ЖИДКОСТИ ВЯЗКИЕ трубе

Ламинарное течение жидкости в трубе. При течении вязкой жидкости по трубе постоянного сечения соответствующий данным условиям течения профиль скорости устанавливается не сразу, а на некотором расстоянии от входного сечения трубы. Это объясняется тем, что на входе в трубу скорость жидкости обычно одна и та же во всех точках входного сечения, т. е. более или менее постоянна по сечению. По мере удаления от входного сечения слои жидкости, расположенные ближе к стенкам трубы, будут тормозиться сильнее по сравнению с более удаленными слоями, в результате чего профиль скорости будет изменяться, переходя из плоского в выпуклый, пока не достигнет степени выпуклости, вполне отвечающей условиям рассматриваемого течения. В дальнейшем профиль скорости остается неизменным, так что скорость жидкости в любом сечении изменяется от нуля у стенки трубы до одного и того же наибольшего значения на оси трубы одинаковым образом. [c.387]

Придадим формуле (6.17) еще одну форму, удобную для обобщения результатов эксперимента. Для этого выясним, от каких параметров и как именно зависит коэффициент трения f. Учтем, что при любом режиме движения жидкости в трубе касательное напряжение Tq на стенке можно выразить известной формулой Ньютона, так как даже при турбулентном течении вблизи стенки скорости малы и образуется вязкий подслой, в котором течение преимущественно ламинарное, хотя и наблюдаются пульсации. Таким образом, [c.145]

Громека Ипполит Степанович (1851—1889 гг.)—профессор Казанского университета, автор многих исследований по гидромеханике (теория винтовых потоков неустановившееся движение вязкой жидкости в трубах, распространение ударных волн в жидкостях и др.). [c.90]

Коэффициент Я, называемый коэффициентом гидравлического трения, имеет, очевидно, тот же смысл, что и С/. Важно выяснить, от каких параметров и как именно зависят эти коэффициенты, что облегчает отыскание способов их вычисления. Для этого учтем, что при любом режиме движения жидкости в трубе касательное напряжение на стенке То может быть выражено известной формулой Ньютона, ибо, даже при турбулентном течении, вблизи стенки скорости малы и там образуется вязкий подслой, в котором течение преимущественно ламинарное, хотя и наблюдаются пульсации. [c.157]

ДВИЖЕНИЕ ВЯЗКО-ПЛАСТИЧНЫХ ЖИДКОСТЕЙ ПО ТРУБАМ [c.290]

На другую аналогию указал Буссинеск ). Он показал, что дифференциальное уравнение и граничное условие для определения функции напряжений ср (см. уравнения (150) и (152)) тождественно совпадают с теми, которые служат для опреде-ления скоростей в ламинарном потоке вязкой жидкости по трубе того же сечения, что и скручиваемый стержень 2). [c.332]

Инженерам-механикам приходится производить гидравлические расчеты бензопроводов, нефтепроводов, маслопроводов жидкой смазки, систем охлаждения, водопроводных линий и т. д, В этих трубопроводах возможен как ламинарный (например, при движении вязких жидкостей технических масел, густой нефти и т. д.), так и турбулентный режим движения. Поэтому рассмотрим оба режима движения жидкости по трубам. [c.137]

Распределение скоростей в ламинарном потоке вязкой жидкости в трубе, сечение которой представляет собой правильный треугольник со сторонами, равными а, выражается уравнением [c.60]

Показать, что ламинарный поток вязкой жидкости в трубе кругового сечения не обладает потенциалом скоростей. [c.60]

Распределение осредненных скоростей в турбулентном потоке вязкой жидкости в трубе кругового сечения радиуса Я может быть выражено формулой [c.66]

Зная основное уравнение энергии (Бернулли) для установившегося потока вязкой несжимаемой жидкости (140) и причины возникновения потерь энергии, а также способы их расчета, можно решать задачи о движении несжимаемой жидкости в трубах и каналах. Составим исходные уравнения и изложим общую методику решения таких задач. [c.216]

