Скачок температуры при конденсации

Формальным сходством с детонационными волнами обладают конденсационные скачки, возникающие при движении газа, содержащего, например, пересыщенный водяной нар ). Эти скачки представляют собой результат внезапной конденса[(ии паров, причем процесс конденсации происходит очень быстро в узкой зоне, которую можно рассматривать как некоторую поверхность разрыва, отделяющую исходный газ от тумана — газа, содержащего конденсированные пары. Подчеркнем, что конденсационные скачки представляют собой самостоятельное физическое явление, а не результат сжатия газа в обычной ударной волне последнее вообще не может привести к конденсации паров, так как эффект увеличения давления в ударной волне перекрывается в смысле его влияния на степень пересыщения обратным эффектом повышения температуры. [c.689]

Ниже будет показано, что в адиабатических (без подвода тепла) скачках сжатия происходит увеличение энтропии газа,, а в адиабатических скачках разрежения, если бы они существовали, энтропия должна была бы уменьшаться. Этим доказывается законность существования адиабатических скачков давления и одновременно невозможность возникновения адиабатических скачков разрежения (как известно из термодинамики, в конечной замкнутой системе энтропия убывать не может). В полном соответствии с этим находится тот известный факт, что наблюдаемые иногда в действительности скачки разрежения (скачок конденсации, фронт пламени) получаются только при подводе тепла в область скачка, т. е. в таких условиях, когда и при скачке разрежения энтропия газа растет. Нужно заметить, что возникновение скачков разрежения при подводе тепла к газу отнюдь не противоречит процессу, изображенному на рис. 3.1, В самом деле, если в области пониженных давлений В за счет подвода тепла получается температура выше, чем в области 8 [c.115]

Данные таблицы хорошо согласуются с результатами, полученными в двух других научных группах (см. [18]) при использовании иных методов анализа. Как следует из этих данных, при высокой интенсивности испарения скачки температуры и плотности пара у межфазной границы становятся соизмеримыми с абсолютными значениями температуры и плотности. При (5 = 1 (данные табл. 1.3 приводятся для этого значения коэффициента испарения-конденсации) степень пересыщения пара столь высока, что вблизи межфазной поверхности еще прежде достижения предельной интенсивности испарения неизбежна объемная конденсация пара (так называемые скачки конденсации). Степень пересыщения пара очень сильно зависит [c.74]

Так как в исходной гипотезе Нуссельта пренебрегают температурным скачком на границе раздела фаз, а движение пленки предполагается ламинарным, то теплоотдача при конденсации будет целиком определяться теплопроводностью через пленку жидкости. Поэтому температура слоев пленки изменяется линейно от температуры стенки при О до температуры конденсации при у = (рис. 17.17). Перенос теплоты теплопроводностью через пленку конденсата толщиной описывается уравнением Фурье [c.210]

На рис. 12-3 приведены значения скачка температуры tu— —t-noB в зависимости от давления конденсирующегося водяного пара и значения коэффициента конденсации k при 29 ООО Вт/м [Л. 6]. Как следует из графиков, при малом коэффициенте конденсации скачок может быть значительным, особенно при нрз- ких давлениях. В последнем случае сопротивление 7 ф может быть сопоставимым с термическим сопротивлением пленки конденсата Rk и даже значительно большим последнего. Скачок температуры увеличивается и с увеличением q. [c.266]

Для осуществления видимой конденсации, т. е. для сохранения направленного движения пара к поверхности конденсата необходимо, чтобы температура этой поверхности была несколько ниже температуры пара. Вследствие этого на границе раздела фаз имеется скачок температур, соответствующий некоторому термическому сопротивлению Нгр. При конденсации паров металлов, как уже отмечалось, роль гр в общей сумме термических сопротивлений значительно возрастает. [c.225]

