Гармоника пятая

Например, нелинейная восприимчивость третьего порядка приводит к генерации четвертой, четвертого порядка к генерации пятой гармоники и т. д. Экспериментально генерация четвертой оптической гармоники была обнаружена в 1974 г. С. А. Ахмановым и его сотрудниками. Прямая генерация пятой гармоники в ксеноне наблюдалась экспериментально в 1973 г. Харрисом. [c.394]

При очень малом затухании маятника можно поддерживать почти гармонические вынужденные колебания, действуя на него слабыми толчками один раз за пять или даже за десять периодов. В этом случае маятник выделял бы из внешнего воздействия соответственно пятую или десятую гармонику. [c.618]

Теория колебаний. Как мы видели, эта теория позволяет найти спектр собственных частот свободных колебаний упругой системы. Если частота возмущающей силы совпадает с одной пз собственных частот свободных колебаний, наступает резонанс. Для линейно-упругого тела в постановке линейной теории упругости амплитуды вынужденных колебаний становятся бесконечно большими. На самом деле так не бывает. Во всех материалах существует внутреннее трение. Теория упругих колебаний с затуханием, пропорциональным скорости, рассматривается в курсах теоретической механики, основной качественный результат состоит в том, что резонансная амплитуда конечна. В реальных материалах внутреннее трение подчинено более сложным законам, даже если его можно считать линейным (см. гл. 17), но качественный результат остается тем же. Поэтому резонансы на высоких гармониках, как правило, не страшны. Для турбинных лопаток, например, гармоники выше пятой-шестой во внимание не принимаются. Но резонанс на основном тоне или на первых гармониках может считаться причиной неминуемого разрушения. Отмеченные два аспекта мы зафиксировали, но далее развивать не будем. [c.652]

Способ проекции, совместная обработка первой,третьей и пятой гармоник (схема на рис. 72) [c.154]

Прибор ВС-17П представляет собой дальнейшее развитие структуроскопов серии ВС. Он автоматизирован на основе встроенного микропроцессора, управляющего режимом работы прибора и обработкой информации ВТП. Микропроцессор управляет установкой частоты тока возбуждения, позволяет выделить амплитуду и фазу основной, третьей и пятой гармоники сигнала ВТП и провести совместную обработку по заданным алгоритмам, проверить работоспособность прибора, скомпенсировать начальное напряжение ВТП. Возможна сортировка деталей не по двум ( годные и брак ), а по нескольким группам качества. В основе аналоговой части прибора лежат структурные схемы, приведенные на рис. 67, в, г, но без подключения ЭЛТ к выходам фазовых детекторов, как в схеме на рис. 67, г. Выходами в этом случае служат блоки автоматики и сигнализации. [c.155]

Гармоники 7—25 определяют, применяя один из пяти прилагаемых к прибору промежуточных блоков 4, состоящих из двух зубчатых колес каждый. Одно зубчатое колесо блока вводят в зацепление с рейкой, а второе с шестерней, предназначенной для определения коэффициента или гармоники. В этом случае / = 0,05 мм. [c.211]

С увеличением силы возбуждения резонансная частота уменьшалась на 1—2%, а зависимость между амплитудами силы возбуждения и перемещения системы становилась нелинейной, что выражалось в повышении уровня ускорений кратных гармоник, особенно если они совпадали с собственными частотами системы. В сухом контакте при амплитудах силы возбуждения до 1 кгс наибольшие уровни колебаний стержень имел на третьей гармонике частоты возбуждения, а с увеличением силы преобладающей становилась пятая гармоника. Однако потери энергии на высоких гармониках в сравнении с общими потерями незначительны, так как амплитуды перемещения не превышают 10% от перемещения на частоте возбуждения. [c.84]

Опуская все промежуточные выкладки, выпишем окончательное решение в виде рядов, удерживая гармоники не выше пятого порядка. Заметим, что произвольные постоянные определены здесь из условий [c.133]

