Фокус сложный

Объект (препарат) I находится на некотором расстоянии Хр от переднего фокуса / об объектива. Объектив образует действительное увеличенное и перевернутое изображение I препарата в плоскости, совпадающей с передним фокусом окуляра. Окуляр работает подобно лупе и вторично образует увеличенное мнимое и прямое изображение I , удаленное в бесконечность. Это означает, что препарат находится в переднем фокусе сложной лупы — микроскопа. В результате микроскоп дает сильно увеличенное перевернутое изображение препарата. [c.8]

Такое соотношение должно сказаться на построении кривой для определения суммарной амплитуды колебаний. При равных площадях зон (например, при дифракции на круглом отверстии) результирующая кривая имела вид спирали. В данном случае получится сложная кривая — вначале она более полога, а затем (когда площади соседних зон становятся примерно одинаковыми) переходит в спираль, фокус которой смещен относительно начала координат. Если отодвинуть край экрана влево (рис. 6.9) и просуммировать колебания, приходящие из открывающихся зон, то получается левая часть кривой, которая симметрична рассмотренной. Эту сложную кривую — клотоиду — называют спиралью Корню (рис. 6.10). Аналитические выражения, описывающие такую кривую, называют интегралами Френеля [c.265]

Две толстые линзы (/1 и /2) расположены так, что оси их совпадают и расстояние между фокусами равно А. Определить фокусное расстояние / полученной сложной системы (рис. 28). [c.884]

Положения главных плоскостей Н к Н относительно фокусов р1 и соответственно определяются очевидными равенствами = Хр — / х рр = х р. — Простейшим примером сложной системы является линза. Если принять за составляющие системы две преломляющие поверхности и воспользоваться формулами (72.1), то легко найти [c.885]

Такой химический метод использования солнечной энергии привлекает сейчас все большее внимание исследователей. Заманчивым в нем является, конечно, то, что энергию Солнца можно использовать для создания запасов, хранить ее, как любое другое топливо. Экспериментальная установка, работающая по такому принципу, создана в одном из научных центров в ФРГ. Основной узел этой установки — параболическое зеркало диаметром один метр, которое при помощи сложных следящих систем постоянно направлено на Солнце. В фокусе зеркала концентрированные солнечные лучи создают температуру 800—1000°С. Эта огромная температура используется для разложения серного ангидрида на сернистый ангидрид и кислород. Эти компоненты подаются в регенерационные емкости, где в присутствии специального катализатора из них образуется исходный серный ангидрид, при этом температура повышается до 500 °С. Это тепло превращает воду в пар, который вращает турбину электрогенератора. В подобном процессе можно использовать не только серный ангидрид, но и метан или аммиак, как в проекте австралийских ученых. [c.182]

Для сложной центрированной оптической системы главное фокусное расстояние измеряется от главного фокуса, т.е. от точки действительного или мнимого пересечения лучей, выходящих из прибора, при входе их в прибор параллельно главной оптической оси, до главной плоскости - плоскости, в которой пересекаются направления падающего и выходящего лучей (рис. 33). [c.302]

Случай / = I отвечает простому фокусу, который является грубой особой точкой. Если / > 3, то имеем сложный фокус. Если все ai = О, то особая точка — центр . Центр проявляется в консервативной системе. В этом случае все фазовые траектории, окружающие особую точку,— замкнутые (рис. 3). - - - [c.37]

Ниже будет показано, что сложный фокус непосредственно связан с появлением в системе предельных циклов, т. с. автоколебаний. [c.37]

Приложение II Рождение предельного цикла hj сложного фокуса [c.42]

Формула (194) сохраняет силу для любого вида конического сечения, образованного рассмотренным способом. Сложнее определяется расстояние О А с помощью формулы (192). В этом случае, положив г/ = О, получим значение Xi = О, которое показывает, что вершина. кривой действительно лежит в начале координат. Выражение для приводится к виду (194). Зная величины р и.е, можно найти расстояния от вершины конического сечения до фокуса и от фокуса до директрисы. [c.164]

