Скорость потока газа безразмерная

Скорость потока газа безразмерная 20, 21, 26—49 --местная в трубе 237 [c.894]

Скорость потока газа безразмерная 20, 21, 26—49 [c.894]

В них V—скорость потока газа, 6 — угол наклона скорости к произвольному фиксированному направлению (см. рис. 116) и р — приведенная плотность, которой названа безразмерная величина о = , [c.349]

М =--безразмерная величина скорости потока газа w по отношению [c.206]

Здесь / — коэффициент трения (безразмерная величина, зависящая от Re), а и —скорость потока. Подставляя в (47.1) расход газа в единицах массы, получаем [c.108]

Если скорость потока уменьшить, то турбулентный режим вновь переходит в ламинарный. Скорость, при которой в данных условиях происходит изменение режимов движения, называется критической. Опытным путем было установлено, что величина прямо пропорциональна кинематической вязкости v и обратно пропорциональна диаметру трубы d, т. е. ш, р = kv/d. Безразмерный эмпирический коэффициент k, входящий в формулу, одинаков для всех жидкостей и газов и не зависит от диаметра трубы. Отсюда следует, что изменение режима движения происходит при определенном сочетании параметров d н v. Этот коэффициент называется критическим числом Рейнольдса [c.286]

Наибольшее развитие принципы подобия получили, как известно, при решении задач аэродинамики и теплопередачи. Например, воспроизведение процесса обтекания на модели в том случае, когда учитываются только силы трения и силы инерции, требуется соблюдение постоянства безразмерного параметра — числа Рейнольдса Re=Fd/v, где V есть скорость потока, d — характерный размер обтекаемого тела, а v — кинематический коэффициент вязкости жидкости или газа. Владея критериями подобия, удается суш,ественно упростить исследование процесса обтекания, применяя модели уменьшенных размеров. [c.98]

Рис. В-1. Характер изменения температуры газа за прямой ударной волной (температуры торможения 7 ) от скорости и плотности набегающего потока воздуха. Безразмерное число Маха Моо соответствует отношению скорости потока к скорости звука в тех же условиях.

В современных гидравлических расчетах оперируют безразмерным коэффициентом гидравлического сопротивления, весьма удобным тем, что в динамически подобных потоках, при которых соблюдаются геометрическое подобие участков и равенство чисел Рейнольдса Re (и других критериев подобия, если они существенны), он имеет одно и то же значение независимо от вида жидкости (газа), а также от скорости потока (по крайней мере до Ма = 0,8-н0,9) и поперечных размеров рассчитываемых участков. [c.30]

В результате численных расчетов определены зависимости газодинамических переменных от параметров Р (Р ) и д , характеризующих скорость вдуваемого газа и температуру поверхности треугольной пластины. Установлено, что при симметричном обтекании холодной треугольной пластины гиперзвуковым потоком вязкого газа для каждого заданного значении угла стреловидности передней кромки, меньше критического, существует предельная величина скорости вдува газа, при превышении которой около поверхности пластины образуется область невязкого течения. При задании распределения скорости вдува, обеспечивающего автомодельность в области закритического течения, значение координаты перехода от закритического режима течения к докритическому не зависит от величины скорости вдува. Увеличение температуры обтекаемой поверхности, при заданной безразмерной величине скорости вдува, приводит как к количественному, так и качественному изменению характеристик течения в пограничном слое, особенно в окрестности линии симметрии треугольной пластины. [c.354]

Обратимся к ударной поляре. Как было установлено ранее, если угол излома стенки и совпадающий с ним угол поворота вектора скорости потока меньше предельного для данных условий в набегающем потоке (эти условия характеризуются двумя безразмерными параметрами — числом Маха и величиной 7), то возможны два положения скачка уплотнения, при которых угол поворота потока будет одним и тем же. Больший угол наклона скачка соответствует более сильному изменению состояния газа в скачке, меньший угол наклона — более слабому. [c.298]