Напишем математическую формулировку задачи о теплообмене при пленочной ламинарной конденсации движущегося насыщенного однокомпонентного пара па внешней поверхности вертикальной круглой трубы. Скорость набегающего потока пара направлена вдоль оси трубы и равна Wq. Физические свойства пара и конденсата принимаются неизменными. Внутренние источники теплоты отсутствуют, теплотой трения можно пренебречь. Температура поверхности трубы постоянна и равна Т . На поверхности разрыва пар — конденсат отсутствует скольжение и нет скачка температуры. [c.37]

Мз опыта установлено, что тепловое сопротивление переносу тепла от чистого пара к поверхности конденсации невелико. Это подтверждается наличием малых перепадов между температура.viи насыщения и поверхности пленки конденсата. Так, при конденсации водяного пара в условиях атмосферного давления переохлаждение конденсата составляет всего около 0,03° С. Поэтому практически температура поверхности конденсации рав а температуре насыщения. Лишь при очень низких давлениях рекомендуется учитывать температурный скачок, имеющий место на границе раздела фаз. [c.271]

Общее между тепловым скачком и скачком конденсации состоит Б том, что в обоих случаях к потоку подводится теплота. Однако в тепловом скачке эта теплота подводится извне, и поэтому энтальпия торможения после скачка возрастает. В скачке конденсации теплота выделяется при конденсации части текущего пара и поэтому полная энергия потока до и после скачка остается постоянной. Кроме того, различие состоит в том, что после скачка давление и температура связаны условием фазового равновесия. Поэтому количество выделившейся при конденсации теплоты не может быть установлено произвольно, а связано с интенсивностью скачка. [c.220]

Рис. 2. Сравнение экспериментальных данных по скачкам температур на поверхности раздела пар—конденсат при конденсации чистого пара с теоретическими зависимостями

Как следует из графиков на рис. 12-3, при коэффициенте конденсации, равном или близком к единице, скачок температуры сравнительно невелик. При малом же коэффициенте конденсации скачок может быть значительным, особенно при низких давлениях. В последнем случае сопротивление Яф может быть [c.261]

Отметим еще, что при неравновесной конденсации относительное изменение температуры при переходе от замороженного течения к равновесному больше, чем относительное изменение давления (см. рис. 5.9, 5.10). Укажем еще, что нельзя отождествлять области резкого повышения давления и температуры, вызванные спонтанной конденсацией (так называемые скачки конденсации), с известными газодинамическими скачками уплотнения. В газодинамических скачках уплотнения повышение давления и температуры сопровождается и сильным падением скорости, согласно соотношению Л1 12=1, где и — приведенные скорости до и после скачка, при этом сверхзвуковой поток переходит в дозвуковой. В зоне спонтанной конденсации происходит лишь незначительное, на уменьшение скорости, при этом очевидно, что течение остается сверхзвуковым (см. рис. 5.8). Вышесказанное не относится к трансзвуковым потокам с числами М= 1...1.3. [c.207]

Такая конденсация называется пленочной. В процессе пленочной конденсации температура поверхности жидкой пленки Тда, в большинстве случаев близка к Т , но Т — > 0. Аналогично, при испарении с поверхности — Т >0. Этот скачок температур на границе раздела фаз называют тепловым сопротивлением фазового перехода. [c.276]

Процессы испарения с поверхности жидкости и конденсации пара на такой поверхности являются динамическими и должны рассматриваться с кинетических позиций. В условиях термодинамического равновесия фаз поток молекул, испаряющихся с поверхности, равен потоку молекул, захватываемых этой поверхностью, конденсирующихся на ней. В общем случае не все молекулы, соударяющиеся с поверхностью, удерживаются ею. Часть молекул может отражаться обратно в пар. Доля молекул, конденсирующихся при соударении с поверхностью, отнесенная ко всем молекулам, претерпевшим соударение, получила название коэффициента конденсации (в условиях испарения применяется также термин коэффициент испарения). Видимый процесс испарения или конденсации — следствие отклонения от условий равновесия, когда нарушается равенство потоков испарения или конденсации (рис. 3.1). При этом температура на поверхности жидкости отличается от температуры насыщения пара над этой поверхностью, т. е. имеется скачок температуры на границе фазового перехода. Имеется и скачок давления, который определяется балансом сил и не соответствует скачку давления, найденному по температурам с использованием связи в состоянии насыщения. [c.123]

