Модели полос

Выбор коэффициента q зависит от вида задачи, в которой используется модель. В работе [368], например, предлагается выбирать q таким образом, чтобы скорость распространения первой волны в модели стремилась на высоких частотах к скорости поверхностной волны Рэлея. Б этом случае достигается почти идеальное совпадение дисперсии этой волны с дисперсией первой волны Лэмба (д = 0,88 при v=l/3). В другой работе [371] предлагается вычислять значения q из условия совпадения частот среза модели и реального стержня (кривые 5 и 5 на рис. 5.3). Вычисления показывают, что это значение q дает минимум абсолютного интегрального отклонения дисперсионных кривых обеих волн модели от дисперсионных кривых волн Лэмба в интервале частот ktH = О Зл/2. Отметим, кстати, что этот диапазон частот является максимально возможным для любой двухволновой модели полосы или пластины, так как на более высоких частотах становится действительной постоянная распространения третьей волны Лэмба [229]. Из рис. 5.3 видно, что ири других значениях q можно получить совпадение дисперсий в отдельных узких участках внутри этого диапазона. [c.151]

Для определения порядковых номеров т полос в случаях 2, 3, 4 (и в сложных моделях, когда переплетаются все эти случаи) необходим счёт полос в процессе нагружения или их непрерывное фотографирование (киносъёмка). Густоту полос можно удвоить, если воспользоваться двумя фотоснимками при окрещённых поляризаторе и анализаторе (тёмный фон вокруг модели полосы порядков т = 0, 1, 2,...) и при параллельных (светлый фон т = = /2. 3/2. 2...-). [c.272]

Выражение (2.3) для нахождения спектрального пропускания является достаточно общим. Однако его прямое использование целесообразно лишь в некоторых простейших случаях, например в случае непрерывного спектра. Расчет пропускания молекулярного газа по (2.3) связан со значительными трудностями вследствие присутствия в спектре молекул большого числа колебательно-вращательных линий. В связи с этим для расчета излучения молекул обычно применяют методы, основанные на использовании моделей полос [5, 6]. В этом случае весь спектр разбивается на отдельные интервалы с введением средних значений параметров в каждом интервале. [c.223]

СРАВНЕНИЕ МОДЕЛЕЙ ПОЛОС [c.114]

В настоящем разделе будет проиллюстрировано применение модели полосы и модели узкой полосы в задаче теплообмена излучением в слое селективно поглощающей и излучающей среды в состоянии радиационного равновесия, а также будут записаны соотношения для расчета распределения температуры и плотности потока результирующего излучения в среде. [c.312]

Метод полос является наиболее эффективным методом измерения т на плоских прозрачных моделях и заключается в получении на экране полярископа при нагружении модели картины интерференции в виде густо расположенных внутри контура модели полос интерференции с последовательным порядком т целым или половинным (см. табл. 14). Необходимо применение моделей из материала высокой оптической активности в полярископе — круговая поляризация и монохроматический свет. Для получения порядка полос, равного " тах при наибольшем допускаемом в модели напряжении доп=са р, требуемая толщина модели (среза) при однократном просвечивании [c.526]

Предварительная оценка распределения нормальных напряжений в лопасти в зоне ее сопряжения со ступицей, выполненного в виде косой заделки, может быть сделана на упрощенной модели. Поперечное сечение лопасти имеет сложный профиль и она подвергается косому изгибу и стесненному кручению (продольная сила относительно мала). На моделях полосы с прямоугольным (фиг. VI. 17) и сложным (фиг. VI. 18) поперечными сечениями с помощью хрупких лаковых покрытий были вначале установлены направление и зоны значительных главных растягивающих напряжений при различных углах косины заделки и различных видах нагружения. Величины нормальных напряжений, определенные на тензометрических моделях для указанного случая полосы с косой заделкой при различных вариантах ее нагружения, показывают, что напряжения у заделки распределены неравномерно. Например, при изгибе нормальные напряжения в остром угле у заделки незначительны (фиг. VI. 19). [c.466]

Оптический метод исследования напряжений заключается в том, что прозрачная модель из оптически активного материала (большей частью из специального органического стекла) в нагруженном состоянии просвечивается в поляризованном свете. Изображение модели на экране оказывается при этом покрыты м системой полос, форма и расположение которых определяются напряженным состоянием модели. Путем анализа, полученной картины имеется возможность найти величину возникающих напряжений. [c.516]

