Модели двух полос

Модель двух полос. Уравнение (8.151) можно упрощать и далее, если предположить, что спектр поглощения состоит из двух областей области поглощения и области прозрачности, и что параметр ау равен 1 в области поглощения в пределах полосы частот Av и нулю за пределами этой области, а именно [c.315]

С использованием такой модели двух полос уравнение (8.151) преобразуется к виду [c.315]

Для простоты предполагается, что границы слоя т = О и т = to черные и поддерживаются соответственно при температурах Т и Га- При равномерно распределенных внутренних источниках и независящем от температуры Xv распределение температуры в среде для модели двух полос записывается в виде [см. (8.188)] [c.435]

Фиг. 11.4. Сравнение распределений температуры, полученных для двух вариантов модели двух полос и модели серой среды [17].

Уравнение (11.36) было решено численно для нескольких различных вариантов модели двух полос [17] с помощью метода, описанного в работе [36]. Полученные результаты были сопоставлены с результатами решения для случая серой среды без внутренних источников, т. е. при = 0. На фиг. 11.4 срав-, [c.437]

Наиболее высокая концентрация напряжений в реальных конструкциях наблюдается в некоторых узлах сварных конструкций в местах резкого изменения формы, создаваемого у концов отдельных прикрепляемых элементов. В качестве характерной модели наиболее опасных участков таких узлов может быть принят крестовый образец, состоящий из центральной пластины и приваренных к ней по краям двух полос. Эти полосы располагаются в плоскости, перпендикулярной плоскости центральной пластины, по ее продольной оси на некотором расстоянии друг от друга. При передаче через них растягивающего усилия в среднем участке центральной пластины создается значительная концентрация напряжений (рис. 6). [c.24]

Формирование систем скольжения с высокой плотностью дислокаций, сопровождающих формирование усталостных бороздок, было продемонстрировано методами просвечивающей электронной микроскопии [70, 82, 135]. Системы скольжения располагаются под углом 45° к поверхности излома. Профиль и ширина блоков полос скольжения, которые наблюдали на поверхности образца, подобны профилю и шагу усталостных бороздок [82]. Этот факт был положен в основу многих разработанных моделей формирования усталостных бороздок [70, 82, 133, 134, 136-142]. Рассмотрены были оба полуцикла нагружения материала, в которых реализуются два разных процесса (1) пластическое затупление вершины трещины, и (2) разрушение материала. Оба процесса соответствуют восходящей ветви нагрузки и приводят к формированию каждой усталостной бороздки в каждом цикле приложения нагрузки. В полуцикле разгрузки происходит подготовка материала перед вершиной трещины к последующей реализации указанных выше двух процессов деформации и разрушения. [c.164]

Методы фотоупругости применимы к двух- и трехмерным задачам. Двумерный анализ обоснован, когда напряженное состояние конструкции может быть приближенно представлено как плоское или обобщенное плоское. В таких случаях модель изготавливается из листа прозрачной пластмассы, заведомо обладающей требуемыми фотоупругими свойствами. Модель делается геометрически подобной моделируемому композиту и подвергается нагрузкам, имитирующим действующие на него нагрузки. Нагруженная модель рассматривается в поляризованном по кругу свете, и наблюдаемые интерференционные картины обычно непосредственно указывают области высоких и низких напряжений. Интерференционные полосы одинаковой освещенности представляют собой геометрические места точек равного максимального касательного напряжения. [c.498]

Картины полос в литой модели (рис. 3) анализировались с применением метода конечных разностей в двух измерениях (фор- улы (8), (11), (12)). Изменение напряжений вдоль оси сим-- ии, нормальной к линии центров включений, представлено [c.503]

Одним из весьма эффективных методов исследования деформаций моделей элементов конструкций сложной геометрической формы является метод голографической интерферометрии [37, 60]. Сущность метода заключается в том, что на одной фотопластинке последовательно регистрируются две интерференционные картины, полученные при голографировании какой-либо модели в двух последовательных мало отличающихся состояниях в процессе ее деформирования. При просвечивании полученной таким образом двойной голограммы образуются два изображения модели, отличающиеся друг от друга в той же мере, как и реальная модель в двух ее состояниях. Восстановленные по голограммам волны, формирующие эти два изображения, когерентны. Благодаря интерференции на поверхности изображения наблюдаются полосы, по которым можно судить о величине деформации модели. [c.72]

