Постоянная h положительна

Теперь перейдем ко второму важному случаю, именно к случаю, когда постоянная h положительна, и произведем такое же разбиение в зависимости от корней. [c.110]

Если h отрицательно, то траектория есть эллипс, ибо е < 1. Если h равно нулю, то траектория есть парабола, ибо при этом е = 1. Если h положительно, то траектория есть гипербола, ибо е > 1. Значение постоянной живой силы [c.107]

Исследовать малые колебания сферического маятника, принимая во внимание сопротивление воздуха. Сопротивление предполагается вязким, потому что речь идет о медленном движении (гл. I, п. 21) сообразно этому достаточно ввести в левые части уравнений (65 ) п. 52 два члена вида 2hx, Ihy (h — положительная постоянная). [c.170]

При т) = О (выпуклая стенка, точка А) с = и, следовательно, постоянная h = j. Применяя условие (405) для т) = О, найдем Ь =Ki. Здесь Ki обозначено — К. Далее мы получим так же К, = —К, причем подстрочный значок 1 относит величину К к выпуклой стенке канала, а 2 — к вогнутой. Знак минус показывает, что мы считаем величины Kj и Ка положительными, когда положительные значения координаты т] совпадают по направлению с внешней нормалью к стенке и отрицательными в обратном случае. [c.222]

Скоро мы определим постоянные h w.h. Целое положительное число не меньше чем pi по абсолютной величине. Что касается Pi и Р2, то они принимают только значения О, 1, 2. [c.218]

Примем теперь для постоянной интегрирования h положительное значение, тогда уравнение (10) будет выполняться для бесконечного ряда дискретных значений другой постоянной интегрирования а и обратно. Таким образом, будет оо периодических траекторий. [c.125]

Постоянная к, очевидно, положительна. Если h = О, то мы имеем тривиальный случай, когда частица покоится в точке О х = О все время. Если [c.21]

При с-)- оо мы приходим к известному условию, определяющему эллиптическую орбиту в случае постоянной массы токи < 2[л.) Можно принять,, что 2то + (h/ ) > О и са > (д, эти неравенства обычно всегда выполняются вследствие того что с велико. При этих условиях функция / (г), зависящая от 1/г по квадратичному закону, имеет два вещественных положительных нуля и [c.300]

Здесь X, у — лагранжевы координаты, % = рх, т] = Ру, к, g — положительные постоянные. Если уравнение Н = h разрешить относительно х и получить х = ф (г/ т] Л ), то будем иметь [c.436]

При составлении функций Штурма положительные постоянные множители не играют роли такие множители можно вводить или отбрасывать для упрощения вычислений. Обозначим через 5 (а) число перемен знаков в ряду функций Штурма при X = а тогда имеем теорему Штурма S а) — S (6) = h, где h — число корней функции fix) в промежутке (а, Ь), причем а <С Ь. [c.123]

Используя разложения в бесконечные ряды, можно решить задачу о протекании несжимаемой вязкой жидкости сквозь трубу прямоугольного сечения. Обозначим высоту прямоугольника, параллельную оси Оу, через 2h, а основание, параллельное оси Ох, — через 2 x,h, где х — любая положительная постоянная. Ось Oz, как и ранее, проведем через центр прямоугольника и направим вниз по потоку. [c.384]

Здесь Txz x,h,t) = q x)exp —Iut), ( ж < a), Ak — неизвестные постоянные, подлежащие определению из условия сопряжения областей ж жо и ж хо, контур интегрирования а в комплексной плоскости совпадает с положительной действительной полуосью всюду за исключением конечного числа действительных полюсов функции L(u) (см. (6.27)), которые он обходит снизу [89. [c.233]

