Точки схода лучей

Точка С является особой точкой, так как в этой точке сходятся лучи, на каждом из которых значения скорости и давления постоянны. Эти постоянные значения скорости и давления различны для разных лучей. [c.157]

Рис. 49. Перспективные изображения с одной точкой схода лучей зрения Я с двумя точками схода лучей зрения, 4 и В с тремя точками схода лучей зрения А, В, С.

Перспективные изображения характеризуются специфическими точками, так называемыми точками схода лучей Si и S2 (рис. 3-7). Построение всех элементов перспективного изображения привязывается к этим точкам. [c.42]

При построении теней можно воспользоваться также и перспективой сетки плана, т. е. строить тени без точек схода лучей и их [c.243]

Центральная проекция предмета получается следующим образом из точки схода лучей О (рис. 78, а), называемой центром проекций, проводят ряд проецирующих лучей через все наиболее характерные точки предмета до пересечения с плоскостью проекций V. [c.51]

Аксонометрическая проекция предмета получается, если точку схода лучей (центр проецирования) мысленно перенести в бесконечность (отодвинуть от плоскости проекций бесконечно далеко). [c.51]

Для решения задачи необходимо прежде всего определить точки схода противоположных сторон квадрата. Обе точки F и F должны быть на линии горизонта. Чтобы найти первую из них, достаточно продолжить заданный отрезок А В до пересечения с линией горизонта. Для построения второй точки схода совместим с картиной точку зрения S и проведем через нее две взаимно перпендикулярные прямые S i-и S°f . Обе прямые можно рассматривать как совмещенные с картиной лучи, идущие от точки зрения S в несобственные точки сторон квадрата, пересекающиеся также под прямым углом. Найденная точка F позволяет построить перспективы прямых, перпендикулярных к АВ. [c.178]

Закон независимого распространения лучей отд. лучи не влияют друг на друга и распространяются независимо. Если в какой-либо точке сходятся две системы лучей, то освещённости, создаваемые ими, складываются. [c.438]

Второй, новый по отношению к (4.37), член Ф5 связан с тем, что отклонение точки наблюдения ps от psi теперь нельзя считать малым, поскольку возникает необходимость вычислять распределение поля вблизи второго фокуса ps2, где сходятся лучи, разбросанные в плоскости yz. Расстояние между этими фокусами может быть велико, так как система обладает астигматизмом [c.104]

Так, на рис. 375 точки и лежащие в плоскости Ql, бы-ли получены с помощью лучей, проведенных в точку схода через точки и УИ , принадлежащие плоскости (2. [c.265]

Чтобы построить перспективы параллельных хорд, необходимо определить их общую точку схода Р . Последнюю находят с помощью луча ЗР , параллельного хордам АА и ВВд. Для построения точки Pf, на картине воспользуемся тем, что отрезок 8Рк является основанием равнобедренного треугольника SPf.fi, [c.265]

На первом из трех рассматриваемых примеров (см. рис. 493) показано построение тени от вертикального шеста на вертикальную и горизонтальную грани параллелепипеда. На первой грани тень параллельна самому отрезку. По горизонтальной грани она направлена в точку схода вторичных проекций лучей (в точку 8 , которая вместе с тем является вторичной проекцией источника света 5). [c.350]

Так, на рис. 433 точки S и 7 , лежащие в плоскости Qi, были получены с помощью лучей, проведенных в точку схода через точки А и Л1, принадлежащие плоскости Q. [c.302]