Если менять нагрузку на модель при неизменном положении поляризатора и анализатора, можно наблюдать возникновение и перемещение полос на изображении модели. Например, при изгибе призматического бруса имеем систему полос, показанную на рис. 582. В средней ч асти модели, где имеет место чистый изгиб, наблюдается [c.520]

Измерения можно выполнять в деталях объемной формы (модели конструктивных элементов аппарата) с неплоскими поверхностями и рассеивающим отражением, тогда как классическая интерферометрия применима лишь при зеркальных плоских поверхностях. Для определения относительных деформаций аналогично методу муаровых полос проводят диф- [c.339]

Заметим, что Ньютон, сознавая сложность природы света, пытался ввести в свою корпускулярную модель элементы волнового движения. Он понимал, что чисто корпускулярная теория не объяснит интерференционные кольцевые полосы, которые сам же Ньютон наблюдал при прохождении света через воздушный промежуток между сферической поверхностью линзы и плоскостью стекла, подложенного [c.19]

I г I и их компонент - Uy, ориентированных соответственно параллельно и перпендикулярно направлению приложения нагрузки, использовали метод лазерной спекл-интерферометрии. Анализ полей смещения [215] позволил предложить оригинальную модель образования полос Чернова— Людерса. В соответствии с этой моделью полоса формируется в результате распространения аккомодирующих поворотов по образцу в тот момент, когда микросдвиги охватили его полностью. [c.123]

Для того чтобы понять особенности механического поведения аморфных сплавов в этой области, рассмотрим поликластерную модель полосы скольжения, предложенную Бакаем [419]. Она основана на представлении аморфных твердых тел в виде ансамбля поликластеров. Предполагается, что границы кластеров обладают тем же атомным строением, что и слои скольжения. Однако в силу случайной ориентировки кластеров и их произвольной формы сквозная трансляционно-инвариантная межкластерная граница отсутствует. С другой стороны, сдвиг по поверхности, отвечающей однородным сдвиговым напряжениям, невозможен без разрывов связей по кластерным границам. Поэтому скольжение происходит вдоль тех участков кластерных границ, где касательные напряжения достигают критического уровня (при этом разрывы происходят в местах концентрации нормальных к границе растягивающих напряжений). Поэтому негомогенная пластическая деформация путем сдвига в случае аморфных сплавов (мезоуровень) в соответствии с моделью сопровождается микроразрушениями под действием нормальных напряжений (микроуровень). [c.299]

Ю. А. Попов и Р. Л. Шварцблат [45] провели расчеты спектральных коэффициентов поглощения и степеней черноты Og, HgO и их смесей на основании статистической модели полос поглощения газов. Эти расчеты показывают, что при достаточно большой толщине слоя газов L = 20 м) полосы излучения практически смыкаются, образуя характерный для топочных камер спектр газового излучения. Увеличение толщины слоя газов, как и следовало ожидать, приводит к заметному возрастанию излучения не только в центре, но и на крыльях полос. [c.23]

На основании рассмотренных работ можно сделать вывод о высокой надежности имеющихся экспериментальных данных о степени черноты Oj при полном давлении р = 0,Ю1 МПа и температурах до 1600 К в области значений />сОа от[,1-10 до ЬЮ МПа-м. В указанных условиях данные X. Хоттеля и X. Мангельсдорфа хорошо согласуются с данными Е. Эккерта. Максимальные расхождения не превышают 15 %. Как уже отмечалось выше, хорошо согласуются с непосредственными экспериментальными данными об интегральной степени черноты СОа также результаты расчетов, базируюш,ихся на спектроскопических характеристиках Oj, в частности расчетов Б. Лекнера, основанных на статистической модели полос поглош.ения, и расчетов Д. Эдвардса, основанных на экспоненциальной модели широкой полосы. [c.25]