Из модели крышки вырезали три среза, как это показано на фиг. 10.34. Картины полос для каждого из этих срезов при темном и светлом поле даны на фиг. 10.35. На фиг. 10.36 показано, как распределены напряжения по результатам измерений в двух срезах, проходящих через резьбовой сектор [c.302]

В основе метода муаровых полос лежит муаровый эффект, суть которого заключается в появлении чередующихся темных и светлых полос при наложении одной на другую двух или более растровых сеток. Шаг муаровых полос определяется параметрами исходных растворов и условиями их освещения. Один из растров наносят на испытуемый объект и деформируют вместе с ним. Муаровая картина несет информацию о характере деформирования растра и деформированного состояния образца. При незначительных относительных деформациях, линейных и угловых перемещениях сеток наблюдаются большие изменения шага, направления и положения возникающих муаровых полос. Метод муаровых полос применим как для натурных объектов, так и для моделей объектов. Муаровые полосы наносят либо посредством фотопленок со съемным эмульсионным слоем или фотохимическим способом путем травления. К преимуществам метода следует отнести возможность измерения деформаций больших поверхностей и при высоких температурах. [c.389]

Здесь 0 —яз—разность главных напряжений, 0 — главное напряжение, действующее вдоль контура (одно из главных напряжений а или 02 в точке контура второе равно нулю) д, —толщина модели А — линейная разность хода двух компонентов поляризованного света, проходящего через рассматриваемую точку модели т — та же разность хода, но выраженная числом длин волн применяемого монохроматического света (порядковый номер полосы интерференции) С см 1дн — коэфициент фотоупругости материала (при Л и г/ в см в [c.269]

Поскольку изображающая геометрия ГОЭ сравнительно произвольна, то для ее описания удобнее пользоваться векторными обозначениями. Любая точка поверхностной решетки описывается четырьмя лучами. Это входящий луч С, выходящий луч I и два луча О и R, которые определяют структуру, или схему, ГОЭ. Направления этих лучей задаются соответствующими единичными векторами. Модель зеркальных интерференционных полос особенно подходит для лучей О и R, формирующих ГОЭ. Объектный и опорный лучи О и R используются при оптической записи голо-графических элементов. Рассмотренные четыре единичных вектора и единичный вектор S, нормальный к поверхности в рассматриваемой точке, связаны уравнением решетки. Это уравнение можно записать в двух видах, которые удобно использовать на практике, а именно [c.636]

Для одновременной регистрации двух картин полос абсолютных разностей хода на одной голограмме в результате одного эксперимента в установке было сформировано три световых пучка предметный с круговой поляризацией света, в котором расположена модель, и два опорных с линейной поляризацией света во взаимно ортогональных направлениях. [c.89]

Сочетание способов, изложенных выше и в работе [3], позволяет определить напряженное состояние модели, находящейся под воздействием внешних изгибающих нагрузок и осесимметричной нагрузки, приложенной к боковой и торцевым поверхностям модели. В этом случае необходимо выполнить измерения порядков полос и параметров изоклин при просвечивании двух оптически чувствительных слоев модели в меридиональной плоскости [c.56]

Проверка характера распределения напряжений, полученного в нижнем углу днища гнезда, была выполнена на плоской модели соединения шпилька — корпус , нагруженной подобно объемной модели. Податливость мест сопряжения резьбы шпильки и фланца приближенно воспроизводилась с помощью двух рядов круговых отверстий с соответственно подобранными диаметром отверстий и расстояниями между ними. Коэффициент концентрации, отнесенный к напряжениям в гладкой части шпильки, равен 7,5. Картина полос для зоны скругления днища гнезда под шпильку, полученная по срезу объемной замороженной модели, приведена на рис. 8 (слева). Картины полос, полученные на плоских моделях, приведены на рис. 8 при радиусе скругления г = 2 мм (в центре) и г = 8 мм (справа). Как видно из приведенных картин полос плавный переход в гнезде к горизонтальному участку приводит к существенному снижению напряжений. Например, увеличение радиуса закругления в четыре раза по сравнению с первоначально принятым приводит к снижению коэффициента напряжений приблизительно в два раза. В этом случае напряжения в этой зоне не Превосходят напряжений по дну резьбы во фланце и в шпильке. [c.94]

Если дальше предположить, что одно из щ равно О, скажем Ха = О, а XI — конечная величина, то двухгрупповая модель частокола сводится к модели двух полос, рассмотренной ранее, и уравнения (8.201) становятся независимыми, т. е. [c.329]

