Основные параметры состояния рабочего тела

При исследовании идеальных термодинамических циклов поршневых двигателей внутреннего сгорания обычно определяют количество подведенной и отведенной теплоты, основные параметры состояния рабочего тела в типичных точках цикла, причем температуры в промежуточных точках вычисляют как функции начальной температуры газа вычисляют термический к. п. д, цикла по основным характеристикам и производят анализ термического к. п. д. [c.260]

ОСНОВНЫЕ ПАРАМЕТРЫ СОСТОЯНИЯ РАБОЧЕГО ТЕЛА [c.12]

Укажите основные параметры состояния рабочего тела и единицы измерения их. [c.60]

Основные параметры состояния рабочего тела [c.18]

Величины, характеризующие физическое состояние тела, называются термодинамическими параметрами состояния. Основными параметрами состояния рабочего тела являются удельный объем V, давление р и температура Т. Удельный объем V представляет собой объем единицы массы вещества, обычно 1 кг. Второй термодинамический параметр —давление/ — это сила, приходящаяся на единицу окружающей газ поверхности. [c.54]

ОСНОВНЫЕ ПАРАМЕТРЫ СОСТОЯНИЯ РАБОЧЕГО ТЕЛА ДАВЛЕНИЕ, УДЕЛЬНЫЙ ОБЪЕМ, ТЕМПЕРАТУРА [c.18]

Из определения понятия основных термодинамических параметров состояния рабочего тела следует, что их значения не зависят от того, каким путем рабочее тело пришло в рассматриваемое состояние. Это свойство параметров состояния является одной из их специфических особенностей. [c.14]

Задачей теплового расчета поршневых ДВС являются определение параметров состояния рабочего тела в характерных точках цикла, нахождение среднего индикаторного давления, определение основных размеров и показателей экономичности. [c.254]

В результате взаимодействия термодинамической системы и окружающей среды состояние системы будет изменяться. Применительно к термодинамической системе, представляющей собой газообразное тело, которое в этом случае называется рабочим телом, изменение состояния системы будет в общем случае проявляться в изменении ее температуры, удельного объема и давления. Эти характерные для данной системы (рабочего тела) величины называют основными параметрами ее состояния. Таким образом, результатом взаимодействия рабочего х ла и окружающей среды будет также и изменение параметров состояния рабочего тела, и, следовательно, судить о том, взаимодействует термо динамическая система с окружающей средой или нет, можно по тому, изменяются ли параметры состояния системы или нет. Следует иметь в виду, что в теплотехнике в качестве рабочих тел очень широко применяются газы вследствие присущей им упругости и способности в огромных пределах изменять свой объем. Такими газами, например, в двигателях внутреннего сгорания и газовых турбинах являются продукты сгорания жидкого и газообразного топлива, а в паровых турбинах — водяной пар. [c.17]

Определим параметры состояния рабочего тела в основных точках цикла и характеристики процессов. [c.51]

Рис. 4. К выводу основного уравнения связи параметров состояния рабочего тела

Преобразование теплоты в работу обычно производят следующим образом нагревают рабочее тело (газ или пар), оно расширяется и совершает механическую работу. При нагревании изменяется состояние рабочего тела, которое в основном характеризуется следующими величинами—параметрами давлением, удельным объемом и температурой. [c.7]

Из трех основных параметров р, v, Т, характеризующих состояние рабочего тела, только два являются независимыми. Любые два параметра р и Т, v и Т, р п v определят все остальные. [c.73]

Параметры, характеризующие работу ГТУ. Потери в ГТУ подразделяются на внутренние, влияющие непосредственно на изменение состояния рабочего тела, и внешние. К основным внутренним потерям относятся потери теплоты в газовой турбине, компрессоре и камере сгорания. [c.154]

Состояние рабочего тела или системы характеризуется величинами, которые называются термодинамическими параметра. состояния. К ним относятся температура, давление, удельный объем, внутренняя энергия, энтальпия и энтропия. Первые три - Т, v п р - называются основными параметрами. За единицу температуры Т принимают 1 кельвин (К), удельного объема v — объем 1 кг массы вещества (м кг) и давления р — 1 паскаль (Па), причем 1 Па = 1 Н/м = 0,102 кг/м = = 0,102 мм вод. ст. при температуре 277 К. Внесистемной единицей [c.7]