Как уже указывалось в 3.1, для осуществления видимого процесса фазового перехода необходимо, чтобы условия равновесия между паровой и жидкой фазами были нарушены. При конденсации необходимо, чтобы температура насыщения пара была выше температуры поверхности жидкости. В тепловых расчетах удобно имеющийся при этом скачок температуры на границе пар—жидкость связать с понятиями термического сопротивления или коэффициента теплоотдачи при фазовом переходе и определить их как [c.155]

Авторами проведены непосредственные измерения скачков температуры на границе раздела фаз для конденсации с постоянно обновляющейся поверхностью раздела [9]. С помощью подвижных термопар измерялось распределение температур в паровой области, в конденсате, наполнявшем ванночку — конденсатор, и в стенке конденсатора. При этом могли быть определены как теплоотдача на границе раздела фаз пар—жидкость, так и контактные сопротивления на границе раздела жидкий металл—твердая стенка из нержавеющей стали. Примеры измеренных распределений температур даны на рис. 3.18. Поскольку при повышенных температурах значения коэффициента теплоотдачи Сф возрастают и точность их измерений уменьшается, помимо опытов с подвижной термопарой авторами были проведены также опыты по измерению теплоотдачи при конденсации натрия на вертикальной стенке. Высокая точность измерений обеспечивалась, в частности, заделкой термопар в медную, покрытую тонким слоем стали стенку конденсатора. [c.155]

Формальным сходством с детонационными волнами обладают так называемые конденсационные скачки, возникающие при движении газа, содержащего, например, находящийся в пересыщенном состоянии водяной пар. Эти скачки представляют собой результат внезапной конденсации паров, причём процесс конденсации происходит очень быстро в очень узкой зоне, которую можно рассматривать как некоторую поверхность разрыва ( конденсационный скачок ), разделяющую области исходного газа и газа, содержащего сконденсированные пары ( туман ). Следует подчеркнуть, что конденсационные скачки представляют собой самостоятельное физическое явление, а ие результат сжатия газа в обычной ударной волне последнее вообще не может привести к конденсации паров, так как эффект увеличения давления в ударной волне перекрывается в смысле его влияния на степень пересыщения. обратным эффектом повышения температуры. Теоретически исследование конденсационных скачков было впервые произведено С. 3. Беленьким (1945). [c.603]

Теоретический и измеренный профили давления, свидетельствующие о появлении скачка конденсации, представлены на фиг. 7.21. Расчетная скорость образования зародышей приведена на фиг. 7.22, откуда видно, что для получения данной скорости образования зародышей при более низких температурах требуется большее пересыщение. Степень пересыщения непрерывно увеличивается до наступления конденсации, происходящей с большой скоростью. [c.332]

Если при постоянном объеме конденсация идеального газа Бозе—Эйнштейна происходит без разрыва как энергии, так п теплоемкости [как видно из формулы (42.17), только производная теплоемкости по температуре претерпевает здесь разрыв], то этот процесс при постоянном давлении становится переходом первого рода. Из формулы (42.13) следует, что на (Р, 7 )-диаграмме имеется линия переходов с критическими значениями давления, определяемыми этой формулой. При давлениях, больше критических, объем скачком уменьшается от до нуля [см. формулу (42.3)]. Этому [c.875]

Ход изменения параметров пара вдоль сопла, включая скачок конденсации, показывает рис. 4-3, на котором приведена одна из экспериментальных кривых распределения давлений в паровом потоке, полученных М. Е. Дейчем и его сотрудниками [Л. 191. К соплу поступал перегретый пар начального давления 1 бар при температуре [c.115]