Общая схема расчета системы на крутильные колебания и внесения изменений может быть представлена в следующей последовательности 1) определение моментов инерции деталей (по чертежам или из опыта) 2) определение крутильной жесткости участков валов (по чертежам или из опыта) 3) составление эквивалентной системы 4) расчет частот собственных колебаний для первых трех — пяти форм 5) зная формы колебаний, оценивают MSa,- гармоник, дающих резонансы в рабочем диапазоне оборотов 6) для нескольких самых больших значений /М2а, задавшись или Р, находят амплитуду А и масштаб формы — [c.391]

Результаты моделирования представлены в виде графиков переходных процессов скорости нагрузки и давлений в полости силового цилиндра для пяти значений сигнала управления и двух значений массы нагрузки. Эти графики переходных процессов изображены на рис. 6.14 и 6.15. Кроме того, в результате моделирования были получены частотные характеристики дроссельного привода (рис.. 6.16, 6.17 и 6.18), которые отражают связь амплитуды и фазы первой гармоники колебаний скорости нагрузки с амплитудой и фазой гармонических колебаний золотника при трех различных по величине входных амплитудах (х = 0,16 0,5 и 1) и двух массах нагрузки. [c.378]

Пренебрежем влиянием вторых гармоник на нулевую и первые. Тогда нужно решить не систему пяти уравнений относительно всех пяти коэффициентов, а только два дополнительных уравнения относительно Рзс и p2s- Применяя операторы к инерционным членам уравнения, получим [c.207]

Метод расчета неоднородного поля индуктивных скоростей винта вертолета и высших гармоник нагрузок развит в работах Миллера [М.123, М.124] ). При постоянной или линейно изменяющейся по радиусу винта скорости протекания расчетные гармоники аэродинамических нагрузок убывают как ц" (где п — номер гармоники), тогда как по результатам измерений в определенных условиях полета (переходные режимы, посадка с подрывом) доминируют пятая и шестая гармоники нагрузки. Такие гармоники вызывают увеличение шума винта и вибраций вертолета. Основной причиной их, возникновения являются скорости, индуцируемые системой вихрей несущего винта. По- [c.663]

Все вычисления по пяти гармоникам представлены в табл. III.1. [c.61]

Распределение амплитуд, фаз и потока энергии для и = 2,5, 0 = 0,5 представлено на рис. 16. Поскольку длина волны в 2,5 раза меньше периода решетки, то этот случай можно считать переходным к коротковолновой области. В дифрагированном поле уже пять гармоник являются незатухающими. Вблизи над лентами существует явно выраженная стоячая волна. Это хорошо видно из амплитудно-фазового распределения. Максимумы и минимумы амплитуды поля расположены практически на одинаковом расстоянии от металла, как если бы вместо решетки была идеально отражающая плоскость. Изменения фазы также схожи по своему характеру со скачкообразным изменением фазы при отражении от плоскости. Такое практическое совпадение в обоих случаях амплитуд и фаз имеет место только вблизи лент, по мере же увеличения расстояния от поверхности различие становится все более заметным и прежде всего сказывается на месторасположении максимумов и минимумов амплитуды. С удалением от решетки область с четко выраженной стоячей волной быстро уменьшается. Приг> X [c.48]

В качестве примера рассмотрим зависимости модулей коэффициентов прохождения и отражения нормально падающей Я-поляризованной волны от частоты для решеток с пятью лентами на периоде (рис. 18). Размещение лент на периоде условно показано для каждого случая. Коэффициент Ь на всех кривых в одноволновой области имеет максимум ( ао1 — минимум) в точке скольжения первой гармоники (х = 1), характерный для частотной зависимости одноэлементной решетки. Величина его зависит как от коэффициента заполнения решетки (отношения суммарной ширины лент к периоду), так и от ширины наибольшей щели для решетки с более широкой щелью (рис. 18, г) он оказывается большим. Очевидно, что в окрестности я = 1 длина падающей волны значительно больше узких щелей и решетка в целом ведет себя как одноэлементная. [c.54]

