Правила отбора эффекта Зеемана

В данном случае последнее правило отбора не играет роли. С помощью правил нетрудно выяснить возможные пере.ходы, которые для главной серии указаны стрелками на рис. 83. Видно, что всего возможно 10 различных переходов. Каждый из них приводит к излучению отдельной линии в спектре излучения. Таким образом, при помещении атома натрия в магнитное поле каждый дублет главной линии серии излучения натрия расщепится на 10 линий. Соответствующим образом на большее число линий расщепятся и другие линии в спектре излучения. Явление расщепления линий спектра излучения при помещении атома в слабое внешнее магнитное поле называется аномальным или сложным эффектом Зеемана. Слово аномальный имеет историческое происхождение. Первоначально было изучено и понято расщепление линий в спектре излучения некоторых атомов на три линии. Это расщепление было названо нормальным, хотя в действительности оно [c.251]

Из сказанного видно, что для анализа спектра, наряду с постоянными разностями частот, приходится привлекать ряд других критериев правила интервалов и отбора и интенсивности линий. Нормальная конфигурация атома определяется по спектру погло-ш,ения. Весьма большую роль при анализе сложных спектров играют данные, вытекаюш,ие из изучения эффекта Зеемана, о чем будет сказано ниже ( 67). [c.84]

Особый интерес представляет эффект Зеемана на квадрупольных линиях, которые спонтанно излучаются с нарушением правил отбора (например, линии ш,елочных металлов, см. 73). Теорию эффекта Зеемана на этих [c.351]

Возможные изменения магнитного квантового числа должны удовлетворять условию Дт = 1 или О (правила отбора) случай = О соответствует л-компонентам, случай m = - 1 (Г-компонентам. Формула (11) показывает, что в общем случае число компонент должно значительно превышать три, и тем самым объясняет возникновение аномального эффекта Зеемана. Только при д и равным единице, ф-ла (11) приводит к нормальному эффекту Зеемана (при учете правил отбора). Как видно из (9) = 1 при 8=0 (при этом У = /), т. е. для син- [c.197]

Схема рис. 2 определяет не только картину поперечного эффекта Зеемана, но и картину продольного эффекта для того случая, когда магнитное поле направлено к наблюдателю. Правила отбора для компонент, поляризованных по кругу, получены также методами теории групп. При этом левой циркулярной поляризации а (вращение электрического вектора световой волны против часовой стрелки) отвечает, что для правой системы координат, комбинация компонент вектора электрического дипольного момента Рх + гРу- Вращению по часовой стрелке соответствует комбинация Рх — гРу- Соответствующие комбинации ортов в правой системе координат, ось Z которой направлена вдоль поля, имеют вид ех — 1 у для левой циркулярной поляризации и ех + 1еу — для [c.128]

Вспомните, что правила отбора для квантового числа т/ такие же, как и в случае одноэлектронного атома, но при этом Д/ не может быть равно нулю. Есть ли среди рассмотренных переходов такие, которые дают нормальный эффект Зеемана [c.360]

В этой главе вводятся и поясняются понятия группы приближенной симметрии и приближенного квантового числа. Важными группами приближенной симметрии являются молекулярная точечная группа и молекулярная группа вращений, которые дают нам весьма полезный приближенный способ классификации уровней по типам симметрии группа молекулярной симметрии (МС) и пространственная группа К(П) обеспечивают точную классификацию уровней. Далее рассматриваются взаимодействия уровней энергии молекулы, а группа точной симметрии используется для определения отличных от пуля членов возмущения и правил отбора для взаимодействия уровней. Приближенные квантовые числа и приближенную классификацию уровней по симметрии можно использовать также для выявления сильных возмущений уровней. Затем мы выведем правила отбора для однофотонных электрических дипольных переходов с использованием классификации уровней по квантовым числам и по приближенным и точным типам симметрии. Далее мы обсудим запрещенные переходы, а в конце этой главы кратко рассмотрим магнитные дипольные переходы, электрические квадрупольные переходы, многофотоиные процессы (включая комбинационное рассеяние света) и эффекты Зеемана и Штарка. [c.294]

Можно ожидать появление спектра магнитного вращения (без ограничения малыми значениями J) при переходах между невырожденными дублетными состояниями, если в верхнем и нижнем состояниях разрыв связи спина с вращением при изменении N происходит в разной степени. (При полном разрыве связи из-за правила отбора АЛ/s = О эффекта Зеемана быть не должно, а следовательно, не должен наблюдаться и спектр магнитного вращения.) Такой случай был обнаружен в спектре поглощения NOg в видимой области (Вуд и Дике [1318]). Этот спектр исследовался также при более высоком разрешении Дугласом [294а]. Упрощение спектра происходило не в такой стенени, в какой этого можно было бы ожидать, и провести полный анализ пока еще не удалось. В случае другого дублетного перехода, для полос IO2 в видимой и близкой ультрафиолетовой области, спектр магнитного вращения обнаружен не был, по-видимому, из-за того, что в обоих состояниях спин почти не связан с вращением. [c.273]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...