Скорость объемного расширения жидкости

СКОРОСТЬ ОБЪЕМНОГО РАСШИРЕНИЯ ЖИДКОСТИ [c.34]

Скорость объемного расширения жидкости. Интегральные представления дифференциальных операторов поля. Основные интегральные формулы [c.62]

IV2 — проекции вектора скорости на оси X, у. г —ускорение силы тяжести р —плотность v —кинематический коэффициент вязкости р — коэффициент объемного расширения жидкости — постоянная температура жидкости вдали от тела [c.139]

Если рассматривать поле а как поле скоростей стационарного течения жидкости, то поток поля через замкнутую поверхность о, ограничивающую некоторую область V, равен объемному расходу жидкости из области V или объемному расширению жидкости в области V за единицу времени. Дивергенция поля скоростей жидкости есть расход жидкости в данной точке, отнесенный к единице объема. [c.233]

В уравнениях (2-72) — (2-75) следующие обозначения t — температура т — время гюх, Wy и Шг — проекции вектора скорости на оси прямоугольной системы координат а, р и j, — соответственно коэффициент температуропроводности, плотность и теплоемкость жидкости Qv — мощность внутренних источников тепла р — давление (точнее, разность между действительным давлением в данной точке потока и гидростатическим давлением в той же точке) jiS — диссипативная функция v и р — кинематический коэффициент вязкости и коэффициент объемного расширения жидкости to — постоянная температура жидкости вдали от тела. [c.157]

В соотношениях (2-78) — (2-84) а — коэффициент теплоотдачи Хс, Ус Z — координаты точек поверхности теплообмена (стенки) /о — характерный линейный размер /i, /г,. ... In — другие линейные размеры поверхности теплообмена wo — скорость жидкости или газа (в трубах и каналах это обычно средняя по сечению скорость или скорость на входе при внешнем обтекании тел — скорость набегающего потока вдали от тела) At — разность между температурой стенки и температурой жидкости (газа) Я — коэффициент теплопроводности а — коэффициент температуропроводности v = [x/p — кинематический коэффициент вязкости Л — динамический коэффициент вязкости р — плотность Ср — теплоемкость 3 — температурный коэффициент объемного расширения жидкости (газа) [c.158]

Коэффициент теплоотдачи является функцией ряда величин массовой и или линейной и скорости потока, определяющего линейного размера 1 , динамической т] или кинематической вязкости V, теплоемкости потока при постоянном давлении Ср, коэффициента теплопроводности I и плотности потока д, коэффициента температуропроводности а, разности температур стенки и потока Л I, коэффициента объемного расширения жидкости или газа Р (вернее Р Д <) и др. [c.241]

Жидкость мы считаем слабо сжимаемой, так что скорость V не зависит от 0 и может зависеть только от времени. Пусть а — коэффициент объемного расширения жидкости, так что у ее плотности р появляется добавка Ьр = раТ. В поле силы тяжести изменение [c.318]

Вычислим в заключение этого параграфа важную для дальнейшего величину б скорости относительного объемного расширения Элементарного жидкого объема в данной точке движущейся жидкости. Замечая, что рассматриваемый элементарный объем бт можно представить тройным скалярно-векторным произведением [c.72]

Итак, скорость относительного объемного расширения элементарного жидкого объема в данной точке движущейся жидкости равна сумме диагональных компонент тензора скоростей деформаций, или, что все равно, дивергенции вектора скорости в этой точке. [c.73]

В формулах (14.21)-(14.26) обозначено — скорость движения жидкости I — характерный линейный размер (например, диаметр (I в случае трубы) /О —плотность жидкости Ср —истинная массовая теплоемкость жидкости при постоянном давлении / — кинематическая вязкость жидкости Тж, Гст — температуры жидкости и стенки /8, —истинный температурный коэффициент объемного расширения Л — коэффициент теплопроводности жидкости Др —перепад давления в жидкости ускорение свободного падения. [c.326]

