Течение между параллельными пластинами

Интересно проанализировать, как изменяются числа Нуссельта при несимметричном обогреве (разные плотности теплового потока на внутренней и наружной стенках кольцевого канала). Рассмотрим, например, теплообмен при ламинарном течении между параллельными пластинами. Эта форма течения является предельным случаем течения в кольцевом канале при г = 1. При этом уравнения (8-24) и (8-25) становятся идентичными. Поэтому мы будем говорить не о внутренней и наружной стенках канала, а о стенке 1 и стенке 2. Тогда [c.146]

Для течения между параллельными пластинами Dr равно удвоенному расстоянию между ними). Собственные значения и постоянные решения для канала между параллельными пластинами приведены в табл. 8-7. Эти величины, взятые из оригинальных работ, несколько модифицированы с тем, чтобы их можно было применять непосредственно в расчетах по уравнениям (8-35) — (8-37). [c.161]

Числа Нуссельта и коэффициенты влияния для полностью развитого турбулентного течения между параллельными пластинами постоянная плотность теплового потока на одной пластине, другая [c.220]

Собственные значения и постоянные решения задачи о теплообмене при турбулентном течении между параллельными пластинами термический начальный участок температура одной пластины постоянна, другая пластина теплоизолирована [c.232]

Применим для бесконечно малого элемента dr уравнение ламинарного течения между параллельными пластинами. Учитывая симметрию задачи и пренебрегая силами инерции по сравнению с силами давления и трения, можем написать [c.307]

ЛАМИНАРНОЕ ТЕЧЕНИЕ МЕЖДУ ПАРАЛЛЕЛЬНЫМИ ПЛАСТИНАМИ [c.125]

Рис. 6-4. Течение между параллельными пластинами.

Течение между параллельными пластинами [c.184]

Течение между параллельными пластинами и задача о критическом слое [c.334]

ТЕЧЕНИЕ МЕЖДУ ПАРАЛЛЕЛЬНЫМИ ПЛАСТИНАМИ 335 [c.335]

В случае прямоугольного поперечного сечения применяется тот же метод, за исключением того, что используется двойной ряд Фурье. Для круглого и эллиптического поперечных сечений собственные функции являются соответственно функциями Бесселя и функциями Мату. Последние пока еще не табулированы. Метод решения их, однако, идентичен показанному на примере течения между параллельными пластинами. [c.210]

Процессы кристаллизации при пайке имеют много общего с процессами кристаллизации при сварке. Различие связано в основном с более низкой температурой плавления припоя по сравнению с температурой плавления основного металла. Важным условием получения прочной связи при капиллярной пайке является заполнение припоем зазора (капилляра), образуемого между поверхностями спаиваемых изделий. Высота поднятия припоя в зазоре зависит от многих факторов (соотношения физико-химических свойств основного металла и припоя, состава флюса, геометрии соединения режимных условий пайки и т. д.). Теоретически высота капиллярного поднятия идеальной жидкости прямо пропорциональна поверхностным натяжениям на границе фаз и обратно пропорциональна величине зазора. В капиллярах круглого сечения максимальная высота подъема припоя в 2 раза больше, чем при течении между параллельными пластинами. [c.176]

При рассмотрении уравнений движения вязкой жидкости (уравнений Навье-Стокса) отмечалось, что интегрирование их в большинстве случаев связано с непреодолимыми математическими трудностями. Однако известны и исключения. К числу их относится ламинарное течение между параллельными пластинами, одна из которых движется с какой-то скоростью и. Это так называемое течение Куэтта. [c.86]

Рассмотрим интегральный метод решения уравнений турбулентного пограничного слоя. Течение в пограничном слое условно можно разделить на ламинарный подслой и турбулентное ядро. В ламинарном подслое течение определяется молекулярным переносом, в турбулентном ядре — молярным. Ламинарный подслой моделируем течением между параллельными, в общем случае, проницаемыми плоскостями (течением Куэтта). Примеры решения уравнений, описывающих течение Куэтта многокомпонентного газа, приведены в 8.1. В турбулентном ядре решение определяется приближенно с использованием интегральных соотношений (8.51). .. (8.53). При турбулентном течении вдоль непроницаемой пластины обычно применяется универсальный степенной профиль скорости [c.286]

Решите предыдуш,ую задачу для течения между параллельными плоскими пластинами и результаты сравните с решением задачи 6-2. [c.100]