Решение уравнений движения в разных работах проводилось различными методами. Получены выражения для скорости акустических потоков, которые затем использовались в уравнении диффузии, при решении которого авторы прибегли к интегральному соотношению диффузионного пограничного слоя. Следует также отметить, что при нахождении величины тангенциальной составляющей скорости потока диффузионным сопротивлением пограничного слоя пренебрегалось, так как для газов Рг 1 и, согласно (14), д 8. Поэтому в пределах диффузионного пограничного слоя скорость потоков бралась в виде (6), но измененная вследствие того, что решение осуществлялось в прямоугольной системе координат. Окончательное решение было получено в виде локального значения безразмерного коэффициента массообмена (критерия Нуссельта) [c.608]

На рис. 15 изображено распределение безразмерной температуры в пограничном слое в различные моменты времени При б = 142. Поскольку рассматривается обтекание холодным потоком газа горячей стенки, при большой скорости подачи [c.163]

Выше ( 2-3 и 2-4) мы познакомились с некоторыми важными безразмерными характеристиками одномерного потока газа, которые выражаются в виде простых функций безразмерных скоростей М, Я или Эти газодинамические функции играют важную роль при выполнении различных газодинамических расчетов, а также при обработке результатов эксперимента. [c.60]

Пусть слабо вогнутая поверхность обтекается гиперзвуковым потоком газа. Предполагается, что ее безразмерная кривизна мала к = // 1 (/ - радиус кривизны поверхности, L - расстояние от ее передней кромки до точки зарождения вихрей), число Маха в набегающем потоке велико М <, 1, а число Рейнольдса большое, но докритическое Ке< =р м Ь/р. >>1 (т.е. течение всюду остается ламинарным), р м , и р-о - значения плотности газа, его скорости и коэффициента вязкости в набегающем потоке. В дальнейшем используются только безразмерные переменные. Для этого все линейные размеры относятся к давление р и энтальпия к- к величинам [c.74]

На фиг. 1, в представлено плоское треугольное крыло с углом стреловидности %, имеющее излом по линии ВС. Безразмерное расстояние от излома до вершины крыла в долях корневой хорды и угол излома обозначены как I и 8. На основную часть крыла, находящуюся в плоскости гох, набегает поток газа со сверхзвуковой скоростью V под углом а к оси х. Исследуется диапазон изменения углов 5 от -2 до 10°. Положительным значениям 5 соответствуют случаи, когда носок крыла опущен вниз, как на фиг. 1, б. [c.168]

В большинстве задач гидродинамики (внешнее обтекание тел, движение жидкостей и газа в трубах и др.) величины давления и скорости в любой точке потока однозначно определяются числом Re. Следовательно, число Ей в этих случаях не является критерием подобия и его значение полностью зависит от других чисел подобия. Например, при движении жидкости в трубах число Ей представляет собой безразмерную величину сопротивления и зависит лишь от числа Re [c.229]

Рис. 6-11. Зависимость безразмерной скорости уноса массы от рода газа и энтальпии набегающего потока.

Здесь т — безразмерное время У = — ulr — безразмерная координата (ось у направлена в сторону, противоположную паправлепию скорости потока газа) 0 — безразмерная температура fw — безразмерная функция W — безразмерная скорость гомогенной химической реакции (рг ) — безразмерная скорость массового уноса вещества твердого тела Рг, Dam — критерии Прандтля и Дамкеллера L и Ма — эффективные числа Льюиса и молекулярные массы компонентов — характерные температура, размер п время Ке — безразмерный коэффициент тепловой активности твердого тела тСо — безразмерный параметр, характеризующий плотность потока излучения Лх, Л, 7, р, а, 6, 61 — без- [c.236]

Результаты исследований раздающего коллектора постоянного сечения приведены на рис. 10.44, где даны зависимости относительных концентраций X н относительных масс З пыли от номера бокового ответвления при скорости потока = 17 м,/с и среднем медианном размере частиц ныли 511 13, 19, 23 мкм. Там же показана кривая распределения безразмерных расходов газа 1 / (Уотп)- [c.322]

