Правила отбора для квантовых чисел

Указанный метод расчета приводит к важному следствию из него вытекают правила отбора для квантовых чисел т к I. Для вывода этих правил рассмотрим атом водорода, волновые функции для которого известны. По сказанному в 20, для водорода [c.420]

Структура полос запрещенных переходов, которые становятся возможными для магнитного дипольного излучения, совершенно аналогична структуре полос при обычных электрических дипольных переходах (как в линейных молекулах). По этой причине правила отбора для квантовых чисел / и К остаются теми же, тогда как правила отбора для электронно-колебательно-вращательных типов симметрии изменяются А <--> А вместо А <-- А о [c.242]

Не существует правил отбора для колебательных квантовых чисел в электронной полосе, но Аг> ограничивается требованиями [c.126]

Кроме приведенных нами правил отбора для вращательных квантовых чисел, имеются также правила отбора, касающиеся свойств симметрии вращательных уровней. Для всех симметричных волчков (как и в чисто вращательном спектре) мы имеем [c.444]

Распределение интенсивности принцип Франка — Кондона. Хотя в случае несимметричных молекул и нет жестких правил отбора для колебательных квантовых чисел, интенсивность различных колебательных переходов изменяется в очень широких пределах. Для объяснения таких различий в интенсивности полос следует воспользоваться принципом Франка — Кондона, как и в случае двухатомных молекул. Если можно произвести разделение колебательного и электронного движений, то, как было показано в разд. 1, вероятность перехода может быть представлена в виде произведения трех сомножителей Re e", зависяш,его главным образом от электронного движения Rv v", зависящего только от колебательного движения Яг-г, зависящего только от вращения. Пренебрегая вращением, момент перехода можно Б соответствии с уравнением (И, 11) записать в виде [c.149]

Переходы между вырожденным и невырожденным состояниями (перпендикулярные полосы). При переходах между вырожденным и невырожденным электронными состояниями момент перехода перпендикулярен оси симметрии. Все разрешенные колебательные переходы обусловливают появление полос перпендикулярного типа, для которых соблюдается правило отбора (П,66) для квантовых чисел и / и правила отбора (11,73) и (11,74) для уровней (+1) и (—г) (см. также табл. 14). [c.229]

Если молекула представляет собой сильно асимметричный волчок, то правило отбора АК = О, 1 уже не может больше применяться, так как квантовое число К не является хорошим. В таком случае следует пользоваться общими правилами отбора (11,101) — (11,103) для квантовых чисел Ка и Ас- В результате будет наблюдаться значительно больше подполос и ветвей. Кроме того, даже при весьма больших значениях Ка или К большое асимметрическое расщепление приводит к тому, что компоненты расщепления ветвей, расположенные близко друг к другу у слегка асимметричного волчка, на этот раз настолько удалены одна от другой, что идентификация ветвей представляет значительные трудности. [c.261]

Здесь вращательная функция зависит от квантовых чисел J, k и т для симметричного или сферического волчка для контор-сионного квантового числа будем использовать обозначение ki. Правила отбора получаются из условия [c.387]

Таким образом, если переходны.й момент колебательного перехода (см. табл. 55) параллелен оси волчка (параллельная полоса), то для вращательных квантовых чисел имеем следующие правила отбора [c.443]

Чтобы вывести правила отбора для квантовых чисел J и К необходимо найти матричные элементы дипольного момента М, отнесенного к неподвижной системе кооринат Ур г (см. Молекулярные спектры I, гл. II, 2). [c.44]

Как было установлено Хоугеном f574] (см. также Герцберг [523]), в случае запрещенных электронных переходов, возможных вследствие слабого спин-орбитального взаимодействия, правила отбора для квантовых чисел [c.241]

Магнитные дипольные переходы. Как уже указывалось в разд. 1, некоторые электронные переходы, запрещенные для электрического дипольного излучения, могут происходить для магнитного дипольного (и квадрупольного) излучения. Это относится также и к электронно-колебательным переходам, когда учитывается взаимодействие колебательного и электронного двшкений. Так, например, электронно-колебательные переходы — Ах в молекулах точечной группы или электронно-колебательные переходы Ag — Ag точечной группы С2/-,, строго запрещенные для электрического дипольного излучения, могут происходить в случае магнитного дипольного излучения (табл. 10). Правила отбора для квантовых чисел / и А те же самые, что и для электрического дипольного излучения, а правило отбора для элек-тронпо-колебательно-вращательных типов симметрии противоположно. Следовательно, как это показано на фиг. 113, при магнитном дипольном переходе А2 — Ах наблюдаются те же подполосы и те же ветви, что и при электрическом дипольном переходе — Ль в частности, в подполосе А = О - —>- [c.270]

