Центр силы линии

Системой сходящихся сил (или пучком сил) называют такую систему сил, линии действия которых пересекаются в одной точке — центре пучка. Сходящиеся системы сил могут быть пространственными и плоскими, т. е. расположенными в одной плоскости. [c.17]

Центральной называется сила, линия действия которой проходит все время через данный центр О. Примером такой силы является сила притяжения планеты к Солнцу или спутника к Земле. [c.206]

Центральной силой называется сила, линия действия которой за время движения проходит через некоторый центр, а модуль зависит от расстояния между этим центром и точкой приложения силы. [c.148]

Решение. Рассмотрим равновесие стержня АВ. На стержень действует одна активная сила, вес стержня Р. Так как центр тяжести стержня С лежит на одной вертикали с центром цилиндра О, то линия действия силы тяжести проходит через точку О. На стержень наложены две связи гладкая поверхность полуцилиндра и шероховатый пол. Применим закон освобождаемости от связей. Отбросим мысленно связи (рис. б) и заменим их действие реакциями. Реакция гладкой стенки полуцилиндра направлена нормально к его поверхности, т. е. по радиусу АО. Изобразим ее силой Т. Следовательно, в точке О пересекаются линии действия двух сил реакции Т и веса Р. Но стержень находится в равновесии под действием трех сил Т, Р и реакции пола в точке В. Согласно теореме о трех непараллельных силах линия действия реакции пола R должна также пересекать точку О. Направим реакцию R по линии ВО (рис. б). Угол между нормалью к полу и реакцией R есть угол трения 9, причем /= tg 9. Из треугольника OBD найдем [c.99]

Сила, приложенная к материальной точке, называется центральной, если линия ее действия проходит во время движения через неподвижную точку, называемую центром. Сила, направленная к неподвижному центру, называется силой притяжения. Сила, направленная от неподвижного центра, называется силой отталкивания. [c.14]

Рассмотрим поле центральной силы, т. е. силы, линия действия которой проходит все время через данный центр О (рис. 325). Пусть при этом величина силы, действующей на движущуюся в этом поле точку М, зависит только от расстояния МО = г. Тогда [c.344]

Моментом силы относительно точки (центра) О называется вектор, численно равный произведению модуля силы на плечо (расстояние от центра до линии действия силы) н направленный перпендикулярно плоскости, проходящей через точку О и линию действия силы в ту сторону, откуда сила видна направленной относительно точки О против хода часовой стрелки. Если точка приложения силы F определяется радиусом-вектором г относительно точки О, то Мо Р) = гХ , т. е. момент силы равен векторному произведению вектора г на вектор Х. Проекция в тора момента силы Мо (Р) на ось называется моментом силы Г относительно оси. Момент равнодействующей силы относительно оси равен алгебраической сумме моментов сил данной системы сил относительно этой оси. [c.50]

Поверхности уровня силовой функции 1/(г) представляют собой концентрические сферы с различными значениями радиуса г. Силовые линии суть радиальные лучи, исходящие из центра сил. [c.166]

Центральной силой Р называют такую силу, линия действия которой при движении точки ее приложения проходит через одну и ту же точку О, называемую центром центральной силы. [c.277]

Движение точки под действием центральной силы. Центральной силой Р называют такую силу, линия действия которой при движении точки ее приложения проходит через одну и ту же точку О, называемую центром центральной силы [c.306]

Сила, линия действия которой постоянно проходит через некоторую точку (центр силы), неподвижную в данной системе отсчёта. [c.98]

Точка называется. .. центром параллельных сил. Линия действия равнодействующей проходит. .. через центр параллельных сил. Центр тяжести является. .. центром масс. [c.100]

Формулы (1) определяют искомое распределение напряжений. Оно оказывается чисто радиальным на всякую площадку, перпендикулярную к радиусу, действует только радиальная сжимающая сила. Линиями равных напряжений являются окружности / = d os ф, проходящие через начало координат и имеющие центры на прямой, вдоль которой действует сила F (рис. 6). [c.72]

