Перенос массы от сферической частицы жидкости

Перенос массы от сферической частицы жидкости [c.109]

Позднее точку плавления малых кристаллов было предложено определять как температуру, при которой твердая и жидкая сферические частицы с одинаковой массой находятся в равновесии со своим паром [211]. Фактически — это равновесная температура, при которой в смеси твердых и жидких частиц с равными массами не происходит перенос вещества через пар от твердого тела к жидкости и обратно. Используя и развивая идею [211], авторы [212—214], получили выражения для равновесной температуры плавления Т ,(г) твердых частиц [c.67]

В свое время Павлов [4601 предложил считать точкой плавления малого кристалла температуру, при которой твердая и жидкая сферические частицы одинаковой массы идентичного вещества находятся в равновесии со своим паром. Идея Павлова получила детальное развитие в ряде последующих работ (см. обзоры [8, 461]). Однако так определенная температура никоим образом не является температурой плавления малого кристалла при его нагревании, а представляет равновесную температуру (тройную точку), при которой в смеси твердых и жидких частиц равных масс не происходит перенос вещества через пар от жидкости к твердому телу, или наоборот. В некоторых работах, например в [462], эта тройная точка определялась методом Гиббса. [c.171]

В работе [67] бы.ло рассчитано предсказанное Хадамардом [301] влияние внутреннего циркуляционного течения на интенсивность переноса массы от сферических частиц жидкости при Не< 1. Бы.л вычис.лен коэффициент массообмена непрерывной фазы для типичных систед жидкость — жидкость и газ — жидкость II выполнено сравнение с аналогичными расчетами для твердых сферических частиц (фиг. 3.3). Результаты расчетов приведены на фиг. 3.4 в виде зависимости чис.ла Шервуда (Зй = 2аксЮ, где А с — коэффициент массообмена, В — коэффициент диффузии) [c.109]

В неподвижной жидкости молекулярная диффузия ЛриводИт к тому, что сосредоточенная в точке единичная масса примеси за время t — to расплывается в облако, описываемое сферически симметричным распределением концентрации с дисперсией 2x t — to). Из равенства (10.36) видно, что при t — to настолько малом, что вторым членом в правой части этого равенства можно пренебречь по сравнению с первым, среднюю дисперсию распределения примеси Ъ(Х, i) относительно ее центра тяжести X (t) также можно принять равной 2 x i — io). Иначе говоря, можно считать (во всяком случае, в той мере, в какой это касается дисперсий), что на первом этапе турбулентной диффузии от точечного источника расплывание примеси под действием молекулярной диффузии накладывается на ее перенос соответствующей жидкой частицей , но не взаимодействует с этим переносом. Однако при немного больших значениях t — I0 положение изменяется, поскольку начинает сказываться и второе слагаемое в правой части (10.36). В результате дисперсия DI (t) начинает возрастать бцстрее, чем при молекулярной диффузии в неподвижной жидкости, причем добавочный [c.523]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...