Звезды двойной системы

Одним из галактических источников, от к-рых ожидается регистрируемый поток Н. высоких энергий, является тесная двойная система Лебедь Х-3 (см. Гамма-астрономия). От этого источника зарегистрировано переменное гамма-излучение высокой ( 10 ГэВ) и сверхвысокой (---Ю — 107 ГэВ) энергии, с периодом 4,8 ч. Предполагается, что гамма-излучение генерируется в результате взаимодействия ускоренных протонов с макс, энергиями до 10 — 10 ГэВ с атомными ядрами газа, окружающего массивную звезду двойной системы. Этот процесс сопровождается генерацией Н. высоких энергий. Мин. нейтринный поток, совместимый в рамках описываемой модели с наблюдаемым потоком гамма-излучения, должен быть зарегистрирован проектируемыми установками Байкал (СССР) и Д ЮМ АНД (США). [c.257]

Если размеры звезд двойной системы много меньше расстояния между ними, то звезды можно считать точечными источниками и рассматривать интерференционную картину от двух точечных источников, находящихся на расстоянии 2uo Друг от друга, т. е. на расстоянии между звездами двойной системы (рис. 120). Распределение яркости излучателя дается формулой [c.168]

Звезды двойной системы 168 Зонная пластинка 212 [c.348]

Симбиотические звезды [30] — тесные двойные системы, состоящие из холодной и горячей звезд. Хаотически изменяют свой блеск на 1—3 за время порядка года (иногда — десятков лет). [c.1212]

В двойной системе вещество, падающее на белый карлик, нейтронную звезду или чёрную дыру от компаньона — нормальной звезды, может обладать большим моментом кол-ва движения. В процессе падения скорость вещества увеличивается, и центробежная сила начинает уравновешивать гравитацию. В резуль- [c.33]

Под вращающимися П. з. понимают звёзды, меняющие свой видимый блеск при осевом вращении из-за наличия на поверхности пятен, яркость к-рых отличается от яркости соседних участков, либо из-за отличия формы звезды от сферической (в тесных двойных системах — эллипсоидальных переменных). Пя-тенная переменность характерна для химически пеку-лярных звёзд, у к-рых появление пятен связано с магн. волями. Крупные тёмные пятна вызывают переменность мн. холодных звёзд (звёзд типа В Дракона), [c.561]

Ок. 4% П. входят в двойные системы. В 1986 обнаружено излучение звёзд, являющихся компаньонами Р8Н 0655 4- 64 и РЗН 0820 4- 02. Обе звезды оказались белыми карликами. Тот факт, что один из этих белых карликов очень старый (его возраст превосходит 2.10 лет), радикально повлиял на совр. представления об [c.180]

Здесь Мя—масса ядра 7, и рс—центральные темп-ра и плотность, Lv—нейтринная светимость, L k — фотонная светимость, Л/ —радиус фотосферы цифры в скобках указывают порядок величины. У звёзд массой ок. 8 Мо образуется вырожденное углеродно-кислородное ядро массой 1,39 Мо, к-рое перед тепловой вспышкой характеризуется след, параметрами р, = 2,7 (9) г/см 7, =2,8 (8) К, г, = 3,4 ( —3)iio (г, — радиус ядра). Тепловые вспышки звёздных ядер, ведущие к полному разлёту звезды и выделению энергии 10 эрг, связывают с наблюдаемыми вспышками сверхновых типа 1, в спектрах к-рых водород не наблюдается, а в остатках взрыва не найдены пульсары. Вспышки сверхновых типа Ь. промежуточных между типами I и II (линии водорода почти не видны, но нейтронные звезды могут образоваться), связаны, видимо, с потерей устойчивости в ядрах звёзд промежуточной массы М = (8—13)А/о или с вхождением этих звёзд и двойные системы. [c.493]

II тина), то другой компонент двойной системы нод действием гравитационного удара приобретает большую скорость, резко отличную от средних скоростей звезд плоской системы, и становится быстрой одиночной звездой. [c.474]

В каталогах положения двойных звезд отнесены чаще всего к центру масс двойной системы. Поправки Да и Дб" за орбитальное движение при редукции координат компонент двойных звездных систем от центра масс к яркой (главной) звезде А выражаются через относительные координаты s", р звезды-спутника В, относительно главной звезды и вычисляются по формулам [c.102]

Для двойных звёзд в каталогах звездных положений обычно дают средние координаты центра масс двойной системы. Поэтому при вычислении видимых мест необходимо определить видимые координаты одной из компонент двойной звезды (чаще всего дают видимое место более яркой составляющей А). [c.121]