Рйс. 8-7. Профиль температуры жидкости по сечению при ламинарном течении в канале между параллельными пластинами и [c.146]

Собственные значения и постоянные решения задачи о теплообмене при ламинарном течении в канале между параллельными пластинами температура обеих стенок канала одинакова и постоянна термический начальный участок [c.161]

ТЕПЛООБМЕН ПРИ ПОЛНОСТЬЮ РАЗВИТОМ ТУРБУЛЕНТНОМ ТЕЧЕНИИ В КАНАЛЕ МЕЖДУ ПАРАЛЛЕЛЬНЫМИ ПЛАСТИНАМИ И В КОЛЬЦЕВЫХ КАНАЛАХ [c.214]

Теплообмен в кольцевых каналах и в канале между параллельными пластинами (предельный случай кольцевого канала) представляет особенно интересную задачу конвекции, так как появляется возможность несимметричного обогрева стенок канала. Метод расчета теплообмена при ламинарном течении в кольцевых каналах обсуждался в гл. 8. В той же главе рассмотрено применение метода суперпозиции для расчета теплообмена при несимметричном обогреве. Задача расчета теплообмена при турбулентном течении в кольцевом канале может быть решена с помощью описанных методов решения аналогичной задачи для круглой трубы. Появляется только одна новая трудность, связанная с определением отношения касательных напряжений на стенках канала и радиуса, при котором касательное напряжение равно нулю. Эти величины необходимы для определения коэффициентов турбулентного переноса и градиентов скорости на стенках канала. Если задача для ламинарного течения была полностью решена исходя из основных законов сохранения, то аналитические методы решения аналогичной задачи при турбулентном течении являются полуэмпирическими и опираются на опытные данные. Отношение касательных напряжений на стенках кольцевого канала при турбулентном течении можно установить путем экспериментального определения радиуса, соответствующего максимальной скорости в кольцевом канале. Из простого баланса сил, приложенных к контрольному объему, легко показать, что радиус, соответствующий нулевому касательному напряжению и максимуму скорости, однозначно связан с отношением касательных напряжений на стенках канала. [c.214]

ТЕПЛООБМЕН В ТЕРМИЧЕСКОМ НАЧАЛЬНОМ УЧАСТКЕ ПРИ ТУРБУЛЕНТНОМ ТЕЧЕНИИ В КАНАЛЕ МЕЖДУ ПАРАЛЛЕЛЬНЫМИ ПЛАСТИНАМИ [c.231]

Таким образом, в главном приближении профиль скорости и = Ф С) параболический и связан с соответствующим ему градиентом давления, как в напорном течении Пуазейля-Куэтта между параллельными пластинами. То, что этот градиент зависит только от показывает, что он определяется в главном приближении лишь изменением плотности среды на поверхности фазового перехода. [c.177]

Рис. 15. Течение жидкости в зазоре между параллельными пластинами

Рассмотрим двумерное установившееся ламинарное течение несжимаемой жидкости между параллельными пластинами в случае, когда верхняя пластина движется со скоростью С/ в направлении оси х по отношению к нижней пластине (рис. 6-4). [c.125]

Как мы только что видели, задачи для полупространства, связанные с уравнением (3.1) или эквивалентным ему уравнением (3.10), можно решить аналитическими средствами. Для течений газа между параллельными пластинами, таких, как течения Куэтта и Пуазейля, или дли переноса нейтронов в слое получить аналитические решения не удается. Однако метод элементарных решений можно использовать для того, чтобы найти решение в виде ряда и представить себе качественное поведение этого решения. [c.334]

К простейшим задачам газовой динамики относится исследование течений газа между двумя параллельными пластинами. Таковы плоские течения Куэтта и Пуазейля, рассмотренные в разд. 5 гл. VI, и теплоперенос в неподвижном газе, заключенном между параллельными пластинами, на которых поддерживаются различные температуры. Следующими по сложности являются соответствующие задачи цилиндрической геометрии течение Куэтта между /шумя вращающимися коаксиальными цилиндрами, течение Пуазейля в трубах цилиндрического и [c.402]

Решения для поля скорости в кольцевых каналах (включая течение между параллельными пластинами) по методу Лангхаара получили Хитон и др. [Л. 6]. [c.84]

