Трубы круглые установившаяся

Для установившегося ламинарного движения в трубе круглого сечения правая часть уравнения (М2) исключается. Если в качестве характерного размера трубы принять радиус трубы К, то получим [c.20]

Уравнение, описывающее установившееся осредненное турбулентное движение в трубе круглого сечения в цилиндрических координатах, следует из (1.6) [c.56]

В зависимости от изменения гидравлических параметров движение жидкости в потоке конечных размеров может быть равномерным и неравномерным. Равномерное — это такой вид установившегося движения, при котором гидравлические параметры остаются неизменными по длине. Неравномерное — это вид установившегося движения, при котором параметры потока по длине переменны. Пример равномерного движения — поток в трубе круглого сечения или в русле канала с призматическим сечением, а неравномерного — на расширяющихся или сужающихся участках труб или каналов. [c.25]

Формула (XI. 10) выражает известный закон о том, что секундный объемный расход жидкости при установившемся ламинарном движении несжимаемой жидкости в цилиндрической трубе круглого сечения пропорционален перепаду давления на единицу длины трубы и четвертой степени ее радиуса (или диаметра). Этот закон часто называется законом Пуазейля, исследовавшего законы движения крови по капиллярным сосудам. [c.248]

В IV главе работы Навье рассматривается прямолинейное неустановившееся движение вязкой несжимаемой жидкости в трубе прямоугольного сечения и в цилиндрической трубе круглого сечения пол действием силы тяжести. Навье указывает на аналогию последней задачи с задачей теплопроводности для круглого цилиндра и даёт полное решение этой задачи в виде ряда по цилиндрическим функциям нулевого порядка. Из этого решения Навье получает как предельный случай и решение задачи о прямолинейном установившемся течении вязкой несжимаемой жидкости в круглой цилиндрической трубе под действием силы тяжести. Полагая в этом решении радиус трубки очень малым, Навье получает следующее выражение для средней скорости течения [c.16]

Круглая труба. Рассмотрим установившееся осесимметричное течение неньютоновских жидкостей в прямой горизонтальной трубе круглого сечения радиуса а. Координату Z, отсчитываемую вдоль оси трубы, направим по потоку. Ограничимся исследованием гидродинамически стабилизированного течения вдали от входного сечения, когда жидкость движется параллельно оси трубы. В этом случае перепад давления будет уменьшаться в направлении возрастания Z, градиент давления отрицателен и постоянен [c.264]

II. УСТАНОВИВШЕЕСЯ ДВИЖЕНИЕ ВЯЗКОЙ НЕСЖИМАЕМОЙ ЖИДКОСТИ В КРУГЛОЙ ЦИЛИНДРИЧЕСКОЙ ТРУБЕ [c.561]

Более подробно рассмотрим движения Пуазейля и Куэтта. Установившееся ламинарное движение в круглой трубе или плоской трубе, происходящее под действием перепада давления называется [c.40]

Рассмотрим ламинарный установившийся поток жидкости в круглой гладкой горизонтальной трубе (рис. 6.6). Экспериментально получено, что несмотря на отсутствие каких-либо препятствий на пути потока, имеет место потеря напора, равная падению пьезометрической (или энергетической) линии на рассматриваемом участке. Если все поперечные сечения участка находятся в равных условиях, что имеет место при их достаточной удаленности от мест возмущений, то потери равномерно распределены по длине потока, что подтверждается прямолинейностью линии энергии, получаемой опытным путем. Такие потери назовем потерями по длине и обозначим их через Лд. В чистом виде они могут иметь место только в потоке с постоянной по его длине средней скоростью (т. е, в равномерном потоке, который может существовать лишь в прямой цилиндрической трубе или призматическом канале). [c.139]

Рассмотрим ламинарный установившийся поток жидкости в круглой гладкой горизонтальной трубе (рис. 61). Опыт показывает, что, несмотря на отсутствие каких-либо препятствий на пути потока, имеет место потеря напора, равная падению пьезометрической (или энергетической) линии на рассматриваемом участке. Если все поперечные сечения этого участка потока находятся в равных условиях, что имеет место при его достаточной удаленности от мест возмущений, то потери равномерно распределены по длине потока. Это подтверждается прямолинейностью [c.151]

Из анализа формул (XI. 11) и (XI. 12) вытекает очень важное свойство ламинарного установившегося движения жидкости в круглой трубе максимальная скорость на оси трубы в два раза больше средней расходной скорости, т. е. [c.248]

Установим зависимость для определения потерь энергии в круглой трубе при ламинарном режиме. Выше указано, что у есть разность давлений в сечениях /—/ и //—II, которая расходуется на преодоление сопротивлений Подставив это значение в уравнение (203), получим [c.141]

Рассмотрим установившееся ламинарное движение жидкости в круглой трубе в условиях вполне сформировавшегося потока, т. е. полагая, что начальное сечение потока находится на расстоянии от входа в трубу, достаточном для обеспечения стабильного распределения скоростей в поперечном сечении. Найдем закон, по которому распределяются скорости по поперечному сечению трубы. [c.159]

