Параллельноструйное движение

При параллельноструйном движении живые сечения являются плоскими. [c.86]

В этом случае оперируют плоскими живыми сечениями, причем величину Q выражают зависимостью (3-32). Имея это в виду, для плавно изменяющегося и параллельноструйного движений уравнение неразрывности (3-38) можно представить еще в виде [c.89]

Равномерное движение является параллельноструйным движением (эти два термина, по существу, представляют собой как бы синонимы). Живые сечения при равномерном движении — плоские, причем средняя скорость [c.92]

Эти два уравнения движения ничем не отличаются от соответствующих двух дифференциальных уравнений равновесия жидкости (см. 2-3). Так как именно уравнениям (3-76) подчиняется распределение давления в плоскости живых сечений, то заключаем, что в этих сечениях при плавно изменяющемся, а также при параллельноструйном движении, давление будет распределяться так же, как и в покоящейся жидкости. [c.105]

Параллельное соединение труб 231 Параллельноструйное движение 85 Параметр кинетичности 531 Перемежающаяся турбулентность 162 Перемычки 427 [c.657]

При истечении жидкости через отверстие в тонкой стенке вследствие непараллельности линий тока подходящего к отверстию потока струя жидкости на выходе из отверстия сужается (рис. 62, б). На расстоянии, равном примерно половине диаметра, образуется так называемое сжатое сечение, имеющее наименьшую площадь со,, и практически параллельноструйное движение. Обозначим отношение б)(, к соо буквой е и назовем его коэффициентом сжатия струи е = с Шо <С 1- При так называемом совершенном сжатии, когда боковые стенки и дно резервуара отстоят от отверстия на расстоянии не менее трех-пятикратной величины размера отверстия и не оказывают влияния на форму вытекающей струи, е = 0,61 0,64. [c.108]

В 1932 г. В. М. Потапов экспериментально доказал возможность превращения обычного параллельноструйного движения воды в открытом русле в винтообразное движение путем установки в потоке простейших неподвижных струенаправляющих щитов и показал решающее влияние такого искусственно созданного течения на характер движения донных наносов и на процессы формирования самого русла. К этому периоду относится написание первой, работы Потапова о методе искусственной поперечной циркуляции и его практическом применении (1936). В результате исследований М. В. Потапова (1944, 1947, 1948) и его последователей в тридцатых и сороковых годах были разработаны специальные конструкции струенаправляющих систем для искусственного возбуждения поперечной циркуляции в потоке в целях управления движением наносов в русле, увеличения взвешивающей и транспортирующей способности потока, вызывания или предотвращения размывов русла в определенных местах. [c.782]

Следовательно, гидродинамическое давление при равномерном параллельноструйном движении жидкости в прямой горизонтальной трубе распределяется по гидростатическому закону (рис. IV.3). [c.96]

Случай плавно изменяющегося и параллельноструйного движений жидкости, в этом случае оперируют плоскими живыми сечениями, причем величину Q выражают зависимостью (3-32). Имея это в виду, для плавно изменяющегося и параллельноструйного движений уравнение неразрывности (3-38) можно представить еще в виде [c.71]

Введя понятие об осредненной скорости, турбулентное движение жидкости можно рассматривать как параллельноструйное и применять к нему уравнение Бернулли. [c.37]

Рассмотрим строго прямолинейный и параллельноструйный поток жидкости (рис. 20.1), в котором вдоль линии тока действуют только продольные и касательные силы трения. Выделим в потоке два слоя жидкости 1 и 2 малой толщины, причем первый движется со скоростью in i, а второй — w., w > tWj)- При очень малой толщине слоев можно принять линейный закон изменения скорости. По всей площади поверхности F соприкосновения слоев возникают парные силы трения Т] и Т , причем Ti Го . Первый слой, движущийся с большей скоростью, за счет сил трения ускоряет движение второго слоя, а второй, наоборот, тормозит первый. В соответствии с гипотезой, высказанной И. Ньютоном в 1686 г. и экспериментально подтвержденной Н. П. Петровым в 1883 г., сила Т продольного внутреннего трения, возникающая при относительном скольжении отдельных прямолинейных слоев жидкости, прямо пропорциональна градиенту скорости и площади F поверхности соприкосновения слоев. Эта сила зависит от физических свойств жидкости и температуры и не зависит от давления [c.262]

