Правила отбора электрическом поле

Под воздействием приложенных постоянных электрических и магнитных полей энергетические уровни атомов, ионов и молекул расщепляются на более многочисленные компоненты. Не все переходы между энергетическими состояниями являются возможными. Согласно квантовой теории, подтвержденной экспериментами, могут происходить только определенные переходы и в связи с этим существуют правила отбора , позволяющие определить разрешенные переходы между различными энергетическими уровнями. Имеется определенная вероятность перехода частицы из верхнего состояния в нижнее с излучением энергии через определенное время. [c.504]

Как было рассмотрено для двухатомных молекул в томе I ([22], стр. 280 русский перевод, стр. 208), переходы, строго запрещенные для дипольного излучения, становятся разрешенными нри наложении сильных электрических полей, т. е. они могут происходить как вынужденное дипольное излучение. Правила отбора для вынужденного дипольного излучения подобны правилам для квадрупольного излучения, по подробно мы их рассматривать здесь не будем. В газах при высоких давлениях, в жидкостях или твердых телах роль внешнего поля, вызывающего вынужденные переходы, может играть межмолекулярное поле. Однако для свободных многоатомных молекул такие переходы до сих пор, по-видимому, не наблюдались. [c.142]

Схема рис. 2 определяет не только картину поперечного эффекта Зеемана, но и картину продольного эффекта для того случая, когда магнитное поле направлено к наблюдателю. Правила отбора для компонент, поляризованных по кругу, получены также методами теории групп. При этом левой циркулярной поляризации а (вращение электрического вектора световой волны против часовой стрелки) отвечает, что для правой системы координат, комбинация компонент вектора электрического дипольного момента Рх + гРу- Вращению по часовой стрелке соответствует комбинация Рх — гРу- Соответствующие комбинации ортов в правой системе координат, ось Z которой направлена вдоль поля, имеют вид ех — 1 у для левой циркулярной поляризации и ех + 1еу — для [c.128]

Эти правила н являются строгими правилами отбора для электрических дипольных переходов изолированной молекулы в пространстве без внешнего поля. [c.346]

Еще в первых работах Штарка было обнаружено, что под влиянием енешнего электрического поля нарушаются правила отбора для вантового числа U Появляются запрещенные линии, для которых ДЛ = 0 и Д = 2, 3,. .. Так, в спектре гелия были обнаружены запрещенные серии одиночников [c.385]

По наблюдениям В. М. Чулановского, Фостера и других авторов компоненты запрещенных линий играют большую роль в типах расщеплений линий первых побочных серий. Рассмотрим линии Не I ls2p i—Is red 02. Во внешнем электрическом поле из-за нарушения правила отбора для квантового числа L возникнут Is 2р Р, — Is ng Ю4, ls2p P,-и т, д. Так как все термы [c.385]

Штарковское расщепление линии водорода теоретически исследовано в ряде работ Шпитцера [ ]. Вопрос о расширении водородных линий в газоразрядной плазме при высокой температуре подробно разобран В. И. Каганом [ ]. Квадратичный эффект Штарка, ведущий к смещению линий, может объяснить сдвиг линий под влиянием давления. Однако, как мы увидим ниже, существуют и другие причины для сдвига линий. Наконец, отметим, что Нарушение правила отбора для квантового числа L в электрическом поле ( 69) объясняет появление некоторых запрещенных линий в электрических дугах [c.496]

Этот оператор имеет симметрию оператора электрического ди-полыюго момента и, следовательно, относится к типу симметрии Г группы МС и группы К(П). Следовательно, эффект Штарка смешивает состояния типов симметрии, произведение которых содержит Г и D ) правила отбора, согласно которым смешиваются состояния при наложении электрического поля, совпадают с правилами отбора для электрических ди-польных переходов, так как в обоих случаях они определяются из матричных элементов Mi. Эффект Штарка смешивает такие состояния, между которыми разрешены электрические дипольные переходы. Отметим, что оператор / ш инвариантен относительно обращения времени, так как он не изменяется при обращении моментов и спинов. [c.361]