Сложную картину Д. с. представляет область фокуса линзы (рис. 7) с фокусным расстоянием / и апертурой а. [c.676]

Продавливание через очко. Имеет признаки изгиба, вдавливания, среза. Напряженное состояние очень сложное вследствие возникновения контактных напряжений по контуру очка и в зоне пуансона. Влияние контактных напряжений проявляется в резком изменении направления магистральной трещины (рис. 63), Б частом отсутствии фокуса излома и зеркальной зоны. [c.75]

Дальнейшее снижение аберраций возможно при переходе от прямолинейных штрихов к искривленным. Оптимальная форма штрихов, очевидно, должна соответствовать интерференционной картине от двух источников, располагающихся в стигматических точках ХдЯ т = 0. Центральный штрих такой картины — прямой, остальные — гиперболы противоположного знака. Изготовление такой решетки для рентгеновской области спектра очень сложно, так как при голографировании с использованием лазеров видимого или ближнего УФ-диапазона ( 300 нм) решетка должна работать в высоких порядках спектра, т. е. быть эшелеттом о высоким качеством штрихов. Более простое решение состоит в замене гиперболических штрихов на концентрические окружности, центр симметрии которых лежит в плоскости решетки на прямой, соединяющей точки фокуса я т — 0 (рис. 7.12, а). Такую решетку уже технически возможно нарезать на существующих станках. [c.277]

Как мы показали выше, голографическая интерферометрия очень удобна и полезна при изучении прозрачных сред, поскольку она расширяет возможности классической интерферометрии. В деле же изучения трехмерных диффузных объектов голографическая интерферометрия совершила настоящий переворот она позволяет выполнять измерения, которые в классической интерферометрии представляются невозможными. Стали доступными измерения не только поверхностей, неровность которых приводила к их абсолютной непригодности для исследования их средствами обычной оптики, но даже и таких поверхностей, глубина рельефа которых не допускает точных измерений из-за ограниченной глубины фокуса обычной оптики. Голографическая интерферометрия позволяет получать также информацию о временном течении процесса, добавляя еш,е одно измерение при изучении процессов вибраций и деформаций [18, 33—35]. К счастью, методы реализации таких устройств не более сложны, чем в обычной голографии. Принципиальные отличия состоят в необходимости возбуждения объекта и синхронизации источника света. Расшифровку интерферограммы, как и в случае прозрачных сред, можно успешно осуш,ествлять либо качественно, либо количественно. В последнем случае для получения оптимальных результатов желательно использовать усовершенствованные методы преобразования данных. [c.525]

Следующие полезные сведения дает общая теорема о конечности числа синхронизмов прп наличии диссипации. Численный счет позволяет выявить, как происходит исчезновение синхронизмов и какие синхронизмы остаются. У сохраняющихся синхронизмов неподвижные точки типа центр становятся устойчивыми фокусами, седла сохраняют свой тин, а их инвариантные многообразия могут образовывать сложные гомоклинические структуры. [c.201]

Так как при работе излучателя в выбранном режиме и на определенной частоте характеристика направленности определяется в основном размерами и формой отражателя, то изменять угол расхождения пучка и соответственно площадь озвучивания довольно сложно—это потребовало бы применения рефлекторов различной формы. Однако регулировать ширину пучка можно весьма простым методом — перемещая систему сопло—резонатор относительно фокуса параболоида. [c.96]

Для сложной центрированной оптической системы главное фокусное расстояние измеряется от главного фокуса, т. е. точки действительного или мнимого Пересе чения лучей, выходящих из прибора, при входе их в прибор параллельно главной оптической оси, до главной [c.248]

В современной машине, как в фокусе, сосредоточиваются опыт и достижения многих теоретических и прикладных наук. Чтобы разобраться в устройстве сложной машины, надо изучать математику и физику, сопротивление материалов и металловедение, гидравлику и газодинамику, электротехнику, электронику и другие науки. Надо быть очень образованным человеком, чтобы стать повелителем машин, а тем более их творцом. [c.189]