В этом параграфе исследуется распространение поля в области, не содержащей диэлектрических или металлических тел неоднородность состоит в том, что диэлектрическая проницаемость плавно меняется в пространстве. Поле представляется в форме локально плоской волны. В приближении геометрической оптики амплитуда этой волны не зависит от частоты, а частота, которая считается большой величиной, входит только в фазовый множитель. Построение лучевой структуры поля само показывает, где это приближение не применимо в тени, где нет лучей геометрической оптики далее, в областях с большим градиентом поля, например там, где происходит скачок поля или его производных наконец, в точках, куда сходятся лучи и где схлопываются так называемые лучевые трубки. Из интегрального представления поля следует, что поле на луче зависит не только от полей на этом же луче, но и от полей в некоторой окрестности луча, размером ар. Условие применимости геометрической оптики состоит в том, чтобы показатель преломления п среды менялся медленно, причем и /г, и поле должны оставаться почти постоянными в области порядка ар. Далее рассматривается один конкретный случай структуры поля, при которой геометрическая оптика неприменима, хотя п меняется медленно — каустика. Затем кратко говорится о комплексной геометрической оптике и о векторной геометрической оптике. [c.218]

Хроматической аберрацией называется неодинаковое преломление линзой лучей различного цвета (различной длины волн), которые не имеют одной общей точки схода (фокуса). Хроматическая аберрация ухудшает четкость изображения ее можно полностью устранить только применением монохроматического света. В микроскопе для уменьшения хроматической аберрации обычного света в объективе установлены коррекционные линзы из специальных материалов, например плавикового шпата (флюорита). [c.59]

Хроматической аберрацией называется неодинаковое преломление линзой лучей различного цвета (различной длины волн). Луч белого света после преломления в линзе разлагается на составляющие его цветные лучи, которые не имеют одной общей точки схода (фокуса). Хроматическая аберрация ухудшает четкость изображения ее можно полностью устранить только применением монохроматического света, т. е. света одной определенной длины волны. В микроскопе для уменьшения хроматической аберрации обычного света в объективе установлены коррекционные линзы из специальных материалов, например, плавикового шпата (флюорита). [c.84]

Прямая АВ (табл. 19, п. 1), параллельная предметной плоскости, будет параллельна прямоугольной проекции аЬ на предметную плоскость Т. Известно, что параллельные прямые в перспективе имеют общую бесконечно удаленную точку (точка схода). Таким образом, перспектива и вторичная проекция прямой, параллельной плоскости Т, будут иметь общую точку схода р 1. Точка Ри будет расположена на линии горизонта /г/г, так как проецирующий луч, параллельный прямой АВ, расположен в плоскости горизонта и пересекает картину на линии горизонта /г/г. [c.171]

Рассмотрим применение способа архитекторов на примере построения перспективы куба (рис, 201). Картинную плоскость проводят через ребро куба АА. Проведя из центра проецирования 5 лучи, параллельные АВ, ОЕ и АО, ВЕ, до пересечения с плоскостью картины, получают соответственно точки схода р1 и р2 для указанных семейств параллельных прямых, а так как последние горизонтальны, то точки схода их будут располагаться на линии [c.174]

Если точку схода лучей (центр проекций) мысленно иеренесзи в бесконечность (отодвинуть от пло-скосги проекций бесконечно далеко), то получим аксонометрическую проекцию предмета. При по-сгроении аксонометрической проекции предмета последний также размещается перед плоскостью проекций V. но проецирующие лучи проводят параллельно друг другу (рис. 85,6). [c.50]

На указанных рисунках построены тени точек и гени вертикальных отрезков. Чтобы найти в перспективе те]ц> /(щ точки /1 на предметную плоскость П,, нужно через данную точку А и точку схода лучей S пронести мерспективу. туча (прямую S /(), а через ее вторичную проекцию. 4, — вторичную проекцию луча (прямую S"A,). Пересечение перспективы луча с его вторичной проекцией определит тень Ащ точки А [c.218]

ПЕРСПЕКТОГРАФЫ. Приборы различных конструкций для вычерчивания изображения в перспективе с точками схода лучей (фокусами), расположенными как на чертеже, так и за его пределами. [c.82]