Таким образом, двойная система определяется как пара звезд, движущихся по орбитам вокруг общего центра масс силой, не дающей звездам разлететься, является взаимное гравитационное притяжение. Визуально-двойными называются системы, у которых видны раздельно оба компонента. Компоненты спектрально-двойных систем настолько близки друг к другу, что разрешающей способности телескопа не хватает, чтобы их различить. Такие системы можно распознавать по доплеровскому смещению спектральных линий, обусловленному орбитальным движением компонентов. К третьему классу двойных систем относятся затменные двойные. Такая система также выглядит как одна звезда, но ее компоненты периодически закрывают друг друга (полностью или частично). Регулярные падения блеска такой звезды свидетельствуют о ее двойной природе. Двойные звезды могут быть одновременно и спектрально-двойными, и затменными. [c.23]

Если компоненты двойной системы далеки друг от друга, то они движутся по обычным эллиптическим орбитам если звезды расположены близко, то их орбиты оказываются намного сложнее. Значительная часть сведений о массах, строении и эволюции звезд получена нами при изучении двойных звездных систем. [c.24]

Рис. 10.26. Две спектрограммы двойной звезды а Близнецов, снятые в различные моменты времени. Только одна из двух звезд этой системы излучает свет, достаточно интенсивный для наблюдения. Заметьте, что линии спектра звезды сдвинуты относительно линий контрольного спектра, полученного в лаборатория, в различных направлениях соответственно двум стадиям движения звезды. В первой стаднн звезда движется по направлению к Земле, и частота света возрастает во второй стадии звезда удаляется от Земли, и частота уменьшается. /, —контрольные спектры, полученные в лаборатории 2 — звезда приближается 3 — звезда удаляется.

Переменные звезды. Кроме эатменных переменных звезд, которые представляют собой двойные системы, изменяющие свой блеск вследствие периодических затмений одного компонента другим, имеются различные типы физических переменных звезд. Среди них наиболее многочисленны пульсирующие звезды (табл. 45.17). [c.1209]

Транзиентные (новоподобные) источники — системы, в которых аккреция происходит не постоянно в результате источник то появляется, то исчезает с интервалом от нескольких месяцев до нескольких лет. Это может быть связано с эллиптичностью орбиты релятивистской звезды в двойной системе или с пульсациями нормальной звезды, что приводит к сильным колебаниям скорости аккреции. Среди транзиентных источников есть рентгеновские пульсары и барстеры. [c.1214]

Рис. 4. Диеновая аинрсцип на чёрную дыру в двойной системе. Но]1ыальна] звезда заполняет свою критическую полость Роша. Вещество перетекает на чёрную дыру через внутреннюю точку Лагранжа. [,, и образует аккреционный диск (вид сверху). Стрелки указывают направление движении вещества.

На непрерывный спектр звезды в области его максимума накладываются скачки (резкие изменения интенсивности с частотой рис. 1), возникающие на границах спектральных серий наиб, обильных атомов. Основными являются балъмеровский скачок (ок. 3650 А) и лаймановский скачок (ок. 912 А). Поскольку в фотосфере градиент темп-ры направлен внутрь звезды, наблюдаемое излучение оказывается слабее в тех областях, где ниже прозрачность фотосферы (в областях спектра, где 3. а. наиболее прозрачна, видно излучение, испускаемое более глубокими и горячими слоями). Этим определяется характер скачков, а также тот факт, что спектральные линии обычно видны в поглощении. Градиент темп-ры в 3. а. приводит также к явлению потемнения к краю диска звезды, изучаемому по покрытию диска одной звезды другой звездой в затменных двойных системах. [c.62]

В ШС известно около 3000 переменных звезд разл. типов, в ядрах 17 наиб, плотных ШС обнаружены рентг. источники (вспыхивающие, переменные). Их связывают с тесными двойными системами с нейтронной звездой или чёрной дырой в качестве одного из компонентов, окружённой аккреционным диском. [c.65]

Существование конвективных оболочек приводит к генерации потока, механич. энергии, диссипация к-рой ведёт к образова[Шю горячих ( 10 —10" 1 ) корой (см, Звёздные атмосферы). С этим же связаны разл. нестационарные явлепия, наблюдаемые у красных карликовых звёзд, звёзд типа Т Тельца и др. В К. з. в условиях турбулентной конвекции резко усиливаются процессы переноса энергии, импульса а диффузия вещества. Это приводит к практически однородному хим. составу конвективных ядер, быстро.чу установлению твердотельного вращения, установлению синхронного вращения звё зд в двойных системах (последнее — особенно быстро при наличии мощных конвективных оболочек). Увеличение омич, диссипации в К. з. нарушает ус.Човпе сохранения магн. потока и создаёт условия (в сочетании с вращением звезды) для генерации магн. поля механизмом гидромагнитного дияа.т. [c.433]

