцию / (т) выразить через 1п т, обычно вводят новую функцию/с (т), равную т и (т)]. Очевидно, что площадь, ограниченная кривой к (1п т), в точности будет равна такой же площади для кривой J (т) [c.39]

Утверждение о том, что взаимная спектральная плотность 12 (v) может быть сама осциллирующей, лучше всего проиллюстрировать на примере двух световых пучков в точках Pi и Ра, которые совершенно идентичны, но имеют относительную задержку т. Предположим, что один пучок приобрел опережение на т/2, а второй — запаздывание на т/2. Оба пучка имеют один и тот же спектр мощности (v). Задержки во времени могут быть учтены и в выражениях для передаточных функций в частотном представлении. Соответствующие передаточные функции имеют вид [c.185]

Построение спектров времен релаксации и запаздывания [c.31]

Обычно необходимая точность достигается после 4—5 итераций. Аналогично может быть построен спектр времен запаздывания по экспериментальным данным ползучести. [c.33]

В (2.5.216) расшифровывается состав податливости / (1) для случая линейной вязкоупругости, / ( ) зависит как от характеристики т] собственно течения (необратимой деформации), так и от спектра времен запаздывания (к) высокоэластической (обратимой) деформации. Последняя обусловливает эластическое восстановление Э после вальцевания. Пока нет достаточных сведений о составе J t), расчет Э затруднен используется экспериментирование непосредственно на оборудовании [248]. [c.86]

На схематически изображенной (рис. 3.2.4, б) зависимости коэффициента механических потерь сеточного каучукоподобного полимера различаются [156] а-, -, Y"i o- и т)-области релаксации. Они приписываются, согласно [156], сегментному движению [156, 157], перемещению боковых групп совместно с малыми участками цепи, небольших групп основной цепи, преодолению слабых поперечных полисульфидных связей в сетке, движению сегментов скольжения при высоких температурах. Таким образом, с повышением температуры, увеличиваются размеры перемещающихся групп. Эти изменения отражаются в экспериментально определенных спектрах времен релаксации и запаздывания, которые, как видно из зависимости (3.2.9), показывают нелинейность свойств (спектр И оказывается функцией не только t, но и степени деформации Л). [c.138]

Формы спектров релаксации и запаздывания в зависимости от степени поперечного сшивания и типа полимера более подробно изучены в работе [358]. [c.140]

В разделе 1.3 рассмотрены модели с Одним временем релаксации или запаздывания т. При непрерывном наборе времен релаксации или запаздывания релаксационные модули О (i) и податливости / (О выражаются [ 5] через соответствующие спектры времен релаксации Я (т) и времен запаздывания Ь (т) следующим образом [c.344]

Спектр времен релаксации 61 Спектры релаксации и запаздывания вулканизатов 141 Сплошность среды 8, 182 Способы [c.355]

Фойгта — Кельвина уравнение для упруговязкого тела 44 Форма спектров релаксации и запаздывания 140 Форма упругого потенциала при неравновесном нагружении 134 Формование 97 сл. [c.356]

Особеииости фотоэлектрической регистрации спектра и правильный выбор параметров установки. При фотоэлектрической регистрации спектр воспроизводится записывающим устройством последовательно, линия за линией, по мере прохождения изображения спектра относительно щели в фокальной плоскости выходного коллиматора. Фотоэлектрическая -схема реагирует на изменение интенсивяо-сти спектра с некоторым запаздыванием,, связанным с постоянной времени прибора т. Если на вход установки подать какой-то сигнал, то через промежуток времени т установка на выходе даст отсчет, равный лишь около 63% его истинного (статического) значения. Для получения сигнала на выходе установки, близкого к 100%, необходимо более длительное время. Истинное (статическое) значение сигнала на выходе установки стат и его значение в данный момент времени l t) связаны соотношением [c.120]

