Анизотропия температуру перехода

При комнатной температуре рубин характеризуется однородным уширением линии рабочего перехода, которое обусловлено тепловыми колебаниями решетки и составляет - 11 см . Вследствие оптической анизотропии кристалла рубина излучение генерации имеет линейную поляризацию. [c.296]

Жидкие кристаллы — это вещества, которые находятся в промежуточном состоянии между твердым кристаллом и жидкостью и обладают свойствами, характерными как для кристаллов (анизотропия), так и для жидкостей (текучесть). Жидкокристаллическое состояние существует лишь в определенном интервале температур между твердокристаллическим и изотропным жидким. При понижении температуры жидкий кристалл переходит в твердый (точка плавления), а при повышении — в изотропную жидкость. Жидкокристаллическую фазу иногда называют мезофазой, т. е. промежуточной фазой, а жидкокристаллическое состояние вещества — мезоморфным. [c.260]

По данным работ [5, 211 ] прочность сплава при одноосном растяжении с понижением температуры увеличивается. При двухосном растяжении в направлении главных осей анизотропии переход сплава в пластическое состояние при нормальной температуре в равной мере удовлетворительно описывается условиями пластичности Мизеса и Сен-Венана для анизотропного тела [139]. Экспериментальные точки, соответствуюш ие разрушению, в пределах разброса опытных данных лежат на прямоугольнике Сен-Венана. [c.357]

Это может сказываться на уменьшении анизотропии формы частиц. Анализ рентгенограмм показывает, что в двухфазной области может образовываться одномерная структура, которая при медленном охлаждении до комнатной температуры или после отпуска трансформируется в двумерную структуру [3-11], причем переход из одномерной в двумерную структуру сопровождается развитием частиц а -фазы в направлениях типа <010>, перпендикулярных магнитному полю. [c.181]

Напряжения второго рода возникают главным образом вследствие неоднородности кристаллического строения и различия физико-механических свойств фаз и структур сплавов. Фазы (например, в черных металлах феррит, аустенит, цементит, графит), обладают различной кристаллической решеткой их плотность, прочность и упругость, теплопроводность, теплоемкость, характеристики теплового расширения различны. Структуры, представляющие собой смесь фаз (например, перлит в сталях), а также закалочные структуры, в свою очередь, обладают отличными от смежных структур свойствами. Различие кристаллической ориентации зерен металла, обусловливает анизотропию физико-механических свойств микрообъемов металла. В результате совместного действия этих факторов возникают внутризеренные и межзеренные напряжения еще в процессе первичной кристаллизации и при последующих превращениях во время остывания. При высоких температурах напряжения уравновешиваются в силу пластичности материала. Однако они проявляются в низкотемпературной области, возникая при фазовой перекристаллизации и выпадении вторичных фаз (фазовый наклеп), при каждом общем или местном повышении температуры (в силу различия теплопроводности и коэффициентов линейного расширения структурных составляющих), приложении внешних нагрузок (в силу различия и анизотропии механических свойств), а также при наклепе, наступающем в результате общего или местного перехода напряжений за предел текучести материала. [c.153]

Первый успешный эксперимент такого рода [16], основанный на применении динамической поляризации ядер, был проведен при температуре 1,5 °К, при которой, если не ядерное, так электронное расщепление сравнимо с кТ. Возбуждая запрещенный переход в спектре радиоактивного Со ", удалось получить значительное увеличение ориентации ядер Со , которая регистрировалась по появлению (а не нарушению) анизотропии -излучения механизм явления будет рассмотрен позднее. Значение частоты, на которой появляется указанный эф кт, определяет величину расщепления возбуждаемого перехода. Другие эксперименты описанного типа были выполнены на радиоактивных Ав и внедренных в кремний. Хотя нельзя утверждать, что в рассматриваемых экспериментах спины находятся в равновесии с решеткой, однако наличие теплового контакта между системой возбужденных спинов и решеткой в течение опыта или до его начала является существенным моментом, и в этом отношении динамическая поляризация глубоко отличается от других способов поляризации, описанных в 3. [c.22]

Монокристаллы молибдена высокой степени чистоты гфояв-ляют хорошую пластичность вплоть до температуры жидкого азота и гелия (см. табл. 4.4, 4.6) [125, 190]. Температура перехода из пластичного состояния в хрупкое высокочистых монокристаллов молибдена находится ниже—196° С (см. табл. 4.4), угол загиба при температуре жидкого азота составляет 180° [85]. Ударная вязкость чистых монокристаллов молибдена такова [85] образцы без надреза— 15 кгс-м/см , образцы с надрезом— 0,1—0,3 кгс-м/см2. Интересной особенностью исходных литых монокристаллов молибдена является анизотропия их упругости, прочности и твердости. [c.88]