Действительно, из прямоугольного и равнобедренного треугольника S,PqD, (см. черт. 365) следует, что горизонтальный луч S D, проведенный под углом 45° к плоскости П, пересекает ее в дистанционной точке D, которая является точкой схода перспектив горизонтальных прямых, составляющих с плоскостью картины угол 45°. Заметим, что существуют две такие связки, и каждой из них соответствует своя точка схода, расположенная на линии горизонта слева или справа от Р. Началом рассматриваемой прямой АуАуа является точка Аус, которую и необходимо нанести на масштабе широт, используя ординату точки А. Соединив точку Ау с D, построим перспективу прямой, пересекающую масштаб глубин в точке Ау. [c.171]

Так, на черт. 376 точки С и К, лежащие в ПJЮ Ko ти / , были получены с помощью лучей, проведенных в точку схода через точки А и М, принадлежащие плоскости а. [c.175]

Чтобы построить перспективы пapaлл Jн,-ных хорд, необходимо определить их общую точку схода F. Последнюю находят с помощью луча Sf, параллельного хордам АЛ и ВВ", Для построения точки F на картине воспользуемся тем, что отрезок SF является основанием равнобедренного треугольника SFE, вершиной Е которого служит вторичная проекция несобственной точки заданного отрезка А В. Действительно, обратимся к черт. 379, где показан вид сверху на систему плоскостей линейной перспективы. Рассмотрим треугольники А,А°Ы, и SFE. Так как стороны второго параллельны соответствующим сторонам первого, то они подобны. Но треугольник A,A Ni—равнобедренный (N,/(,=N,-4"), а поэтому равнобедренным будет и второй треугольник SFE. Совместим этот треугольник с плоскостью картины, вращая его вокруг линии горизонта, на которой лежат вершины Е и h. Первая из них определяется пересечением вторичной проекции а В отрезка с линией горизонта (см. черт. 377, к которому относятся и последующие пояснения). Вторая точка является искомой. На перпендикуляре к линии i ори-зонта окажется совмещенная с картиной точка зрения S , причем отрезок равен главному расстоянию, которое считается заданным. Проведя из точки Е как из центра дугу радиуса ES". 1юлучаем на линии горизонта точку схода параллельных хорд — точку F. Построив перс- [c.177]

Лейбниц тоже пытался отвергнуть объяснение Ферма в A ta Lipsiensia за 1682 год он для объяснения преломления света решил снова ввести в философию конечные причины, изгнанные Декартом, так, чтобы одновременно могло оставаться в силе то объяснение Декарта, взятое из столкновения тел, которое было противоположно объяснению Ферма. Итак, он решительно отрицает, что природа стремится к кратчайшему пути или к наименьшему времени, но утверждает, что она скорее избирает наиболее легкий путь, — а это не следует смешивать ни с тем, ни с другим из предыдущих. А чтобы определить этот наиболее легкий путь, он обращается к сопротивлению, которое встречают лучи света, проникающие через какую-нибудь прозрачную среду, и принимает, что сопротивление различных сред различно. Он стоит также на том — ив этом он, кажется, поддерживает мнение Ферма, — что в более плотной среде, как, например, в воде и стекле, сопротивление больше, чем в воздухе и в других более редких средах. Исходя из такой предпосылки, он выдвигает понятие трудности (diffi ultas), которую преодолевает луч, проходя через какую-либо среду, и эту трудность он определяет из длины пути, помноженной на сопротивление. Он полагает, что луч всегда следует по такому пути, для которого сумма всех трудностей, полученных указанным выше путем, была бы наименьшей отсюда он по методу максимумов и минимумов выводит то же самое правило, которому учит опыт. На первый взгляд кажется, что такое объяснение согласуется с объяснением Ферма. Однако дальше он с удивительной тонкостью истолковывает его так, что оно прямо противопоставляется Ферма и сближается с объяснением Декарта. Ведь, хотя он считает сопротивление стекла большим, чем сопротивление воздуха, он, однако, утверждает, что лучи в стекле распространяются быстрее, чем в воздухе, и это именно потому, что сопротивление у стекла больше, чем у воздуха. Это было бы, разумеется, величайшим парадоксом. Но он старается понять это следующим образом при большом сопротивлении, говорит он, достигается то, что лучи меньше рассеиваются, в то время как там, где сопротивление меньше, они больше рассеиваются по сторонам. А когда рассеиванье сдерживается, лучи больше сжимаются на своей тропе и подобно реке, которая должна проходить по более узкому руслу, отсюда приобретают большую скорость. Итак, объяснения Лейбница и Декарта сходятся в том, что оба они приписывают лучам в более плотной среде большую скорость. Относительно же причины этого увеличения скорости взгляды их прямо противоположны, ибо, по мнению Декарта, лучи в более плотной среде движутся быстрее потому, что сопротивление там меньше, Лейбниц же приписывал увеличение скорости большему сопротивлению. Можно ли допустить такую мысль или нельзя — я не стану это здесь разбирать. Однако я должен указать на то, что сам Лейбниц этот принцип наиболее легкого пути, хотя он кажется установленным как всеобщий, не прилагал ни к какому другому случаю и не учил, каким образом следует определять в других случаях эту самую трудность, которая должна быть наименьшей. А если он скажет, что это нужно делать так же, как здесь, т. е. брать произведение пройденного пути на сопротивление, то в большинстве случаев вообще невозможно будет определить это сопротивление, ибо оно является понятием весьма расплывчатым. Тогда же, когда нет никакого сопротивления, как, например, в движении небесных тел, каким образом можно будет определить трудность Или, может быть, из одного только пройденного пути, так как сопротивление здесь повсюду должно приниматься за нулевое Но отсюда вытекало бы, что при таком движении сам пройденный путь должен быть наименьшим, и поэтому он был бы прямолинейным, вопреки тому, что показывает практика. Если же движение происходит в сопротивляющейся среде, где во всяком случае имеется сопро- [c.101]