Хислет и Уорминг [15, 16] использовали методы и табулированные функции, введенные Чандрасекаром [1], чтобы получить точные решения задачи теплообмена излучением в слое поглощающего и излучающего газа. Кросби и Висканта [17—19] для решения аналогичной задачи применили модель двух полос и модель узкой полосы. [c.426]

Для исследования влияния селективных свойств среды на перенос тепла излучением в плоском слое с распределенными внутренними источниками Кросби и Висканта [17, 19] использовали модель двух полос и модель узкой полосы. Ниже будет рассмотрена модель двух полос. [c.435]

Милна задача, экстраполированная конечная точка 460 Мнимого изображения метод 162 Модели двух полос 315, 325 [c.608]

Позже Цумвальт и Жигер [977] исследовали тонкую структуру двух полос в фотографической области инфракрасного спектра и пришли к выводу, что модели а и б не осуществляются в действительности. Однако фотометрическая кривая, приведенная ими, вряд ли особенно убедительна. Они считают, что наличие двух близких полос равной. интенсивности обусловлено инверсионным удвоением, что возможно только для модели в. [c.326]

Рис. 7.8. Модель двух идентичных встречных пучков и дисперсионные характеристики, определяемые уравнением (7.41). При ш = О имеем к = л/2шр/уо, если же й = О, то ш = л/2 р в случае больших к и малых Шр ш к ikvo , заштрихована полоса действительных значений к, при которых имеют место комплексные значения и>

На рис. 2.34 и 2.35 показаны некоторые результаты исследования М1етодом замораживания от действия внутреннего давления модели толстостенного цилиндра со сфе рическими торцами и полостью, имеющей звездообразное поперечное сечение с шестью вершинами. Длина модели =140 мм, наружный диаметр 26 = 70 мм, диаметр окружности, описывающей вершины вырезов 2а = 88, так что Ь1Ь=4,0 а1Ь = 0,63 д/Ъ = 0,05 (д — радиус вершины выреза) [110]. Модель изготовлена отливкой из двух половин, которые затем склеены эпоксидным клеем. Половины модели отливали в стальные формы со стержнями из сплава В,уда, который выплавляли после полимеризаци1и материала модели. Из замороженной модели были изготовлены срезы (меридиональный, проходящий через вершины вырезов и ряд поперечных) толщиной 3 мм. С помощью поляризационно-оптического метода довольно трудно получить поле перемещений. Для этого от напряжений нужно переходить к деформациям и, интегрируя деформации, вычислять перемещения. Однако поле перемещений достаточно просто получить методом муара. Для этого на срез замороженной модели наносят сетку и срез размораживают. При наложении на размороженный срез эталонной сетки получают картину муаровых полос, дающую перемещения. [c.58]

На рис. 2.34, а показана картина полос интерференции на рис. 2.34, б картины муаровых полос перемещений и и V в двух взаимно перпендикулярных направлениях, полученные с сетками 40 линий на 1 мм для поперечного среза. На рис. 2.35 приведены графики напряжений и перемещений в меридиональном сечении модели, проходящем через вершины вырезов, построенные по картинам изохром и муаровых полос для срезов. Эти результаты показывают, что наибольшие напряжения и перемещения возникают в середине модели, а также позволяют судить о влиянии на напряженное состояние формы торцовой части полости со звездооб- [c.59]

Ниже при рассмотрении исследования моделей из вязкоупругих материалов будет показано еще одно преимущество тарировки на самой исследуемой модели. В линейно вязкоупругих материалах картина изохром изменяется со временем таким образом, что отношение порядков полос для любых двух точек в ноле наблюдения остается постоянным. Тарировка на специальных тариро-вочных образцах требует тщательного изучения изменения свойств материала во времени. Тарировка же на исследуемом образце автоматически исключает влияние времени. [c.86]

Работу ЛДИС можно также объяснить, исходя из модели, на которую впервые указано в [223]. Согласно этой модели в исследуемой области потока при пересечении двух пучков образуется система интерференционных полос, действительных или мнимых. Рассеивающие частицы, пересекающие область локализации интерференционной картины, модулируют в рассеянном свете изображение интерференционных полос в плоскости фотоприемника. Как известно, ширина интерференционной полосы определяется формулой [c.288]