Величина т считается постоянной и равной для стационарного потока 0,4. Обратная величина 1/т = v /D является аналогом турбулентного числа Прандтля. Следует отметить, что уравнением (399) устанавливается линейная связь между диффузионным потоком энергии турбулентности и градиентом дЕ/ду. Такая связь, вероятно, правомерна только при условии, если турбулентная вязкость изменяется квазистационарно это может быть только в том случае, если турбулентность в каждой точке равновесна. На самом же деле известно, что крупномасштабные и мелкомасштабные вихрн ведут себя по-разному. Так, например, при вырождении однородной турбулентности за решеткой мелкомасштабные вихри вырождаются быстрее, чем крупномасштабные, что приводит к изменению спектра турбулентных пульсаций. Следовательно, в нестационарном движении может наблюдаться запаздывание по времени турбулентной вязкости (релаксация), как и в случае движения неньютоновской жидкости. В этом случае необходимо ввести еще дополнительную константу, т. е. [c.188]

Плазма в магнитном поле. В сильном магн. поле Н электроны проводимости движутся по спирали с осью, параллельной Н. В проекции на плоскость, перпендикулярную Н, это движение по окружностям с циклотронной частотой сйд = еЩт с. Поэтому м а г н е-топлазмон уже не является чисто продольной волной, а содержит и поперечные составляюпще. В пренебрежении запаздыванием спектр магнето-плазмонов определяется из дисперсионного ур-ния qk iii,q)q = О, где Е — тензор диэлектрич. проницаемости. При д 1 Н частота магнетоплазмона [c.603]

Верность воспроизведения сообщений — это способность Р. у. в отсутствие помех воспроизводить на выходе с заданной точностью закон модуляции принимаемых сигналов. Количественно оценивается искаженнями, т. е. изменениями формы выходного сигнала по сравнению с модулирующей ф-цией.. Линейные (амплитудные и фазовые) искажения, обусловленные инерционностью элементов УТ, не сопровождаются появлением в спектре сигнала новых составляющих, не зависят от уровня входного сигнала и глубины модуляции амплитудные искажения проявляются в изменении соотношения амплитуд спектральных составляющих. Оценка фазовых искажений, проявляющихся в неравенстве сдвигов во времени разл. составляющих спектра сигнала при прохождении через УТ, проводится с использованием характеристики группового запаздывания. При слуховом приёме существенны лишь амплитудные искажения, при визуальном, особенно телевизионном,— также и фазовые. Для оценки линейных искажений при визуальном приёме пользуются, кроме того, т. н. переходной характеристикой Р. у., представляющей временную зависимость выходного напряжения при подаче сигнала с единичным скачком модулирующего напряжения. [c.232]

Фазовые искажения возникают, когда реальная фаэоча-стотная характеристика (ФЧХ) <р(Д т. е. частотная зависимость аргумента К. в полосе пропускания из-за присутствия реактивностей не совпадает с идеальной, представляющей собой выходящую из качала координат прямую Ф (/) = — Зя/г,, где г, — групповое время запаздывания (ГВЗ). При нелинейной ФЧХ (или неравномерной характеристике ГВЗ) гармонич. составляющие спектра усиливаемых колебаний смещаются во времени неодинаково [c.239]

Таким образом, запаздывание сигналов в функции взаимной корреляции отражается сдвигом максимума на величину т = —i , а во взаимном спектре — появлением мнимон составляющей и осцилляций действительной и мнимой составляющих с периодом, равным /1з. [c.275]

Обработка результатов измерений ползучести достигла наибольшего прогресса в области исследований полимеров. Было установлено, что если функцию Fg изобразить графически, используя логарифмическую шкалу времени, то все кривые F [t), полученные при различных температурах и т = onst, могут быть совмещены переносом вдоль оси времени. Этот метод температурно-временной суперпозиции детально описан Дж. Ферри 33] для аморфных полимеров в высокоэластичном состоянии и для области их перехода в стеклообразное состояние. В последнее время было показано [56], что метод температурно-временной суперпозиции может быть с большим успехом использован для полимеров в текучем состоянии. Параметром, нормирующим совмещение кривых fg (О, получаемых для различных температур, служит величина т] б. Отсюда следует очень важный вывод о существовании нормированного по т] б универсального температурно-инвариантного спектра времен запаздывания полимеров в текучем состоянии. [c.103]

