Фокус вторичный

При освещении кюветы сфокусированным излучением аргонового лазера хорошо наблюдается движение конвекционных потоков частиц, находящихся вне фокуса (рассмотрение действующих в таких условиях сил см. в УФН, 110, 1973). В течение нескольких секунд, а иногда и минут можно наблюдать яркое свечение рассеянного на взвешенной частице лазерного излучения (рис. 2.27). Следует заметить, что в этом эффектном опыте проявляются особенности лазерного излучения, которое можно сфокусировать в пятно диаметра л и создать условия, позволяющие освободиться от вторичных эффектов, которые при использовании тепловых источников во много раз превышают исследуемое явление. [c.112]

На изломах длительного статического нагружения фокус разрушения выявляется с трудом из-за того, что зернистое строение излома макроскопически однородно, рубцы , указывающие направление развития разрушения, как правило, отсутствуют (см. рис. 62) или имеют очень нечеткие очертания. Отсутствие рубцов связано в основном с множественностью очагов, первичных и дополнительных вторичные очаги могут возникать не только у поверхности, но и как результат внутреннего растрескивания. Установлению месторасположения первичного очага во многих случаях помогает его большая по сравнению с другими участками излома окисленность. В деформируемых сплавах, в которых четко проявляется зернистость излома, очаги определяют по наличию чисто межзеренного разрушения. Вместе с тем следует иметь в виду, что в материале с разнозернистой структурой разрушение может начаться как внутрикристаллический скол в крупном зерне, при этом часто отмечается пониженная долговечность . [c.91]

Радиационные пирометры. Эти пирометры измеряют полную (световую и тепловую) энергию излучения тела с помощью телескопа и вторичного прибора. Телескоп радиационного пирометра служит бесконтактным датчиком температуры и состоит из оптической системы, в фокусе которой находятся рабочие спаи термобатареи, т, е. нескольких соединенных последовательно термопар. Термобатарея преобразует излучаемую поверхностью нагретого тела энергию в ТЭДС, которая измеряется вторичным прибором. При наличии во вторичном приборе регули- [c.438]

В голографии кардинальные точки можно определить совершенно аналогично кардинальным точкам линз, а именно фокусу и узловой точке. Однако при этом выясняется, что фокусы голограмм располагаются вне оси и что они не одни и те же для различных точек объекта и восстановленного изображения. Только в частном случае, когда первичная ось R0 (для типов I и II) или вторичная ось RV (для типов IV и V) перпендикулярна голограмме, фокусы одинаковы для всех точек восстановленного изображения (изображение типа I или II) или для каждой точки объекта (изображение типа IV [c.264]

Это возможно только, когда фокусы располагаются на первичной оси (изображение типа I и II) и на вторичной оси (изображение типа IV и V), поскольку любая меридиональная плоскость содержит эти оси. Фокусное расстояние, измеренное вдоль первичной или вторичной оси, можно найти из соотношений сопряжения, которые мы рассмотрим в 7.5 при этом считается, что источник расположен в бесконечности. В табл. 2 представлены фокусные расстояния. [c.265]

Фокальные плоскости представляют собой геометрические места точек, изображения которых находятся в бесконечности. Если использовать соотношения сопряжения (3), приведенные в параграфе 7.5, то фокальные плоскости оказываются плоскостями, проходящими через фокусы и перпендикулярными первичной или вторичной оси но если используются выражения (4) и (5), в которых расстояния проецируются на линию, перпендикулярную меридиональной линии, то фокальные плоскости параллельны плоскости голограммы, поскольку каждая фокальная линия параллельна меридиональной линии, а последняя располагается в плоскости голограммы. [c.266]

НОЙ оси на двойном фокусном расстоянии or вторичной вершины V", и оба фокуса Рд . и Fs сливаются на главной оси на расстоянии от вторичной вершины, приведенном в табл. 2. Заметим, что вторичная вершина не является узловой точкой, за исключением случая, когда вторичная ось R перпендикулярна голограмме. [c.267]

Зная положение фокуса, можно легко найти положение первичного изображения /р как точку пересечения двух лучей, один из которых проходит через реконструирующий источник С и центр 5ц, а другой — через фокус Ffj и точку на голограмме, лежащую на пересечении ее с плоскостью луча, проведенного через источник С параллельно оси Ор. Положение вторичного изображения легко определить, исходя из рис. 53. [c.83]

Этот фокус главным или вторичным. Пределы применимости принципа Гюйгенса и соотношений, получаемых с помощью преобразования Фурье, при рассмотрении образования изображения станут совершенно очевидными, если при выводе этих соотношений исходить из уравнений Максвелла [4, 5]. [c.18]