Будем рассматривать установившееся, равномерное (параллельноструйное), напорное, турбулентное движение любой жидкости в круглых цилиндрических неподвижных трубах. Такой случай движения жидкости характеризуется условиями, поясненными в 3-21 (п. 1° рис. 3-28). [c.210]

Рассмотрим ламинарное установившееся равномерное движение жидкости в круглой трубе радиусом г (рис. 31, а, 6). [c.65]

Для установившегося ламинарного течения в горизонтальной ц]> ой круглой трубе, расположенной в поле силы тяжести, Л1Л сечений, расположенных достаточно далеки от входа в трубу, можно записать [c.72]

Величина А=0, если профиль скоростей) на входе в канал установившийся. Для плоского профиля скоростей на входе к = 1,16 для круглой трубы, к =0,63 для плоской щели, к = 1,1-г2,02 для прямоугольной трубы при ЫЬ = 0,125- - 1,0. [c.18]

Имеющиеся в настоящее время данные по установившемуся теплообмену при турбулентном течении в поперечном магнитном поле [37, 45, 48, 49, 50—52] касаются в основном течений в круглых и прямоугольных трубах и в плоскопараллельном канале. Однако малочисленность этих данных по каждому виду течений, а также сильная зависимость получаемых результатов от конкретных условий проведения экспериментов затрудняют их количественное сопоставление. [c.82]

Пример. Интенсивность теплоотдачи при установившемся течении жидкости с постоянными физическими свойствами в круглой трубе однозначно определяется совокупностью величин [c.29]

Расчеты проведены для установившегося ламинарного течения при постоянных физических свойствах жидкости. Ь сущности расчет представляет собой обобщение соответствующего решения для круглой трубы. Усложнение возникает лишь вследствие более сложной геометрии системы. Исходное уравнение энергии для кольцевого канала остается тем же, что и для круглой трубы. Изменяются только граничные условия. В уравнении энергии для прямоугольной трубы вместо двух появляются три пространственные переменные, а в остальном оно остается прежним. Мы приведем лишь окончательные результаты расчетов для этих случаев. Для кольцевых каналов возможно большое число различных граничных условий, из которых будут представлены только наиболее важные. [c.160]

Рассмотрим установившееся движение дисперсной системы в кольцевом зазоре, образованном круглой цилиндрической трубой радиуса К и тонким цилиндрическим стержнем, расположенным вдоль осевой линии трубы в случае, когда радиус стержня а Я. Пусть между стержнем и трубой поддерживается постоянная разность потенциалов так, чтобы на внутренней поверхности трубы образовался тонкий слой чистой дисперсионной среды с толщиной Я. [c.435]

Установившееся течение в длинной трубе эллиптического сечения, содержащей софокусное эллиптическое ядро [47], также изучалось при помощи методов конформного отображения. Когда площадь поперечного сечения ядра превосходит треть поперечного сечения трубы, увеличение перепада давления, вызванное ядром, может быть близко аппроксимировано результатами, полученными для случая концентрического круглого ядра с такой же площадью поперечного сечения. При этом представляет интерес ситуация, когда внутренняя граница стягивается в бесконечно тонкую полоску, соединяющую фокусы. [c.53]

Пример I. Предположим, что мы изучаем установившееся, стабилизированное. ламинарное течение несжимаемой ньютоновской жидкости в круглой трубе. Допустим, что нам неизвестно уравнение для перепада давления. Чтобы определить вид уравнения, применим анализ размерностей. Если считать, что перепад давления Др является функцией скорости V, длины трубы L, диаметра D, плотности р и вязкости д, то можно записать [c.74]

Система уравнений (51)—(56) позволяет легко построить поле всех параметров установившегося течения нефти или газа в круглой трубе постоянного сечения в зависимости от s при заданном Ра и Та, если величину Го считать известной функцией s, что верно только для заданной траектории трубопровода. В случае рассматриваемой здесь обратной задачи будем предполагать, что Го постоянно и равно средней температуре воды на дне моря (т. е. около 280—290 К). Отметим соотношение, являющееся результатом решения этой системы, [c.19]

Таким образом, поскольку динамическая вязкость зависит только от температуры, то для установившегося течения при постоянной температуре Re постоянно вдоль трубы постоянного диаметра. Из уравнений состояния и неразрывности в форме (13-38) и (13-41) определения числа Маха получаем для изотермического течения в круглой трубе [c.313]

Результаты многочисленных опытов при ламинарном установившемся движении в трубах круглого и кольцевого поперечного сечений хорошо совпадают с соотЕ етствующими данными, полученными по вышеприведенным формулам. [c.250]