Действительно, в предыдущем параграфе указывалось, что для полимеров в текущем состоянии таким образом может быть получен универсальный температурно-инвариантный спектр времен запаздывания. Так как спектры времени запаздывания и релаксации однозначно связаны между собой [5], то это значит, что в линейной области функция распределения времен релаксации для упругих жидкостей также поддается представлению в универсальной температурно-инвариантной форме. С такой целью удобнее пользоваться функцией N (s) распределения частот (величин, обратных временам релаксации). Приведение функции N (s) к универсальному температурно-инвариантному виду достигается делением ее и умножением аргумента на величину наибольшей ньютоновской вязкости [56]. Использование метода приведения и получения универсальной температурно-инвариантной зависимости = / (siIhs) чрезвычайно упрощает постановку опытов по измерению релаксации напряжения у полимеров в текучем состоянии и обработку результатов этих опытов. [c.110]

Принципиальная схема фазово-кон-трастного устройства представлена на фиг. 9. В передней фокальной плоскости конденсора К вместо апертурной диафрагмы устанавливается кольцеобразная диафрагма СС, которая конденсором и объективом изображается в задней фокальной плоскости объектива Об. Здесь помещена так называемая фазовая пластинка ЬЬ, представляющая собой фазовое кольцо, нанесенное на поверхности линзы вблизи заднего фокуса объектива. Это кольцо поглощает значительную часть света, прямо прошедшего через препарат, и сдвигает его фазу, т. е. вносит запаздывание (негативный контраст) или опережение (позитивный контраст) во времени, на четверть длины световой волны ( ДЯ-). Свет, рассеянный (диффрагированный) препаратом (пунктирные линии), проходит мимо фазового кольца и не претерпевает дополнительного сдвига фазы. Таким образом фазово-контрастное устройство ослабляет интенсивность и задерживает яркий нулевой диффракционный спектр, не внося каких-либо изменений в остальные спектры, бла- [c.17]

Детальная картина самовоздействия при различных сочетаниях возмущающих факторов была выявлена в численных экспериментах [36—381. Некоторые иллюстрации, относящиеся к случаю, когда доминирующую роль играет нелинейная дисперсия групповой скорости (fXa- 0, (Xi- 0), представлены на рис. 4.15. На расстоянии zdL нелинейная дисперсия групповой скорости приводит к увеличению группового запаздывания вершины импульса и, следовательно, к укруче-нию его спада. Дальнейшее распространение импульса сопровождается уплощением его вершины и нарастанием скорости частотной модуляции на фронте импульса скорость свипирования частоты уменьшается, а на хвосте увеличивается. Влияние этого процесса на спектр [c.191]

Клиппе и др. [952] вычислили частотный спектр различных группировок идентичных сферических частиц ионных кристаллов, рассматривая эти группировки как ансамбль слабо связанных гармонических осцилляторов. Предполагалось, что длина волны света много больше размера группировок (ИК-область спектра), поэтому эффект запаздывания взаимодействий пренебрегался. Учитывались только дипольные взаимодействия. Как известно, порошки ионных кристаллов имеют широкий ИК-спектр поглощения между частотами <от и ot [953], и задача теории состоит в объяснении зтого явления. Вычислениями установлено расширение частотного спектра поглощения с увеличением размера и компактности группировок частиц. [c.301]

Распространение теории Клиппе и др. на группировки другой формы [954] и частицы разного размера [935] не смогли объяснить относительно малую заселенность нижней половины интервала частот сот — . Более общая теория вычисления спектра поглощения ИК-света совокупностью сферических частиц произвольного размера развита в работах [928, 929] на основе точного решения уравнения Лапласа, принимая во внимание мультипольные взаимодействия частиц и эффекты запаздывания. Теория прилагалась к случаю двух сферических частиц MgO одинакового или разного размера и к бесконечно длинной цепи идентичных сфер при разных направлениях внешнего электрического поля Е. Найдено, что частота Фрёлиха расщепляется на несколько резонансных мод, причем спектр поглощения существенно изменяется при изменении направления ноля Е и учете квадрупольного взаимодействия. [c.302]

Рис. 3.2.6. Спектры релаксации И (Н ) и запаздывания Ь Ь ) вулканизатов из НК — ненаполпенного (— — —) и с 50 вес. ч. печной сажи типа НАР (-).

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...