Более сложные вычисления показывают и наблюдения подтверждают, что форма и вид орбиты связаны с начальной скоростью. Например, если скорость движения в точке А (рис. 218) меньше из формулы (79.1), то планета будет двигаться по эллипсу так, что Солнце будет находиться в дальнем фокусе эллиптической орбиты (орбита ЛЛа на рис. 218). Если же скорость больше круговой то планета также будет двигаться по эллипсу, но Солнце будет нахо- [c.275]

Возможна и более сложная структура поверхностей, определенных уравнением (к), в особенности, если эти поверхности незамкнуты и их пересечение плоскостью, проходящей через положение равновесия, является системой спиралеподобных кривых, стягивающихся к некоторой точке, которая называется в этом случае фокусом (рис. 31). [c.224]

Терминология является существенной составной частью всякой научной теории. Трудно выразить сложные и абстрактные понятия на языке, не имеющем слов, соответствующих этим понятиям. Поэтому для выражения новых научных понятий создаются и вводятся в язык науки новые термины многие из них образуются от корней слов классического греческого или латинского языка. Новый термин может приобрести права гражданства сразу во многих современных языках, если он удовлетворяет потребностям научного общения. Таким образом, русскому слову вектор соответствует английское ve tor, французское ve teur и немецкое Vektor. Вектором называется количественная характеристика, имеющая не только числовое значение, но и направление. Этот смысл слова вектор представляет собой обобщение его прежнего, ныне устаревшего значения в астрономии, где вектором назывался воображаемый прямолинейный отрезок, соединяющий планету, обращающуюся вокруг центра или фокуса эллипса, с этим центром или фокусом. [c.39]

Снабдим индексами 1 и 2 величины, относящиеся к двум подсистемам, причем штрихованные величины соответствуют пространству изображений, а нештрихованные — пространству объектов. В обозначениях, ясных из рис. 12.28, положение переднего фокуса Р сложной системы относительно переднего (фокуса Рх первой подсистемы определяется (формулой (см. упражнение 107) [c.300]

Передний фокус Р сложной системы сопряжен относительно первой линзы с точкой р2 (луч р2ЕОР). Расстояние Хр от Р до Р находим с помощью формулы (79.1) [c.885]

Заметим, что планеты вокруг Солнца движутся также по эллиптическим орбитам, одиако при этом Солнце находится пе в центре эллипса, а в одпом из его фокусов (nepDbiii закон Кеплера), и сила притяжения не пропорциональна удалению, а обратно пропорциональна квадрату его (закон всемирного тяготения Ньютона). При этом уравнения движения планеты значител1лзо сложнее, чем (13.13), [c.245]

Точнов опЕвдЕЛЕНив X- Движение Земли предполагается Сложным, складываюш имся, как известно, из равномерного враш е-ния вокруг полярной оси ПП (суточное враш,ение) и поступательного движения как неизменяемой системы, в силу которого (согласно законам Кеплера) Земля описывает в течение года вокруг Солнца эллипс, в одном из фокусов которого находится Солнце. Переносная сила инерции х будет, следовательно, суммой двух слагаемых одного Xi> происходящего от вращения, и другого происходящего -от поступательного движения. Если мы обратим внимание на то, что в этом последнем движении требуется целый год для того, чтобы совершить один оборот, и что, следовательно, (для промежутков времени, малых по сравнению с периодом) движение приближенно можно рассматривать как прямолинейное и [c.315]

Рождение предельного цикла из сложного фокуса. При переходе через Линию сг = О, Л > О устойчивый фокус переходит в неустойчивый. При этом от него может отделиться предельный цикл. В этом случае при о О радиус предельного цикла также стремится к нулю. Иначе говоря, прн переходе через о = О сложный фокус может распасться на простой фокус и предельные циклы. Число предельных циклов, отделяющихся от сложного фокуса, равно его кратности. В случае однократного фокуса характер возникающего предельного цикла зависит от знака ад в (1.58). Формула для вычисления 3 и таблица, показывающая характер возиикающе1 о предельного цикла, Приведены в приложении П. [c.40]