УГОЛ естественною откоса — угол трения для случая сьшучей среды зрения — угол, под которым в центре глаза сходятся лучи от крайних точек предмета или его изображения краевой — угол между поверхностью тела и касательной плоскостью к искривленной поверхности жидкости в точке ее контакта с телом Маха — угол между образующей конуса Маха и его осью падения (отражения или преломления)— угол между направлением распространения падающей (отраженной или преломленной) волны и перпендикуляром к поверхности раздела двух сред, на (от) которую (ой) падает (отражается) или преломляется волна предельный полного внутреннего отражения — угол падения, при котором угол преломления становится равным 90 прецессии — угол Эйлера между осью А неподвижной системы координат и осью нутации, являющейся линией пересечения плоскостей xOj и x Of (неподвижной и подвижной) систем координат сдвига—мера деформации скольжения — угол между нада ющнм рентгеновским лучом и сетчатой плоскостью кристалла телесный — часть пространства, ограниченная замкнутой кони ческой поверхностью, а мерой его служит отношение нлоща ди, вырезаемой конической поверхностью на сфере произволь ного радиуса с центром в вершине конической поверхности к квадрату радиуса этой сферы трения—угол, ташенс которого равен коэффициенту трения скольжения) УДАР [—совокупность явлений, возникающих при столкновении движущихся твердых тел с резким изменением их скоростей движения, а также при некоторых видах взаимодействия твердого тела с жидкостью или газом абсолютно центральный <неупругий прямой возникает, если после удара тела движутся как одно целое, т. е. с одной и той же скоростью упругий косой и прямой возникают, если после удара тела движутся с неизменной суммарной кинетической энергией) ] [c.288]

Расчет и изготовление таких систем представляет серьезные трудности, основная причина которых лежит в следующем , пучки лучей, распрЬстраняющиеся на указанные выше большие расстояния, должны нести достаточно большую эяергню и поэтому их поперечные сечения на всем протяжении пути не могут быть особенно малыми они то расширяются, то сходятся их сечение достигает порой довольно больших величин, вследствие чего часть пучка или весь пучок может оказаться за пределами зеркал. [c.546]