Итак, в статике абсолютно твердого тела определяющими элементами силы являются численная величина (интенсивность) силы, линия действия ее и сторона, в которую направлена сила вдоль своей линии действия. Учет наличия точки приложения силы иногда все же необходим, как, например, это будет иметь место в учении о центре параллельных сил ( 25) и центре тяжести ( 26). [c.15]

Случай центральной силы. Напомним, что центральной называется сила, линия действия которой во все время движения проходит через один и тот же неподвижный центр. Обозначая через Fr проекцию силы F на направление вектор- [c.156]

Так же как для объема и пло- щади, находятся координаты центра тяжести линии, представляющие собой координаты центра тяжести однородной тонкой проволоки постоянного сечения, ось которой совпадает с рассматриваемой линией. Обозначая вес единицы длины проволоки через q, получим силу тяжести v-ro участка длины AZ, (рис. 6.5) p = qAh, и по формулам (G.8) найдем [c.132]

Центральное силовое поле. Сила, действующая на материальную точку, называется центральной, если линия ее действия постоянно проходит через одну и ту же неподвижную точку О, которая называется центром сил. [c.425]

Эллиптическое движение точки М определяется в пространстве шестью постоянными. Проведем через центр сил О прямоугольные неподвижные оси х, у, z (рис. 90). Плоскость орбиты пересечет плоскость ху по прямой NN, которую называют линией узлов. Та из точек N орбиты, в которой 2 при движении планеты от отрицательных значений переходит к положительным, называется восходящим узлом. Другая точка N называется нисходящим узлом. [c.111]

Таким образом, силы инерции материальных точек звена во всех случаях МОЖНО привести к одной силе, линия действия которой в случае поступательного движения проходит через центр масс, в случае вращательного движения — через центр качаний и в общем случае плоскопараллельного движения звена — через точку, смещенную относительно центра масс на расстояние, определяемое соотношением (4.12), [c.85]

Рассмотрим прямую Ор и разложим каждую силу на составляющую р , параллельную Ор, и на силу, к ней перпендикулярную. Если произвольным образом менять направление Ор, то геометрическое место центров (0 параллельных сил р будет, в общем случае, плоскостью, называемой, по Мёбиусу, центральной плоскостью. Она не меняет свое положение в теле, какова бы ни была его ориентация. В некоторых частных случаях геометрическое место может быть прямой линией (центральная линия), а также и точкой (центр сил). [c.147]

Теорема. — Если материальная точка движется под действием центральной силы, т. е. силы, линия действия которой проходит через неподвижный центр, то траектория точки есть плоская кривая, и центр силы лежит в ее плоскости, радиус-вектор, проведенный из центра к движущейся точке, описывает в этой плоскости площади, пропорциональные времени. [c.145]

Проблема рассеяния касается отклонения частиц под действием центральной силы. Мы рассмотрим однородный пучок частиц, например, электронов или а-частиц, обладающих одинаковой массой и одинаковым законом изменения энергии V в зависимости от расстояния г до центра силы. Силу эту мы будем предполагать стремящейся к нулю при г- со. Поток частиц мы будем характеризовать его интенсивностью / (эту величину называют также плотностью потока), которая равна числу частиц, проходящих через единичное поперечное сечение потока в единицу времени. По мере приближения частицы к центру силы она будет притягиваться им либо отталкиваться, и траектория ее будет отклоняться от начальной прямой линии. Затем частица станет удаляться от этого центра, и действующая на нее сила в конце концов уменьшится настолько, что траекторию можно будет опять считать прямолинейной. В общем случае конечное направление ее движения не будет совпадать с начальным, т. е. будет иметь место некоторое отклонение. Поперечным сечением рассеяния в данном направлении мы будем называть величину а(й), определяемую равенством [c.97]

Так как центры сил Р, Р, . . . можно избрать где угодно по направлению этих сил, то можно допустить, что эти силы изображаются линиями р,р, . . которые являются прямолинейными расстояниями их точек приложения от соответствующих центров. Указанным путем мы получим более простое выражение [c.74]

Теперь отмечу, что, нисколько не нарушая общности, можно допустить, что координаты а TI Ь центра силы Q равны нулю, а это означает, что ось координат Z мы помещаем на линии, соединяющей оба центра. При таком допущении мы имеем = h, и величина q становится равной [c.122]