Рассмотрим теперь аналогичную задачу об установившемся движении несжимаемой вязкой жидкости в трубе с произвольным фиксированным поперечным сечением. В этом случае определяющими параметрами течения несжимаемой вязкой жидкости в целом в неподвижной цилиндрической трубе, очевидно, будут [c.240]

Черкасский В. с. Расчет закрученного потока вязкой несжимаемой жидкости в трубе с тангенциальной подачей жидкости. — В кн. Теплофизика и физическая гидродинамика. Новосибирск. Институт теплофизики СО АН СССР, 1978, с. 49-54. [c.195]

При движении вязкой жидкости в трубах в качестве характерного размера принимается диаметр трубы, в зернистом слое — диаметр зерен. [c.108]

Как было указано в 5.2, условие прилипания жидкости к стенке в автомодельном турбулентном режиме не может быть использовано для определения радиуса свободной поверхности, потому что при изменении расхода радиус свободной поверхности не изменяется. Следовательно, его можно найти, пренебрегая прилипанием жидкости к стенке или, иначе, не учитывая тангенциальных сил на стенке, т. е. используя теорию цилиндрических вращающихся потоков, в пределах которой рассматривается вязкая жидкость в трубе с идеальной стенкой. В качестве дополнительного условия будем использовать принцип минимума кинетической энергии [56]. В [56] бьша подтверждена практическая полезность этого принципа, но он был квалифицирован как эвристический вместе с принципом максимума расхода. [c.97]

ДВИЖЕНИЕ НЕНЬЮТОНОВСКИХ ВЯЗКИХ ЖИДКОСТЕЙ В ТРУБАХ [c.203]

При движении неньютоновской вязкой жидкости по трубе радиусом а и длиной / под действием перепада давления Ар распределение касательного напряжения по радиусу, как и в случае ньютоновской жидкости, имеет вид [c.205]

Гидравлика в те годы предлагала теоретические выводы для идеальной жидкости, несжимаемой и невязкой, которые никоим образом не могли быть использованы в практике трубопроводного транспорта нефти. Возникла необходимость определения коэффициентов сопротивления движению жидкости в трубах в зависимости и от ее свойств, и от режима ее движения. Эту по существу научную работу провел Шухов. Для мазута — нефтяного продукта, еще более вязкого, чем сама нефть, он предложил применить перед перекачиванием предварительный подогрев паром, отработанным в насосах. [c.116]

Режимы течения жидкости в трубе и сопротивление потоку. Течение реальных (вязких) жидкостей по трубопроводам гидросистемы и каналам ее агрегатов сопровождается потерями напора (давления) на преодоление [c.63]

В технике большое значение имеет теплообмен при больших числах Re. В связи с этим в гидродинамике и теплообмене вязкой жидкости важное место занимает теория пограничного слоя. В настоящее время методы пограничного слоя хорошо разработаны для несжимаемой жидкости и сжимаемого газа. Получены решения ряда задач о теплообмене и гидравлическом сопротивлении при ламинарном и турбулентном течении жидкости в трубах и соплах, задач о распределении скорости и температуры в неизотермических струях и ряда других задач. Наибольшее (распространение методы пограничного слоя получили при решении задач теплообмена и сопротивления при внешнем (безотрывном) обтекании тел. [c.11]

Перечисленные условия подобия, включая последнюю систему равенств, являются необходимыми условиями подобия. Трудности стоят на пути выяснения достаточных условий подобия. Эти трудности связаны с тем обстоятельством, что существующие доказательства теоремы единственности решений уравнений Стокса относятся к отдельным классам движений вязких несжимаемых жидкостей. Для этих классов движения теорема об условиях подобия (необходимых и достаточных) двух входящих в них движений, конечно, может считаться полностью доказанной. Большое разнообразие встающих перед практикой задач (наряду с обычными задачами обтекания тел и протекания жидкости сквозь трубы и каналы существуют еще задачи свободной конвекции, распространения струй, образования следов за телами, развития пограничных слоев и мн. др.) не позволяет считать вопрос об установлении достаточных условий подобия движений вязкой несжимаемой жидкости решенным. [c.369]