Массы звёзд заключены в пределах прибл. от 0,03 до 60 Мо (теоретич. предел стабильной массы нормальной звезды 62Мо). Наиб, число звёзд имеет массы от 0,3 до ЗМ , много более половины звёзд входят в двойные системы. Ср. масса звезды в ближайших окрестностях Солнца 0,5Л/ , т. е. 1-10 г. Различие в массах звёзд оказывается много меньшим, чем их различие в светимостях (последнее может достигать десятков млн.). Сильно отличаются радиусы звёзд. В результате диапазон их ср. плотностей от 5 10 г/см (красные гиганты) до 10 г/см (белые карлики) и даже QU-lъ г/см (нейтронные звёзды). Ср. плотность Солнца равна 1,41 г/см . [c.59]

В качестве примера скрытого источника , к-рый должен проявляться в основном в нейтринном излучении, рассматривается модель массивной звезды-сверхгиганта с массой 10 М и радиусом 7-101 з центр, области звезды находится двойная система — пульсар и ядро массивной звезды, похожее на белый карлик. Если светимость пульсара составляет 3-10 эрг/с, то давление излучения создаёт вокруг пульсара разреженную полость, где могут ускоряться протоны. Проникая в оболочку, они рождают там в цепочке распада пионов фотоны, электроны и Н., из к-рых только последние могут пройти сквозь толстый слой вещества ( 10 г/см ) наружу. Наблюдаемый во всех диапазонах эл.-магн. излучения, включая рентг. и гамма-диапазоны, источник будет выглядеть как обычная звезда-сверхгигант со светимостью 10 зрг/с и темп-рой 2500 К, и лишь регистрация Н. высоких энергий может раскрыть его подлинную природу. [c.258]

По наблюдениям ряда вспыхивавших Н. з. установлено, что вспышки происходят в одном из компонентов тесной двойной системы (ТДС) (см. Тесные двойные звёзды). Такие системы содержат в качестве гл. звезды белый карлик (БК), а спутник является звездой позднего спектрального класса малой светимости (красным карликом). Период обращения в тех ТДС, где происходили вспышки Н. 3., составляет неск. часов, соответственно характерный размер системы порядка 10 см. Эти данные послужили основой для выяснения причины вспышек Н. 3. и их рекуррентности. Если красный карлик заполняет свою полость Роша, то его вещество, попав в точку Лагранжа (рис.), при малом возмущении скорости может попасть внутрь полости Роша Б К и при надлежащих условиях присоединиться к нему. Часть вещества, теряемого красным карликом, может и не быть аккрецирована БК, а будет потеряна системой и образует уплощённую оболочку в орбитальной плоскости системы. Перетекающее на БК вещество образует аккрец. диск (см. Аккреция), и постепенно на его поверхности нарастает слой, содержащий большое кол-во водорода. При достаточно большой массе аккре-циров. вещества плотность в нём возрастает настолько, что начинаются термоядерные реакции. Как показали расчёты, неустойчивость развивается очень быстро. В образующемся в периферийных областях БК слоевом источнике энергии достигается темп-ра 10 К и боль- [c.358]

ПОЛОСТЬ рОша — пространственная область, определяющая макс, размеры стационарной вращающейся звезды (одиночной или в двойной системе). Границей П. Р. является т, н. критич. эквипотенциальная поверхность, на к-рой эфф, сила притяжения (см. ниже) обращается в нуль (хотя бы в одной точке). П. Р, названа по имени Э, А. Роша (Е. А. Ro he), исследовавшего фигуры равновесия тел вращения (1849—51). Большое значение понятие П. Р. приобрело во 2-й пол. 20 в, в связи с задачами экваториального истечения пз быстровращающихся одиночных звёзд, а также перетекания вещества с одной компоненты на другую в тесных двойных звёздах на поздних стадиях их эволюции. [c.29]

Второй причиной аномалий могут быть термоядерные реакции, происходящие внутри звезды в ходе её эволюции (или её компаньона в двойной системе), и, при нек-рых обстоятельствах, вынос продуктов этих реакций на поверхность (напр,, в бариевых и углеродных звёздах) и перетекание вещества на непроэволюционировавший компаньон. Как правило, такие аномалии наблюдаются у маломассивных холодных звёзд и включают только единичные хим. элементы. [c.410]

Непосредственно наблюдать Ч. д. практически невозможно. Ч. д. можно обнаружить лишь по косвенным проявлениям, связанным с влиянием их сильного гравитац. поля на движение окружающего вещества и распространение излучения. Считается весьма вероятным, что космич. Ч. д. могут обладать собств. вращением. Вращающаяся Ч, д. может естественно образоваться при гравитационном коллапсе вращающейся одиночной звезды или звезды в двойной системе. Наличие угл. момента у Ч. д. требуется прежде всего для моделей квазаров, имеющих радиоуши —генетически связанные с квазарами радиоисточники, расположенные на расстояниях от 100 КПК до неск. Мпк от центр, источника, снабжающего их энергией. Наличие оси вращения у Ч. д. может обеспечить запоминание выделенного направления в течение всего времени жизни радиоисточника. Кроме того, вращение Ч. д. во внеш. эл.-магн. поле сопровождается эффектами, аналогичными униполярной индукции. Вращающаяся Ч. д. массой Л/ и с угл. моментом / во внеш. магн. поле Н при наличии пост, притока злектрич. заряда работает как электрич. батарея мощностью [c.452]