Расчеты интегральной степени черноты НгО, базирующиеся на модели полос, были проведены на основании спектроскопических характеристик водяного пара Б. Лекнером, а также Ф. Бойтоном и С. Людвигом. Результаты этих расчетов сопоставляются с данными X. Хоттеля на рис. 1-6. Как видно из рисунка, более или менее удовлетворительное согласование результатов расчетов с данными X. Хоттеля наблюдается лишь в области значений 10 2 МПа-м при температуре до 1200 К- При более низких значениях результаты расчетов дают существенно завышенные значе ПИЯ по сравнению с данными X. Хоттеля во всем диапазоне температур от 500 до 2000 К- Возвращаясь к области значений 10 МПа-м, заметим, что при температурах, превышающих 1200 К, также имеются значительные отклонения, приведенных выше расчетных, данных от. данных X. Хоттеля, причем эти отклонения заметно возрастают с увеличением температуры. [c.28]

Уравнение (8.150) совместно с выражениями (8.148) представляет собой интегральное уравнение для распределения температуры в слое, которое очень трудно решить в обшем случае зависимости коэффициента поглощения от частоты. Если зависимость коэффициента поглощения от частоты приближенно описывается с помощью модели полосы или модели узкой полосы, то уравнение (8.150) можно преобразовать к виду, который легче поддается расчетам. Ниже будет рассмотрено применение модели полосы и модели узкой полосы для решения уравнения (8.150) на основе подхода, принятого в работах Кросби и Ви-скайта [15—17]. [c.314]

Проиллюстрируем теперь применение моделей полосы, узкой полосы и частокола для решения задач теплообмена излучением в несерой среде. Для простоты предположим, что границы черные, следовательно, интенсивности излучения на границах [c.324]

Этап исследования картины следов скольжения имел своим завершением еще один важный результат, значимость которого, на наш взгляд, в то время не оценили по достоинству. Речь идет о роли поворотов кристаллической решетки в процессе пластической деформации. То, что такой процесс имеет место, поняли еще в 20-х годах при исследовании астеризма лауэграмм [56, 57]. Уже в эпоху оптических методов исследования картины следов скольжения ввели представление о полосах сброса и полосах вторичного скольжения [13, 58, 59]. Здесь надо особенно отметить работы Баррета [59], который предложил первую дислокационную модель полос сброса. Затем Мотт, Франк и Стро [60, 61] развили эти схемы и, наконец, Лакомб с сотрудниками [62] в 1957 г. в своей классификации привели шесть типов переориентации решетки. Прекрасные обзоры, обобщающие рассматриваемый период работы п дающие теоретическую картину явления и обобщение экспериментальных работ, принадлежат Инденбому [63] п Урусовской [64]. Важным этапом этого периода исследований было понимание того, что полосы сброса растут самопроизвольно. [c.127]

В практике расчетов атмосферного поглощения широко используются также модели полос поглощения с регулярным распределением спектральных линий внутри интервала (модель Эльзассера), статистические модели с равными интенсивностями линий (модель Пласса) и экспоненциальным распределением интенсивности (модель Гуди) [12]. Основные расчетные формулы этих моделей имеют вид [c.191]

Кроме того, на изображении возникают темные полосы — изоклины (лпшш одинакового угла а наклона главных напряжений). Поворачивая одновременно поляризатор и анализатор на малые углы (5 —10""), получают се. 1е11С1 во изоклин данной модели, на осповашш которых можно построить траектории главных напряжений (изостаты) и определить в каждой данной точке величину т = 0,5 (05 — 02)51117.. [c.156]

Удобнее и точнее исследование в монохроматическом свете, при котором на изображении возникают темные полосы пзохро.м (название в данио.м случае условное) и изоклин. Последние можно исключить, применяя круговую поляризацию. Для этого перед и за моделью устанавливают пластинки из оптически активного материала (чаще всего слюды), толщину которых выбирают так, чтобы вызвать в проходящем [c.156]

Для ynpoHiennoro расчета удобно рассматривать идеализированную модель рессоры в виде балки равного сонроти ления изгибу, имеюшему в плане форму треугольника, разрезанную на полосы и сложенную в пакет (рис. 20.1 1,6). [c.416]

Темные полосы тта модели, соответствующие постоянным значениям Зу — Од., легко о глпчаются от изоклин. Если поля]тизатор и анализатор одновременно поворачивать в их плоскости, т. е. изменять угол а, изоклины будут меггять свою форму. Полосы же ( у — = [c.519]

Описанным выше приемом просвечивания, плоской модели в монохроматическом свете не исчерпываются возможности оптическо10 метода. Часто просвечивание модели проводится в белом свете. На экране в этом случае вместо темных и светлых полос получаются цветные полосы с непрерывными переходами через цвета спектра. Существуют способы просвечивания моделей с погашением изоклин. Известны приемы исследования напряженного состояния в пространственных моделях путем замораживания оптической анизотропии с последующим разрезанием модели на плоские образцы. [c.520]