Ландау и Лифшиц [Л. 28] показали, что в скачке уплотнения однородной среды конденсация принципиально исключена. Иное положение может сложиться при течении двухфазного вещества. В скачках уплотнения происходит выделение тепла, связанное с ударной потерей кинетической энергии. В тех случаях, когда выделившееся количество тепла оказывается недостаточным для нагрева конденсированной части потока до новой равновесной температуры, отвечающей давлению за фронтом разрыва (например, при относительно высокой влажности набегающей среды или в слабых скачках), часть газообразной фазы конденсируется, освобождая недостающее количество тепла. При сравнительно же высоком начальном паросодержании, а также в скачках значительной интенсивности, когда количество выделяющегося тепла превышает его расход на нагрев конденсированной фазы, происходит осушка, а в известных случаях и перегрев пара. [c.236]

Причиной появления нестационарных [явлений при спонтанной конденсации пара является подвод тепла в процессе образования влаги. В процессе бурного выделения тепла наблюдается повышение статического давления и температуры пара. Это приводит к уменьшению скорости пара-Если повышение статического давления происходит значительно, то скорость потока может упасть доМ = 1 и в зоне интенсивного подвода тепла возникает скачок уплотнения. Скачок уплотнения перемещается в зону минимального сечения и далее в дозвуковую часть сопла. Продвижение скачка уплотнения снизит переохлаждение потока пара в зоне макси мель- [c.267]

При Кп<0,001 пар можно рассматривать как сплошную среду и применять обычные уравнения газодинамики. При Кп>10 пар следует рассматривать как свободный молекулярный поток и для расчетов конденсации и теплообмена следует использовать уравнения кинетической теории газов. Особенность процессов обмена в сильно разреженных средах заключается в том, что на поверхности тел, которые омываются средой, существует скачок скоростей и температур. [c.72]

В области небольших давлений (р<2 бар) можно принять, что T2 = T s, где Tis — температура насыщения при давлении р перед скачком конденсации. Действительно, интенсивность скачков конденсации невелика. Экспериментально полученные предельные значения отнощения давлений не превышают P2/Pi = l,5, и использованное допущение приводит к ошибке в пределах 3%- Тогда [c.163]

Коэффициент необратимых потерь включает в себя потери на трение между фазами, потери вследствие фазового перехода и теплообмена при конечной разности температур, потери в скачках конденсации, потери от нестационарности и другие виды потерь, в том числе потери, имеющие место в однофазных потоках. [c.16]

Следует отметить, что тепло- и массообмен во влажном газе при определенных условиях сопровождается туманообразова-нием — объемной конденсацией пара, связанной с появлением мельчайших капель жидкости, взвешенных в газопаровой смеси [2, 8, 9 . Это происходит тогда, когда парциальное давление Р пара в смеси становится больше давления насыщения Ps, то есть когда пар становится пересыщенным. Процесс объемной конденсации пара происходит скачком, с очень большой скоростью. Поскольку в аппаратах технических систем всегда есть центры конденсации (мелкие твердые частицы, газовые ионы и др.), то критическая степень пересыщения близка к единице и конденсация может начаться практически по достижении состояния насыщения газа. Туман плохо осаждается на поверхностях и является стоком пара и одновременно источником теплоты, которая выделяется при конденсации пара и расходуется на нагрев прилегающих слоев холодного газа. Более того, над поверхностью жидкости всегда есть слой насыщенного газа, в котором при переменной температуре слоя и наличии центров конденсации тумано-образование является неизбежным, так как зависимость Р = = /( ), определяемая кинетикой переноса массы и энергии, и зависимость Ps — f t), определяемая физическими свойствами жидкости, не совпадают. Совпадение давлений (Рп =Ps) имеет место только на верхней и нижней границах слоя, а между границами избыток пара переходит в туман. [c.24]