Примечание. Для ШК металлов дан коэффициент анизотропии EudtEitie. Температура" перехода в хрупкое состояние °С, железа — 200, ванадия —70, хрома 200, молибден -300, вольфрама 450 алмаз, кремний, германий находятся в хрупком состоянии, остальные — в пластичном. [c.61]

Силицид YbsSia был получен [7] в виде хрупкого вещества серого цвета. Согласно [И] этот силицид при низких температурах переходит в ферромагнитное состояние и обладает большой магнитокристаллической анизотропией Температура Вейса YbsSia отвечает —10,81 °К, магнитный момент составляет 3,73 бор-магнетш. [c.648]

Своеобразие оптического поведения кристаллов определяется их анизотропией. Существует два рода кристаллов — твердые и жидкие. Различие между ними сводится к тому, что в твердых кристаллах частицы (атомы, ионы, молекулы) во всех трех измерениях расположены упорядоченно. Твердый кристалл обладает кристаллической рещеткой. У жидких кристаллов такой решетки нет. В жидкокристаллическом состоянии обнаруживаются структурные свойства, промежуточные между свойствами твердых кристаллов и жидкостей. В таком состоянии могут находиться некоторые вещества в определенном, характерном для каждого из них температурном рнтервале. При более низких температурах вещество представляет собой твердый кристалл, а при более высоких оно переходит в обычную аморфную жидкость. [c.30]

При уменьшении размера ферромагнитной частицы ниже критического (величина критического размера зависит от температуры, константы магнитной анизотропии материала и величины приложенного поля) в результате тепловых флуктуаций векторов намагничивания спинов частица ведет себя парамагнитно. Подобное явление наблюдается в разбавленных растворах. Так, например, в системе Hg—Fe (1—2%) Fe содержится в дисперсной форме. После приготовления сплав имеет низкую коэрцитивную силу, а после старения в течение нескольких часов коэрцитивная сила достигает 79,6-10 а/м (1000 э) при повышении Не возрастает и J,. Вначале составляет 55% намагниченности для чистого железа, а когда = = 398-10 а/м (500 э) достигает максимального значения. Температура Кюри в исходном состоянии низкая. Эти данные объясняются, как результат постепенного перехода частиц железа из так называемого суперпарамаг-нитного состояния в ферромагнитное. Результаты исследования железных амальгам в температурном интервале 4—200 К подтвердили, что при определенных размерах частицы ведут себя парамагнитно. Но этот парамагнетизм отличается от обычного парамагнетизма простых металлов. У простых металлов проявляется парамагнетизм отдельных спинов, а в данном случае — парамагнетизм суммарных векторов намагниченности. При определенных тем- [c.208]

Электрическое сопротивление титана при 25°С в завишмости от содержания примесей колеблется в пределах р= (42 70) -10 Ом-см [ 3]. Зависимость электрического сопротивления титана от температуры представлена на рис. 1. Как и у других переходных металлов, эта зависимость имеет прямолинейный характер только в области низких температур (до 300°С). При переходе титана из а в /3-фазу электросопротивление снижается. В направлении, параллельном оси а кристаллической решетки, оно больше, чем в направлении, параллельном оси с. Величина анизотропии электрического сопротивления в зависимости от Кристаллографической направленности составляет около 10 %. Это свидетельствует о том, что у текстурированных полуфабрикатов, например тонких листов, электрическое сопротивление вдоль и поперек направления проката может заметно отличаться. [c.5]

Результаты многочисленных, главным образом экспериментальных, исследований позволяют заключить, что размерная нестабильность материалов при термоциклиро-вании вызвана неравномерным распределением температур, различием и анизотропией коэффициентов термического расширения фаз, образованием и перераспределением дефектов атомно-кристаллического строения, фазовыми превращениями и др. Обзор литературных данных о поведении металлов при термоциклировании содержится в работах [55, 88, 253]. В них представлено состояние вопроса на уровне 1950— 1960 гг. и отмечена большая роль фазовых превращений. Констатируя этот факт, авторы обзоров указывают и на ограниченность знаний о роли фазовых переходов. Н. Н. Да-виденков и В. А. Лихачев, например, в своей монографии [88] отмечают, что проблема роста металлов при фазовых превращениях находится в начальной стадии развития. Со дня издания монографии [88] прошло больше десяти лет, однако до сих пор в этой проблеме имеется много неосвоенных областей. [c.4]

