Струи и трубки тока

СТРУИ И ТРУБКИ ТОКА [c.23]

Между сечением запирания и выходным сечением камеры площадь сечения выделенной трубки тока эжектируемого газа увеличивается — это следует из закономерностей течения нерасчетной сверхзвуковой струи, согласно которым максимальное се- [c.529]

Струей называют часть жидкости, ограниченную поверхностью траекторий точек замкнутого контура. В случае стационарного поля скоростей, когда линии тока не отличаются от траекторий, трубка тока совпадает со струей. В этом случае, разбив поток на трубки тока, можно рассматривать не только бесконечно малые перемещения заключающихся в трубках объемов жидкости, но и движения их в течение любого конечного промежутка времени. [c.35]

Жидкость, заключенная между двумя соседними линиями тока, всегда остается между ними и образует струю ( трубку тока ). Вследствие несжимаемости жидкость должна течь сквозь поперечное сечение струи с тем большей скоростью, чем меньше сечение. Отсюда непосредственно [c.68]

Таким образом, в любом месте горизонтально расположенной трубки тока полное давление остается неизменным. Если трубка имеет еще и постоянное сечение, то скорость течения (в силу неразрывности струй) будет всюду одинакова, и, следовательно, статическое давление р должно быть неизменным по всей трубке. [c.275]

Пользуясь уравнением Бернулли (102.5), легко определить скорость весомой жидкости, вытекающей из сосуда. Пусть жидкость вытекает из сосуда, имеющего сбоку отверстие (рис. 288). Отверстие снабжено специальным насадком , который направляет струю. При истечении вся жидкость в сосуде придет в движение, и ее можно разбить на трубки тока. Точное разбиение жидкости на трубки тока представляет довольно сложную задачу даже [c.356]

Мы полагаем, что горизонтальная трубка достаточно тонка, и поэтому давление по каждому поперечному сечению струи текущей жидкости можно считать одинаковым. Поперечное сечение трубки настолько плавно изменяется, что всю горизонтальную трубку можно считать за одну трубку тока. [c.360]

Теперь рассмотрим силы, действующие на выделенный объем. Действием силы тяготения можно пренебречь ), поэтому остаются только силы давления по поверхности выделенного объема. Рассмотрим их последовательно. Силы давления в сечениях входа А и выхода В Жидкости одинаковы, если пренебрежем вязкостью воды. В самом деле, из уравнения Бернулли следует, что вдоль трубки тока при одинаковых скоростях будут и одинаковые давления. Давление на выходе струи равно атмосферному. Силы атмосферного давления на входе и выходе струи уравновешиваются давлением на кран извне, и поэтому их результирующая сила на кран равна нулю, так же как атмосферное давление на пустой кран не дает результирующей, если пренебречь подъемной силой воздуха. [c.372]

До сих пор мы предполагали, что струя выходит из насадка с довольно плавными переходами от вертикальной стенки, в этом случае струя выходит из отверстия параллельными трубками тока, заполняя все отверстие примерно так, как показано на рис. 301, а. Если не сделать плавных переходов к насадку от стенок, то струя будет сжиматься (рис. 301, б). Такое сжатие струи легко объяснить. Крайние струйки жидкости, подходящие к отверстию вдоль стенки, далее вследствие своей инерции стремятся к центру струи, и только под давлением частиц, идущих ближе к центру струн, крайние линии тока выпрямляются. В этом случае минимальное сечение струи, сечение в том месте, где трубки тока практически выпрямляются, меньше сечения отверстия. Величина отношения площади минимального сечения струи к площади отверстия зависит от формы краев отверстия и определяется опытным путем. [c.374]