Рассмотрим результаты числового решения данной задачи в случае чисел Дамкеллера, малых по сравнению с б, . На рис. 7.7.1 изображено распределение безразмерной температуры в пограничном слое в различные моменты времени. Поскольку рассматривается обтекание холодным потоком газа горячей стенки, при большой скорости подачи холодной смеси события развиваются в такой последовательности. Вначале горячая стенка подогревает набегающий поток и инициирует протекание гомогенной химической реакции (рис. 7.7.1). При протекании реакции происходит интенсивное тепловыделение и образование углекислого газа, в результате чего распределение температуры поперек пограничного слоя описывается кривой 3, которая отвечает моменту времени т = 1,774. Кривая 2 отвечает т = 0,696, а кривая 1 соответствует начальному распределению температуры. С течением времени максимум температуры уменьшается, так как скорость химической реакции уменьшается [c.405]

ПЕКЛЕ ЧИСЛО — безразмерное число, являющееся подобия критерием для процессов конвективного теплообмена. Названо по имени Ж. К. Пекле (J. С. Pe -let). П.ч. Ре = Ца = ppv/(V )> — характерный линейный размер поверхности теплообмена, v — скорость потока жидкости относительно поверхности теплообмена, а — коэф. темнературопроводности, Ср — теплоемкость при пост, давлении, р — плотность и коэф. теплопроводности жидкости или газа. Число Ре характеризует отношение между конвективным и молекулярным процессами переноса теплоты в потоке жидкости пли газа. При малых значениях Ре преобладает молекулярная теплопроводность, при больших — конвективный перенос теплоты. П. ч. связано с Рейнольдса числом fie и Прандтля числом Рг соотношением Ре = = fiePr. [c.552]

Проблемы конвективного теплообмена при низких давлениях те же, что в обычной газодинамике и теплотехнике, осложненные, однако, дополнительными эффектами. Речь идет в конечном счете об определении количеств тепла, которыми обмениваются твердые поверхности различной формы с обтекающим эти поверхности потоком газа. Указанные количества тепла, отнесенные к единице площади и единице времени, будем называть удельными потоками тепла или.просто тепловыми потоками. После приведения к безразмерному виду i(Nu, St) тепловые потоки оказываются функциями многих безразмерных параметров, из которых в первую очередь надо назвать числа Рейнольдса Re, Маха М, энтальпийный фактор hw, коэффициент аккомодации а и коэффициент диффузного отражения о. Как известно, эффекты разреженности проявляются, начиная с некоторых значений числа Кнуд-сена Кп, представляющего собой отношение средней длины свободного пробега молекул к характерному линейному размеру. Эффекты разреженности прежде всего приводят к изменению условий на твердой поверхности обтекаемого тела вместо прилипания, т. е. непрерывного перехода температуры и скорости от значений в газе к значениям в теле, появляются скольжение газа и скачок температур у стенки. Что касается уравнений, описывающих процесс обтекания и теплообмена, то практически в настоящее время пользуются уравнениями Навье-Отокса. [c.36]

Закон распределения скорости внутри толстых волновых слоев жидкости, движущихся совместно с потоком газа, может отличаться от универсального. Последнее обстоятельство, по-видимому, можно учесть, если воспользоваться усовершенствованной методикой Даклера [169], при построении которой он базировался на уравнении количества движения при заданном законе распределения касательных напряжений. Согласно [169], распределение безразмерной скорости жидкости в пленке зависит не только от безразмерного расстояния от стенки у , как это имеет место при однофазном течении жидкости, но также и от профиля касательных напряжений внутри пленки, точнее, от параметра D=ym -J-zJ (рис. 29). [c.220]