Уравнение Бернулли для целого потока вязкой жидкости выводится и является справедливым для условий плавно изменяющегося движения, по своему характеру близкого к параллельноструйному. [c.122]

Образование турбулентного движения можно обосновать еще исходя из общих законов физики, в частности из второго закона термодинамики в формулировке С. Больцмана Во всякой изолированной системе происходят такие изменения, которые приводят систему в ее наиболее вероятное состояние . С этой точки зрения хаотичное движение отдельных частиц в потоке жидкости, свойственное турбулентному движению, является более вероятным, чем другие, более упорядоченные формы движения. Параллельноструйное ламинарное течение может возникнуть только в условиях, которые не дают возможности частицам жидкости двигаться беспорядочно (из-за большой вязкости жидкости при малых скоростях). [c.141]

I . Параллельноструйное, плавно изменяющееся и резко изменяющееся движения. Можно различать частный случай потока, когда линии тока ею являются строго параллельными прямыми. Такое движение жидкости назовем [c.85]

Плавно изменяющимся движением называется движение, близкое к параллельноструйному К При плавно изменяющемся движении поток должен удовлетворять следующим двум условиям [c.85]

Имея это в виду, для упрощения расчетов в случаях параллельноструйного и плавно изменяющегося движений вводят понятия средней для данного живого сечения скорости течения. Эту скорость (фиктивную, в действительности не существующую) принято обозначать через v. Скорость v определяется [c.87]

Подчеркнем, что понятием средней скорости v пользуются только при параллельноструйном и плавно изменяющемся движении, когда оперируют плоскими живыми сечениями (иногда, впрочем, понятием v пользуются также при решении так называемых осесимметричных задач см., например, 3-32, п. 4°). [c.87]

Рассмотрим случай установившегося движения, причем будем считать, что объемными силами, действующими на жидкость, являются только силы тяжести. Напомним, что при параллельноструйном и плавно изменяющемся движениях расчетные живые сечения являются плоскими ( 3-8, п. 2°). [c.104]

Таков закон гидростатики. Как видно, этот закон в случае гидродинамики относится только к живым сечениям в связи с этим часто говорят так при параллельноструйном и плавно изменяющемся движениях жидкости распределение давления в данном плоском живом сечении потока следует гидростатическому закону. В этом и заключается первое вспомогательное положение, которое понадобится нам при переходе от элементарной струйки к целому потоку. [c.105]

По-прежнему рассматриваем только параллельноструйное и плавно изменяющееся движения, т. е. случай, когда расчетные живые сечения плоские, причем будем пользоваться понятием средней скорости v. [c.109]

Будем рассматривать установившееся, равномерное (параллельноструйное), напорное, турбулентное движение любой жидкости в круглых цилиндрических неподвижных трубах. Такой случай движения жидкости характеризуется условиями, поясненными в 3-21 (п. 1° рис. 3-28). [c.210]

Будем изучать только параллельноструйное и плавно изменяюш,ееся движение вязкой жидкости, т. е. случай, когда имеют место плоские расчетные живые сечения. В связи с этим будем интересоваться только продольными скоростями и ускорениями, всюду нормальными к расчетным живым сечениям. [c.340]

Формула (17-38) и называется формулой Дюпюи. Не следует смешивать формулу Дарси и формулу Дюпюи. Формула Дарси дает нам скорость фильтрации и в любой точке области фильтрации при любом характере движения грунтовых вод (плавно или резко изменяющемся) формула же Дюпюи дает нам среднюю скорость v в плоском вертикальном живом сечении только для плавно изменяющегося (а также для параллельноструйного) фильтрационного потока, причем, согласно Дюпюи, скорость v выражается через уклон свободной поверхности. [c.547]

