Динамика вращательного движения

Б. Основное уравнение динамики вращательного движения M = J(d(a]dt), где J — аналог электрической емкости (момент инерции элемента). [c.69]

Рассмотрим динамику вращательного движения главного вала для случая Уравнение (4.63) запишем в следующем виде [c.177]

Динамика вращательного движения. Однородный сплошной цилиндр массы /По и радиуса R может без трения вращаться вокруг неподвижной горизонтальной оси О (рис. 5.30). На цилиндр в один ряд плотно намотан тонкий нерастяжимый шнур длины I и массы т. Найти угловое ускорение цилиндра в зависимости от длины свешивающейся части шнура. Считать, что скольжения нет и центр масс намотанной части шнура находится на оси цилиндра. [c.167]

Две задачи динамики вращательного движения. При помощи уравнения (188) решают первую и вторую задачи динамики вращательного движения тела. [c.285]

ОСНОВЫ ДИНАМИКИ ВРАЩАТЕЛЬНОГО ДВИЖЕНИЯ [c.60]

При изучении кинематических характеристик вращательного движения было отмечено, что при неизменном взаимном расположении частиц тела линейные скорости и линейные ускорения их пропорциональны расстоянию частиц от оси вращения. Расстояние частиц тела от оси его вращения играет весьма важную роль и в динамике вращательного движения. [c.60]

Законы динамики вращательного движения [c.64]

Такое поведение гироскопа полностью соответствует основному закону динамики вращательного движения. Пусть, например, сила F, приложенная к концу оси 00 гироскопа, направлена вниз (рис. 56). Ее момент М относительно центра масс гироскопа будет направлен тогда по оси О О. За промежуток времени at момент импульса гироскопа получит приращение dL = Md/. Этот вектор направлен в ту же сторону, что и М, т. е. перпендикулярно первоначальному направлению момента импульса Lo. Момент импульса гироскопа теперь уже будет Li=Lo-fdL, и с его направлением совпадает новое направление оси гироскопа. [c.75]

Задачи 4, 5. Работа и мощность, общие теоремы динамики, динамика вращательного движения тела. [c.303]

Основной закон динамики вращательного движения производная по времеии от. момен- [c.200]

Основной закон динамики вращательного движения первая производная по времени от момента импульса относительно неподвижной точки равна главному моменту внешних сил относительно той же точки [c.220]

ДВИЖЕНИЕ ТВЕРДОГО ТЕЛА, ИМЕЮЩЕГО НЕПОДВИЖНУЮ ОСЬ. ОСНОВНОЕ УРАВНЕНИЕ ДИНАМИКИ ВРАЩАТЕЛЬНОГО ДВИЖЕНИЯ ОКОЛО НЕПОДВИЖНОЙ ОСИ [c.223]

X ОСНОВНОЕ УРАВНЕНИЕ ДИНАМИКИ ВРАЩАТЕЛЬНОГО ДВИЖЕНИЯ ТВЕРДОГО ТЕЛА ОКОЛО НЕПОДВИЖНОЙ ОСИ [c.227]

Соотношение (9.8) или (9,9) называют основным уравнением динамики вращательного движения твердого тела около неподвижной оси. [c.228]

Учитывая (9.10 ) можно основное уравнение (9.10) динамики вращательного движения переписать так [c.229]

Поэтому в самой общей форме основной закон динамики вращательного движения записывается в виде уравнения (9.11), в котором, однако, момент инерции тела не считается неизменным. [c.229]

Выведите основной закон динамики вращательного движения твердого тела около неподвижной оси. [c.232]

Из основного уравнения динамики вращательного движения [c.240]

Это уравнение является основным законом динамики вращательных движений и называется уравнением моментов. [c.273]

Числовые результаты, приведенные в предыдущем разделе, получены в предположении, что оси симметрии основного тела служат одновременно его главными осями. В ходе балансировочных испытаний спутника обнаружилось, что имеет место небольшая асимметрия в распределении его масс по отношению к названной системе осей. Было проведено предварительное исследование ошибок ориентации геометрической оси спутника. Оно имело целью изучить влияние динамической неуравновешенности основного тела спутника при отсутствии моментов внешних сил (вклю-чая предположение об отсутствии момента сил притяжения). Следовало выяснить, не выходят ли отклонения переменных движения, обусловленные указанной асимметрией, за пределы допусков, предписанных для данного спутника 17]. Такое исследование было выполнено при помощи вычислительной машины, моделирующей динамику вращательного движения, путем численного интегрирования нелинейных уравнений движения. [c.73]

Кинематика и динамика. Вращательное движение подвижного звена этого механизма вполне определяется зависимостью от времени угла поворота его, отсчитываемого от одного положения, которое принимается за начальное, т. е. уравнением [c.118]