Теплоотдача является достаточно сложным процессом. В наиболее общем случае коэффициент теплоотдачи является функцией формы и размеров тела, режима движения, скорости и температуры жидкости, физических параметров жидкости (коэффициента теплопроводности к, теплоемкости Ср, плотности р, температуропроводности а, коэффициента динамической вязкости 1.1, температурного коэффициента объемного расширения 3) и других величин. [c.59]

При постоянном модуле упругости импульс напряжений может распространяться на значительное расстояние без изменения формы, изменение модуля упругости приводит к искажению импульса напряжений конечной амплитуды. Для большинства деформируемых тел уменьшается за пределом упругости и в материале при достаточно больших деформациях возникают пластические волны, распространяющиеся со скоростью, меньшей скорости распространения упругой волны. Однако существуют такие деформируемые тела (резины, полимерные материалы), в которых большие деформации приводят к ориентации длинных молекулярных цепочек, что вызывает возрастание модуля упругости . Поэтому при распространении возмущений в таких материалах зарождаются волны особой природы, называемые ударными волнами. В деформируемых телах ударные волны возникают и в том случае, когда распространяются волны расширения большой амплитуды. Как показано Бриджменом, зависимость между средней деформацией е и средним напряжением а в твердых телах может иметь вид е = (—аа + Ьо )/3, где а, Ь — постоянные величины. Модуль объемного сжатия К при малых давлениях стремится к постоянной 1/а, при высоких давлениях принимает значение 1/(а — 2Ьа) (т. е. при высоких давлениях К растет). Упругие волны расширения распространяются со скоростью а , но модуль К при высоких давлениях возрастает, это приводит к тому, что скорость волны большой амплитуды больше скорости волны малой амплитуды. В результате образуется ступенчатый фронт, характерный для ударной волны. Модуль сдвига G в этом случае играет незначительную роль, так как задолго до достижения достаточно высокого давления предел текучести будет пройден и материал ведет себя подобно жидкости. [c.38]

Иногда говорят, что первое из уравнений (4. 3) определяет распространение объемного сжатия (расширения), а остальные — вращения (или сдвига). Это утверждение нуждается в некотором уточнении. В упругой среде волна объемного сжатия без сдвига не может распространяться. При отсутствии сдвига не была бы заметна разница между упругим телом и идеальной жидкостью и модуль сдвига х не должен был бы входить в выражение для скорости С1. Распространение возмущений при этом происходило бы со скоростью с — у но первое уравнение системы (4.3) указывает [c.32]

При гаком определении давления вязкие свойства жидкости характеризуются одним коэффитгиентом ц. Для некоторых жидкостей этого недостаточно. Тогда предгюлагают, что давление зависит еще линейно и от относительной скорости объемного расширения 0, т. е. [c.572]

Уравнение (5) впервые было составлено Навье (1827) и Пуассо 1ЮМ ) (1831), причем в основе их вывода лежали соображения о дей ствиях междумолекулярных сил. Впоследствии Сен-Венан З) (1843) и Стокс вывели это уравнение, не делая подобного рода гипотез и лишь пред-нолагая (как это сделали и мы), что нормальные напряжения и наиряже-Н1Ш сдви1 а представляют собой линейные функции скоростей деформаций (закон трения Ньютона) кроме того, для случая, когда учитывается сжимаемость жидкости или газа, они ввели предположение, что среднее нормальнее давление не зависит от скорости объемного расширения. (Следовательно, предполагается, что внутреннее трение проявляется только при скольжении слоев жидкости относительно друг друга, но не ири чистом расширении, когда происходит изменение объема массы жидкости без скольжения с.оев. [c.73]

Предположим, что плоская пластина (рис. 52) омывается несжимаемой жидкостью с постоянными теплофизическими свойствами и температурой Too. Пластина подвергается поперечным колебаниям со скоростью = ДЛо<и sin tat, где АЛ о и ( — амплитуда и частота колебаний соответственно. Как и для стационарной естественной конвекции, сжимаемость учитывается коэс ициентом объемного расширения р. Примем, что для малоамплитудных колебаний сжимаемостью в направлении колебаний можно пренебречь, так как частота колебаний стенки значительно меньше частоты акустических колебаний. Математическое решение задачи выполняется в подвижной системе координат. [c.149]