Хроматич. аберрации. Излучение обычных источ1ги-ков света обладает сложным спектральным составом, что приводит к возникновению хроматич. аберраци11. В отличие от геометричоских, хроматич. аберрации возникают и в параксиальной области. Дисперсия света порождает два вида хроматич. аберраций хроматизм положения фокусов и хроматизм увеличения. Первая характеризуется смещением плоскости изображения для разных длин волн, вторая — изменением поперечного увеличения. Подробнее см. Хроматическая аберрация. [c.10]

Если размерность фазового пространства больше чем 2, то наряду с указанными типами устойчивости могут появляться и более сложные, комбинир. типы (напр., седло — узел, узел — фокус и др.). [c.254]

ФРЕНЕЛЯ ЛИНЗА—сложная составная линза, применяемая в маячковых и сигнальных фонарях. Предложена О. Ж. Френелем. Состоит не из цельного шлифованного куска стекла со сферич. или иными поверхностями, как обычные линзы, а из отд. примыкающих друг к другу концентрич. колец небольшой толщины, к-рые в сеченки имеют форму призм спец. профиля (рис.). Эта конструкция обеспечивает малую толщину (а следовательно, и вес) Ф. л. даже при большом угле охвата. Сечения колец Ф. л. таковы, что сферическая аберрация Ф. л. невелика, и лучи от точечного источника S, помещённого в фокусе линзы, после преломления в кольцах выходят практически параллельным пучком (в кольцевых Ф. л.). [c.374]

Большая глубина фокуса, высокая разрешающая способность и обилие полутонов на изображении, полученном в РЭМ, создают впечатление объемности и часто позволяют правильно представить себе пространственную конфигурацию деталей исследуемого объекта. При сложном рельефе, характерном для изломов, не всегда удается получить трехмерную реконструкцию по одной плоской проекции. В таких случаях для усиления эффекта объемности изображения проводят съемку стереопар исследуемого участка, изменяя его наклон по отношению к зонду на 5—10° в зависимости от увеличения. Изменение угла наклона образца обычно производят механическим способом с помощью гониометра, однако эту операцию также можно проводить, наклоняя зонд и не изменяя при этом положения образца. Стереопары рассматривают с помощью простейших стереоскопов, в которых впечатление объемности создается за счет эффекта параллакса. Количественную оценку деталей рельефа на микрофотографиях (измерение глубины, высоты н углов наклона) осуществляют с помощью стереокомпараторов по методикам, используемым в картографии. Имеются сообщения о получении стереоизображений непосредственно в РЭМ (на двух экранах в реальном масштабе времени). [c.68]

К проблеме поворота пучка широкополосного излучения на большой угол примыкает и задача повышения плотности потока излучения на мишени, расположенной на некотором расстоянии от источника. Она представляет интерес, например, для той же рентгенолитографии, контактной рентгеновской микроскопии, МР-фотофизики и -фотохимии. Наиболее очевидными концентрирующими элементами являются эллипсоид скользящего падения, Б одном из фокусов которого расположен источник излучения, а в другом — мишень. [24], либо более сложные системы типа гиперболоид — эллипсоид или параболоид — параболоид [15]. Однако из-за того, что при одном отражении МР-пучок можно повернуть лишь на угол около 2 0с, традиционные элементы скользящего падения могут собрать на мишень только те лучи, которые выходят из источника под малыми углами (< 0с) к оптической оси системы (и к поверхности зеркала). Это означает, что концентрирующие устройства скользящего падения с —2 отражениями собирают на мишень очень малую (порядка 0 ) долю излучения источника. Например, при 3 нм эта доля не превышает 1 %. [c.127]