Как было сказано выше, ламинарный режим характеризуется параллельноструйным упорядоченным движением частиц жидкости. Для этого режима все основные закономерности могут быть выведены аналитически. [c.65]

В задаче о параллельноструйном течении, где движение жидкости происходит лишь в результате относительного движения двух параллельных плоскостей, в потоке возникают только касательные напряжения, обусловленные взаимным сдвигом слоев жидкости. Поэтому левая часть выражения (3-2) может быть представлена в виде [c.68]

Ответ на этот вопрос вытекает из сказанного в 3-17 так как для данного живого сеченНя при плавно изменяющемся и параллельноструйном движениях Z + -у = onst, то безразлично, какие точки живых сечений будем рассматривать и к каким точкам этих сечений будем присоединять пьезометры высотное положение точки линии Р — Р, отвечающей данному живому сечению, будет всегда одинаковым, какую бы точку этого сечения мы ни рассматривали. На рис. 3-26 показан поток для построения линии Р-Р мы приключили пьезометры Я в сечении 1-1 к самой верхней точке, в сечении 2-2-к средней точке, в сечений i-i-к самой нижней точке живого сечения и т. д. [c.112]

Это не совсем точню. В случае параллельноструйного движения жидкости с постоянной плотностью, как будет показано в п. 6-5.1, давление в предела.х поперечного сечения распределяется по гидростатическому закону, т. е. р/у-Н/г = onst (постоянная относится к данному поперечному сечению). Поэтому, предполагая объемный вес y практически неизменным в данном сечении, лучше говорить здесь не о среднем значении р и Л, которые в пределах поперечного сечения могут меняться существенно, а о среднем значении пьезометрического напора ply+h, который будет почти постоянен. (Прим. ред.) [c.84]

Подобно предыдущему случаю, установившееся ламинарное течение в круглой трубе, происходящее под действием продольного перепада давления, также называется пуазейлевским течением. Распределение скоростей для такого течения в трубе радиуса Го может быть получено из уравнений движения в цилиндрических координатах. Если мы направим ось z вдоль оси трубы, при параллельноструйном движении ug и Vr будут всюду равны нулю. Скорость и ее производные не зависят от г (согласно уравнению неразрывности при параллельноструйном течении) и от 0 (в силу симметрии). В рассматриваемом случае ось z, совпадающая с осью трубы, может иметь произвольное направление и ее не следует смешивать с вертикальным направлением h. Из уравнений (6-29) для 2-компоненты скорости получим [c.127]

Ответ на этот вопрос вытекает из сказанного в 3-17 так как для данного живого сечения при плавно изменяющемся и параллельноструйном движениях Z +Y — onst, то безразлично, какие точки живых сечений будем [c.91]

Параллельное соединение труб 192 Параллельноструйное движение 67 Параметр кинетич ности 475 Перемежающаяся турбулетность 134 Перемычки 374 [c.586]

Плавноизменяющимся называется установившееся движение, близкое к параллельноструйному. [c.40]

ПАРАЛЛЕЛЬНОСТРУЙНОЕ, ПЛАВНО ИЗМЕНЯЮЩЕЕСЯ И РЕЖО ИЗМЕНЯЮЩЕЕСЯ ДВИЖЕНИЯ ЖИДКОСТИ. ЖИВОЕ СЕЧЕНИЕ, РАСХОД И СРЕДНЯЯ СКОРОСТЬ. ЭПЮРА СКОРОСТЕЙ [c.85]

В (Каналах с 1Д/ ч>13 в ядре потока наблюдается параллельноструйное течение частиц без видимой относительной скорости — стержнеподобное. При этом конфигурация окрашенного слоя при движении слоя сохраняется. [c.642]

Учитывая гидростатичность распределения давления по нормали к направлению движения в случае параллельноструйных течений, замечаем, что первый член в выражении (6-38) не зависит от г. Тогда, дважды интегрируя уравнение (6-38) по г и используя граничное [c.127]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...