Отсюда следует, что угол качания остается постоянным. Из преобразования (24) вытекает, что направление оси, вокруг которой происходит качание, остается неизменным по отношению к системе координат, связанной с маховиком. Следовательно, ось крепления совершает коническое движение вокруг вектора h со скоростью собственного вращения маховика. Хотя здесь вновь получен вывод, найденный ранее на основании уравнения (16) для случая осесимметричного корпуса, область его применимости не ограничивается теперь случаем осесимметричного корпуса. Например, если разность АЛ есть нуль и соблюдается равенство (33), распределение масс в корпусе может быть произвольным с тем лишь ограничением, что моменты инерции в матрицу (23), равны. На рис. 3 показано соответствующее движение качания (вид с положительного конца вектора h). [c.48]

В отличие от аналогичной задачи, в которой глубина основного течения бесконечна (см. гл. V 22), в классе областей D, диаметр которых ограничен снизу положительной постоянной и кривизна у также ограничена, эта задача не всегда разрешима. Именно, если фиксировать Усо, то найдется значение ho такое, что при h aho задача оказывается неразрешимой. [c.236]

Допустим, что неограниченная стенка, совпадающая с плоскостью xOz, является неподвижной, а параллельная стенка, расположенная на расстоянии h от первой, начала перемещаться с момента t = О с постоянной скоростью и в положительную сторону оси х [c.319]

Соотношение (4.5) определяет постоянную в области G дополнительную нагрузку, действующую в том же направлении, что и первоначально приложенные к поверхностям трещины усилия (Wq (0) > 0, (1 T f) > О, поэтому qo >0). То обстоятельство, что эта дополнительная нагрузка вне зависимости от характера распределения исходной нагрузки q нигде в области G не обращается в нуль, позволяет утверждать уже на основе проведенного асимптотического анализа, что при достаточно больших hjd величины q nq + q строго положительны в области G. Оценивая вклады последующих членов разложения по параметру d/h, можно показать, что сделанное утверждение сохраняет силу, по крайней мере, при djh < 0,46. Тем самым доказана положительность оператора R при djh < 0,46, т.е. для достаточно толстого слоя. [c.121]

Сумма, стоящая в квадратных скобках выражения (3.17.55), положительна при всех значениях h. Постоянная D, таким образом, всегда ограничена и обращается в нуль, только если амплитуда возмущения границы полосы 6 равна нулю. Отсюда следует, что в таком случае в процессе деформирования возмущения не возникнут. [c.621]

Таким образом, риманово многообразие оказывается поверхностью положительной постоянной (гауссовой) кривизны 2 h. [c.27]

И обозначая для кратности через h положительную постоянную 2lfNIA можно будет написать уравнение (101) в виде [c.159]

Перечисленным семи типам финальных движений естественно поставить в соответствие подмножества двенадцатимерного фазового пространства задачи трех тел Ai с фиксированным положением центра масс эти подмножества целиком составлены из фазовых траекторий, которым отвечают движения заданного типа. Представление о качественном характере разбиения Л1 2 на классы финальных движений дает рис. 16. Множества Н и HPj, лежат целиком в области, где постоянная полной энергии h положительна, Р лежит на гиперповерхности А = = 0, а множества В, РЕ,,, 05 — в области Л<0 движения из класса возможны при любом знаке А. Известно, что Н и HEk открыты в Л1 2, ЯР состоит из аналитических многообра- [c.80]

Ясно, что такое движение проекции точки Р на ось абсцисс имело бы место, если бы точка Р с момента ij стала двигаться не по спирали, а по окружности, и притом равномерно с угловой скоростью <0. Этим тангенциальным гармоническим движением особенно удобно пользоваться, когда h очень мало, так как в течение нескольких периодов показательная функция е сохраняет приблизительно постоянное значение, которое можно считать равным е Ч Когда это имеет место, в показателе можно пренебречь произведением Ы даже умноженным на целое число п, соответствующее нескольким оборотам. В интервале от — пТ до ij-j-nT всякий момент f можно представить в виде i = li-panP, где а — правильная дробь (положительная пли отрицательная) вместе с тем [c.135]