Мультиплетность линий излучения. Мультиплетность линий излучения порождается мультиплетностью энергетических уровней атома. Мулыи-плетность линий излучения связана с мультиплетностью энергетических уровней правилами отбора для квантовых чисел орбитального, спинового и полного моментов атома при оптических переходах. Эти правила отбора получаются из правил отбора для оптических переходов отдельного электрона (см. 28). [c.246]

Правила отбора для процессов С. в. Ироцессы, пы- зываемые С. в., регулируются специальными правилами отбора. Их происхождение не во всех случаях понято до конца, и часть из них пока носит феиомепо-логич. характер. Одно из важных правил отбора связано с существованием и сохранением в С, ь. особых квантовых чисел — лептонных нарядов. Понятие лептонпого заряда I было введено, чтобы указать иа отличие электронного нейтрино от соответствующего антинейтрино. Действительно, реакции [c.556]

Эти правила отбора можно вывести и другим путем, используя квантовые числа Ка и Кс описывающие вращение вокруг осей а и с в предельном случае соответственно вытянутого и сплюснутого симметричных волчков. Как было показано, каждый уровень асимметричного волчка может быть полностью охарактеризован, если указать значение JКаКс.- Для квантовых чисел Ка и К , существуют правила отбора (Кросс, Хайнер и Кинг [257]) [c.245]

С помощью введенных квантовых чисел Т, S удается установить правила отбора возможных странных частиц и процессов, протекающих с ншии. Для сильных взаимодействий, как отмечалось выше ( 67), имеет место ДТ = О и Д5 = 0. Для электромагнитных взаимодействий имеем несохранение полного изотопического спина, но сохранение его проекции, т. е. АТ, = О и Д5 == 0. Для слабых взаимодействий (без участия лептонов) не сохраняется проекция Т. и странность S (АТ. V2, Д5 1). [c.366]

Для перехода от термов к частотам лин1п1, испускаемых атомом, необходимо знать правила отбора, указывающие, какие из переходов между термами имеют место, а какие нет. Для формулировки этих правил в общем виде требуется введение понятия о четности и нечетности термов. Терм наз. четным, если сумма квантовых чисел 1/ электронов, образующих конфигурацию, к к-рой относится терм, равна четному числу. Терм нечетный, если эта сумма равна нечетному числу. Нечетные термы отмечаются справа сверху кружком (напр., — четный терм, [c.22]

Если потенциальные функции в обоих электронных состояниях почти одинаковы и, следовательно, межъядерные расстояния и колебательные частоты почти те же самые, то колебательные волновые функции для различных колебательных квантовых чисел в верхнем и нижнем состояниях почти взаимно ортогональны. Поэтому значение R v" будет отличным от нуля, если не изменяется ни одно из колебательных квантовых чисел. Это соответствует нолуклассическому принципу Франка, согласно которому после электронного скачка относительное расположение ядер не меняется, а, следовательно, относительная потенциальная энергия нри этом будет прежней, ядра останутся неподвижными, если они не двигались до скачка , или же будут иметь ту же кинетическую энергию, которой они обладали ранее. Таким образом, для всех колебательных квантовых чисел мы получим правило отбора А Vi = 0. В спектре поглощения при низкой температуре будет наблюдаться только одна полоса с большой интенсивностью — полоса О-—0. Прй более высоких температурах появятся полосы главных секвенций (Дг = =0),а их интенсивность будет определяться главным образом фактором Больцмана. Такой тип распределения интенсивности был обнаружен во многих ридберговских переходах многоатомных молекул, например в НгО, СНг, [c.149]

ОТБОРА ПРАВИЛА, правила, определяющие возможные квантовые переходы для атомов, молекул, ат. ядер, взаимодействующих элем, ч-ц и др. О. п. устанавливают, какие переходы разрешены (вероятность перехода велика) и какие запрещены строго (вероятность перехода равна нулю) или приближённо (вероятность перехода мала) соотв. О. п. разделяют на строгие и приближённые. При хар-ке состояний системы с помощью квантовых чисел О. п. определяют возможные изменения этих чисел при переходе рассматриваемого типа. [c.505]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...