Процесс накопления повреждений, зарождающихся в дискретных полосах скольжения, делят на несколько стадий [25, 931 При феноменологическом же описании многоцикловых усталостных разрушений с целью построения расчетной модели обычно ограничиваются рассмотрением двух основных укрупненных стадий стадии рассеянных (диссеминированных) повреждений (микротрещин, вакансий и т. п.) и стадии развития магистральной трещины, хотя фактически граница этих стадий размыта, и ее приходится фиксировать в определенной мере искусственно. Отношение длительностей обеих стадий может быть весьма различным в зависимости от характера циклического напряженного состояния и типа нагружения (мягкое или жесткое) рассматриваемого конструкционного элемента. При однородном напряженном состоянии и мягком нагружении преобладает стадия рассеянных повреждений, и конец этой стадии можно с определенным приближением рассматривать как наступление полного разрушения, считая, что магистральная трещина развивается в указанных условиях практически мгновенно. [c.19]

Сверхтекучая модель предсказывает разрушение парных корреляций в ядре при достаточно больших спинах (/ 1). Это явление, аналогичное разрушению сверхпроводимости сильным магн, полем, проявляется в скачкообразном возрастании момента инерции J в данной вращат. полосе при нек-ром критич. значении спина /,р 60. Отчётливо это пока не обнаружено, однако при изучении высокоспиновых состояний ядер (/<20—30), возбуждаемых в реакциях с тяжёлыми нонами, наблюдалось немонотонное изменение У при возрастании / (обратный загиб). В районе значений спина /fl( 12—16) увеличение угл. момента / приводит не к увеличению угл. скорости вращения to, а к её уменьшению вследствие того, что резко увеличивается момент инерции ядра J. Это изменение связано с тем, что вблизи точки Ig происходит пересечение основной вращат. полосы ядра (/ = О ) с возбуждённой полосой, построенной на внутр. состоянии ядра, в к-ром одна из куперовских пар на нейтронной орбите разрушается и спины этих двух нуклонов уже не компенсируют друг друга, а оба выстраиваются параллельно вращат. моменту. При этом меняется деформация ядра, увеличивается момент инерции, изменяются магн. характеристики ядра. [c.689]

В работе [219] развита модель распространения фронта Чернова— Лю-дерса на площадке текучести, основанная на рассмотрении локализованного и эстафетного характера распространения течения в пространстве и автоколебательного режима течения во времени. Важным результатом этого анализа явилось установление возникновения сложного напряженного состояния на фронте текучести в результате развития синглетного скольжения. Это обеспечивает в локализованной полосе скольжения условия для кооперативного взаимодействия двух процессов деформации — трансляции синглетного скольжения и ротации. Процессы на мезоуровне предопределяют характер потери макропластической неустойчивости при образовании шейки. [c.124]

Одним из методов визуализации напряженно-деформирован-ного состояния окрестности вершин трещины, описываемого формулами (7) и (12), является оптический метод фотоупругости. На рис. 5 представлены две типичные картины изохром в области, окружающей вершины двух взаимодействующих трещин, при смешанных типах их деформации. Много способов определения коэффициентов интенсивности Kj и Ки, отвечающих типам 1 и 11 деформации трещины, по двумерным картинам изохром в окрестности вершины трещины в плоской прозрачной модели содержится в работах [28—33]. Данную процедуру можно обратить с тем, чтобы восстановить полосы картины изохром, являющиеся линиями уровня максимальных касательных напряжений и соответствующие заданной комбинавдщ коэффициентов интенсивности напряжений с добавками высшего по- [c.24]

Дж. Биром показано, что модель селективно-серого приближения для реального, селективно-излучающего газа, имеющего, например, четыре полосы поглощения, может быть успешно описана системой из двух уравнений двух поглощающих серых газов (а , aj) и одного лучепрозрачного газа (ад = 0) [c.38]

Двухпиковая структура спектра ВКР становится понятной, если обратить внимание на то, что основной пик спектра комбинационного усиления на рис. 8.1 в действительности состоит из двух пиков, положение которых точно соответствует пикам спектра ВКР на рис. 8.3. Подробная численная модель (в которой учитывается форма спектра комбинационного усиления и эффекты как вынужденного, так и спонтанного КР) предсказывает форму линии, соответствующую результатам эксперимента [27]. Качественно описать процесс можно следующим образом. За счет спонтанного КР происходит генерация излучения во всей полосе комбинационного усиления. После прохождения отрезка световода эти слабые сигналы усиливаются с соответствующими коэффициентами усиления и к ним добавляется спонтанное излучение на данном отрезке. При небольших мощностях накачки спектр стоксова излучения 5 (to) выглядит как спектр КР, искаженный процессом экспоненциального усиления, т.е. [c.225]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...