Последовательное удвоение частоты излучения позволяет получить гармоники колебаний основной частоты o)i выше второй. Предел повышения частоты определяется ростом поглощения в кристалле, начинающимся в ультрафиолетовой области спектра. Этот предел соответствует волнам Я = 200 нм. Более короткие волны получают при генерации гармоник в газах и парах металлов, области поглощения которых очень узки, что позволяет исключить резонансное взаимодействие световых импульсов с атомными переходами. Однако во всех газах, парах и жидкостях (т. е. в более общем виде во всех системах с инверсионной симметрией) нелинейные оптические коэффициенты четных порядков равны нулю [11, т. 1]. Поэтому в газах и парах могут генерироваться лишь третья, пятая... и т. д. гармоники с частотами 3o)i, 5o)i,. .. Путем преобразования частоты [c.283]

В [8.30] для получения очень коротких волн было применено два нелинейных оптических процесса преобразования высших порядков. Как уже упоминалось, эффективность преобразования при таких процессах весьма мала. Для хотя бы частичной компенсации связанного с процессом преобразования уменьшения мощности в этом эксперименте не только повышалась мощность основной волны, но и применялся согласованный усилитель после первого каскада преобразования частоты. Исходными являлись импульсы лазера на красителе длительностью б ПС с длиной волны 579 нм. После прохода через три усилительных каскада эти импульсы преобразовывались в парах стронция в третью гармонику с длиной волны 193 нм. Затем маломощные ультрафиолетовые импульсы усиливались тремя последовательными усилителями на основе ArF -эксимерного лазера и их мощность доводилась от З-Ю до 4-10 Вт. Вследствие широкой полосы эксимерного усилителя длительности импульсов в процессе усиления увеличивались лишь незначительно. Наконец, при помощи полученных ультрафиолетовых импульсов в водороде генерировались третья (Я=64 нм) или пятая (Я = 38 нм) гармоники. Для подбора дисперсионных соотношений и, следовательно, удовлетворения условия фазового синхронизма к водороду в качестве буферного газа примешивался аргон. Мощность третьей гармоники достигла 20 кВт при длительности импульсов 10 пс. [c.286]

Ноты, содержащие обертоны вплоть до пятого пли шестого, звучат лучше и более музыкально, не теряя гладкости звучания, иска не заметны более высокие гармоники. В качестве примера можно указать на звуки фортепиано [c.356]

Безусловно, положение почти всегда можно улучшить тщательным подбором числа элементов в роторе и статоре. Четырехлопастный ротор, вращающийся в непосредственной близости к четырем направляющим лопаткам, создает гораздо более сильный звук, чем если бы направляющих лопаток было три или пять. Как правило, числа лопаток ротора и статора не должны находиться в простом отношении. Тогда различными будут не только основные частоты, создаваемые тем и другим, но и несколько первых гармоник. Выгода получается двоякая интенсивность дискретных тонов в шуме уменьшится, а раздражающее действие шума снизится, ввиду того что распределение отдельных тонов и их гармоник на более широкий частотный диапазон сделает их менее ощутимыми. [c.229]

Возможна также генерация более высоких гармоник. Так, например, в ксеноне получена пятая гармоника удвоенной ча- [c.75]