Было установлено [321], что после НТМО стали конструкционного типа (0,45—0,6% С 1,8% Сг 2,3% Ni 1% W 1% Si), карбиды более дисперсны и число их меньше по сравнению с обычной термической обработкой. Карбидообразование при высоком отпуске идет интенсивнее после НТМО, карбиды получаются крупнее. Эти данные указывают на взаимодействие дефектов структуры после ТМО с дисперсными карбидами. После НТМО нержавеющей хромистой стали и других со вторичным твердением (1X12, Н2ВМФ и ВНС6) отмечена высокая устойчивость структурных изменений решетки мартенсита при отпуске вплоть до температуры обратного перехода а- у сохраняется меньшая величина областей когерентного рассеивания по сравнению с обычной закалкой и анизотропия тонкой структуры, что определяет высокую прочность стали такого типа после НТМО до высоких температур [291, 323]. [c.330]

Под метамагнетиками в настоящее время понимаются антиферромагнетики, у которых эффективное поле магнитной анизотропии больше эффективного поля обменного взаимодействия На > We. Типичное поведение кривых намагничивания мета магнетиков на примере FeBr2 демонстрирует рис. 30.19. При Т < Tn и поле Я = Яо вещество переходит из антиферромагнитной фазы в ферромагнитную, минуя фазу с опрокинутыми подрешетками (спин-флоп фазу). Ниже приводятся температура упорядочения и значение поля перехода (при Т Тn) некоторых типичных метамагнетиков [c.604]

Такая модель плазмы учитывает анизотропию проводимости. При больших магнитных полях и в разреженной плазме необходимо учитывать анизотропию и других переносных свойств, и система уравнений еще усложняется (см., например, В. Б. Баранов, 1964 Э. Г. Сахновский, 1964). Так как электроны более подвижны, чем другие частицы, и с трудом отдают приобретенную энергию более тяжелым частицам, то температура электронов часто существенно отличается от температуры ионов и нейтронов. В этом случае приходится от одножидкостной модели переходить к многожидкостнош, записывая уравнения для каждой из компонент плазмы в отдельности, учитывая еще взаимодействие череа электрические и магнитные поля и взаимное трение и вводя свою температуру для каждой из компонент ( двухтемпературная модель). Уравнения, описывающие плазму, еще более усложняются, когда необходимо учитывать химические реакции, неравновесные процессы, излучение и т. д. [c.435]

Переход от изотропной структуры к слоистой с высоким значением фактора структурной анизотропии объясняется увеличением размеров промежуточных соединений, образующихся в газовой фазе, повышенной компланарностью конденсирующихся на поверхности продуктов и ростом скорости упорядочения гексагональных слоев на поверхности. Указанная перестройка структуры углеродных осадков прогрессирует с ростом температуры отложения. В технологически приемлемых условиях это особенно заметно выше 1900°С. [c.124]

В случае обьелшых моделей весьма эффективен метод замораживания деформаций, Са ть его состоит в том, гго модель нагревается до температуры, при которой материал модели переходит в высокоэластическое состояние затем модель нагружается и под нагр) зкой охлаждается до комнатной температуры, которая для обычных оптически-чувствительньос материалов примерно на 80-100 °С ниже температуры стеклования. Возникшие тфи нагружении модели деформации и оптическая анизотропия замораживаются. Дальше модель распиливается на тонкие пластинки, которые затем исследуются. [c.250]

Такое резонансное совпадение наблюдается в кристалле dS при температуре Г —4,2 ""К и поляризации света, параллельной гексагональной оси с кристалла в области длин волн Я = 4853А и Я = 4857А. Эти полосы соответствуют переходам в экситонные состояния п= Аь и Ар, обусловленные сложной структурой валентной зоны кристаллов dS [226]. В работе Гросса и Раз-бирина [227] показано, что эти полосы вследствие анизотропии кристалла обладают тонкой структурой. [c.320]