Процесс возникновения дискретной фазы в межлопаточных каналах решетки носит флуктуационный характер и сопровождается появлением конденсационной турбулентности, интенсивность которой значительна. Хорошо известно, что в суживающихся каналах большой конфузорности происходит частичное или полное вырождение гидродинамической турбулентности в пограничных слоях, т. е. имеет место ламинаризация слоя. Процесс ламннари-зации ( обратного перехода) в пограничных слоях особенно интенсивен при околозвуковых скоростях, когда продольные отрицательные градиенты давления достигают максимальных значений. Ламинаризированный слой отрывается местными адиабатными скачками, и этот процесс сопровождается появлением жидкой фазы и турбулизацией слоя (генерируется конденсационная турбулентность). В результате отрыв слоя ликвидируется, вновь происходит ламинаризация слоя, появляется отрыв и т. д. Б соответствии с перемещениями зоны отрыва происходят перемещения скачка уплотнения по спинке профиля в косом срезе, что вызывает пульсацию термодинамических параметров — давления и температуры 48, 52, 53, 124]. Механизм генерации пульсаций параметров при конденсации в сопловых и рабочих решетках действует и при дозвуковых скоростях и вызывает опасные возмущающие силы. Таким образом, переход в зону Вильсона сопровождается специфическими нестационарными явлениями, в основе которых лежат флуктуационный механизм возникновения жидкой фазы и генерации конденсационной нестационарности, периодические отрывы пограничного слоя. В тех случаях, когда частота процесса конденсационной нестационарности близка или кратна частоте волн, возникающих при взаимодействии решеток, амплитуда пульсаций давлений (и температур) резко возрастает—имеет место резонанс и дополнительные возмущающие силы достигают опасного предела. [c.192]

Расчеты по формуле (1-3-5) показывают, что чем меньше давление пара и коэффициент конденсации н чем больше тем значительнее скачок температуры, На рис. 1-8 приведены значения скачка температуры АТоя в зависимости от давления конденсирующегося водяного пара и значения коэффициента конденсации / при 9noB=5s29 000 Вт/м [1-3]. Как следует из рис. 1-8, при определенных условиях скачок температуры может быть значительным. [c.20]

Во многих задачах ф< дл и У ф<Л, что позволяет пренебречь термическим сопротивлением фазового перехода (т. е. полагать Гп, 1юв = 7 пов). Пренебрегая скачком температуры ДУф, температуру поверхности конденсации Гпов можно рассматривать ках температуру насыщения пара при давлении насыщения рп, по.. Тогда [c.42]

Температура насыщения Т находится по давлению перед скачком с помощью таблиц насыщенного пара. Пусть давление перед скачком конденсации равно р = 10 Па, а величина переохлаждения водяного пара составляет АТ = 30 К. Определив по таблицам насыщенного пара температуру насыщения при давлении перед скачком Т, = 453 К, найдем температуру пара перед скачком Т = 423 К. Задаемся степенью повышения давления в скачке е = 1,2 и находим давление за скачком pj = 1,2 X X 10 Па, температуру насыщения при. этом давлении = = 462 К, степень повышения температуры т = 1,092, скрытую теплоту конденсации г = 2000 кДж/кг. Подставив полученные значения в уравнение (8.94), определим число М перед скачком конденсации = 1,198. Задаваясь различными степенями сжатия, можно построить зависимость их от числа М перед скачко.м при постоянной величине переохлаждения (рис. 8.3). Ветвь аЬ соответствует чистому скачку конденсации, причем поток после скачка остается сверхзвуковым. Ветвь ас соответствует совмещению скачка конденсации с адиабатическим скачком. В данном случае скорость за скачком дозвуковая. Точка а отвечает минимально возможному числу М перед скачком при данном переохлаждении. При меньше.м числе М поток не может воспринять то количество теплоты, которое выделяется при полной конденсации, соответствующей данному переохлаждению перед скачком. [c.223]

Термическое сопротивление в процессе пленочной конденсации металлов складывается из сопротивления пленки конденсата и граничных сопротивлений фазового, связанного со скачком температур на границе раздела фаз между паром и жидкостью диффузионного, обусловленного наличием примесей в паре контактного, вызванного низкотеплопроводными загрязнениями на границе конденсат-стенка. В ряде исследований [I—5] при конденсации щелочных металлов получены коэффициенты теплоотдачи, которые в десятки и сотни раз меньше коэффициентов, рассчитанных при учете только термического сопротивления пленки, и целиком определяются граничными сопротивлениями. [c.3]