Перейдем к предельному случаю, когда радиус отверстия в экране неограниченно возрастает. Это равносильно отсутствию экрана вообще, т. е. свободному распространению из О в Р. На векторной диаграмме этому предельному случаю соответствует спираль, витки которой постепенно сжимаются, закручиваясь вокруг фокуса, находящегося в центре окружности (рис. 6.4, в). Колебание в Р, вызываемое вторичными волнами от полностью открытого волнового фронта, изображается вектором А. Ему соответствует весь знакопеременный ряд в (6.9). Сравнивая рис. 6.4 айв, видим, что А = А /2 амплитуда колебания в Р при отсутствии экрана вдвое меньше, а интенсивность в четыре раза меньше, чем при наличии экрана с круглым отверстием, открывающим только одну первую зону Френеля. [c.273]

Интенсивность света в главном фокусе можно увеличить еще в четыре раза (по сравнению с зонной пластинкой), если изменить на п фазы вторичных волн, исходящих от всех зон с четными (или, наоборот, с нечетными) номерами. Такая пластинка была изготовлена Вудом химическим травлением в нужных местах толщина стеклянной пластинки уменьшалась на (п— )К/2. В этом случае вторичные волны от всех точек волновой поверхности приходят в Р в одинаковых фазах. [c.275]

Колебание в Р от широкой полосы волновой поверхности изобразится суммой векторов дЛ от всех укладывающихся на ней элементарных полосок йх (вектор А на рис. 6.8, а). В пределе, когда ширина Ах каждой элементарной полоски стремится к нулю, цепочка векторов ААу, АА2,... превращается в плавную кривую, называемую спиралью Корню (рис. 6.8,6). Она состоит из двух симметричных ветвей, закручивающихся вокруг фокусов Р и Р. Ее левая половина описывает действие вторичных волн от участков волновой поверхности, лежащих ниже оси у (при х<0). Колебание в Р от всей волновой поверхности, лежащей выше оси у на рис. 6.7 (т. е. при 0<х<оо), изображается вектором, проведен- [c.280]

Объектом наблюдения является препарат 6. Объектив 7 создает увеличенное действительное и перевернутое изображение препарата в плоскости 9, которая практически совпадает с передним фокусом окуляра 10. Это изображение рассматривается глазом 11 в окуляр, который образует вторично увеличенное, мнимое изображение в плоскости 12. Так как окуляр действует подобно лупе, то условно считают, что плоскость 12 расположена от глаза на расстоянии наилучшего видения 250 мм. В результате этого микроскоп создает [c.12]

Промежуточное изображение А В располагается несколько выше переднего главного фокуса Fl окуляра. Окуляр действует, как лупа (см. рис. 36), и дает мнимое, прямое (относительно Л В, но обратное относительно АВ) и вторично увеличенное изображение А В". [c.60]

Вторичный источник света Кл, размер которого ограничен диафрагмой О, находится в переднем сопряженном фокусе а конденсора. Изображение а вторичного источ- [c.143]

Объект (препарат) I находится на некотором расстоянии Хр от переднего фокуса / об объектива. Объектив образует действительное увеличенное и перевернутое изображение I препарата в плоскости, совпадающей с передним фокусом окуляра. Окуляр работает подобно лупе и вторично образует увеличенное мнимое и прямое изображение I , удаленное в бесконечность. Это означает, что препарат находится в переднем фокусе сложной лупы — микроскопа. В результате микроскоп дает сильно увеличенное перевернутое изображение препарата. [c.8]

На передающей станции в фокусе параболич. зеркала Р помещается сильный источник света, напр, специального типа лампочка накаливания 8 (фиг. 9). Этот источник света включается последовательно с батареей и вторичной обмоткой трансформатора Тг, [c.77]

Полученное соотношение определяет положение вторичного фокуса F[. [c.172]

Теоретически в схеме Кассегрена один из фокусов вторичного зеркала должен быть совмещен с главным фокусом главного зеркала, а во Втором фокусе вторичного зеркала должен быть установлен светоприемник. При 1 I изменении температуры зер- [c.232]

Во вторую группу — ее можио называть фотовнзуальной — входят все фотообъективы и ряд астрономических объективов, служащих для фотографирования с визуальной установкой иа фокус. Вторичный спектр имеет минимум ъ- для цвета Р, а соединены лучи Д и О (Я = 589 н X = 434,1). Величина вторичного [c.188]

Обычное устройство простой ахроматической линзы показано на рпс. 13.17. К двояковыпуклой линзе из крона присоединяется (приклеивается) соответствующим образом рассчитанная рассеивающая линза из флинта (см. упражнение 114). Добавочная линза удлиняет фокусные расстояния первой линзы. При этом больще увеличивается фокусное расстояние лучей, сильнее преломляемых (короткой длины волны), так что фокус Оф отодвигается больще, чем фокус Окр. Выбирая соответствующим образом параметры, мы заставляем совпадать фокусы двух (или даже трех) длин волн. Однако при современных сортах стекол не удается добиться совпадения фокусов для всех видимых лучей, в результате чего возникает остаточный хроматизм, называемый вторичным спектром. Для тонких линз совпадение положения фокуса для разных длин волн означает также уравнивание фокусных расстояний, т. е. полную ахроматизацию. Для толстых же линз (систем) совпадение [c.317]