Отметим вновь существенную особенность течения потребный для получения заданного расхода сквозь трубы разного диаметра перепад давления обратно пропорционален четвертой степени диаметра трубы (напомним, что в случае плоской трубы этот перепад был обратно пропорционален третьей степени ширины зазора между плоскостями). Это обстоятельство имеет важное значение в вопросах прогонки жидкостей сквозь трубы малого диаметра (например, капиллярные трубки, капиллярные кровеносные сосуды и т. п.), а также в случаях движения очень вязких жидкостей. [c.382]

Используя разложения в бесконечные ряды, можно решить задачу о протекании несжимаемой вязкой жидкости сквозь трубу прямоугольного сечения. Обозначим высоту прямоугольника, параллельную оси Оу, через 2h, а основание, параллельное оси Ох, — через 2 x,h, где х — любая положительная постоянная. Ось Oz, как и ранее, проведем через центр прямоугольника и направим вниз по потоку. [c.384]

Решение. Решеиня задач 1—4 формально совпадают с решениями задач о движении вязкой жидкости в трубе соответствующего сечения (см. нри-мечанпе на с. 89) количеству Q протекающей через сечение трубы жидкости соответствует здесь величина С. [c.92]

Вернемся теперь еиова к стационарному те-чению вязкой жидкости по трубе. Мысленно выделим расположенный вдоль оси трубы цнлиндр длины / и радиуся г (рис. 315), Из-за действия сил вязкости, как мы убедились, скорость жидкости в разных точках сечения трубы различна. Она зависит от расстояния до стенок, а градиент скорости есть dvidr. [c.538]

Чтобы найти уравнение для изменения скорости движения жидкости вдоль трубы, рассмотрим изменение количества движения жидкости на участке трубы длиной йх. Радиус вихря при вязком течении по трубе является переменной величиной на участке трубы с1х он изменяется на с1г , а сечение кольцевого зазора, через который течет жидкость, соответственно на 2кг с1гц. Вследствие этого количество движения жидкости вдоль оси трубы изменится [c.668]

Трубопроводы служат каналами, по которым энергия от насосов поступает к гидродвигателям. В зависимости от условий работы применяют жесткие и гибкие трубопроводы. Чаще всего в качестве трубопроводов гидроприводов применяют круглые стальные бесшовные трубы и иногда трубы из алюминиевых сплавов и чугуна. Гидравлический расчет трубопроводов производится по формулам гидравлики применительно к течению вязкой жидкости, Соединения труб и присоединение их к элементам и узлам гидроприводов должны быть прочными и гер-. метичными. При соединении стальных труб применяют сварку, фланцевые соединения. Соединение труб небольшого диаметра производится накидными гайками с развальцовкой соединяемых концов труб для высоких и сверхвысоких давлений используют ниппельное соединение. [c.364]

Представляют интерес также работы Шези, Вентури, Дарси, Вейсбаха, Базена и Рейнольдса. Труды этих ученыхч посвящены главным образом изучению турбулентности потоков и установлению общих законов сопротивления движению вязких жидкостей, а также исследованию движения жидкости в трубах, каналах и на водосливах. Большое внимание в них уделено также разработке теории размерности и подобия и постановке лабораторных экспериментов. [c.7]

Прыжок жидкости наблюдается и при поступательновращательном течении вязкой жидкости по трубе. Участок трубы, на котором достигается критическое значение скорости поступательного течения и в конце которого возникает прыжок , называется предельной длиной трубы на этом участке движение жидкости устойчиво. За этим участком поток становится неустойчивым и в нем возникают сильные пульсации, затем поток успокаивается. [c.328]

При Re < 2300 и GrPr < 5 10 режим течения жидкости в трубе (канале) называется вязкостным. Он характерен для маслоохладителей, подогревателей мазута и других теплообменников, используемых при нагревании или охлаждении вязких жидкостей. [c.209]