В начале зоны конденсации режим течения пара сверхзвуковой, затем имеет место скачок уплотнения, за которым скорость течения пара дозвуковая. Резкое понижение температуры пара в конце зоны теплоотвода объясняется наличием неконденсирующихся газов. Зона, занятая неконденсирующимся газом, в данном случае уменьшает эффективную длину конденсаторной зоны и трубы в целом, однако на гидродинамику пара вне этой зоны принципиально не влияет. Там же по измеренному распределению температуры в предположении соответствия ее температуре насыщенного пара построены распределения давлений по длине трубы. Из сопоставления местоположения скачков уплотнения при различных режимах работы следует, что скачок уплотнения может располагаться в разных сечениях по длине зоны теплоотвода. Местоположение окачка зависит в первую очередь от условий теплоотвода от трубы. Чем интенсивнее теплоотвод, тем дальше от начала зоны конденсаци и располагается скачок уплотнения. В конечном счете при малой интенсивности теплоотвода имеет место вырождение скачка уплотнения в начале зоны конденсации и поток по длине зоны теплоотвода — дозвуковой. Качественно картина аналогична возникновению скачка уплотнения при работе сопл в нерасчетных режимах. [c.83]

Обычно ставят знак равенства между коэффициентами конденсации и испарения и -большей частью пренебрегают температурным скачком, исключая из рассмотрения термическое сопротивление фазового перехода. Давление пара в слое неразреженной парогазовой смеси у поверхности жидкости считают давлением насыщения при температуре поверхности жидкости. [c.344]

Изложенные соображения позволяют предположить, что возникновение жидкой фазы порождает некоторый особый механизм конденсационной турбулентности. Термин конденсационная тур- булентность является условным и призван подчеркнуть особый физический механизм рассматриваемого явления возрастания амплитуд пульсаций в конденсационном процессе. При этом необходимо иметь в виду, что здесь не рассматривается периодическая конденсационная нестационарность, возникающая в соплах Лаваля при небольших сверхзвуковых скоростях и обусловленная перемещениями скачков конденсации 67, 124]. Следует отметить, что зона максимума гидродинамической турбулентности не может совпадать с зоной зарождения конденсационной турбулентности, расположенной в более холодных участках пограничного слоя, смещенных в направлении его внешней границы. Малая вероятность появления жидкой фазы в зоне максимальных турбулентных пульсаций скоростей в пограничном слое объясняется тем, что эта зона расположена вблизи стенки, где температура паровой фазы близка к температуре торможения. Не подлежит сомнению существование тесной связи и взаимодействия конденсационной и гидродинамической турбулентности (см. 6.1). [c.82]

В конденсирующем инжекторе повышение давления потока осуществляется в результате его последовательного торможения в скачке конденсации, располагающемся в горловине диффузора, и в самом диффузоре. При этом скачки конденсации оказываются практически изотермными [102], что дает основание принять температуры точек S, 9, 10, 11, 17 и 16 одинаковыми. Процессы 1Г—11 и 14—15 также являются изотермными. Поэтому в действительности обратный цикл 11—14—15—16—17—10—11 —11 вырождается в линию — изобару подвода и отвода теплоты. При этом важно отметить, что первый из этих процессов протекает при давлении конденсации прямого цикла р,, а второй — при максимальном давлении этого цикла рц. В настоящее время известна ПТУ, содержащая как конденсирующий инжектор, так и поверхностный конденсатор [12]. Термодинамические циклы и струк-турно-поточная схема этой установки приведены на рис. 2.3. В этой ПТУ в отличие от предыдущей после первого регенератора поток рабочего тела раздваивается. Одна его часть расширяется в паровом сопле конденсирующего инжектора (процесс 3—4), а другая — в ступени низкого давления турбины (процесс 3 — 9). После турбины эта часть потока охлаждается во втором регенераторе(процесс Р—10), конденсируется и охлаждается в поверхностном конденсаторе-холодильнике (процесс 10—11—12) и поступает на вход жидкостного сопла конденсирующего инжектора. Остальные процессы ПТУ аналогичны ранее рассмотренным. [c.27]

