Скорость относительного объемного расширения

Деля обе части на <11, найдем аналогичное выражение для скорости относительного объемного расширения Ь [c.345]

Для дальнейшего большое значение имеет еще одна деформационная характеристика движения среды — скорость относительного объемного расширения среды в данной ее точке, определяемая равенством [c.48]

Деформационная часть поля скоростей характеризуется еще одной важной величиной — скоростью относительного объемного расширения в данной точке, которую можно определить как предел [c.62]

Вычислим в заключение этого параграфа важную для дальнейшего величину б скорости относительного объемного расширения Элементарного жидкого объема в данной точке движущейся жидкости. Замечая, что рассматриваемый элементарный объем бт можно представить тройным скалярно-векторным произведением [c.72]

Итак, скорость относительного объемного расширения элементарного жидкого объема в данной точке движущейся жидкости равна сумме диагональных компонент тензора скоростей деформаций, или, что все равно, дивергенции вектора скорости в этой точке. [c.73]

Величины 1 ,, определяют скорости относительных удлинений элементарного объема в направлениях координатных осей определяют угловые скорости скашивания первоначально прямых углов. Скорость относительного объемного расширения равна [c.27]

Скорость относительного объемного расширения 27 -- удлинения 27 [c.419]

Коэффициент 0 называют также относительной скоростью объемного расширения. Для h имеем [c.571]

При гаком определении давления вязкие свойства жидкости характеризуются одним коэффитгиентом ц. Для некоторых жидкостей этого недостаточно. Тогда предгюлагают, что давление зависит еще линейно и от относительной скорости объемного расширения 0, т. е. [c.572]

Уравнение (5) впервые было составлено Навье (1827) и Пуассо 1ЮМ ) (1831), причем в основе их вывода лежали соображения о дей ствиях междумолекулярных сил. Впоследствии Сен-Венан З) (1843) и Стокс вывели это уравнение, не делая подобного рода гипотез и лишь пред-нолагая (как это сделали и мы), что нормальные напряжения и наиряже-Н1Ш сдви1 а представляют собой линейные функции скоростей деформаций (закон трения Ньютона) кроме того, для случая, когда учитывается сжимаемость жидкости или газа, они ввели предположение, что среднее нормальнее давление не зависит от скорости объемного расширения. (Следовательно, предполагается, что внутреннее трение проявляется только при скольжении слоев жидкости относительно друг друга, но не ири чистом расширении, когда происходит изменение объема массы жидкости без скольжения с.оев. [c.73]

Не меньшее значение в формировании макроструктуры имеют газовоздушные включения. Заполнение форм магниевыми сдлавами из-за их невысокой жидкотекучести, малой плотности и низкого объемного теплосодержания проводится с высокими скоростями впуска, в дисперсном режиме. Физические явления, наблюдаемые при дисперсном заполнении, были впервые объяснены Л. С. Константиновым. Газометаллическая смесь, образовавшаяся при соударении струи металла с препятствием (стержень, стенка формы), благодаря сжатию и разогреву воздуха приобретает запас потенциальной энергии подобно энергии сжатой пружины. Последующее ее расширение обеспечивает распространение газометаллической смеси в форме и заполнение ею удаленных полостей в формах сложных конфигураций, в том числе полостей, расположенных вне прямого воздействия струи. При встрече газометаллической смеси со стенками формы капли металла образуют наружную относительно плотную корку отливки, а воздух и газы оттесняются внутрь, оставаясь в середине отливки в виде газовоздушных включений (пузырьков). - [c.36]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...