Адекватное описание явления коллапса возможно лишь в рамках релятивистской теории гравитации, в основе которой лежит общая теория относительности Эйнштейна. Эта теория приводит к принципиально новой ситуации в релятивистском коллапсе с учетом новых явлений, возникающих при комбинации квантовой теории материи с теорией тяготения Зельдович и Новиков, 1975). Ядра сверхновых звезд превращаются в нейтронные звезды или черные дыры - области особого состояния вещества с бесконечно большой плотностью, представляющие собой пространственно-временные сингулярности. Экспериментальное обнаружение нейтронных звезд и черных дыр стало возможным благодаря излучению, возникающему при их взаимодействии с ближайшими компаньонами (например, в случае, когда вблизи нейтронной звезды или черной дыры находится нормальная звезда, теряющая вещество вследствие мощного гравитационного притяжения ее соседа). Наиболее интенсивная потеря вещества идет тогда, когда звезда в ходе эволюции расширится и достигнет границ поверхности Роша - эквипотенциальной поверхности в тесной двойной системе, когда образуется односвязная область (Рис. 1.4.4). В этом случае возникает сложная динамическая структура массообмена, включающая поток вещества от звезды-донора с образованием ударных волн и тангенциальных разрывов, формирование аккреционного диска и изменение параметров звездного ветра в процессе эволюции системы, как это следует из численных газодинамических моделей Бисикало и др., 1997). [c.57]

При аккреции вещества на поверхность нейтронной звезды, обладающей сильным магнитным полем (создающим направленность потока к полюсам), или при образовании газового диска во вращающейся двойной системе с черной дырой (дисковая аккреция) происходит сильная турбулизация вещества и его разогрев до температуры в десятки и сотни миллионов градусов. Это создает направленное тормозное излучение горячей плазмы в рентгеновском диапазоне длин волн, модулированное эффектами вращения как самой нейтронной звезды, так и системы вцелом. [c.58]

МАССА - СВЕТИМОСТЬ ДИАГРАММА — зависимость между массой и светимостью звезд. Звезды с надежно определенными массами М и светимостями Ь располагаются на М. — с. д. вдоль довольно узкой полосы от звезд с малыми массами и светимостями к звездам с большими М и Ь (см. рис. 2 в ст. Звезды). Впервые эмпирич. соотношение масса — светимость в виде Ь =сопз1 Л/з получено в 1918 г. Э. Герц-шнрунгом по данным для 2 десятков двойных звезд. Впоследствии оно неоднократно изменялось и уточнялось по мере накопления материала о двойных системах, а также интерпретировалось теоретически на основе представлений о строении звезд. Выяснено, что 1) вместо чистой зависимости М Ь существует более сложная зависимость М — Ь — В (В — радиус звезды) 2) зависимость эта различна для разных типов звезд и, по-видимому, определяется их физ. природой. Для нек-рых групп звезд влияние Я на Ь может быть настолько незначительным, что практически имеют место 2-мерные зависимости [c.136]

Явление захвата лежит в основе предложенной мною теории происхождения планетных систем и двойных звезд [7, 8]. Поэтому передо мной стояла настоятельная задача доказать прежде всего принципиальную B03M0iKH0 Tb захвата. Для этого достаточно найти хотя бы один пример в задаче трех тел, приводящий к захвату. В литературе таких примеров нет. Только Be ker [3] вычислил несколько орбит своеобразного обмена , когда проходящая мимо двойной звезды третья звезда вырывает одну из звезд парной системы и сама становится иа сс место. Этот случай не решает нашего вопроса. [c.110]

Многие исследования были направлены на то, чтобы определить, какую часть среди двойных звезд составляют тройные звезды и звездные системы более высокой кратности. Например, визуальные двойные системы при более близком рассмотрении могут оказаться троипыми системами, так как один компонент пары на самом деле является спектрально-двойной. Сейчас число известных систем настолько велико, что можно с достаточной надежностью оценить долю тройных звезд и систем более высокой кратности в общем количестве двойных и кратных звезд. Оказалось, что их доля составляет от одрюй четверти до одной трети. Ситуация осложняется наложением эффектов селекции и возможным включением в число тройных систем ложных тройных звезд. Тем не менее результаты, полученные с применением самых различных методов, хорошо согласуются. [c.24]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...