Скорость объемного расширения

Коэффициент 0 называют также относительной скоростью объемного расширения. Для h имеем [c.571]

Следовательно, div v — скорость объемного расширения сплошной среды. [c.230]

В конце 78 было показано, что скорость объемного расширения элемента объема 6т при движении среды равна [c.149]

В случае газообразных тел (являющихся сжимаемыми) сумма продольных (прямых) частных производных может быть не равна нулю. Однако эта сумма (называемая скоростью объемного расширения газа) и здесь должна подчиняться определенному закону. [c.91]

Учтем еще скорость объемного расширения при деформации ячейки [c.52]

Произведя дифференцирование и используя представление о дивергенции вектора скорости как скорости объемного расширения (формула (36) гл. I), получим [c.55]

В целях установления общего объемного реологического уравне-нения, справедливого до предела прочности обозначим объемную упругую д е ф о р м а ц и ю, т. е. восстанавливаемую часть объемного расширения, е , а пусть будет невосстанавливаемой скоростью объемного расширения. Далее, пусть будет объемным расширением, заключающим восстанавливаемую деформацию и не-восстанавливаемое течение так, что [c.220]

СКОРОСТЬ ОБЪЕМНОГО РАСШИРЕНИЯ ЖИДКОСТИ [c.34]

Скорость объемного расширения жидкости. Интегральные представления дифференциальных операторов поля. Основные интегральные формулы [c.62]

Заметим, что дивергенция может рассматриваться как некоторая общая дифференциальная операция, совершаемая над любой векторной функцией и определяемая формулами (62) и (63), куда вместо вектора V надлежит вставить дифференцируемый вектор а. В этом случае уже нельзя говорить о скорости объемного расширения, а выражение [c.65]

Если скорость объемного расширения Э отлична от нуля, но деформация изотропна, то [c.195]

Эту скорость часто называют скоростью объемного расширения. [c.192]

Так как Уц = J — скорость объемного расширения частицы (первый инвариант 1 , .), то слагаемое Ф] определяет деформационную скорость объемного расширения, а слагаемое Ф — сдвиговую скорость У. "", причем [c.195]

Если учесть скорость объемного расширения при деформации ячейки (7о, — — о/-г) соотношением [c.62]

Скорость объемного расширения грунта, в силу (4.16), выражается как [c.37]

Другая важная скалярная величина — это скорость объемного расширения Е, определяемая следующим образом [c.108]

Простейшим видом объемных волн являются плоские волны. Плоские волны делятся пъ продольные и поперечные (см. рис. 82). В продольной волне или волне расширения - сжатия частицы сжимаются и растягиваются, двигаясь вдоль распространения волны. В поперечных (сдвиговых) волнах, или волнах искажения частицы среды перемещаются поперек направления движения волны, испытывая только деформации сдвига. При этом искажается только их форма, но объем не меняется. Характерно, что скорости объемных [c.139]

Деля обе части на <11, найдем аналогичное выражение для скорости относительного объемного расширения Ь [c.345]

Второе название волны объясняется тем, что уравнение, аналогичное (1.11), справедливо для объемного расширения, т. е. оно распространяется со скоростью продольной волны. [c.9]

IV2 — проекции вектора скорости на оси X, у. г —ускорение силы тяжести р —плотность v —кинематический коэффициент вязкости р — коэффициент объемного расширения жидкости — постоянная температура жидкости вдали от тела [c.139]

Если рассматривать поле а как поле скоростей стационарного течения жидкости, то поток поля через замкнутую поверхность о, ограничивающую некоторую область V, равен объемному расходу жидкости из области V или объемному расширению жидкости в области V за единицу времени. Дивергенция поля скоростей жидкости есть расход жидкости в данной точке, отнесенный к единице объема. [c.233]

В уравнениях (2-72) — (2-75) следующие обозначения t — температура т — время гюх, Wy и Шг — проекции вектора скорости на оси прямоугольной системы координат а, р и j, — соответственно коэффициент температуропроводности, плотность и теплоемкость жидкости Qv — мощность внутренних источников тепла р — давление (точнее, разность между действительным давлением в данной точке потока и гидростатическим давлением в той же точке) jiS — диссипативная функция v и р — кинематический коэффициент вязкости и коэффициент объемного расширения жидкости to — постоянная температура жидкости вдали от тела. [c.157]

Для дальнейшего большое значение имеет еще одна деформационная характеристика движения среды — скорость относительного объемного расширения среды в данной ее точке, определяемая равенством [c.48]

При гаком определении давления вязкие свойства жидкости характеризуются одним коэффитгиентом ц. Для некоторых жидкостей этого недостаточно. Тогда предгюлагают, что давление зависит еще линейно и от относительной скорости объемного расширения 0, т. е. [c.572]

В качестве другого, более общего допущения можно принять, что среднее арифметическое трех нормальных л.шряжений отличается от только что определенного давления в данной точке на величину, пропорциональную скорости объемного расширения div V. При этом вместо равенства (10) будем иметь [c.474]