Диапазон, в котором располагаются частоты полигармониче-ских воздействий, возникающих в современных технических объектах, весьма широк. Полигармонические воздействия, охватывающие диапазон, превышающий несколько октав 1ш их/шт1п>10 , называются широкополосными если ширина диапазона мала по сравнению со средней частотой процесса, воздействие называется узкополосным. Узкополосные воздействия проявляются в форме биений. При решении задач виброзащиты учет ширины полосы механических воздействий имеет первостепенное значение. В частности, от широкополосности воздействия зависит выбор динамической модели (расчетной схемы) защищаемого объекта она должна выбираться с таким расчетом, чтобы были учтены собственные частоты объекта, расположенные в полосе спектра воздействия. [c.270]

Этот метод исследования напряжений (разделы метода фотоупругость, фотопластичность, фотовязкость, динамическая фотоупругость и др.) позволяет определять поля деформаций и напряжений при действии известным образом расположенных нагрузок. Модели выполняют подобными по форме и нагрузке исследуемой детали или конструкции и просвечиваются в полярископе. Разности главных напряжений и их направления в плоскости наблюдения определяют измерением порядка полос интерференции или по точкам при просвечивании плоской модели или среза замороженной объемной модели. По напряжениям в модели, используя формулы по- [c.337]

Здесь Ое/ — эффективное решение, определяющее прочность рассматриваемого мпкрообъема, a d и — локальные напряжения в нем, вызванные соответственно скопленпем дислокаций и наличием трещины, One — теоретическая прочность кристаллической решетки (или поверхности раздела) в микрообъеме (индекс п указывает, что напряжения направлены норл(ально к плоскости скола). Как следует из моделей разрушений сколом Стро, Смита и др. [55, 198], обусловленная скоплением дислокаций концентрация напряжений пропорциональна мощности скопления дислокаций в конце полосы скольжения nj [c.357]

На рис. 2.16 представлена зависимость относительных размеров дефектов (t /В], от степени механической неоднородности Кд при фиксированных значениях аз. Из рисунка видно, что с уменьшением as величина (//В), снижается, а с увеличением степени механической неоднородности при ае = соп81имеет место рост значений(1/В),. Хорошей иллюстрацией наличия области дефектов (I /В), не снижающих статической прочности соединений с мягкой прослойкой, служит представленная на рис, 2.17 экспериментальная картина муаровых полос для моделирующего образца и соответств)тощая ей сетка линий скольжения. Механическое поведение данной модели несмотря на наличие дефекта на контакте металлов М и Т абсолютно идентично поведению бездефектного соединения. [c.60]

Особенности напряженно-деформированного состояния механически неоднородных сварных соединений были исследованы нами на образцах-моделях с применением метода м>аровых полос, а также методом конечных элементов и линий скольжения /2, 81/. При этом степень механической неоднородности (соотношение свойств твердого и мягкого металлов = ст J / а ) варьировали таким образом, чтобы обеспечить совместное пластическое деформирование металлов на стадиях, близких к предельным Сочетание методов линий скольжения и конечных элементов при решении данной задачи позволило вскрыть некоторые закономерности, которые дали возможность учесть эффект неполной реализации контактного упрочнения мягких прослоек в рамках принятых допущений и подходов. В частности, на основании численных расчетов МКЭ и экспериментальных данных, было установлено, что [c.103]

Как утке отмечалось в разделах 3.2 и 4 I, в качестве метода экспериментального исследования напряженно-деформированного состояния рассматриваемых образцов моделей, ослабленных мягкими прослойками, использовали метод NtyapoBbix полос. При этом в соответствии с методикой, изложенной в работах /135, 141/, на плоские торцевые поверхности кольцевых образцов наносили рабочие растры с линиями, параллельными осям симметрии образца л и>< (см. рис 4 3). Испытания кольцевых образцов в контейнере проводились с фиксацией картин мларо-вых полос и V . перемещений в направлении осей х и v. Определение компонент тензора напряжений и десрормаций Од., и Ej , Уду проводили путем обработки полуденных картин муаровых полос по рекомендациям, приведенным в работах /136, 137/. [c.210]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...