В конденсирующих инжекторах используются сопла Лаваля. Расчетный режим работы такого сопла предусматривает равенство давлений на срезе сопла и в окружающей среде, куда происходит истечение. В конденсирующем инжекторе за срезом парового сопла продолжается дальнейшее расширение парового потока, обусловленное конденсацией пара на жидкости, т. е. паровое сопло конденсирующего инжектора работает в режиме недорасширения. Однако на выходных кромках сопла в месте встречи струй пара и жидкости возможно появление не только волн разрежения, но и скачка уплотнения или, по крайней мере, системы волн сжатия. В работе [2 ] указывается, что при определенных соотношениях кинетической энергии жидкостного и парового потоков в сечении встречи струй в сверхзвуковом потоке пара возникает скачок уплотнения. Тем не менее, в непосредственной близости от среза сопла наблюдается понижение давления пара до минимального значения в камере смешения Рктш- Оно зависит, прежде всего, от коэффициента инжекции и и температуры охлаждающей жидкости. 0 объясняется изменением температуры межфазной поверхности, определяющей статическое давление насыщения. При уменьшении и и увеличении температуры охлаждающей жидкости величина тш увеличивается, а соответствующее сечение сдвигается вверх по потоку. [c.125]

При сжигании многих видов сернистых топлив требуется организовать своего рода темпер ату.рный скачок. Этот скачок должен исключить температуры металла, при которых сказывается коррозия от конденсации водяных паров, а также температурный интервал, в котором особенно интенсивно протекает сернокислотная коррозия (см. выше). [c.227]

При расчете скачков конденсации независимыми параметрами являются давление, температура и число Маха перед скачком (рь Т Mik), которые могут быть определены, если известно положение скачка. Дополнительно необходимо знать угол конденсацион- [c.165]

Данному значению t M соответствует вполне определенное давление насыщения за скачком. При уменьшении коэффициента ин-жекции величина i m увеличивается и давление насыщения растет. Когда это давление становится равным давлению за скачком, имеет место граничный случай полной конденсации. Соответствующее значение коэффициента инжекции назовем критическим. При меньших значениях коэффициента инжекции полная конденсация в скачке не осуществляется. Коэффициент А при этом резко возрастает и увеличивается выходной импульс, что вызывает уменьшение противодавления и приводит к запариванию инжектора. Из предыдущего ясно, что последнее может иметь место при небольших коэффициентах инжекции, высокой температуре подсасываемой жидкости или низких противодавлениях, когда скачок располагается в расширяющейся части диффузора, а давление за ним равно давлению насыщения для данного значения i m. [c.273]

Наиболее просто задача об определении степени неравновесностн процесса решается в случае движения двухфазной среды с мелкими каплями влаги (г<10 . ), например, для случая двухфазной среды после скачка конденсации. Как известно, при этом с достаточной степенью точности температура капли Гг может быть принята равной температуре насыщения Ts, а скорость капли — равной скорости пара. Тогда уравнения теплового баланса капель, радиус которых меньше длины свободного пробега молекул, примут вид [c.12]

В зоне спонтанной конденсации происходит бурное выделение тепла и наблюдается повышение статического давления и температуры пара, скорость потока уменьшается. Однако, как иран-ило, во всей расширяю-ьчснся части сопла Лаваля поток остается сверхзвуковым. В том случае, если иопы-шение статического давления оказывается столь значительным, что скорость потока уменьшается до Ма=1, в зоне интейсивпо-го подвода тепла возникает скачок уплот- 1ения. Впервые эксиериментально возникновение скачков уплотнения было установлено авторами работ (Л. 150, 210, 225]. В работах Л, 149, 150] описаны нестационарные явления в соплах Лаваля, при которых скачок уилотнения перемещается в зону минимального сечения (против потока) и далее в дозвуковую часть сопла. [c.24]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...