Спектр релаксации

Метод анализа, который не ограничивался бы при исследовании отжига постоянством формы спектра релаксации, был предложен Берри [10]. Берри показал, что если в опытах по ползучести с одним временем релаксации начальный наклон (Г 1Ш (4 = 0) дает скорость релаксации то в опытах по ползучести, при наличии спектра времен релаксации начальный наклон дает среднюю скорость релаксации. Величина в последнем случае является усредненной по объему и пропорциональна средней объемной концентрации вакансий [c.361]

Как указывалось, форма кривой напряжение—деформация , полученная при испытаниях полимера при постоянной скорости деформирования, определится спектром релаксации / (т) [c.92]

Функция с (т) называется функцией распределения времен релаксации или спектром релаксации. [c.286]

Как показывают эксперименты (см. 1), бетон имеет сложный механизм ползучести и своеобразный спектр релаксации. Поэтому для математического описания процессов ползучести и релаксации в бетоне, отражающего ход этих процессов достаточно близко к действительности, необходимы соотношения между напряжениями, деформациями и временем более об щие, чем зависимость (2.6) теории упругой наследственности при условии замкнутого цикла или уравнение (2.13) теории старения. [c.180]

В том случае, когда известен спектр релаксации (ползучести), вычисление соответствующей функции релаксации (ползучести) не представляет какой-либо трудности. Обратная задача является значительно более трудоемкой. [c.27]

Формы спектров релаксации и запаздывания в зависимости от степени поперечного сшивания и типа полимера более подробно изучены в работе [358]. [c.140]

Спектры времен релаксации могут быть найдены не только методами, описанными в Приложении Пив работах [5, 72], но и из термомеханических кривых [359]. В ряде случаев из спектров релаксации напряжений удается рассчитать динамический модуль Е и модуль механических потерь Е , удовлетворительно совпадающие с экспериментальными данными [360]. [c.141]

Спектр времен релаксации 61 Спектры релаксации и запаздывания вулканизатов 141 Сплошность среды 8, 182 Способы [c.355]

Фойгта — Кельвина уравнение для упруговязкого тела 44 Форма спектров релаксации и запаздывания 140 Форма упругого потенциала при неравновесном нагружении 134 Формование 97 сл. [c.356]

Заметим, что в пределе (т О) быстрой релаксации (относительно характерного времени задачи, прибора и т. п.) спектральная плотность является почти постоянной J(ы) 1 (0) =аЬ/я ( белый шум — т. е. в спектре все частоты ( цвета ) представлены в равной степени). [c.77]

В простейшем одномерном случае время релаксации т , (наибольшее из линейного спектра времен угловой скоро- [c.86]

Более 40 лет назад в результате изучения парамагнитной релаксации в кристаллах было установлено, что во многих случаях совокупность спиновых моментов можно выделить в отдельную, не обладающую пространственными степенями свободы термодинамическую систему, характеризующуюся температурой, отличной от темпера уры образца. Особенностью этой спиновой системы является ограниченность спектра, что приводит к возможности нахождения ее как в равновесных состояниях с положительной, так и в равновесных состояниях с отрицательной термодинамической температурой (см. гл. 7). [c.173]

В главе 5 была получена формула (5.23), согласно которой электропроводность металлов определяется концентрацией электронов проводимости п, их эффективной массой т и временем релаксации т. Первые две величины определяются видом энергетического спектра и способностью атомов отдавать часть своих электронов в газ электронов проводимости и не могут заметно измениться при появлении дефектов (кроме примесных атомов). В то же время величина должна существенно меняться при появлении дефектов, поскольку она равна отношению скорости фермиевских электронов к длине свободного пробега, которая з [c.245]

Для непрерывного спектра времени релаксации [c.150]

Характер функции распределения в зависимости от структуры диэлектрика может быть самым различным. Если О (т) симметрична относительно наиболее вероятного времени релаксации, то годограф 8 близок к дуге окружности, центр которой смещен вверх относительно положения на рис. 9-6. Для несимметричных функций распределения годограф тоже несимметричен и имеет вид сложной кривой [7]. Чем шире спектр времени релаксации, тем слабее выражен максимум фактора потерь на частотной характеристике. [c.150]