После обсуждения в гл. 1 общих свойств соотношения Р. Е,) перейдем к рассмотрению особенностей поведения электронов, атомов и молекул при их взаимодействии с электромагнитными полями, с учетом нелинейных эффектов. В 2.1 будет исследовано возникновение поляризации в системе несвязанных носителей заряда (плазма) под действием электромагнитного поля. Поляризационные свойства электронов в атомах и молекулах описываются в 2.2 мы придем к модельным представлениям, позволяющим объяснить такие важные эффекты НЛО, как получение высших гармоник и смешение света. Два следующих параграфа посвящены изучению взаимодействия электрических полей с молекулами. В этой связи будут описаны эффекты ориентации анизотропных молекул ( 2.3), позволяющие объяснить специфические особенности распространения волн в НЛО, например самофокусировку. Кроме того, рассматривается взаимодействие с оптическими молекулярными колебаниями ( 2.4), приводящее к модели для объяснения вынужденного комбинационного рассеяния. Взаимодействие с акустическими колебаниями обсуждается в 2.5 и на этой основе дается интерпретация вынужденного бриллюэновского рассеяний. Если первые пять параграфов настоящей главы посвящены исследованию возникновения поляризации, то в 2.6 рассматривается намагниченность системы атомных ядер под влиянием внешних магнитных полей. Соответствующее решение уравнений Блоха для ядерной намагниченности приводит к появлению нелинейных компонент намагниченности, которые могут быть объяснены точно так же, как нелинейные компоненты электрической поляризации электронов, атомов и молекул. [c.103]

При выборе прибора для регистрации сложных периодических процессов условие о)о3 5т, строго говоря, нужно выполнить для любой гармоники. Это означает, что собственная частота прибора должна в пять раз превосходить частоту высшей гармоники, которая необходима для удовлетворительного приближения при разложении регистрируемой функции в ряд. [c.73]

В процессе усталостных испытаний на высокоскоростной машине МУИ-6000 испытывалось по три-пять образцов при каждом уровне напряжений испытания. Для каждой марки стали испытание проводили на шести уровнях амплитуды напряжений в интервале ао.г (т а 1 (а 1—предел усталости образца). Характер развития повреждаемости определ,яли с помощью фер-розондового метода контроля. По приращению амплитуды сигнала эдс второй гармоники построена полная диаграмма усталостной повреждаемости. При этом применялся разработанный нами феррозондовый прибор ФК-1 для контроля усталостной повреждаемости. Одна из основных особенностей, предопределивших применение феррозондового метода для изучения усталостной повреждаемости,— использование специальных микро-зондовых преобразователей, с помощью которых наблюдали за развитием процесса усталости в локальных микрообъемах. [c.108]

Для преобразования частоты лазерного излучения используются также и нелинейности поляризации более высокого порядка (кубическая, четвёртой степени и и т. д.). Оптические умножители частоты, использующие высшие нелинейности, позволяют в одном каскаде тюлучать высшие гармоники осн. излучения лазера, т. е. осуществлять прямые процессы преобразования ю — 3 , ю— 4 и т. д. Таким способом получено самое коротковолновое когерентное излучение в вакуумной УФ-области спектра с = 53,5 и 38,8 нм путём генерации пятой и седьмой гармоник на нелинейностях и в Не и Ме. На нелинейности в парах На получена девятая гармоника излучения лазера на неодимовом стекле с А, = 117 нм. Однако эффективность таких процессов обычно невелика вследствие малости величин соответствующих нелинейных восприимчивостей среды, и поэтому заметное преобразование можно получить лишь при достаточно высоких интенсивностях осн. излучения (к-рые ограничиваются лучевой прочностью среды), реализуемых, как правило, для импульсов пикосекундного диапазона. В большинстве случаев для оптич. умножителей частоты более эффективным оказывается использование неск. каскадов последонат. удвоения частоты. [c.448]

Здесь в отличие от (4) спектр на суммарной частоте не промодулирован. Из (5) нетрудно найти ширину спектра в существенно нестационарном режиме генерации. Приведем ее оценку для каскадной генерации необыкновенной волны пятой гармоники в кристалле кальцита обыкновенными смешиваемыми волнами основного излучения и третьей гармоники [19]. Для длин волн Ai=l,06 и 2=0,353 мкм параметр Аыеа/АЫа, i=3,3 И отношение ширин спектра генерируемого импульса в нестационарном и квазистатическом режимах равно 0,08. Другими словами, импульс на пятой гармонике оказывается длиннее исходного в 12 раз. Отметим, что теория нестационарного смешения частот развита в [19—21]. [c.128]