Чиела НуССельта й коэффициенты влияния при турбулентном течении между параллельными пластинами. Плотность теплового потока на одной стенке постоянна, другая стенка теплоизолирована [c.233]

Pa MOTipHTe полностью (развитое турбулентное течение между параллельными пластинами. Число Рейнольдса (характерный размер — гидравлический диаметр) равно 5 10. Число Прандтля равно 3. Плотность теплового (потака на одной из пластин постояина, а тепловой поток направлен от стенки к жи1Дкости. Плотность теплового потока на другой пластине (равная плотности теплового потока на первой пластине) также постоянна, но тепловой поток направлен от жидкости к станке. Вычислите и постройте график распределения температуры по пшеречному сечению канала. [c.241]

Рассмотрите полностью развитое турбулентное течение между параллельными пластинами. Число Рейнольдса равно 10 . Используя приведенные в тексте решения, вычислите числа Нуссельта при течении жидкостей с числами Прандтля, ра вньши 10 н 0,01, для двух случаев 1) по сто-янная плотность теплового потока на одной пластине, другая пластина теплоизолирована 2) постоянные и равные плотности тепловых потоков, направленных к жидкости, на обеих пластинах. Обоудите, каковы различия в характере переноса тепла и раопределении температуры по сечению канала при нагреве одной и обеих стенок. Как число Нуссельта связано с формой профиля температуры [c.241]

Расчеты теплообмена и сопротивления при установившемся течении между параллельными пластинами, проведенные автором по методу Дайсслера, привели к тем же значениям коэффициента трения, что и при соответствующих условиях в круглой трубе. Однако расчетные числа Нуссельта для канала между параллел ,-ными пластинами существенно отличаются от данных для круглой трубы. Из этого можно сделать вывод, что при ламинарном течении газов с переменными свойствами форма поперечного сечения существенно влияет на теплоотдачу, тогда как данные о коэффициентах трения круглых труб можно использовать для гидравлического расчета каналов некруглого поперечного сечения. [c.314]

Совершенно аналогично вводится понятие скорости относительной деформации (сокращенно, скорости деформации). Для этого рассмотрим одномерное течение между параллельными пластинами в предположении, что удовлетворяется условие прилипания к ним среды. Если следить за изменением формы параллелограмма ОаЬс (рис. 3), помещенного в поток, то в качестве характеристики деформации теперь уже необходимо взять скорость изменения угла скашивания. Она равна [c.8]

Рис. 11.3. Модель куэттовского течения между параллельными пластинами,

Кешок Э. Г., Зигель P., Комбинированный лучисто-конвективный теплообмен при течении в несимметрично нагреваемом канале между параллельными пластинами, Труды амер. о-ва инж.-мех., сер. С, Теплопередача, № 3, 54(1964). [c.268]

Полные нелинейные задачи о течении Куэтта и теплопере-носе между параллельными пластинами также рассматривались разными авторами. Эти методы включают моментный метод Лиза [102], численное регнение интегральных уравнений для БГК- и ЭС-моделей [103, 104, 461, методы дискретных ординат [25, 30] и методы Монте-Карло [74]. Насколько известно автору, сравнение с экспериментом в широких масштабах не проводилось. [c.406]

Рис. 44. Тепловой поток между параллельными пластинами. Сравнение вариационной теории [53] с экспериментальными данными Тигена и Спрингера [100]. Здесь д — нормальный тепловой поток, — его значение для свободномолекулярного течения результаты расчета вариаиионным методом представлены сплошной кривой, данные Тигена — крестиками (для а = 0,826] и кружками (для а = 0,759).

Существует большое сходство между пуазейлевским движением в трубе (или движением между параллельными пластинами) и течением в пограничном слое. Похожи не только эпюры скоростей (при радиусе трубы или половине ширины канала, играющих роль толщины пограничного слоя), но и явление неустойчивости ламинарного потока и превращения его в турбулентный при превышении некоторых критических значений чисел Рейнольдса, ставшее хорошо известным для потоков в трубах после фундаментальных опытов Хагена и Рейнольдса. Когда пограничный слой делается турбулентным, беспорядочное движение масс жидкости охватывает все среднее движение и в результате обмен количеством движения между слоями, движущимися с разной скоростью на разном расстоянии от стенки, происходит с большей эффективностью, чем в ламинарном потоке. Этим объясняются большие сдвигающие усилия на стенке, а также тот факт, что при [c.285]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...