Зная параболу метацентров и величину силы, мы можем найти точку приложения силы при любом угле атаки. Возможен замечательный предельный случай, также указанный в работе, когда парабола вырождается в пару полупрямых в этом случае поддерживающая сила при всяком угле атаки проходит через неподвижную точку — фокус дегенерированной параболы. Важность параболы метацентров для изучения интегральных свойств действия сил на крыло приводит далее С.А. Чаплыгина к идее заменять, вообще говоря, весьма сложные по своим свойствам профили более простыми, но имеющими ту же параболу метацентров, как и данные профили можно, например, выбрать для всех практически пригодных профилей крыльев профили в форме дуги круга. Такие профили называются изображающими для данного крыла. Можно, наконец, выбрать изображающую дугу таким образом, что не только парабола метацентров, но и величина подъемной силы и опрокидывающий момент будут равны у данного профиля и у его изображающей дуги. Такие дуги называются главными изображающими дугами. С точки зрения изучения работы крыла как целого, нри условии его полного обтекания потоком, изучение свойств крыла вполне заменяется изучением аэродинамических свойств его главной изображающей дуги. Мы считаем эту идею чрезвычайно плодотворной по тем приложениям, которые из нее можно получить к сожалению, последующими исследователями эти глубокие идеи не были эазвиты ). [c.167]

По перечисленным причинам зависимость (6.66) обнаруживает весьма большой разброс. Регрессионный анализ показывает, что в первом приближении можно принять, что интенсивность сотрясения I линейно связана с магнитудой , М. Зависимость интенсивности от эпицентрального расстояния р носит более сложный характер. На площадках, расположенных над фокусом, движение грунта связано с волнами расширения и сдвига, приходящими непосредственно на очаговой области, а также с волнами, отраженными от нижележащих слоев. Если Площадка достаточно удалена от эпи-<центра, т. е. р >/Ро 2, то главным источником сотрясений служат волны Рэлея. Простейшие регрессионные зависимости для сотрясений второго типа учитывают затухание интенсивности с увеличением эпицентрального расстояния по закону Ig (1/р). Соответствующая формула имеет вид [c.242]

Осветим когерентно этот объект с помощью плоской волны в фокусе линзы L получим довольно сложную картину дифракции, поскольку амплитуда претерпевает колебания (в результате интерференции между двумя неравными щелями). Можио заметить, ЧТО положение тех точек, в которых амплитуда равна нулю, зависит от е в одну из этих точек можно поместить малую диафрагму. Изображение объекта, даваемое линзой L, будет существенно изменяться при смещениях нити. Арнюльф на опыте подтвердил наличие быстрого смещения минимума освещенности, представляющего изображение темной линии, причем это смещение происходит значительно быстрее, чем это вытекает из соображений геометрической оптики. [c.225]

При наблюдении нормальным неаккомодированным глазом предмет совмещен с передним фокусом всего микроскопа. У сложного микроскопа задний фокус объектива и передний фокус окуляра находятся друг от [c.124]

Ниже приводится более полное описание фазовых портретов и их изменений для М = 0,1 к = 0,05 и О < ц, 1,8. При = () фазовый портрет имеет такой же вид, как на рис. 7.40. Первая существенная бифуркация с ростом параметра л происходит при ц = 0,11. При этом возникает сложная неподвижная точка типа седлоузел, которая с дальнейшим ростом ц, распадается на устойчивую узловую неподвижную точку А и неустойчивую седловую В . Затем с ростом параметра ц в интервале 0,12 < ц < 1,43 устойчивая узловая точка А становится устойчивым фокусом, от- [c.206]

Для пучка лучей, исходящих из точки на оси центрированног системы, астигматический пучок вырождается в гомоцентрический. При i = i = О выражения (116) и (117) преобразуются в (48 ). Форма астигматического пучка сложна и свое образна. Ни в одном его поперечном сечении не получаете точечного изображения. Пучок лучей, лежащих в сагитталь ной плоскости вблизи точки Вт, образует вместо точки гори зонтальную линию, а пучок лучей, лежащих в меридиональ ной плоскости вблизи Bs — образует вместо точки верти кальную линию (фиг. 77). Посредине между меридиональные и сагиттальным В фокусами (средняя кривизна изобра жения) получается круглое пятно рассеяния. В други сечениях между В и В фигура рассеяния имеет форм эллипсов с различной ориентацией осей. Координаты фок сов элементарного астигматического пучка в области аберрг ций III порядка определяются по формулам (103) [c.156]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...