Этот метод позволяет исследовать параметрический резонанс любого порядка в зависимости от учета членов разложения в ряд Фурье по малому параметру правых частей уравнений (5.5). В дальнейшем ограничимся, как уже отмечалось, первым приближением, что соответствует исследованию основного резонанса и позволит определить нижнюю границу динамической неустойчивости исследуемой системы. Так как при широкополосном спектре возмуш,ений избежать возникновения основного параметрического резонанса невозможно, то такой вывод является вполне оправданным, а резонансы более высокого порядка для системы со случайными возмуш,ениями в известной степени теряют смысл. Считаем, что время корреляции возмущений % и г[ значительно меньше времени релаксации Тр амплитуды или фазы системы. Если время наблюдения за системой значительно превосходит (но не превосходит величины /Ро), то возможно применение стохастических методов на основе замены реального процесса возмуш,ений % и if] эквивалентными S-коррелированными и использование аппарата процессов Маркова и уравнения ФПК [81 ]. Стохастические методы, связанные с использованием процессов Маркова, могут быть использованы при любом времени корреляции, если уменьшать интенсивность флюктуаций возмущений, оставляя скорость ее изменения постоянной. В этом случае время релаксации амплитуды и фазы будет увеличиваться и условие < Тр будет выполненным. [c.201]

Следует отметить, что этот метод позволяет исследовать параметрический резонанс любого порядка в зависимости от числа учитываемых членов разложения по малому параметру. Для упрощения выкладок в настоящей работе принято первое приближение (6.3), которое позволяет исследовать основной резонанс и определить нижнюю границу динамической неустойчивости исследуемой системы. Так как при широкополосном спектре возмущений избежать возникновения основного параметрического резонанса невозможно, то такой подход является оправданным, а резонансы более высокого порядка для системы со случайными возмущениями в известной степени теряют смысл. Считаем, что время корреляции возмущений Xf, t) и y t) значительно меньше времени релаксации Тр амплитуды или фазы системы. Если время наблюдения за системой значительно превышает (но не превышает величины l/Po)i то можно применить стохастические методы на основе замены реального процесса возмущений x t) и г/о (О [c.233]

Рис. 3.2.6. Спектры релаксации И (Н ) и запаздывания Ь Ь ) вулканизатов из НК — ненаполпенного (— — —) и с 50 вес. ч. печной сажи типа НАР (-).

Связано это со структурой реофизически сложных сред, в которых, например, вместо одной релаксации существует целый спектр релаксаций, характеризующих различные нестационарные процессы. [c.93]

Соотношение (4. 6. 18) означает, что спектр монодисперсной системы газовых пузырьков является неустойчивым. За промежуток времени порядка времени релаксации одиночного пузырька за счет процессов коалесценции и дробления система пузырьков становится полидпсперсной. [c.158]

Расчеты, проведенные по методу молекулярной динамики, показали, что в системе есть значительные корреляции. Кроме того, чтобы операторы столкновений удовлетворяли СДеланНЫМ ВЫШ6 предположениям, надо, чтобы спектры их собственных значений не перекрывались, а в.этом случае времена релаксации в системе твердых сфер и в системе частиц, взаимодействие между которыми описывается вандерваальсовским потенциалом, были бы сущест- [c.196]

Спектр времен релаксации уравнения вращательной диффузии (25 )в общем случае довольно сложный. Например, для аксиально симметричной брауновской частицы в сильном поле и = =w< ) 2( os 0) (потенциал Майера—Заупе), где ц<°)/0 = й3> 1 он в первом приближении по малому параметру й включает в себя T i—Yii/0 (вращение вокруг длинной оси), линейный набор Xj = [c.238]

Амплитуда и форма резонансной кривой поглощения определяются процессами релаксации. Наличие их приводит к тому, что компоненты тензора магнитной проницаемости становятся комплексными величинами. При отсутствии внешнего магнитного поля магнитная проницаемость скалярна. Ширина резонансной кривой ферромагнитного резонанса АН обычно определяется как разность полей, при которых мнимая часть диагональной компоненты тензора проницаемости ц" составляет половину своего значения м-"рез в точке резонанса. Зависимость ее вещественной ц и мнимой ц" частей от частоты называют магнитными спектрами. Для магнитных спектров ферритов характерно наличие двух областей дисперсии. Низкочастотная область дисперсии обусловлена смещением границ доменов, а более высокочастотная — естественг.ым ферромагнитным резонансом в эффективных полях анизотропии и размагничивающих полях. [c.708]

