Фокус Расположение

Парабола — плоская незамкнутая кривая, каждая точка которой равноудалена от прямой MN, называемой директрисой (направляющей), и от точки F — фокуса, расположенного на оси ее симметрии (рис. 14, а). Точку О пересечения оси симметрии с параболой называют вершиной, а расстояние KF — параметром р параболы. [c.24]

Рис. 12.16. Положение фокусов, расположенных на главной и побочной оптических осях тонкой линзы.

Уравнение (29.4.5) описывает движение частицы в ньютоновском поле тяготения, а для этой задачи нам хорошо известно решение. Таким образом, мы получили решение задачи трех тел, в котором каждая частица описывает коническое сечение с одним из фокусов, расположенным в центре масс при этом центр масс находится в покое. [c.578]

Согласно теории тонкого профиля, в идеальной жидкости производная коэффициента подъемной силы сечения по углу атаки равна 2я, а фокус расположен на расстоянии четверти хорды от носка. Поэтому необходимо ввести в формулы нестационарной теории профиля поправки, учитывающие реальные значения производной коэффициента подъемной силы и действительное положение фокуса. Первая поправка состоит в умножении выражений для подъемной силы и момента на отношение а/2п, где а — производная коэффициента подъемной силы реального профиля по углу атаки. Для профилей лопастей обычно принимают а = 5,7, если не учитывается влияние сжимаемости. Временно обозначив введенную ранее относительную координату продольной оси лопасти через а (а не а, как ранее), напомним, что по теории тонкого профиля при прямом обтекании фокус располагается на расстоянии — Ь за про-< [c.487]

Если фокус расположен позади центра тяжести самолета (как это показано на рисунке), то момент силы АК является стабилизирующим, потому что он стремится восстановить прежний угол атаки. Наоборот, при рас- [c.282]

Вследствие симметрии перед зонной пластинкой также существуют соответствующие фокусы, расположенные симметрично тем, которые расположены за пластинкой. [c.169]

Предположение, касающееся существования точечного изображения Р, подтвердилось только частично путем нахождения соответствующего члена первого порядка, определили направление изображения [3.17], но нахождение члена второго порядка позволило определить интервал вдоль этого направления, причем границы интервала даются корнями рх и рг характеристического уравнения собственных значений (3,25). Этот интервал выражает астигматизм изображения Р, т, е. волновое поле основного изображения представляет собой астигматический пучок лучей с фокусами, расположенными на интервале Р . Кроме того, имеется частный случай, из которого непосредственно видно, что интервал Р сводится к одной точке. Фактически, если к = к = с = с, то (3.25) принимает вид Я [c.54]

Для плоского крыла фокус расположен на одной четверти расстояния от центра до передней кромки крыла. [c.192]

Если принять что величина D равна разности расстояний по лучу зрения между фокусами, расположенными в параллельных плоскостях, проходящих через основание и верхнюю точку одной и той же частицы, то измерение толщины частицы можно заменить измерением линейной величины I на плоскости их изображения. При этом следует отметить, что сравнительно большое увеличение, получаемое с помощью микроскопа, значительно повышает стереоскопический эффект, а относительная погрешность в определении толщины связана с точностью измерения под микроскопом в плоскости поля зрения, зависящей от технических данных микроскопа. [c.178]

Решение. По условиям задачи, попадание должно осуществляться на предельном режиме, т. е. когда точка В будет расположена на эллипсе безопасности, фокусами которого являются точки А и fi. Второй фокус расположен на середине отрезка ЛВ. Зная фокус fj, можно построить траекторию, которая должна быть расположена вне Земли. Направление начальной скорости определяется из условия, что вектор скорости делит пополам внешний угол между фокальными радиусами. Величина начальной скорости находится из интеграла живых сил [c.252]

Из условия динамической устойчивости в малом следует, что в областях распространения узлов и фокусов, расположенных ниже этой гиперболы, режим будет устойчивым и в этих областях невозможно самовозбуждение. Области распространения фокусов и узлов, расположенные выше гиперболы 5, будут соответствовать самовозбуждению помпажных колебаний. [c.38]