Линейное натяжение в ТЖП. Термодинамич. описание микроскопически малых ТЖП [напр.. кру1ль[х ТЖП. возникающих между двумя капельками эмульсии (рис. 4, а) требует учёта неоднородности поверхностных сил, действующих в т. н. переходной области плёнки, т. с. в той области, где плёнку уже нельзя назвать тонкой. Гхли в плоскопараллельной области расклиниваю1псе давление П положительно и постоянно по величине, то в переходной области, где разделяюпще фазы поверхности начинают искривляться, расклинивающее давление испытывает резкое изменение как по величине, так и по знаку, обращаясь в нуль в области объёмной фазы ж. Профиль H f ) плёнки в этой области становится сложной ф-цией переменною расклинивающего давления, так же, как и межфазное натяжение ст, определяемое из ур-ния (25). [c.130]

Рассмотрим контакт двух вращающихся упругих цилиндров (см. рис. 5.15). Для упрощения выкладок в данном анализе предположим, что циилндры покрыты слоями одинаковой толщины, т. е. hi = h2 = h. Как и в 5.3, задача рассматривается в плоской постановке и вводятся неподвижная и подвижная системы координат, соотношения между которыми даны в (5.92). Формы контактирующих поверхностей цилиндров описываются функциями /г(х) = щ x / 2Ri) (xi и Х2 - некоторые постоянные), при этом нижний цилиндр радиуса i 2 может иметь как положительную, так и отрицательную кривизну. [c.298]

Дислокации Dt в соотношении (3) включают тепловые и другие наложенные деформации, с которыми могут быть такнсе объединены при использовании простого приема возможные накладываемые краевые смещения. В (4) матрица Е предполагается симметрической, положительно, определенной (5) отражает свойство нормальности для пластических деформаций в (6) вектор К включает напряжения Q в состоянии 2 К — = —iVQ + К > О, где — начальные пластические постоянные. Матрица Я определяет закон упрочнения, т. е. перенос и взаимодействие плоскостей текучести каждого элемента при пластическом течении (например, Н = О соответствует отсутствию упрочнения, т. е. идеальной пластичности H = hNN при Л > О — закону кинематического упрочнения Прагера [2]). Штрих в (8) озйачает, что в неравенстве подразумеваются только возможные ( потенциально активные ) режимы течения в гмомент времени t, т. е. те, пластические потенциалы которых в (7) равны нулю. Уравнения (10) и (И) выполняются также покомпонентно, т. е. независимо для каждого режима течения. [c.78]

Доказательство теоремы 1 основано на применении метода малого параметра Пуанкаре, Для этого перейдем от переменных х, у к симплектическим переменным действие — угол J, ф mod 2тг невозмущенной-интегрируемой системы в области определенной неравенствами -с < Ho z) < О, где с — малая положительная постоянная. Напомним, что J = i fJjjoобратную функцию обозначим Fo J). В [c.294]

ПОЗИТРОН (е+) — элементарная частица с единичным положительным электрич. зарядом и массой, с точностью 0,007% совпадающей с массой электрона [ I = (0,510976 0,000007) Мэе] [3]. Спин П. равен 1/2Й (следовательно, П. подчиняется Ферми — Дирака статистмке), магнитный момент х равен но величине и противоположен по знаку магнитному моменту электрона [р. = (1,001102 0,000004) eft/2mp , где е и mg — заряд и масса электрона, ti = Л./2я, h —-постоянная Планка, с — скорость света]. [c.86]

Смотреть страницы где упоминается термин Постоянная h положительна : [c.190] [c.110] [c.40] [c.201] [c.6] [c.340] [c.189] [c.264] [c.68] [c.113] [c.22] [c.158] [c.33] [c.352] [c.114] [c.122] [c.214] [c.6] [c.295] [c.104] [c.190] [c.359] [c.347] [c.111]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...