Состояние однородного рабочего тела однозначно определено, если заданы любые два из указанных выше трех основных параметров. Любой третий параметр является однозначной функцией двух заданных параметров. Следовательно, можно написать, что v = f(p, Т), T=параметров рабочего тела однозначно связаны между собой уравнением /(р, и, Т) = 0, которое называется термическим уравнением состояния рабочего тела. Оно характеризует термодинамическое состояние вещества, находящегося в равновесии, т. е. когда во всей его массе устанавливается постоянство термодинамических параметров состояния. Равновесное состояние рабочего тела или термодинамической системы можно изобразить графически в координатах любых двух параметров состояния. Так, в координатах р, v любая точка будет однозначно определять давление и удельный объем. Значение же температуры определится из уравнения состояния. Естественно, что в равновесном состоянии не происходит никаких превращений энергии. [c.8]

Когда в рабочем теле или системе изменяется хотя бы один из основных параметров состояния, то говорят, что тело совершает термодинамический процесс. Термодинамический процесс, при котором рабочее тело или система проходит непрерывный ряд равновесных состояний, называется равновесным термодинамическим процессом. Очевидно, только равновесный термодинамический процесс можно изобразить графически в виде кривой в координатах двух термодинамических параметров состояния. [c.8]

Следовательно, если для данного рабочего тела известна его энтропия и один из основных параметров состояния, то тем самым термодинамическое состояние этого тела вполне определено. [c.22]

Основными (независимыми) параметрами состояния являются те из них, с помощью которых можно вполне определенно описать состояние рабочего тела и выразить остальные параметры. К основным параметрам состояния, поддающимся непосредственному измерению простыми техническими средствами, относятся абсолютное давление Р, удельный объем V и абсолютная температура Т. Эти три параметра носят название термических параметров состояния. [c.10]

Таким образом, важнейшим свойством удельной внутренней энергии рабочего тела является то, что она представляет собой однозначную функцию состояния тела, определяемого любой парой его основных параметров р, о, Т), и сама может служить параметром состояния. Из этого свойства следует, что изменение удельной внутренней энергии не зависит от характера процесса, а определяется лишь начальным и конечным состояниями рабочего тела. Следовательно, бесконечно малое приращение удельной внутренней энергии является полным дифференциалом йи, а ее изменение в каком-либо процессе 1-2 [c.18]

Изменение состояния рабочего тела вследствие воздействия на него внешней среды в термодинамике называется процессом. Термодинамический процесс характеризуется изменением основных параметров рабочего тела. Термодинамические процессы могут быть равновесными и неравновесными. [c.12]

При изучении равновесных и обратимых термодинамических процессов идеальных газов должны быть выявлены во-первых, закономерность изменения основных параметров, характеризующих состояние рабочего тела во-вторых, особенности реализации условий первого закона термодинамики. [c.20]

Величину i называют энтальпией рабочего тела. Поскольку эта величина является функцией основных термодинамических параметров состояния (Т, V, р), она сама является таким же параметром и, следовательно, не зависит для каждого состояния рабочего тела от того, каким путем оно пришло в это состояние. [c.20]

Для измерения нагретости или температуры тела пользуются каким-нибудь из явлений, происходящим стелами при сообщении им теплоты, например, явлением расширения тел при нагревании. На этом основано применение газовых и жидкостных термометров. Величины р, t) и Т называются основными параметрами газа (пара). Двумя из этих величин (параметров) для газов и перегретых паров вполне определяется третья величина. Соотношение между тремя указанными параметрами называется уравнением состояния газа. Ниже мы познакомимся с другими параметрами, определяющими состояние рабочего тела. [c.14]

Последовательность изменения состояния рабочего тела в термодинамической системе называют термодинамическим процессом, основным признаком которого является изменение хотя бы одного из параметров состояния. [c.27]