Рис. 45 демонстрирует аналогичные результаты, полученные в том случае, когда фокус расположен в пространстве объектов для фокуса Ри главной плоскости Я1Я/ и фокусного расстояния = Р Н, а также их асимптотических эквивалентов Р, и /, = / , Я1. В этом случае Го = 0, а М оо бес- [c.198]

Если из пьезокристалла, например кварца, вырезать пластинку среза X и придать ей форму вогнутого зеркала, то при колебаниях такая пластинка будет обладать фокусирующими свойствами. Ультразвуковые волны будут концентрироваться в фокусе, расположенном на акустической оси. Такими пластинками пользуются для получения большой акустической [c.305]

Если из пьезокристалла, например кварца, вырезать пластинку среза X и придать ей форму вогнутого зеркала, то при колебаниях такая пластинка будет обладать фокусирующими свойствами. Ультразвуковые волны будут концентрироваться в фокусе, расположенном на акустической оси. Такими пластинками пользуются для получения большой акустической мощности, сосредоточенной в фокусе. На рис. 184 приведены фотографии ультразвукового пучка в воде от вогнутого зеркала из кварцевой пластинки, полученные методом темного поля на этих фотографиях ясно виден эффект фокусировки. Фокусировка получается размытой одна из причин этого, кроме упоминавшихся выше, состоит в том, что вогнутая кварцевая пластинка не совершает строго радиальных колебаний. Скорость распространения продольных волн в кварце различна по различным направлениям относительно осей кристалла. По этой причине резонансные свойства изогнутой пластинки не так резко выражены, как у пластинки чистого среза X. Применяя излучатель вогнутой формы из керамики титаната бария, можно обойти эту трудность, если произвести предварительную поляризацию так, чтобы участки пластинки колебались строго радиально, т. е. в направлении радиуса кривизны пластинки. [c.309]

Напомним вкратце, что главным фокусом линзы называется точка, где сходятся все л учи, шедшие до преломления параллельно оптической оси. Двояковыпуклая линза имеет два главных фокуса, расположенных по обе стороны линзы. Передний фокус лежит в предметном пространстве, т. е. там, где находится предмет АВ. Задний фокус лежит в пространстве изображения. [c.54]

При изучении свойств проективных шкал был рассмотрен случай, когда фокус расположен между исходной и проективной шкалами (см. рис. 9). [c.18]

При дальнейшем продвижении вдоль прямой Ь внутрь области, ограниченной дискриминантной кривой, седло-узел распадается на седло и неустойчивый узел, который затем превращается в фокус. Точке пересечения X = Хо прямой L = О с линией симметричных структур Ь = 0 соответствует фазовое пространство, содержащее два сложных фокуса, расположенных симметрично относительно седла (а-сепаратрисы седла идут к устойчивому циклу, охватывающему все три состояния равновесия, ( -сепаратрисы скручиваются с неустойчивых сложных фокусов). [c.297]

Можно было бы думать, что эти решения можно также следующим образом определить с помощью метода малого параметра. При 1 = 0 все решения системы (19 28) имеют вид конических сечений в плоскости [хг, Х2), вращающихся с угловой скоростью, равной —1, около фокуса, расположенного в начале координат. В окрестности кругового решения (19 30) с периодом расположены траектории, которые со- [c.232]

Из рис. 9.2, а, который относится к среде с 82 > О, следует, что при самофокусировке колоколообразного пучка (2.24), в отличие от рассмотренного выше случая волны с параболическим профилем интенсивности, возникают довольно сильные аберрации. Периферийные лучи пересекают ось 2 позже, чем приосевые. Нелинейный фокус расположен на оси пучка в плоскости 2ф = [c.289]

Рассмотрим и более сложную задачу, когда в фокусе расположен не точечный источник, а цилиндрический излучатель конечного диаметра. На рис. 38 изображена схема относительного расположения цилиндра 2 и параболоида 1. Введем дополнительную локальную цилиндрическую систему координат с центром в точке О". Тогда звуковые давления в частичных областях I м II можно представить следующими рядами [c.87]

