Переходы правила отбора

Переход Правила отбора [c.224]

В случае точечной группы при переходах Еа — Еа, Ез — Е1 я Е1 — Е3, возможных только для параллельных компонент момента перехода, правило отбора имеет следующий вид (+ I) <—> (—/), (—О- —для точечной группы это правило отбора справедливо для переходов Ез—Ез, E%—E , Ех—Ег, Е1—Е5 и 5—Е1. [c.224]

Как следствие правила (11,91) при триплет-синглетном электронном переходе в самом обш,ем случае подполосы данного колебательного перехода должны состоять из пяти ветвей в соответствии с пятью значениями АК. Однако обычно симметрия уровней не допускает появления всех пяти ветвей. Если рассмотреть правило отбора для электронно-колебательно-враш,а-тельных свойств симметрии (которые одинаковы для любой комбинации уровней с данными значениями N я К), например, при переходе в точечной группе Сз или при переходе Ы" — А в точечной группе Х>з 1, то легко убедиться что возможны лишь переходы с АК = 0. В то же время при переходе в точечной группе Сзв, а также — М в точечной группе >3 возможны переходы как с АК == 1, так и с АК == 2. При переходах Е — Е точечной группы Сзу возможны все пять значений АК, а при переходе Е" — Е (или Е — Е") точечной группы Х)зд — только АК = = О и 2 и при переходе — Е (или Е" — Е") — только АК = 1. Для всех этих переходов правило отбора для (+/)- и (— )-уровней остается таким же, как и для соответствующих синглет-синглетных переходов, если АК = О или 1. Если же АК = 2, то правило отбора для переходов между уровнями и (—1) противоположно. [c.242]

Зеемановские правила отбора в случае некубических групп устанавливаются обычно для кристаллического квантового числа ц, которое характеризует проекцию полного момента количества движения на главную ось кристалла порядка п. В случае электрического дипольного перехода правила отбора имеют вид [10, 27, 30] [c.100]

Изучение оптических спектров показало, что расщепление спектральных линий действительно существует, однако число линий, на которое происходит расщепление, значительно меньше ожидаемого. Оказалось, что из числа ожидаемых линий на опыте наблюдаются только те, которые соответствуют переходам, сопровождающимся изменением к ш ls.k = 1. Это условие было найдено чисто эмпирически и получило название правила отбора. [c.58]

Квантовая механика не только получила постулаты Бора и таким образом повторила результаты теории Бора — Зоммерфельда, но и дала возможность оценить интенсивность спектральных линий. Как уже было замечено, теория Бора—Зоммерфельда разрешает переходы между любым термами атома, в то время как обнаруженные в опытах спектральные линии соответствуют только строго определенным переходам. Для согласования теории с опытом приходилось искусственно вводить правила отбора, согласно которым разрешенными являются только переходы с изменением k на, Ak = и m на Ат = 0, 1. Замечательным результатом квантовой механики оказалось автоматическое получение правил отбора А/ = 1 и Ат = 0, 1, которые вытекают из вида собственных функций. [c.61]

Пусть границы энергетических зон в к-пространстве соответствуют рис. 9.2,а. В этом случае переходы электронов через запрещенную зону происходят прежде всего между энергетическими состояниями, соответствующими экстремумам разрешенных зон, т. е. при значениях волнового вектора к или квазиимпульса Р, близких к нулю. Для переходов должно выполняться квантово-механи-ческое правило отбора [c.308]

В полупроводниках, имеющих сложные энергетические зоны (рис. 9.2,6), возможны не только прямые переходы, но и переходы, для которых к —к=7 0. Они получили название непрямых переходов. В случае непрямых переходов требуется участие фононов, обеспечивающих сохранение квазиимпульса при изменении волнового вектора электрона. В процессе оптического поглощения фононы могут поглощаться или испускаться. Правило отбора в этом случае имеет вид [c.309]