ОСНОВНЫЕ ПАРАМЕТРЫ, ОПРЕДЕЛЯЮЩИЕ СОСТОЯНИЕ РАБОЧЕГО ТЕЛА И ЕДИНИЦЫ ИХ ИЗМЕРЕНИЯ [c.10]

Основные параметры, определяющие состояние рабочего тела И [c.11]

В общем случае изменения состояния рабочего тела последнее вступает во взаимодействие с источниками тепловой и механической энергии системы, что определяет характер изменения параметров рабочего тела — давления, объема и температуры. В технической термодинамике изменение запаса энергии в тепловом источнике принято называть количеством подведенного или отведенного тепла, или внешним теплом, участвующим в процессе, а изменение запаса механической энергии в источнике выражать величиной работы при расширении или сжатии рабочего тела или внешней работой. Основные задачи исследования термодинамических процессов состоят из изучения закономерности изменения состояния рабочего тела и определения принципа распределения энергии в рассматриваемом процессе. Содержание исследования термодинамических процессов состоит из следующего [c.45]

Как уже отмечалось, все параметры состояния тела, в том числе и основные р, V, Т, находятся в зависимости один от другого. Эта зависимость может быть выражена аналитическими уравнениями, графиками, таблицами. Знание этих зависимостей совершенно необходимо для количественного анализа состояния рабочего тела. [c.10]

ОСНОВНЫЕ ПОНЯТИЯ 1. РАБОЧЕЕ ТЕЛО. ПАРАМЕТРЫ СОСТОЯНИЯ [c.12]

Любой точке координатной системы рг соответствует некоторое состояние рабочего тела, так как положение точки определяется координатами, т. е. величинами давления р и удельного объема V. А этим, согласно уравнению (13), определяется и третий основной параметр [c.26]

Механическая работа может быть выражена через основные параметры состояния. Пусть, например, процесс перемещения поршня из положения < в положение 4 (см. рис. 2) изображается процессом /-2 в координатах v-p на рис. 3. Этот процесс сопровождается увеличением объема, т. е. расширением рабочего тела. В связи с этим такой процесс принято называть процессом расширения, или прямым процессом. Следовательно, при прямом процессе du>-0. [c.17]

Так, при изменении объема рабочего тела непременно изменяется его давление или температура. Следовательно, основные параметры состояния тела находятся во взаимной зависимости. Уравнение, выражающее эту зависимость, называется уравнением состояния тела. [c.20]

В тепловых машинах применяется рабочее тело — газ, который при любом взаимодействии с внешней окружающей средой изменяет свое состояние. Физические макроскопические величины, характеризующие состояние рабочего тела, называются термодинамическими параметрами состояния или просто параметрами состоя йия. Основными параметрами состояния являются давление, температура и удельный объем. Эти параметры определяют состояние газа в том случае, когда в любой момент давление и температура, а следовательно, и удельный объем по всей массе будут иметь одно и то же значение. Такое состояние газа называется равновесным. [c.9]

Если изменение состояния рабочего тела происходит таким образом, что остается постоянным третий основной параметр, характеризующий состояние тела, — температура Т, то такой процесс называется изотермическим. При этом показатель политропы ге=1 [c.55]

Состояние рабочего тела определяется рядом параметров, основные из которых давление, удельный объем и температура. [c.18]

Поскольку в общем случае внутренняя энергия газа является функцией двух основных параметров, а каждому состоянию соответствует вполне определенное их значение, то, следовательно, для каждого состояния газа будет характерна своя однозначная, вполне определенная величина внутренней энергии и, т. е., иначе говоря, и — это также функция состояния газа, и разность внутренних энергий для двух каких-либо состояний рабочего тела или системы тел не будет зависеть от того, каким путем это рабочее тело или система тел будет переходить из первого состояния во второе. Математически разность внутренних энергий для двух состояний рабочего тела записывается так — /] = Аи, где Аи обычно называют изменением внутренней энергии, единица измерения которой, отнесенная к 1 кг газа, будет Дж/кг. [c.22]