Апсиды. Точка, в которой радиус, проведенный из центра силы, встречает орбиту под прямым углом, называется, апсидою", а соответствующий радиус-вектор называется линиею апсид . [c.232]

О А, ОВ будут радиусы, проведенные из центра силы к двум последовательным апсидам, то точка представляющая зеркальное изображение точки А относительно линии ОВ, благодаря симметрии относительно ОВ будет следующею апсидою. Апсида, следующая за апсидой А будет в точке В представляющей зеркальное изображение В относительно ОА, и т. д. Углы АОВ, ВОА А ОВ, ... все будут равны между собой их величина называется, апсидальным углом орбиты. Расстояния ОА, ОВ. ОА, ОЬ. .. называются апсидальными расстояниями" они попеременно равны между собой. В эллиптической орбите, описываемой около [c.232]

Для того чтобы почти круговая орбита была замкнутою или чтобы после одного обхода ее концы сходились, апсидальный угол должен содержаться в 2 тг четное число раз. Следовательно, значение от в (5) должно быть целым. Единственным случаем, при котором сила уменьшается с увеличением расстояния, будет случай, когда от = 1. Таким образом закон изменения силы обратно пропорционально квадрату расстояния является единственным законом, при котором невозмущенная орбита планеты, если она имеет конечные размеры, необходимо будет представлять овальную кривую. Этот вывод имеет практическое применение к случаю двойных звезд. При возможности произвести достаточное число наблюдений обнаруживалось, что относительная орбита каждой из двух компонент двойной звезды представляет овальную кривую, похожую на эллипс, хотя тело, к которому отнесено движение, может и не находиться в фокусе. Предыдущее замечание приводит к заключению, что закон тяготения имеет место- также и в этом случае, причем кажущееся отклонение центра силы от фокуса объясняется тем, что мы наблюдаем не истинную орбиту, которая наклонена к линии зрения, а ее проекцию на фоне неба. [c.234]

Имеются, однако, еще два положения, в которых тела пребывают как бы в состоянии равновесия это положения, при которых оба тела находятся на линии, проходящей через центр силы и через точку опоры. [c.22]

Центр тяжести линий — Графическое определение 1 (2-я)—19 — см, также под названием отдельных фигур с подрубрикой — Центр тяжести, например. Трапеция — Центр тяжести Центр тяжести плоской фигуры — Графическое определение I (2-я)—19 Центр тяжести поверхностей 1 (2-я) — 21 — см. также отдельные виды поверхностей, с подрубрикой — Центр тяжести, например. Поверхности сферические шарового пояса— Центр тяжести Централизованная смазка 1 (2-я) —748—753 Центральная ось системы сил 1 (2-я)—18 Центрирование по внутреннему диаметру шлицевых соединений прямоточного профиля 5-71, 73 --по ширине 5 — 74 [c.334]

ЦЕНТРАЛЬНАЯ СИЛА —приложенная к материальному телу сила, линия действия к-рой при любом положении тела проходит через нск-рую определ. точку, наз. центром [c.425]

Можно добиться требуемого результата приложением вертикально направленной синусоидальной вынуждающей силы, линия действия которой пересекает горизонтальную ось в точке D, причем расстояние этой точки от центра массы а = 0D определено зависимостью [c.157]

Кривые (4.156) представляют собой круги, центры которых расположены на линии 6 = т- Уравнение (4.159) показывает, что f всегда больше р, так что если направление внешней силы лежит вне клина, то линия центров изохроматических линий или цветных полос также лежит вне клина однако последнее может иметь место даже и тогда, когда направление приложенной силы лежит внутри контура клина. [c.285]

Как известно ), движение точки под действием центральной силы происходит в плоскости, перпендикулярной к вектору момента количества движения. Это движение происходит в плоскости, проходящей через центр шара. Линию ОК пересечения этой плоскости с экваториальной плоскостью называют линией узлов (рис. 4.4). Обозначим через 3 угол между линией узлов и осью х, через i — угол между экваториальной плоскостью и плоскостью движения точки. В плоскости движения положение точки определяется радиусом г и углом ф. В полярныхкоординатах г и ср момент количества движения точки выражается формулой [c.99]