Рассматриваемые внутризонные переходы происходят с нарушением правил Отбора. Они осуществляются либо когда наряду с поглощением фотона происходит поглощение или испускание фо-нона, либо когда имеется рассеяние носителей на ионизованных примесях. Это обусловлено законом сохранения импульса. Расчеты показывают, что коэффициент поглощения свободными носителями заряда определяется проводимостью вещества [c.311]

Валентная зона большинства полупроводников состоит из трех подзон, разделенных за счет спин-орбитального взаимодействия (рис. 9.5). Поэтому в полупроводниках, где вершина валентной зоны занята дырками, возможны три типа переходов, связанных с поглош,ением фотонов. На рис. 9.5 они изображены стрелками а, Ь, с. Для таких прямых переходов выполняются правила отбора. [c.312]

Запомним, что состояние электрона в атоме задается четырьмя квантовыми числами главным квантовым числом п, орбитальным числом I, магнитным числом т и спиновым числом S. Обозначим Л =п —п, Д/==/ —/, Ат=т —т, As=s —s. Условимся квантовое число без штриха связывать с начальным, а число со штрихом — с конечным состоянием электрона. Правила отбора для дипольных переходов имеют следующий вид [c.268]

Правила отбора для квадрупольных переходов. Электрический дипольный момент электрона связан с его координатой линейно (см. (11.2.8)), а квадрупольный момент — по квадратичному закону (см. (11.3.4)). Это позволяет легко установить правила отбора для квадрупольных переходов, коль скоро известны правила отбора для электрических дипольных переходов. [c.272]

Аналогично рассматриваем отбор по магнитному числу т. Из правил отбора для дипольных переходов следует, что (х)п1 т" 0, если m =m" l или т =т", а (у),п",пФ , если [c.272]

Итак, правила отбора по орбитальному и магнитному квантовым числам имеют для квадрупольных переходов [c.272]

Переходы, для которых указанное правило отбора не выполняется, являются запрещенными . Это означает, что возможны переходы между сериями уровней 5 и Р, Р и П, Д и и т. д. [c.56]

Итак, интенсивность и поляризация в колебательных спектрах зависят от матричных элементов вектора дипольного момента (Ра)ио -И тензора поляризуемости (аар) . Колебания молекулы будут проявляться в ИК-снектре поглощения или СКР, если соответственно P(s)vv или (аар)ви отличны от нуля для данного колебательного перехода v v. Учет симметрии молекул и симметрии их колебаний позволяет установить правила отбора (правила Плачека) в колебательных спектрах. Эти правила сводятся к следующему [c.116]

Правила отбора. Излучение происходит в результате перехода оптического электрона с одного энергетического уровня на другой. Однако не все переходы возможны. Возможными являются лишь переходы, разрешенные правилами отбора, которые совпадают с правилами отбора для одноэлектронного атома [см. (28.26) и (30.42)] [c.200]

Энергия спин-орбитального взаимодействия очень мала. Это обстоятельство наводит на предположение, что при оптических переходах ориентировка спина не меняется. Более строгое теоретическое рассмотрение этого вопроса показывает, что это действительно так, т. е. правило отбора для квантового числа при [c.204]

Правило отбора для L. Если взаимодействие между различными электронами не очень велико, то происходят лишь такие переходы, при которых скачок совершается одним электроном, правило отбора для которого [c.246]

Правило отбора для Поскольку при оптическом переходе отдельного электрона спиновое число отдельного электрона не меняется, т. е. As = О, заключаем, что правило отбора для полного спина [c.247]

Мультиплетная структура спектров щелочных элементов. Спектр энергетических уровней щелочных элементов с учетом мультиплетности изображен на рис. 79 на примере калия. Образование главной и резкой серий показано на рис. 67 и 68 соответственно (см. 34). Образование диффузной серии несколько сложнее и показано на рис. 69. Правило отбора (44.6) запрещает оптический переход между и 1/2 поскольку для [c.247]