Из уравнений (2.13)—(2.15) и (2.13 )—(2.15 ) следует, что изменение энтропии газа в процессе Ах и сама энтропия 5 не зависят от характера процесса изменения состояния газа, а определяются только начальным и конечным состояниями рабочего тела, т. е. энтропия 5 действительно является функцией состояния и в соответствии с указан-лыми уравнениями может быть выражена как функция любой пары из трех основных параметров состояния газа [c.31]

Внутренняя энергия тела U представляет собой энергию, обусловленную движением и силами взаимодействия частиц рабочего тела (молекул, атомов, электронов, атомных ядер), и, следовательно, равна сумме кинетической и потенциальной энергий этих частиц. Отсюда следует, что для реальных рабочих тел внутренняя энергия является функцией основных термодинамических параметров состояния т. е. и = f (р, v), и = (р(р, Т) и и = v /(ii, Г). Для идеальных газов потенциальная энергия мельчайших частиц рабочего тела равна нулю и, следовательно, внутренняя энергия их равна кинетической энергии, которая, в свою очередь, является функцией только температуры. Отсюда следует, что внутренняя энергия идеального газа есть функция температуры, т. е. и = j (Т). Молекулярно-кинетическая теория вещества дает для идеального газа следующую конкретную зависимость внутренней энергии одного киломоля от температуры [c.12]

Поскольку три основных параметра рабочего тела связаны между собой уравнением состояния, энтропию его можно выражать не только как. S = /(Г, и), но и как s = ф(Т, р) и s = у). [c.21]

В 1960 г. вышла в свет книга Индикаторная диаграмма, динамика тепловыделения и рабочий цикл быстроходного поршневого двигателя , в которой дано наиболее полное изложение и интерпретация уравнения Стечкина. Постоянная величина, входяш,ая в формулу, является интегрируюгцим множителем уравнения первого закона термодинамики, а подынтегральная функция, подобно энтропии, есть однозначная функция состояния. Использование этой функции для анализа термодинамического цикла поршневых двигателей особенно удобно, так как она содержит основной внешний параметр — объем рабочего тела, изменение которого определяется внешней средой. В частности, показано, что известные уравнения термодинамического к. п. д. различных циклов получаются непосредственно из уравнений Стечкина и известных термодинамических соотношений между законом ввода тепла и изменением состояния рабочего тела. [c.413]

Состояние рабочего тела в каждый момент термодинамического процесса должно удовлетворять уравнению состояния идеального газа. Соотношение между теплотой процесса, изменением внутренней энергии рабочего тела и совершаемой или получаемой им работой должно соответствать первому закону термодинамики. Поэтому исследование термодинамических процессов базируется на уравнениях состояния идеального газа и первого закона термодинамики. Необходимо составить уравнение термодинамического процесса, установить характер изменения внутренней энергии в процессе, получить математические выражения для определения механической и располагаемой работы процесса, а также количества внешней теплоты, подводимой или отводимой в процессе. Для каждого процесса устанавливают соотношение между параметрами состояния в начале и конце процесса и представляют графическое изображение в ри-координатах. Графики основных термодинамических процессов соответственно называются изохорой, изобарой, изотермой, адиабатой и политропой. [c.26]

Следует отметить, что если в технической термодинамике физическое изменение состояния рабочих тел определялось двумя параметрами и один мог оставаться постоянным, то при химических превращениях имеем дело с системами, состояние которых определяется тремя параметрами и более (например, к трем основным параметрам прибавляется концентрация), и в процессах изменения таких систем могут оставаться постоянными уже два параметра. При изучении подобных систем часто исследуют изотермические процессы, в которых остаются постоянными объем или давление. Таким образом, в одном случае получается изохорно-изотермический, а в другом—изобарно-изотермический процесс. [c.183]

Так как внутренняя энергия есть функция основных термодинамических параметров состояния, то она сама является функцией состояния и, следовательно, внутренняя энергия единицы массы может быть рассмотрена как термодинамический параметр состояния. В технической термодинамике за параметр состояния принята внутренняя энергия одного килограмма рабочего тела, т. е. и = Uftn, Дж/кг. [c.13]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...