ЭТО имеет место в наземной технике) и в космических пространствах (как это имеет место в астрономии и космонавтике) связано с действием на них гравитационных сил. Последние можно рассматривать как центральные силы, т. е. силы, линии действия которых проходят через одну точку — центр космического тела. В связи с этим изучение движения тел, которые в первом приближении мож)Ю моделировать материальными точками, под действием центральных сил представляет актуальную проблему. Исследование ее начнем с вопроса об неинерциальных эффектах, связанных с движением Земли, действующих на точку, находящуюся под воздействием гра витационной силы. [c.136]

Рассмотрим, иекотарые частные случаи движения звеньев механизма. Если звена движется поступательно, то его угловое ускорение е = О и следовательно, момент М пары сил инерции будет равен нулю и все силы, инерции его материальных точек приводятся к одной результирующей силе линия действия которой проходит через цеитр. тяжести 5. звена. При равномерном и прямолинейном движении звена сила инерции При неравномерном вращении звена вокруг оси, проходящей через его. центр, тяжести S, сила инерции Р = О, а момент пары сил инерции Л1 = = - JsE. [c.343]

Колебательное движение, возмущаемое периодической силой.—Рассмотрим опять точку М, движущуюся под действием ускоряющей притягивающей силы — k x. Движение, которое точка Ж получит под влиянием только этой силы, есть ее собственное движение. Предположим теперь, что к предыдущей силе прибавляется возмущающая сила, линия действия которой проходит через тот же центр пусть эта сила выражается периоаической функцией времени и пусть алгебраическое значение ее, отнесенное к единице массы, ест ь Я os (at Мы можем привести это выражение к виду Р osat, отсчитывая время от того момента, когда эта сила проходит через свой максимум. Уравнение движения точки М при таком предположении будет иметь вид [c.167]

Сила давления жидкости на кривую стенку определяется по горизонтальной и вертикальной составляющим. Горизонтальная составляющая равна силе давления на вертикальную проекцию заданной стенки. Центр давления находится по правилам плоской стенки. Вертикальная составляющая равна весу столба жидкости, лежащей над этой стенкой, считая до свободной поверхности уровня направление действия — со стороны смоченной поверхности при свободной поверхности уровня, лежащей выше стенки. Вертикальная составляющая называется архимедовой силой. Линия её действия проходит через центр тяжести столба жидкости, лежащего над этой стенкой (считая до свободной поверхности уровня). Полная сила определяется геометрической суммой. [c.386]

При решении кинетич. ур-ния исходят из опредол. модельных представлений о взаимодействии молекул. В простейшей модели жёстких упругих молекул при столкновении не происходит передачи момента импульса и изменения эфф. размера молекул. Более реалистична модель, в к-рой молекулы рассматривают как центры сил с потенциалом ф Г1 — Гг). Дифференц. эфф. сечение в (3) выражают через параметры столкновения классич. механики adQ — bdbd Ь — прицельное расстояние, е — азимутальный угол линии центров). Для ф(г) берут обычно ф-ции простого вида, напр. ф(г) = = fi /г) (р — показатель отталкивания). Эта модель допускает сжимаемость молекулы. Для большинства реальных газов р прини.мает значения между р = 9 (мягкие молекулы) и р Ъ (жёсткие молекулы). В частном случае р = 4 (максвелловские молекулы) решение кинетич. ур-ния сильно упрощается, т. к. можно найти собств. ф-ции линеаризованного интеграла столкновений, и первое приближение для коэф. переноса совпадает с точным значением. Для учёта эффектов притяжения и отталкивания используют модель, в к-рой отталкивание описывается потенциалом твёрдых сфер, а притяжение — степенным законом. Довольно реалис-тич. форму имеет потенциал Ленард-Джопса [c.359]

Определение 6.2. Внецентренным растяэюением-сэюатием прямого стержня называется его деформация, вызванная внешними силами, линии действия которых параллельны оси стержня, а их точки приложения Л ур Zp) — полюсы — не совпадают с центром тяжести С сечения (см. рис. 6.36). [c.201]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...