Если имеется рассеивание энергии и если только объемное расширение происходит не бесконечно медленно, а имеется некоторая конечная скорость расширения е , то это явление заключает в себе некоторый вид вязкости которую мы можем назвать объемной вязкостью. При этом не имеет значения, идет речь о жидкости или о твердом теле. Это находится в соответствии с первой аксиомой реологии, которая (другими словами) гласит, что при простом изменении объема или плотности любой материал ведет себя как твердое тело. Конечно, всегда можно принять, что для некоторого класса жидкостей t, равно нулю, и этот класс жидкостей следует назвать стоксовским, так как именно это предположение принял Стокс (1851 г.), когда выводил знаменитые дифференциальные уравнения течения вязкой жидкости Навье — Стокса, названные так в честь него и Навье (Navier, 1823 г.). До недавнего времени это предположение было общепринятым как удовлетворяюш ее реальным условиям, но Тисца (Tisza, 1942 г.) указал, что в реальных жидкостях должно быть довольно большим, а я указал на некоторые следствия обраш ения в нуль, которые не вполне согласуются с экспериментом и о которых более подробно будет сказано в главе XII. [c.103]

Постоянная скорость расширения для прямолинейного участка находится по графику равной 9,7 lO сеж Ч Отсюда коэффициент вязкости Троутона для растяжения Я вычисляется равнык 7,1 10 пз. При среднем значении v = 0,085 (см. столбец 14 уравнение (XII. 18) дает т] = 3,3 10 пз и h = 2,9 10 пз Поэтому коэффициент объемной вязкости жидкости в этом случае является величиной того же порядка, что и коэффициент вязкост при сдвиге т]. [c.212]

Тем же способом можно показать, что движение жидкости, заключенной в произвольную, ограниченнш, односвязную область, будет определено, если мы знаем значения объемного расширения и компонент вихря для всякой точки области, а также значения нормальных компонент скорости во всякой точке границы. В случае п-связной области необходимо к этим данным прибавить еще значения циркуляций по различным независимым контурам этой области. 148. Если в случае неограниченного пространства величины 0, щ, С все обращаются в нуль вне некоторой конечной области, то полное определение и, V, через значения этих величин внутри области может быть достигнуто следующим образом ). [c.259]

Вискозиметр представляет собой двухколенную трубку с двумя расположенными в обоих коленах на разных уровнях расширениями в виде одинакового размера шариков А и В. Выгпе и ниже верхнего шарика А имеются сужения— в местах а и д. В левом колене под шариком А впаян капилляр. Исследуемая жидкость засасывается в вискозиметр так, что занимает заштрихованный объем. Отключая засасывающее приспособление, наблюдают течение жидкости под влияни-ед1 собственного веса, стремящегося сравнять уровни жид кости в обоих коленах сосуда. При этом замечают время т, затрачиваемое мениском жидкости. в левом колене для того, чтобы спуститься от сужения а до сужения Ь. Зная емкость вискозиметра между сужениями ап Ь и деля ее на время истечения т, находят объемную скорость истечения С). [c.50]

В настоящем исследовании диапазон скоростей статических деформаций был расширен путем проведения испытаний пород на ползучесть в специальной установке УИМКДН, по конструкции отличающейся от установки УИМК только передачей продольного усилия от штока, связанного с поршнем силового цилиндра, к образцу через пружинный аккумулятор деформаций, состоящий из набора тарельчатых пружин. Это позволяет проводить изучение объемных деформаций пород при постоянной нагрузке, обеспечиваемой аккумулированной упругой энергией пружин, и разных величинах всестороннего сжатия Оон, поровых давлений насыщающей жидкости рп и температур t (пределы изменений Стон до 2500 кгс/см Рп — до 1000 кгс/см t — до 400°С). [c.55]

Смотреть страницы где упоминается термин Скорость объемного расширения жидкости : [c.34] [c.207] [c.396] [c.193] [c.30] [c.101] [c.278] [c.198] [c.208] [c.38] [c.85] [c.90] [c.71] [c.76] [c.69] [c.98] [c.192] [c.477] [c.426] [c.79] [c.92] [c.392] [c.595]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...