Правила отбора для двухквантовых электрических дипольных переходов, т. е. для спонтанных КР-спектров, необходимо рассматривать с точки зрения поведения дипольного момента, наведенного электромагнитным полем возбуждающего излучения. Величина наведенного дипольного момента л определяется поляри- [c.53]

Появление индуцированных спектров поглощения определяется электрическими дипольными переходами, которые происходят в результате нарудтепия тех или иных правил отбора под действием внешних полей любого происхождения. Это могут быть поля, возникающие при столкновениях молекул, т. е. в общем случае межмолекулярные поля, или приложенные к образцу макроскопические поля внешних источников. Таким образом, индуцированные спектры входят в более обширную категорию запрещенных молекулярных спектров, которые включают также квадру-польные и магнитные дипольные спектры, переходы, обусловленные вращательно-электронными, колебательно-электронными, колебательно-вращательными взаимодействиями и т. д. [c.214]

Это правило отбора действует как для э.иектрического, так и для магнитного дипольного излучения. Различие состоит в том, что при электрическом дипольном излучении переходы поляризованы параллельно направлению ноля, если АМ = О, и перпендикулярно полю при АМ — + 1, тогда как при маг-1П1ТН0М дипольном излучении поляризация переходов противоположная. [c.271]

Расщепление Штарка. Если у молекулы типа симметричного волчка имеется постоянный электрический дипольный момент, то, как было показано в гл. I, разд. 4, расщепление энергетических уровней в электрическом поле в первом приближении должно быть точно таким же, как и в магнитном поле. Поскольку правила отбора одинаковы, штарковские компоненты лишш в электрическом иоле такие же, как компоненты в магнитном поле. Расщепление линий в Р-, Q- ж Л-ветвях должно происходить соответственно на 3(2/ + 1), 3(2/) и 3(2/ — 1) компонент. Полное расщепление, за исключением линий с самыми низкими значениями /, дается выражением [c.274]

Напомним, что в 5, в рассмотрено влияние макроскопического электрического поля на расщепление вырожденных оптических колебаний в кубических кристаллах с центром инверсии этот длинноволновый (для конечных волновых векторов) эффект вызывает также изменения в спектрах инфракрасного поглощения и комбинационного рассеяния. Проведенное в 5, в рассмотрение полностью применимо к кристаллам типа каменной соли. Поперечное оптическое (ТО) колебание (компонента расщепленного оптического колебания) активно в инфракрасном поглощении [см. (5.56)], тогда как продольное оптическое (L0) колебание неактивно. В комбинационном рассеянии оба колебания запрещены. Хотя мы не будем обсуждать в явном виде эти свойства, связанные с макроскопическим полем, и соответствующий анализ спектров, результаты, приводимые в 22—26, на самом деле получены с учетом эффектов макроскопического поля при определении энергетического расщепления TO — LO в фононном спектре. Наиболее яркие эффекты, например аномальная угловая зависимость комбинационного рассеяния, обсуждавщаяся в 5 [формулы (5.57) — (5.67)], появляются только в кубических кристаллах без центра инверсии (например, со структурой цинковой обманки) и не имеют места в рещетках каменной соли и алмаза. Однако эффекты нарущения симметрии, подобные рассмотренным в 6, ж могут приводить при наличии резонанса к весьма существенному изменению правил отбора и к анизотропному рассеянию даже в кристаллах кубической симметрии Он- [c.149]

При межзонных переходах четность огибающих функций сохраняется, поэтому она сохраняется и при рассеянии на межподзонных переходах, например, рассеяние эффективно для переходов е1 еЗ. Отступления от указанных правил отбора могут быть связаны с учетом зависимости матричных элементов М от к, с отсутствием центра инверсии в решетке композиционных материалов, с асимметрией квантовой ямы, обусловленной, например, встроенным электрическим полем, и с дополнительным рассеянием носителей на несовершенствах гетероструктуры и статических дефектах. [c.164]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...