Это равенство является основным уравнением динамики вращательного движения и позволяет объяснить условия равномерного и переменного вращательного движения тел. Учитывая, что момент инерции для данного тела есть постоянная величина, можно сделать вывод, что при неизменном вращающем моменте угловое ускорение не меняется, тело находится в равнопеременном вращательном движении. Если приложенный к телу вращающий момент станет равным нулю, то тело будет продолжать вращение с постоянной угловой скоростью. [c.103]

Основное уравнение динамики вращательного движения позволяет вычислить момент инерции всякого тела относительно произвольной оси. Для этого необходимо измерить приложенный к телу вращающий момент и приращение угловой скорости за определенный отрезок времени. Отношение вращающего момента к получаемому угловому ускорению и будет выражать момент инерции данного тела. [c.103]

Последнее равенство называется основным уравнением динамики вращательного движения. [c.125]

В формулах, выражающих кинетическую энергию твердого тела при поступательном и вращательном движении, имеется некоторая аналогия. Так, в формуле кинетической энергии для вращательного движения линейная скорость заменена угловой скоростью ш, а масса т заменена моментом инерции I. Момент инерции / в динамике вращательного движения твердого тела играет ту же роль, какую играет масса в динамике поступательного движения. Если в поступательном движении масса является мерой инертности тела (для большей массы требуется приложить большую силу, чтобы сообщить телу заданное ускорение), то мерой инертности во вращательном движении служит момент инерции. Момент инерции тела изменяется в зависимости от положения оси вращения данного тела Масса же тела остается величиной постоянной. В этом их основное различие. Момент инерции твердого тела удобно выражать в виде [c.127]

Уравнение (170) называется основным уравнением динамики вращательного движения. Сравнивая это уравнение с основным уравнением динамики материальной точки (или тела, движущегося поступательно) [c.206]

ДВЕ ЗАДАЧИ ДИНАМИКИ ВРАЩАТЕЛЬНОГО ДВИЖЕНИЯ ТЕЛА [c.225]

Согласно второму закону Ньютона, а также основному закону динамики вращательного движения уравнения движения цилиндра имеют вид [c.71]

Книги и монографии. Вопросам движения спутника около центра масс посвящена вышедшая в 1965 г. книга В. В. Белецкого. Отдельные задачи динамики вращательного движения спутника рассмотрены также в книгах К. Б. Алексеева и Г. Г. Бебенина (1964), [c.295]

ДИНАМИКА ВРАЩАТЕЛЬНОГО ДВИЖЕНИЯ ГРУЗОЗАХВАТНОГО УСТРОЙСТВА [c.50]

Динамика вращательного движения 50 [c.299]

Рагульскис К. М. Динамика вращательных движений механизмов, возникающих от вибрации стойки. Сб. Теория машин и механизмов . Вып. 96, Изд. АН СССР, 1963. [c.235]

Работа и механическая энергия (84). 3-1-5. Динамика вращательного движения (88). 3-1-6. Ме <анические колебания (90). 3-N7. Волны (У1). 3-1-8. Реяятн-вистская механика (94) [c.81]

Изучение спектров комбинационного рассеяния (КР) малых частот было начато Гроссом и Буксом [ ]. В отличие от обычного КР, где индуцированные световой волной дипольные моменты молекул модулируются внутримолекулярными колебаниями, в КР малых частот такая модуляция осуществляется вращательными качаниями молекул. Частоты линий КР малых частот позволяют находить частоты вращательных качаний молекул. Дополнительные сведения о динамике вращательного движения могут быть получены из измерений ширин линий КР малых частот при различных температурах. В последнее время произведены измерения температурной зависимости ширин линий КР малых частот ряда поликристаллов. Коршунов и Бондарев [ ] в спектрах КР малых частот нафталина и некоторых парадигалоидозамещенных бензола обнаружили линейную зависимость ширин линий от температуры. Основную причину уширения авторы приписывают ангармоничности вращательных качаний. Теоретически полученная ими температурная зависимость ширин качественно согласуется с экспериментом. Бажулин, Раков и Рахимов [ ] в спектрах КР малых частот кристаллического и-дихлорбензола, а также Бажулин и Рахимов [ ] в спектрах кристаллических толана и стильбена наблюдали линии, ширины которых при относительно высоких температурах быстро возрастали с температурой, не подчиняясь линейному закону. Для объяснения наблюденных фактов в работах [ ] и [ ] предполагается, что наряду с ангармонизмом вращательных качаний существенный вклад в ширину линий может быть обусловлен случайными переориентациями молекул между различными равновесными положениями в кристаллической решетке. [c.319]

Интересные модели взаимодействия освещены в работах В. В. Белецкого. Так в [26] учитывается влияние аэродинамических сил на вращение и ориентацию спутника на орбите. Основные же эффекты динамики вращательного движения спутников под действием моментов, в том числе и аэродинамических, рассмотрены в [20, 26], динамика вращательного движения небесных тел в фавитационных полях с упором на резонансные эффекты — также в [26]. [c.15]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...