Измеряемым параметрам положения КА может быть поставлена в соответствие некоторая поверхность, на которой в момент измерений находится аппарат. Эту поверхность называют ПОВЕРХНОСТЬЮ ПОЛОЖЕНИЯ или КООРДИНАТНОЙ ПОВЕРХНОСТЬЮ. Условию постоянства наклонной дальности соответствует поверхность положения в виде сферы с центром в базисной точке разности и сумме наклонных дальностей — поверхности двухполостного гиперболоида и эллипсоида вращения с фокусами, расположенными в базисных точках азимуту — вертикальная плоскость, проходящая через базисную точку углу места и направляющему косинусу — поверхность прямого кругового конуса с вершиной в базисной точке [12, 21, 85]. [c.149]

Из этих формул следует что, в противоположность аргументу г/, значительно изменяющемуся по мере удаления от фокуса, диаметр 2с диффракционных колец будет при этом сравнительно мало меняться. По мере удаления от фокуса л, определяющее 1-ый минимум, то-есть диаметр центрального черного кружка на снимке, начнет уменьшаться. Для внутреннего снимка множитель /—х, также будет уменьшаться и мы увидим, что, чем дальше от фокуса расположен внутренний снимок тем меньше будет диаметр центрального кружка. Для внешнего снимка г будет по-прежнему уменьшаться, но множитель будет увеличиваться благо- [c.64]

Парабола-плоская кривая, каждая точка которой равноудалена от директрисы DDj-прямой, перпендикулярной к оси симметрии параболы, и от фокуса F-точки, расположенной на оси симметрии параболы (рис. 16, а). [c.44]

Гипербола - плоская кривая, состоящая из двух разомкнутых, симметрично расположенных ветвей (рис. 78, й). Разность расстояний от каждой точки гиперболы до фокусов F и F, есть величина постоянная и равная расстоянию между вершинами гиперболы А и В. [c.45]

Рассмотрим центры кривизны для точек D и , расположенных на хорде, перпендикулярной к оси параболы и проходящей через ее фокус. Центры кривизны Do и Ео лежат в вершинах квадрата, построенного на стороне ED =2р. Радиусами кривизны являются диагонали квадрата. [c.324]

Для нахон дения положения главного фокуса собирающей линзы выберем луч, идущий из точки А параллельно главной оптической оси. Этот луч после преломления в линзе попадает в точку В, как и все остальные лучи, выходящие из точки А. Вместе с тем луч, параллельный главной оптической оси, при выходе из линзы проходит через ее главный фокус, лежащий на главной оптической оси. Следовательно, точка пересечения этого луча с главной оптической осью является главным фокусом линзы. Второй главный фокус расположен на главной оптической оси по другую сторону от оптического центра на таком же расстоянии, как и первым. [c.294]

Рис. 17.14. К понятию кинетического фокуса а) случаи, когда кинетический фокус расположен вне дуги М1М2 б) случай, когда кинетический фокус лежит иа дуге М(Мг.

Более удобна в иксплуатации и эффективна по своим параметрам кассегрен опекая схема облучения. В этом случае перед фокальной точкой устанавливается вторичное зеркало гиперболич. формы, к-рое отражает падающее на него излучение во вторичный фокус, расположенный ближе к основанию первич-н Оизеркала. Аппаратура становится доступной в процессе наблюдений, кроме того, облучение вторичного зеркала происходит в направлении приёма сигнала ( холодного неба, а не горячей Земли) и шумовая [c.101]

К. В этом случае целесообразно применить отражательную печь [28, 63]. В отражательной печи, состоящей из водоохлаждаемого эллиптического цилиндра, в одном из фокусов расположен испытуемый образец, в другом - нагреватель электросопротивления из графита. Рабочие пространства нагревателя и образца разделены, что позволяет проводить испытания в разных агрессивных средах. Нагреватель электросопротивления помещен в кварцевую трубку, заполненную инертным газом (аргоном) для предотвращения окисления. Внутренние поверхности эллиптического цилиндра и зфьцпек полированы и покрыты никелем (хромом) для обеспечения высокой направленной отражательной способности и коррозионной стойкости. Это позволяет, концентрировать энергию источника излучения в фокальной области, ще помещен образец для осуществления необходимого нагрева. Возможно использование и других методов нагрева [28]. Значительные методические трудности могут возникнуть при необходимости создания особой газовой среды, проведения испытаний в условиях радиационного воздейств ия и др. [c.282]