На рис. 8.12 представлены спектры вибраций в низкочастотной области до 3 кГц при скорости 60 км/час на пятой передаче и движении по булыжному покрытию в контрольной точке 9 на лонжероне кузова под виброопорой. Сразу можно отметить отсутствие гармоники 360 Гц в спектрах всех трех виброопор, но в то же время в их спектрах появилась гармоника 80 Гц. Эффективность ее подавления второй и третьей виброопорами порядка 5 дБ. В высокочастотной области спектра во всех трех виброопорах также появилась, не присутствующая ранее гармоника 2100 Гц, которая практически не подавляется гидроопорами. [c.151]

Таким образом, в этом случае разрыв образуется сртзу в двух точках, на положительном и отрицательном полупериодах. Заметим, что в такой волне появляются лишь нечетные гармоники - третья, пятая и т.д. [c.60]

Метод высших гармоник осповап на возбуждении синусоидального магнитного поля с большой амплитудой напряженности с тем, чтобы проявлялись нелинейные свойства материала, и на последующем анализе высших гармоник. Специфичная особенность метода высших гармоник состоит в необходимости выделения отдельных гармош1к, для чего применяют различные фильтры и измерительные усилители. Обычно анализируется амплитуда или амплитуда и фаза третьей (реже пятой) гармоники. Устройства, в которых реализуется метод высших гармоник, сложны. Помимо этого, цовышенные требования предъявляются и к блокам. Так, необходима повышенная стабильность частоты, амплитуды и формы кривой тока возбуждения. Более стабильными должны быть амплитудные и фазовые характеристики преобразовательных блоков. [c.133]

В разд. 5.6.4 мы обсудили один из наиболее многообещающих способов компенсации аберраций осесимметричными линзами, а именно коррекцию мультипольными элементами. Поскольку в уравнении (3.82) первые квадрупольные, октуполь-ные и додекапольные члены появляются в связи с членами второй, четвертой и шестой степеней поперечных координат, ясно, что эти компоненты изначально ответственны за члены первого, третьего и пятого порядков в уравнении траектории. Другими -словами, идеальный квадруполь приводит к астигматической фокусировке, идеальный октуполь ответствен за аберрации третьего порядка, а идеальный додекаполь —за аберрации пятого порядка. В случае реальных элементов появляются компоненты более высоких гармоник и ситуация усложняется. Естественно, даже идеальный квадруполь имеет аберрации, но приведенная выше классификация обеспечивает приемлемый учет основных видов различных мультипольных компонент. [c.576]

Рис. 5. Зависимости чисел Бех-мана для ТТ-волн основной частоты, третьей и пятой гармоник от коэффициента электроме-ханической связи пьеэоматери-ала

Я1макс, Япмакс, Я ,макс — соответственно амплитудные значения первой, трет ,ей и пятой гармоник напряженности поля, [c.35]

Третья гармоника исключается обычно подбором выпрямителей схемы, пятая гармоника--с помощью фильтра. Такой метод исключения высших гармоник применен, в частности, в феррометре фирмы Сименс (ФРГ). [c.201]

Усилитель состоит из пяти каскадов на двух двойных триодах (6Н1П) и выходном тетроде (6П1П). Каскады усилителя охвачены глубокими отрицательными обратными связями, обеспечивающими хорошую линейность амплитудной характеристики и стабильность коэффициента усиления. Для получения прямолинейности амплитудной характеристики усилителя в начальной части при малых входных напряжениях используется двойной Т-образный фильтр, включенный между вторым и третьим каскадами. Фильтр настроен на частоту 3200 гц и подавляет напряжение второй гармоники от частоты питания измерительного моста, преимущественно представленной в напряжении разбаланса, кроме основной частоты. Максимальный коэффициент усиления по напряжению составляет около 3500. Нелинейность амплитудной характеристики и нестабильность коэффициента усиления (за 7 ч непрерывной работы) не превышают 1%. Выходное напряжение уси -лителя выпрямляется и подается на блоки контроля параметров поршневого пальца. [c.59]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...