Аксиома реологии, первая

В соответствии с первой аксиомой реологии (ср. параграф 3 главы I) реологическое уравнение материала связывает величины ej (о) с напряжениями сг (<,) и т.д., которые должны быть получены из Oi и т. д. по формулам [c.78]

В табл. VII. 1 помещены эти классические тела. В соответствии с первой аксиомой реологии, эти тела имеют общее для всех объемное реологическое уравнение, в котором всестороннее (или гидростатическое ) давление р связано с упругим объемным расширением или объемной деформацией посредством равенства [c.125]

Первая аксиома реологии. Под действием всестороннего равномерного давления все материалы ведут себя одинаково — они ведут себя как идеально упругие тела. [c.33]

Возникает вопрос, какое действие окажет всестороннее давление на каждый из трех рассматриваемых шаров Ответ состоит в том, что это действие будет одинаковым во всех трех случаях плотность материала q будет увеличиваться. Однако искажения или изменения формы не произойдет. Шар останется шаром, хотя его диаметр несколько уменьшится. Если теперь снять давление (при условии, что оно было не слишком большим), то диаметр и плотность этих тел примут первоначальные значения. Остаточной деформации пластилинового. шарика и сферической частицы воды наблюдаться не будет. Это явление было обобщено и может быть названо первой аксиомой реологии под действием всестор он него равномерного давления все материалы ведут себя одинаково—они ведут себя как идеально упругие тела . Какие же силы тогда вызывают разительные реологические различия. [c.19]

Поскольку ответ на поставленный вопрос является отрицательным, то мы не можем непосредственно применить уравнение (I, е). Однако мы не должны забывать о первой аксиоме реологии, говорящей о том, что для выяснения реологических свойств материала нужно рассматривать деформацию формоизменения. Исправим те-церь этот недосмотр. [c.98]

Если имеется рассеивание энергии и если только объемное расширение происходит не бесконечно медленно, а имеется некоторая конечная скорость расширения е , то это явление заключает в себе некоторый вид вязкости которую мы можем назвать объемной вязкостью. При этом не имеет значения, идет речь о жидкости или о твердом теле. Это находится в соответствии с первой аксиомой реологии, которая (другими словами) гласит, что при простом изменении объема или плотности любой материал ведет себя как твердое тело. Конечно, всегда можно принять, что для некоторого класса жидкостей t, равно нулю, и этот класс жидкостей следует назвать стоксовским, так как именно это предположение принял Стокс (1851 г.), когда выводил знаменитые дифференциальные уравнения течения вязкой жидкости Навье — Стокса, названные так в честь него и Навье (Navier, 1823 г.). До недавнего времени это предположение было общепринятым как удовлетворяюш ее реальным условиям, но Тисца (Tisza, 1942 г.) указал, что в реальных жидкостях должно быть довольно большим, а я указал на некоторые следствия обраш ения в нуль, которые не вполне согласуются с экспериментом и о которых более подробно будет сказано в главе XII. [c.103]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...