Расщепление линий излучения. Поскольку картина энергетических уровней при помещении атома в магнитное поле существенно изменилась и усложнилась, значительно усложняется и спектр излучения атома. Для нахождения линий излучения принимаем во внимание следующие правила отбора для переходов [c.250]

В данном случае последнее правило отбора не играет роли. С помощью правил нетрудно выяснить возможные пере.ходы, которые для главной серии указаны стрелками на рис. 83. Видно, что всего возможно 10 различных переходов. Каждый из них приводит к излучению отдельной линии в спектре излучения. Таким образом, при помещении атома натрия в магнитное поле каждый дублет главной линии серии излучения натрия расщепится на 10 линий. Соответствующим образом на большее число линий расщепятся и другие линии в спектре излучения. Явление расщепления линий спектра излучения при помещении атома в слабое внешнее магнитное поле называется аномальным или сложным эффектом Зеемана. Слово аномальный имеет историческое происхождение. Первоначально было изучено и понято расщепление линий в спектре излучения некоторых атомов на три линии. Это расщепление было названо нормальным, хотя в действительности оно [c.251]

Под действием переменного магнитного поля частоты v между подуровнями возможны квантовые переходы. Правила отбора для магнитного квантового числа (Amj=zf l) допускают переходы только между соседними подуровнями. Таким образом, [c.351]

Для гамов-теллеровских переходов правила отбора имеют вид Ai =l, An — - -i. [c.192]

К И N изменяются. Точно так же, как в случае линейных (и двухатомных) молекул, спин-орбитальное взаимодействие может вызывать смешивание состояний, значения Л которых различаются на А , так же как в случае молекул типа симметричного волчка могут смешиваться состояния, у которых значения К различаются на Д5. Например, уровень триплетного состояния с данным значением К может смешиваться с уровнями К + , Ктя.К — близко расположенного синглетного состояния. По этой причине для трин-лет-синглетного перехода правило отбора для квантового числа К имеет следующий вид [c.242]

Появление запрещенных подполос также может быть вызвано поворотом осей . Как и в случае изогнуто-линейных переходов (разд. 3, а,р), поворот осей происходит при переходах в молекулах тппа асимметричного волчка, если направлепио главных осей в одном или в обоих состояниях пе определяется исключительно симметрией. Примером может служить изогнутая молекула XY Z с различными углами в верхнем и нижнем состояниях. В этом случае, как и при линейно-изогнутых переходах, правило отбора для квантового числа К имеет следующий вид [c.268]

Для прямых переходов с участием одного фотона и двух с ю-тонов правила отбора различны. Качественно это может быть легко понято при сравнении с переходами в свободном атоме. Для соответствующих переходов правила отбора требуют, чтобы квантовое число I менялось на 1. Двухс отонные переходы состоят из двух однофотонных правила отбора тогда имеют вид Д/ = 0 или А/= 2. Таким образом, при одинаковом начальном состоянии оба процесса приводят к разным конечным состояниям. Соответствующие правила отбора между термами в зонной модели обсуждаются в Приложении Б.9. [c.275]

Правила отбора при фермиевских переходах (переходы совершаются в результате векторного или скалярного взаимодействия) формулируются так [З-переходы являются разрешенными, если при них не изменяется момент количества движения J и четност[> [c.248]

Как указывалось выше, начальное и конечное состояния ядра для разрешенных (сверхразрешенных) переходов должны удовлетворять вполне определенным условиям. Эти условия связаны с выполнением законов сохранения момента количества движения я четности и называются правилами отбора для разрешенных переходов. Существуют правила отбора Ферми и правила отбора Гамова — Теллера. [c.154]

Сопоставление спинов и четностей ядер, между которыми наблюдаются разрешенные р-переходы, показывает, что они действительно удовлетворяют правилам отбора Ферми или Гамова — Теллера (или тем и другим одновременно). Примером чистого фермяевского перехода является р-распад sO [(0+ — 0+)-переход] примером чистого гамов-теллеровского перехода— р-распад ядра гНе [(0+—1+)-переход] примером смешанного перехода— 5-распад нейтрона [(1/2+—1/2+)-пере-ход]. Запрещенные переходы (с большими значениями Ft) характеризуются нарушением правил отбора, при этом чем больше нарушение, тем больше константа Fx. Так, например, р-пере- [c.155]