В схеме Грегори используется вторичное зеркало зллиптич. формы, к-рое устанавливается за первичным фокусом, что допускает возможность работы из первичного фокуса без снятия вторичного зеркала. Система Грегори использована на 100-м радиотелескопе Б Эффельсберге в ФРГ (рис. 5). Радиотелескопы с пара-болич. зеркалами работают во всём спектре радиоволн — от метровых до самых коротких миллиметро- [c.101]

Более удобна в иксплуатации и эффективна по своим параметрам кассегрен опекая схема облучения. В этом случае перед фокальной точкой устанавливается вторичное зеркало гиперболич. формы, к-рое отражает падающее на него излучение во вторичный фокус, расположенный ближе к основанию первич-н Оизеркала. Аппаратура становится доступной в процессе наблюдений, кроме того, облучение вторичного зеркала происходит в направлении приёма сигнала ( холодного неба, а не горячей Земли) и шумовая [c.101]

Антенна радиотелескопа собирает падающее на неё радиоизлучение с определ. участка неба, угл. размеры к-рого определяются шириной диаграммы направленности. Эффективность антенны зависит от её эфф. площади и шумовой температуры.. Антенна находится в поле излучения Земли, к-рое соответствует шумовой темп-ре ок. 300 К. Чтобы избежать засветки излучением Земли, принимаются спец. меры. Используют т. и. скалярные (коррегированные) облучатели антенн. Такой облучатель представляет собой конич. рупор с ребристой поверхностью. Он обеспечивает максимально возможный приём сигнала со всей геом. поверхности зеркала антенны и л1инимально возможный вне его. Шумовая темп-ра антенны достигает мин. значений при использовании Кассегреновской (или Грегорианской) системы облучения (аналогичной соответствующим схемам оптических телескопов) в сочетании со скалярным облучателем во вторичном фокусе. В такой системе облучаемое вторичное зеркало находится на фоне неба, что уменьшает засветку излучением Земли. Яркостная температура неба В диапазоне сантиметровых и миллиметровых радиоволн составляет всего неск. градусов. Чтобы снизить потери, определяемые поглощением в ат.мосфере, Р. миллиметрового диапазона устанавливают высоко в горах. [c.235]

I — зона долома 2 — участок ускоренного развития трещ 1ны 3— 5 — зона собственного усталостно го развития (5 — зона избирательного развития 4 — очаг разрушения 5 — фокус излома) 6 — ступеньки и рубцы 7 — пасынковые трещины и вторичные ступеньки и рубцы 8 -- усталостные линии или полосы (дуги) 9 — рубцы 10 — скос [c.305]

В системах, служашрх для фотографирования с визуальной установкой на фокус (фотообъективы и некоторые астроно-ьшческие объективы), вторичный спектр для цвета F (соединены D и G ) равен . [c.167]

Пучок света с минимально возможной при данном диаметре а угловой расходимостью Д0 Я,/а формируется в результате интерференции вторичных волн от всего поперечного сечения. Такая интерференция возможна только тогда, когда световые колебания когерентны по всему поперечному сечению пучка. Высокая пространственная когерентность лазерного пучка обусловлена самой природой процесса испускания света (вынужденное излучение). Когда направленный пучок ( плоская волна) формируется от обычного источника света, помещенного в фокус собирающей линзы или вогнутого зеркала, для достижения дифракционного предела расходимости необходимо, чтобы освещение всей поверхности линзы или зеркала было когерентным. Как было показано в 5.5, размер области когерентности от протяженного источника равен dfvK/Q, где Q = D/L — угловой размер источника. В данном случае расстояние L от источника равно фокусному расстоянию F и d=KF/D. Из требования d>a получаем прежнее ограничение на размер источника D< %F/а. Для увеличения допустимого размера источника можно увеличивать F, но при этом уменьшается та часть светового потока источника, которая попадает в формируемый пучок. [c.288]

Томофаф ВТ-300 предназначен для контроля изделий из легких материалов с диаметром до 350 мм алюминия и его сплавов диаметром до 140 мм, а также жаропрочных и аустенитных сталей диаметром до 20 мм. Возможно масштабирование, т.е. повышение разрешающей способности системы с уменьшением диаметра максимальное разрешение по линейному коэффициенту ослабления (ЛКО) 0,5 % матрица изображения 512x512 элементов источник излучения до 300 кВ с рентгеновской трубкой с фокусами 1,5 х 1,5 мм и 4,0 х 4,0 мм и соответственно Л max = 4 мА и Jo max = Ю мА. ПрИНЦИП СТа-билизации - по вторичной цепи с электронной управляющей лампой в цепи обратной связи в матрице детекторов применены сменные элементы рентгенооптики. [c.164]

Смотреть страницы где упоминается термин Фокус вторичный : [c.217] [c.225] [c.507] [c.159] [c.44] [c.32] [c.340] [c.226] [c.122] [c.266] [c.224] [c.159] [c.108] [c.451] [c.125] [c.172] [c.72] [c.381] [c.310] [c.438] [c.114] [c.170] [c.80]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...