Рассмотрим теперь неизоэнтропический поток газа вдоль плоской пластины, расположенной в направлении массовой скорости. Немаксвелловское распределение скорости молекул имеет место только вблизи поверхности пластины вне этого тонкого слоя (вне области влияние стенки) скорости молекул подчиняются закону Максвелла. Толщина пограничного слоя может быть определена через массовую скорость или температуру. При некотором положении, определяемом координатой, отсчитываемой от передней кромки, толщины динамического и теплового пограничного слоя 8а(- ) и 87-(л ) соответственно, вообще говоря, различны, но в дальнейшем мы будем предполагать, чтэ они являются величинами одного порядка. Введем следующие безразмерные величины [c.164]

Рассмотрим (рис. 1) обтекание потоком газа с большой сверхзвуковой скоростью плоской пластины толщиной д, с затупленной передней кромкой. В этом случае в эквивалентной задаче об одномерном неустановившемся движении с плоскими волнами нужно полагать Е О, [/ = О, т.е. рассматривать задачу о движении, возникающем в покоящемся газе при взрыве заряда, распределенного на плоскости. Параметрами, определяющими такое движение, служат начальное давление газа ро, начальная плотность ро, энергия взрыва Е, отнесенная к единице площади заряда, 7, засстояние г от плоскости взрыва и время 1. Из них можно составить лишь три независимые безразмерные комбинации 7, р г/Е, рУ 1/ рУ Е). Поэтому по основной теореме теории подобия и размерности [11] все определяемые величины после приведения их к безразмерному виду будут функциями только этих параметров. Заменив и по формулам I = ж/У, 2Е = 2Х = Сх роУ (1/2, где Сх - коэффициент сопротивления затупления, получим, что при обтекании затупленной пластины потоком с большой сверхзвуковой скоростью безразмерные определяемые величины зависят только от переменных 7, х/(схМ д), г/(схМ д). Папример, для распределения давлений по поверхности пластины, т.е. при г = О, справедлива формула [c.295]

Конкретный вид функции (ж, г) 2срТ где Ср — удельная теплоемкость при постоянном давлении, — скорость газа в набегающем потоке, в дальнейшем выбирается из условия возможности сведения пространственной краевой задачи к автомодельной. Для того, чтобы скорость вдува газа в краевой задаче в безразмерных переменных не зависела от температуры поверхности пластины, предполагается, что скорость вдува линейно зависит от температурного фактора. [c.347]

При рассмотрении теоретических и экспериментальных работ по опрокидыванию видно, что необходимо создать теорию, учитывающую изменения параметров пленки потоком газа и устангшливающую зависимость между параметрами пленки, расходом жидкости, скоростью газа и физическими свойствами жидкости и газа. В данном разделе явление опрокидывания исследуется на основе нелинейной теории движения тонких слоев вязкой жидкости вместе с газом. Определены безразмерные величины, с помощью которых в режиме опрокидывания могут быть рассчитаны параметры пленки, критическая скорость газа по опрокидыванию и гидродинамические величины для жидкостей и газов с любыми физическими параметрами. [c.198]

Как было показано в гл. VII (т. 1), при обтекании тел поступательным потоком беразмерные характеристики поля скоростей в идеальной несжимаемой жидкости определяются системой безразмерных параметров xld, y/d, zld, а, Р, где d — характерный размер тела, а, Р — углы, задающие ориентацию тела относительно скорости набегающего потока. Безразмерное отношение vjv не зависит от скорости, плотности и давления в набегающем потоке и получается постоянным при фиксированных безразмерных координатах xld, yid, z/d, а, р. Максимальное значение Отах/ оо соответствует вообще одной вполне определенной точке на поверхности тела. При учете сжимаемости в случае адиабатических движений совершенного газа получается [c.33]

Смотреть страницы где упоминается термин Скорость потока газа безразмерная : [c.410] [c.169] [c.406] [c.443] [c.268] [c.287] [c.189] [c.224] [c.8] [c.467] [c.492] [c.154] [c.279] [c.146] [c.129] [c.103] [c.115] [c.113] [c.460] [c.249] [c.267] [c.13]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...