Максвелловское распределение в энергетическом спектре колебательных степеней свободы устанавливается за большее число соударений (до 5000). Это связано с тем, что большинство столкновений происходит в условиях, ксгда время взаимодействия сталкивающихся частиц много больше периода колебаний (адиабатичные столкновения), что затрудняет передачу энергии поступательного движения колебательным степеням свободы. Поэтому при pa мoтpe ии колебательной релаксации вращения можно считать рз1 но- [c.130]

Величина т считается постоянной и равной для стационарного потока 0,4. Обратная величина 1/т = v /D является аналогом турбулентного числа Прандтля. Следует отметить, что уравнением (399) устанавливается линейная связь между диффузионным потоком энергии турбулентности и градиентом дЕ/ду. Такая связь, вероятно, правомерна только при условии, если турбулентная вязкость изменяется квазистационарно это может быть только в том случае, если турбулентность в каждой точке равновесна. На самом же деле известно, что крупномасштабные и мелкомасштабные вихрн ведут себя по-разному. Так, например, при вырождении однородной турбулентности за решеткой мелкомасштабные вихри вырождаются быстрее, чем крупномасштабные, что приводит к изменению спектра турбулентных пульсаций. Следовательно, в нестационарном движении может наблюдаться запаздывание по времени турбулентной вязкости (релаксация), как и в случае движения неньютоновской жидкости. В этом случае необходимо ввести еще дополнительную константу, т. е. [c.188]

Для люминесцирующих молекул при изменении длины волны возбуждающего света в пределах электронной полосы поглощения спектр люминесценции не зависит от длины волны возбуждающего света. Эта независимость обусловлена быстрой (но сравнению с временем жизни возбуждённого электронного уровня) релаксацией энергии по колебат.-вращат. иодуровням электронного состояния. В частности, при возбуждении -- в длинноволновой части спект- ралъной полосы поглощения нек-рая часть энергии люминесценции приходится на более коротковолновую антистоксовую область. В этом случае возбуждающий квант hvg атом поглощает из возбуждённого колебат. состояния [c.108]

Электронный резонанс в АФМ дает информацию о щели в спектре спиновых волн и о релаксац. процессах в электронной спиновой системе. В АФМ можно во.ч-буждать спиновые волны с однородным СВЧ-иоле.м большой амплитуды. Измеряя порог такого параметрич. возбуждения спиновых волн, определяют время их жизни для разл. значений магн. поля и темп-ры. [c.112]

В процессе релаксации возможны излучательные переходы с квазиуровней, и в спектре люминесценции наблюдаются максимумы, разделённые интервалами nh i Q. Поскольку процессы LO-релаксации идут весьма быстро (т 10 11—10 с), интенсивность Г. л. обычно очень мала. Самый низкий уровень акситона, достигаемый при LO-релаксации, имеет значительно большее время жизни, т, к. дальнейшая релаксация возможна лишь с участием акустич. фопонов и идёт значительно медленнее. Поэтому Г. л. с нижнего уровня существенно интенсивнее, чем с более высоких (горячих) уровней экситона. [c.517]

Влияние энергетического спектра носителей. К агю-мальиому положит. М. могут привести и особенности эпергетич. спектра носителей заряда. В нек-рык полупроводниках (Ge, Si, А в ) валентная зона 4-кратно вырождена в центре зоны Бриллюг>на, В результате возникает 4 интерференц. вклада, каждый из к-рых характеризуется своим временем фазовой релаксации. При сильной деформации, снимающей вырождение валентной зопы, положит, аномальное М. меняется на отрицательное. [c.640]

Смотреть страницы где упоминается термин Спектр релаксации : [c.104] [c.237] [c.92] [c.131] [c.175] [c.84] [c.50] [c.39] [c.931] [c.123] [c.223] [c.86] [c.238] [c.150] [c.234] [c.289] [c.502] [c.458] [c.557] [c.625] [c.634] [c.641]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...