При вязком течении на жидкость действует направленная противоположно движению сила вязкости, характеризуемая коэффициелтом сопротивления Вследствие этого давление жидкости вдоль трубы будет убывать по закону [c.297]

Рассмотрим установившееся ламинарное течение вязкой несжимаемой жидкости в цилиндрической трубе, поперечное сечение которой совпадает с поперечным сечением стержня. Как известно (см. 20 гл. VIII), если направить ось z вдоль оси трубы и обозначить через w скорость установившегося течения жидкости в трубе под действием постоянного заданного перепада давлений dpidz, то из уравнений Навье — Стокса получается следующее уравнение для определения скорости [c.372]

Удельные давления брусков влияют на чистоту поверхности и продолжительность операции, их принимают в пределах от 1,5 до 2,5 кГ1см . Высокие удельные давления используют при обработке твердых металлов, высокой зернистости брусков, вязких охлаждающих жидкостях и Трубой предварительной обработке. [c.130]

Проблема теплоотдачи при течении жидкости в трубах была предметом исследования в течение многих лет. Если в трубе имеет место полностью развитое ламинарное течение, то распределение осевой скорости описывается уравнением Пуассона. Решение этого уравнения может быть получено различными математическими методами, в том числе вариационным методом. Если, помимо этого, распределение температуры также является полностью стабилизированным, то уравнение энергии без учета вязкой диссипации также сводится к уравнению Пуассона. Когда распределение температуры не является полностью стабилизированным, определение температурного поля представляет нелегкую задачу. Трудности обусловлены тем, что уравнение энергии содержит распределение скорости как в конвективном, так в диссипативном членах. Даже в случае такой простой геометрии, как круглая труба, когда распределение скорости дается параболическим законом, задача о теплообмене рассмотрена Грэтцем и сотр. [1, 2] лишь без 5 чета второй производной от температуры по аксиальной координате и членов, соответствуюш их вязкой диссипации. Решение выражалось в виде рядов по ортогональным функциям, которые не были полностью табулированы или изучены. [c.325]

Колбрука — Уайта и ВНИИГаза, которые отражают закономерность изменения коэффициента гидравлического сопротивления от числа Re и относительной шероховатости при напорном режиме течения вязкой жидкости в трубах. [c.184]

Экспериментальные исследования показывают, что вблизи 0гра [ичивающих поток стенок всегда имеется зона вязкого подслоя с преобладающим влиянием сил вязкого трения и сугубо нестационарным режимом течения. Вязкий подслой состоит из периодически нарастающих и разрушающихся участков потока с ламинарным режимом течения, причйм тол]дина этих слоев регулируется некоторым механизмом неустойчивости. Описанная картина пристенной турбулентности позволила предложить так называемую двухслойную модель турбулентного стабилизированного (или равномерного движения) жидкости в трубах (рис. 26). [c.86]

Гибка труб с жидким заполнителем. Более совершенным способом является гибка труб с жидким заполнителем, в качестве которого обычно применяют вязкие минеральные масла. Давление жидкости в трубе при гнбке должно быть таким, чтобы было предотвращено сплющивание трубы в местах гиба. [c.487]

Бается временем релаксации, т. к. характеризует время, в течение которого напряжение после прекращения движения уменьшается в е раз. Характерной чертой вязкоупругой жидкости является то, что в отличие от чисто вязкой жидкости в ней устанавливаются напряжения, перпендикулярные линиям тока. При выходе такой жидкости из трубы струя утолщается и эти напряжения исчезают. Таким образом, если установившееся ламинарное течение вязкоупругих жидкостей подчиняется тем же закономерностям, что и течение жидкостей со структурной вязкостью (или в частном случае максвелловских жидкостей с постоянной вяакостью), то для нестационарных условий и при изменении поперечного сечения канала упругие свойства будут сказываться. [c.610]

Лауверьер разобрал также случай массообмена вязким протеканием жидкости по трубе [28]. [c.250]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...