В данной работе мы ограничимся (за неимением места) рассмотрением стационарной задачи теплообмена при ламинарной вынужденной конвекции в круглой и плоской трубах при установившемся пуазейлевском распределении скоростей с учетом диссипации механической энергии. [c.275]

Исследование форм свободной поверхности при установившемся движении в безнапорных закрытых водоводах при различных сочетаниях уклонов и глубин были выполнены М. Э. Факторовичем (1945, 1947) и М. А. Мостковым (1951). Последним составлены таблицы для соответствующих расчетов, в том числе для туннелей некруглого сечения. Специальные методы построения кривых свободной поверхности в трубах круглого сечения предложили А. И. Островский (1955) и И. В. Журавель (1959). [c.718]

Характер движения жидкости или газа по трубам непрерывно изменяется при изменении значений числа Рейнольдса от нескольких единиц (установившееся ламинарное движение) до более чем 10 (турбулентное движение). В диапазоне 2200 Re sS sS 2300 становится заметным переход от ламинарного вида течения к турбулетному. Для чисел Re < 2200- 2300 и гладких труб круглого сечения характерен ламинарный, а для чисел Re > > 2200 2300 турбулентный виды течения жидкости или газа [3]. [c.229]

Рассмотрим напорное движение жидкости в трубе круглого поперечного сечения (рис. 6.13), ось которой несколько наклонена к некоторой горизонтальной плоскости, называемой плоскостью сравнения, т.е. той плоскости, от которой производится отсчет величины напора Я. Труба имеет участки плавного сужения и расширения, причем до сужения и после расширения диаметры трубы одинаковы. Разобьем трубу на четыре участка пятью сечениями I... V, вхоторых установим пьезометры для измерения статического напора [c.108]

Рассмотрим установившийся ламинарный поток в круглой цилиндрической трубе, выбрав цилиндрическую систему координат (рис. 6.15). Предполагая линии тока прямыми, параллельными оси трубы, получаем щ 0 0. Тогда из уравнения неразрывности (2.25) находим dujdz — О, откуда 2 2 ( > 0)- Поскольку это условие должно выполняться во всех точках потока, то и d ujdz- 0. Учитывая, что поток в трубе осесимметричен, заключаем, что все параметры не зависят от переменной 0, т. е. d/dQ О и d id 0. Кроме того, пренебрегаем действием массовых сил. Тогда уравнения Навье—Стокса (5.14) в цилиндрических координатах суш,ественно упрощаются [c.152]

Рассмотрим установившийся ламинарный поток в круглой цилин-дрическрй трубе, выбрав цилиндрическую систему координат, как показано на рис. 68. Предполагая линии тока прямыми, параллельными оси трубы, легко заключим, что и, = д = 0 [c.164]

Рассмотрим задачу об установившемся турбулентном движении несжимаемой жидкости в неподвижной гладкой бесконечно длинной цилиндрическо круглой трубе. [c.153]

Этот график (см. далее рис. 4-24) позволил в удобной форме обобши ь вопрос о потерях напора (в случае равномерного установившегося движения несжимаемой жидкости в круглой трубе) и наглядно показать следующее [c.161]

В этой главе мы получим некоторые простейшие решения для распределения скорости при установившемся ламинарном течении в гладких цилиндрических трубах, а затем проанализируем экспериментальные профили скорости при турбулентном течении в трубах. Изложение ведется в основном применительно к круглым трубам. Однако рассмотрены также каналы с другой формой по-неречного сечения, [c.75]

Расчеты теплообмена и сопротивления при установившемся течении между параллельными пластинами, проведенные автором по методу Дайсслера, привели к тем же значениям коэффициента трения, что и при соответствующих условиях в круглой трубе. Однако расчетные числа Нуссельта для канала между параллел ,-ными пластинами существенно отличаются от данных для круглой трубы. Из этого можно сделать вывод, что при ламинарном течении газов с переменными свойствами форма поперечного сечения существенно влияет на теплоотдачу, тогда как данные о коэффициентах трения круглых труб можно использовать для гидравлического расчета каналов некруглого поперечного сечения. [c.314]

Этот результат недостаточно согласуется с соответствующими данными для установившегося турбулентного течения в круглой трубе, для которого при То1Тао< влияние температурного фактора очень незначительно. [c.324]

Подобно предыдущему случаю, установившееся ламинарное течение в круглой трубе, происходящее под действием продольного перепада давления, также называется пуазейлевским течением. Распределение скоростей для такого течения в трубе радиуса Го может быть получено из уравнений движения в цилиндрических координатах. Если мы направим ось z вдоль оси трубы, при параллельноструйном движении ug и Vr будут всюду равны нулю. Скорость и ее производные не зависят от г (согласно уравнению неразрывности при параллельноструйном течении) и от 0 (в силу симметрии). В рассматриваемом случае ось z, совпадающая с осью трубы, может иметь произвольное направление и ее не следует смешивать с вертикальным направлением h. Из уравнений (6-29) для 2-компоненты скорости получим [c.127]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...