Луч довольно простой примитив Автокада, не имеющий опций и выполняющий скорее вспомогательное значение например, в перспективных проекциях с помощью лучей можно получшъ точки схода линий доминирующего напраштения, для чего достаточно провести по два лу ча для каждого из направлений. Заметим, что такая задача бьша не под силу предыдущим версиям Ангокада. [c.115]

Автокад предоставляет вам возможность построения перспективных изображений с помощью команды ДВИД (dview). Для удобства пользования этой командой в Автокаде введены понятия камеры (центр проецирования) и цели (точка, задающая направление камеры). Фактически камерой и целью задается главный луч, перпендикулярно которому Автокад формирует плоскость проекций. Где и создается перспективное или аксонометрическое изображение (кщ)тинная плоскость). Те, которым приходилось использовать перспективу в своей работе, знают, что среди традиционной проектной фафики это самый трудоемкий вид оформления проектной документации и что для облегчения ручного построения перспективы с помощью циркуля и линейки в качестве картинной плоскости использовалась вертикальная вдоскость. В Автокаде вы имеете возможность не строить, а получать перспеютвные проекции, причем не только на вертикальной плоскости, но и на плоскости, наклоненной под любым углом к предметной плоскости (так называемая перспектива с тремя точками схода). [c.170]

Найдем точку на оси системы, в которой сходятся лучи, бывщие до прохождения оптической системы параллельными оси. Из (23.9) при М—0 для определения этой точки получаем уравнение с — аГр 1п г=0, (23.14) [c.128]

Параллельные прямые. Если прямые линии в пространстве параллельны, то их перспективы проходят через общую точку схода. Действительно, рассмотрим построение перспективы параллельных прямых АВ м ЬЕ, показанных на рис. 346. Продолжив кан<дую из прямых до пересечения с картиной, найдем их начала—точки и 2К- Второй точкой, определяющей искомые перспективы, будет общая бесконечно удаленная точка Р, для построения которой из точки зрения 5 проводят луч параллельно данным прямьш. [c.241]

Чтобы построить перспективы параллельных хорд, необходимо определить их общую точку схода Р. Последняя находится с помощью луча СР, параллельного хордам ЛИо построения точки р на картине воспользуемся тем, что отрезок СР является основанием равнобедренного треугольника СР/ь вершиной /, которого служит вторичная проекция бесконечно удаленной точки заданного отрезка АуВу. Действительно, обратимся к рис. 436, где показан вид сверху на систему плоскостей линейной перспективы. Рассмотрим треугольники и сР/у. Так как стороны второго параллельны соответствующим сторонам первого, то они подобны. Но треугольник — равнобедренный (пау = па , а поэтому равнобедренным будет и второй треугольник сР/у. Совместим этот треугольник с плоскостью картины, вращая его вокруг линии горизонта, на которой лежат вершины /1 и Р. Первая из них определяется пересечением вторичной проекции отрезка аЪ с линией горизонта (см. рис. 434, к которому относятся и последующие пояснения). Вторая точка является искомой. На перпендикуляре к линии горизонта окажется совмещенная с картиной точка зрения Су, причем отрезок СуР равен главному расстоянию, которое считается заданным. Проведя из точки /у, как из центра, дугу радиуса /уСу, получаем на линии горизонта точку схода параллельных хорд — точку Р. Построив перспективы этих хорд РА и РВ) и их вторичные проекции Ра и РЬ), находим точки Лд и в которых хорды пересекаются с плоскостью картины (начала хорд). Отрезок А В будет искомым. Хорды и ВуВ (рис. 435) принято называть линиями равных сечений, так как они и данный отрезок и картину пересекают в точках, расстояния между которыми одинаково АуВу = А В ). [c.304]

Если астигматизм резко выражен, то пучки лучей, главный луч которых наклонен к оптическои осн, вообще говоря, не будет сходиться в одной точке. Ка изображении получится пятно, интенсивность которого убывает к одной из сторон (Кома). [c.527]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...