Оптическая анизотропия кубических кристаллов. Дипольные переходы. Во введении уже указывалось, что оптическая анизотропия кубических кристаллов ), рассмотренная теоретически в работах [10, 11], а также [5, 34], наблюдалась на опыте [12] (исследовался кристалл СнзО при низкой температуре в области квадрупольного перехода Х = 6125А). Оптическая анизотропия в кубических кристаллах может проявляться не только в области квадрупольных переходов, но также и в области дипольных переходов и вообще вдали от всяких переходов. При этом под диполь-ным переходом мы, как обычно, понимаем такой переход, на частоте которого диэлектрическая проницаемость без учета поглощения и пространственной дисперсии (для кубического кристалла речь идет о скаляре вц(и))) обращается в бесконечность. Из этого определения следует, что дипольным переходам всегда соответствуют отличные от нуля силы осциллятора (см., например, выражение (6.13)). Что же касается квадрупольных переходов, то на частоте этих переходов тензор диэлектрической проницаемости обращается в бесконечность только при учете пространственной дисперсии. В п. 4.2 уже было подчеркнуто, что разложения тензоров (ш, к) и ег. (ш, к) в ряд по к., вообще говоря, не являются разложениями по мультиполям. Поэтому при исследовании таких разложений характер перехода сказывается в первую очередь на частотной зависимости коэффициентов. Вдали от перехо- [c.194]

Включение взаимодействия между цепочками приводит к установлению дальнего порядка с температурой фазового перехода Гс, малой в меру малости меж-цепочечного взаимодействия Л. В такой системе анизотропия взаимодействия должна приводить к сильной анизотропии корреляций. При Г > Гс корреляция спинов вдоль цепочки сохраняется при гораздо более высоких температурах, чем корреляция в перпендикулярном направлении. Такие квазиодно-мерные системы являются предметом интенсивного экспериментального изучения. Для теоретического выявления особенностей их поведения полезно изучить вначале статистическое поведение одномерной модели Изинга. [c.158]

В прокатанном листе ориентировку зерен устанавливают относительно плоскости и направления прокатки. Если рассматриваются только плоскости с наименьшими кристаллографическими индексами, то сложную текстуру ферритного листа можно определить исходя из трех преимущественных ориентировок текстуры (100) <110) (элементарный куб лежит на грани и направление (ПО) является направлением прокатки), текстуры (110) <110) (куб на ребре) и текстуры (111) и <110) (куб на вершине) (рис. 74). В холоднокатаном листе из очень низкоуглеродистой стали основной ориентировкой является (100) <110) с угловым рассеянием относительно направления прокатки, которое может переходить в ориентировки (112) <110) или (111) <110) это значит, что ось <110) играет роль оси волокна (рис. 75). Ориентировка (111) <112) появляется при высоких степенях холодной деформации. При поперечной прокатке рассеяние относительно <110) исчезает и получается текстура (100) <110). При повышении температуры прокатки ослабляются все ориентировки кроме (110) <100). Низкая температура прокатки дает анизотропию в плоскости листа, которая затем усили- [c.42]

Как известно, уран имеет три аллотропические модификации. В а-фазе при температуре ниже 668° С уран имеет ромбическую решетку, что очень редко встречается среди металлов, в р-фазе (668—774° С) —тетрагональную, а в уфззе (выше 774° С) — кубическую объемноцентрированную решетку. Переход из одной аллотропической модификации в другую сопровождается значительными изменениями удельного объема (1,15% при превращении а-- р и 0,71% при превращении Низкая симметрия структуры а- и р-урана являются причиной резко выраженной анизотропии физических и механических свойств. Поэтому при нагревании урана имеют место формоизменения (особенно при пере- [c.94]

Лиагональ черных клеток (граница) отделяет металлы (слева) от неметаллов. На границе и вблизи нее расположены полуметаллы. Для каждого металла приведены порядковый номер 7 тип кристаллической решетки (ОЦН-объемноцентрированная кубическая,ГЦН-гранецентриро-ванная кубическая,ПГУ-плотная гексагональная упаковка, более сложные типы решеток обозначены. .слож , (3, у... полиморфные модификации) наличие ферромагнитных (ФМ) и антиферромагнитных (АФМ)свойств значение при температуре 20°С удельного электросопротивления р (при наличии анизотропии рц и удельное электросопротивление вдоль главной кристаллографической оси и перпендикулярно ей) электроотрицательность ЭО плотность й первый потенциал ионизации / значения температуры плавления Гм и температуры /" р перехода металла в сверхпроводящее состояние. Черными штриховыми линиями отмечены острова сверхпроводимости. [c.410]

Смотреть страницы где упоминается термин Анизотропия температуру перехода : [c.346] [c.630] [c.62] [c.173] [c.519] [c.139] [c.39] [c.261] [c.102] [c.133] [c.123] [c.109] [c.40] [c.389] [c.61] [c.942] [c.386] [c.174] [c.187] [c.293]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...