Интерпретируем описанную картину преломления пучков другими терминами, В результате прохождения через линзу пучок фокусируется в меридианальной плоскости и в плоскости, перпендикулярной меридианальной и параллельной оси называемой сагиттальной. Фокусы меридианальной и сагиттальной фокусировок различны. Меридианальный фокус расположен на рис. 80 в плоскости /, а сагиттальный — в плоскости III. В плоскости II лучи верхней половины первоначального цилиндрического пучка находятся в нижней половине кружка, а нижней — в верхней. Лучи правой, половины первоначального цилиндрического пучка находятся в правой половине кружочка, а левой — в левой. Положение плоскостей, в которых осуществлчзются меридианальная и сагиттальная фокусировки, зависит от угла наклона падающего пучка к оптической оси Поэтому поверхности, на которых лежат фокусы создаваемые меридианальной и сагиттальной фокусировками не совпадают между собой и не являются плоскостями. Очевид но, что эти поверхности касаются лишь в точке Р на. оптиче ской оси, будучи ей в этой точке перпендикулярнымй (рис. 83) Этот вид аберрации называется искривлением поверхности изображения Он устраняется при выполнении условия Петц-вапя. на выводе и обсуждении которого останавливаться не будем. [c.137]

В этом случае найдем, что 2 К>п. Если 2аК<Зл12, то sin (2 o/ ) <0 и tg(2 o/ ) >0, т.е. фокусное расстояние положительно и фокус в пространстве объектов расположен слева от центра линзы. При 2аК=Зп/2, что соответствует fe = 0,99, т.е. (i/ext—Uo)l(Vi—i7o)=0,02, фокус расположен в центре линзы и фокусное расстояние достигает своего минимума. Увеличивая силу линзы (2с0/С>Зя/2), добьемся того, что точка фокуса будет смещаться в пространство изображений и обратно, а фокусное расстояние снова будет расти. При ю/С=л ( = 0,999 т.е. (Vexi—Uo)/ Vi—(/о) =0,002) реализуются телескопические условия (бесконечное фокусное расстояние), и в диапазоне 0<( /ext—Uo)l V-i—i7o) <0,002 фокусное расстояние становится отрицательным. Как видим, поведение линзы обнаруживает микроструктуру вблизи нулевого среднего потенциала. Такое поведение было обнаружено у реальной линзы [232]. На рис. 104 штриховая линия, представляющая этот случай, очень [c.432]

ПЕРСПЕКТОГРАФЫ. Приборы различных конструкций для вычерчивания изображения в перспективе с точками схода лучей (фокусами), расположенными как на чертеже, так и за его пределами. [c.82]

Пример 5. Два шара равного объема, но различной массы взаимно притягиваются в соответствии с законом всерлирного тяготения и катятся по шероховатой плоскости. Показать, что центр каждого из шаров опишет эллипс с фокусом, расположенным в их общем центре тяжести. [c.235]

Видно, что в точке Хф — якоордината г обратится в нуль независимо от значений координаты 2м. Это означает, что все параллельные лучи, независимо от начальной координаты гм, пересекают ось X в одной точке х — фокусе, расположенном на расстоянии яя/2 от входа в волновод. Расстояние между последующими фокальными точками согласно (2.18) будет равно Ьх = яя. [c.232]

В аметропии различают два случая первый, когда задний фокус глаза расположен перед сетчаткой, — близорукость, или миопия, и второй, когда задний фокус расположен позади сетчатки, — дальнозоркость, или ги-перметропия. Оба этих случая показаны на рис. 154, а и б. [c.262]

Удаление точки пересечения лучами оптической оси от первичной фотопленки не зависит от xi, т.е. оно одно и то же для любого участка первичной фотопленки в пределах существования записи от точечной цели. Это означает, что все наклонные лучи Ai, образованные дифракционной решеткой неременного шага, будут пересекать ось в одной точке Qi. Световой пучок, составленный из этих лучей, сходится в одном фокусе, удаление которого от первичной фотопленки называется фокусным расстоянием голограммы /х. Пучок света, образованный лучами Ai, отклоненными иод зеркальными углами — расходящийся, лучи исходят из мнимого фокуса, расположенного па расстоянииперед фотопленкой. [c.63]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...