Совместное применение правил отбора по моменту и четности приводит к выводу, что радиационный переход между двумя энергетическими состояниями атомного ядра, как правило, должен происходить путем испускапия двух наименьших по I мультиполей, удовлетворяющих отбору четности [c.167]

Второе следствие, которое может быть получено из модели оболочек, касается пра1вил отбора при р-распаде. В 10 было отмечено, что правила отбора связаны с изменением спина и четности ядра в процессе р-раопада. Модель оболочек позволяет предсказать это изменение и, следовательно, характер соответствующего р-перехода (разрешенный или запрещенный, а для запрещенного также порядок запрещенности, т. е. теоретическое значение величины т). [c.198]

Из выражения (33.18) следует, что уровни энергии уже не располагаются на одинаковых расстояниях друг от друга, как у гармонического осциллятора, а образуют систему неравноотстоящих уровней, которые постепенно сближаются по мере роста V и, наконец, сливаются при Екол Е. Существенно, что для ангармонического осциллятора изменяются и правила отбора Ап—1, 2,..., т. е. в этом случае возможны переходы между любыми уровнями (см. рис. 33.5, б). [c.240]

Правила отбора для диполькых переходов. Может оказаться, что для состояний ij i и гр2 электрона матричный эле--> [c.267]

К такому же выводу придем, рассмотрев интеграл по углу О в (11.2.25 6) (при этом имеет смысл учитывать лишь т = т—1). Таким образом, (d)2i=7 0 при Д/= 1, Ат=1 ( l)2i= 0 при Д/= 1, Ат= — 1 (d) i= 0 при Д/= 1, А п=0. Дипольнын переход разрешен, если хотя бы одна из составляющих вектора (d) не равна нулю. Следовательно, как. мы убедились, правила отбора для дипольных переходов требуют, чтобы орбитальное число изменилось при переходе на единицу, а магнитное число либо изменилось на единицу, либо оставалось прежним. [c.270]

Из правил отбора для дипольных переходов следует, что (j )p, v O, если/ =/" 1, а (//) ,Y O, если 1"=1 . Саедова-тельно, (A t/) v3 0, если I —/"= 1 и I"—/= 1. Складывая эти два равенства, получаем Г—1=0, 2 (А/=0, 2). [c.272]

Правила отбора н сохранение момента импульса. Правилам отбора для днпольных и квядрупольыых переходов может быть придан простой физический смысл. Если считать, что при днпольном испускании фотоы уносит с собой момент импульса, равный единице (в единицах li), а при квадрупольном — момент, равный двум, то правила отбора приобретают смысл условия сохранения момента импульса системы электрон + фотон. [c.274]

Предположим, что зависит только от ж и не зависит от к. Общее правило отбора для матричного элемента, соответствующего переходу между элек-чронными состояниями к и к, выражается равенством [c.759]

Мультиплетность линий излучения. Мультиплетность линий излучения порождается мультиплетностью энергетических уровней атома. Мулыи-плетность линий излучения связана с мультиплетностью энергетических уровней правилами отбора для квантовых чисел орбитального, спинового и полного моментов атома при оптических переходах. Эти правила отбора получаются из правил отбора для оптических переходов отдельного электрона (см. 28). [c.246]

Правила отбора (44.5) запрещают превращение парагелия в ортогелий и наоборот при оптических переходах, т. е. термы с различной мультиплет-ностью не комбинируют. В связи с эгим спектр парагелия образуется в результате переходов между синглет-ными уровнями и состоит из синглет-ных линий. Возможные переходы показаны на рис. 81. Переходы с уровня [c.248]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...