Уравнение (5) впервые было составлено Навье (1827) и Пуассо 1ЮМ ) (1831), причем в основе их вывода лежали соображения о дей ствиях междумолекулярных сил. Впоследствии Сен-Венан З) (1843) и Стокс вывели это уравнение, не делая подобного рода гипотез и лишь пред-нолагая (как это сделали и мы), что нормальные напряжения и наиряже-Н1Ш сдви1 а представляют собой линейные функции скоростей деформаций (закон трения Ньютона) кроме того, для случая, когда учитывается сжимаемость жидкости или газа, они ввели предположение, что среднее нормальнее давление не зависит от скорости объемного расширения. (Следовательно, предполагается, что внутреннее трение проявляется только при скольжении слоев жидкости относительно друг друга, но не ири чистом расширении, когда происходит изменение объема массы жидкости без скольжения с.оев. [c.73]

При нагревании до 300° на поверхности стали возникает окисная пленка гематита ГегОз, твердость которой в 4—5 раз выше твердости основного металла [19]. Если пленка плотная, то диффузия окислителя мала, и скорость ее роста подчиняется логарифмическому закону. Пленка в этом случае получается тонкая и пластичная, коэффициенты ее линейного и объемного расширения мало отличаются от таковых для стали. Поэтому на ней отсутствуют микротрехцины. [c.27]

Предположим, что плоская пластина (рис. 52) омывается несжимаемой жидкостью с постоянными теплофизическими свойствами и температурой Too. Пластина подвергается поперечным колебаниям со скоростью = ДЛо<и sin tat, где АЛ о и ( — амплитуда и частота колебаний соответственно. Как и для стационарной естественной конвекции, сжимаемость учитывается коэс ициентом объемного расширения р. Примем, что для малоамплитудных колебаний сжимаемостью в направлении колебаний можно пренебречь, так как частота колебаний стенки значительно меньше частоты акустических колебаний. Математическое решение задачи выполняется в подвижной системе координат. [c.149]

Датчики [G 01 активного сопротивлени.ч N 27/04 вибраций М 7/00 влажности N 25/56 давления L 23/00-23/32 ионизирующих излучений Т 1/00-1/40 контактного сопротивления R 27/20 линейной скорости Р 3/00-3/68 момента вращения L 3/02-3/22 перемещения D 22/00-22/02 расхода F 1/00-9/02 светового излучения J 1/00-1/60 силы L 1/00-1/26 скоростного напора Р 5/00-5/20 температуры К 1/00-15/00 теплового излучения К 17/00-19/00, J 5/00-5/62 угловой скорости Р 3/00-3/68 уровня F 23/00-23/76 ускорений Р 15/00-15/16) времени в гидравлических и пневматических сервол1еханизмах 21/02 гидравлические и пневматические 5/00) F 15 В горизонта, использование для управления космическими аппаратами В 64 G 1/36, положения и скорости в двигателях или генераторах с бесконтактной коммутацией Н 02 К 29/06 в системах регулирования объемного расширения В 25/04-25/06 турбин D 17/02-17/08) процессов горения F 23 N 5/18) случайных чисел G 07 С 15/00 в смазочных устройствах и системах F 16 N 29/00-29/04 ] [c.71]

В соотношениях (2-78) — (2-84) а — коэффициент теплоотдачи Хс, е/с, Zo — координаты точек поверхности теплообмена (стенки) /о — характерный линейный размер h, h,. ... In — другие линейные размеры поверхности теплообмена wo — скорость жидкости или газа (в трубах и каналах это обычно средняя по сечению скорость или скорость на входе при внешнем обтекании тел — скорость набегающего потока вдали от тела) Д —разность между температурой стенки и температурой жидкости (газа) Я — коэффициент теплопроводности а — коэффициент температуропроводности v = n/p — кинематический коэффициент вязкости [i — динамический коэффициент вязкости р — плотность Ср — теплоемкость 3 — температурный коэффи-1гиент объемного расширения жидкости (газа) [c.158]

В правой части (2.100) стоят величины, которые определяются экспериментально скорость звука, коэффициент объемного расширения и теплоемкость при постоянном давлении. Следует отметить, что при выводе этой формулы предполагалось, что Го = onst. Следовательно, формула (2.100) может быть использована лишь в точке при фиксированных значениях Р, Т V. Поскольку а, с ш Ср измеряются в экспериментах независимо, то, вообще говоря, Г = = onst. Замена функции Г (Г, Т) постоянной величиной Го означает, что уравнение состояния Ми — Грюнайзена применимо лишь там, где разность Г — Го мала. Значения Го в нормальных условиях Р = 10 ГПа, Г = 300 К), полученные разными методами [9—14], для большинства металлов лежат в пределах 1.5—2.0 (табл. 2.1) и зависят от метода определения. [c.53]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...