Всякое изменение давления снаружи оказывает влияние на течение внутри сосуда в том случае, если это изменение в какой-то степени проникает внутрь сосуда. Изменение давления в газе распространяется со скоростью звука, и, следовательно, это изменение не может проникнуть внутрь сосуда через ту область, которую занимают частицы, движущиеся со скоростью звука. Таким образом, дальнейшее понижение давления снаружи не вызовет увеличения скорости потока в отверстии. Струя воздуха в отверстии будет иметь определенное давление, более высокое, чем окружающее давление. Поток со звуковой скоростью запирает отверстие. Этот вывод подтверждается и анализом условий существования стационарного сжимаемого потока газа вдоль трубки тока переменного сечения. [c.417]

Векторная трубка, образованная линиями тока, называется трубкой тока часть пространства, ограниченная траекториями частиц, образующих в некоторый момент замкнутый контур, называется струей. Из предыдущего следует, что при стационарном движении трубка тока и струя, выходящие из одного и того же замкнутого контура, совпадают. [c.53]

При входе в такую короткую трубку кривизна линий тока (траекторий) значительна, благодаря чему во входной части трубки происходит сжатие потока. Площадь сжатого сечения равна Юс. За сжатым сечением следует расширение потока до заполнения всего поперечного сечения насадка. Между транзитной струей и стенкой насадка образуется кольцевая вихревая водоворотная зона. [c.215]

На рис. 1.10 приведена электрическая схема емкость конденсатора С к0,002 мкф, ихЮ кв, / 5 50 ком, соединительные провода по возможности короткие. Частота повторения импульсов зависит от параметров схемы и величины искрового промежутка она меняется от 300 до 5000 сек . Средняя сила тока 90—120 ма. Искровой промежуток, включенный последовательно с капилляром, составляет 2 мм при диаметре электродов 6 мм. Для стабилизации искры через него проходит сильная струя воздуха. Для уменьшения потенциала пробоя промежутка электроды освещаются ртутно-кварцевой лампой, облегчающей пробой вследствие фотоэффекта с электродов и ионизации воздуха. Отмечается быстрое обгорание электродов, требующее их частой замены. Излучение регистрируется с помощью фотоумножителя. Давление и сила тока выбираются экспериментально и зависят от размеров трубки. Искровой промежуток в более поздних работах заменен тиратроном, что улучшило стабильность работы источника [70, 75]. [c.21]

До настоящего времени горелки для сварки пластмасс изготовляют часто с электрическим нагревом воздуха или другого газа. Горелка состоит из рукоятки 1 с ниппелем, трубкой и проводниками тока, введенными в нагревательную камеру 2 (рис. 147), в которой на изоляционных прокладках расположен элемент электросопротивления, чаще всего в виде спирали из нихромовой проволоки 3. Нагревательная камера оканчивается трубкой с соплом 4. Из нее вытекает струя нагретого воздуха или другого газа. [c.399]

Линии тока и траектории. Трубка тока и струя [c.55]

Глубокое электроконтактное сверление разрушение металла обрабатываемого изделия производится при помощи металлической трубки инструмента, контактирующей с изделием в присутствии жидкости и при прохождении электрического тока. Разрушенный металл уносится струей жидкости. [c.955]

В основе метода разделительного сопла , разрабатываемого в ФРГ для обогащения урана, лежит отклонение дозвуковой газовой струи. При малом радиусе кривизны линий тока и большой скорости струи газ приобретает значительное центробежное ускорение, приводящее к частичному разделению смеси (аналогичные процессы имеют место в роторе газовой центрифуги). Однако в отличие от центробежного метода эффект разделения в сопле возникает в неравновесных условиях газодинамического течения смеси, Разновидность метода разделительного сопла представляет собой метод вихревой трубки, разрабатываемый в ЮАР. В целях увеличения скорости струи, а тем самым и увеличения эффекта разделения в качестве технологического газа применяется водород в смеси с небольшим по объему (не более 4 %) количеством гексафторида урана. [c.203]

Единственной неподвижной границей, совместимой с решением (12.41), оказывается стенка трубки бесконечно малого диаметра, 0 = и. Этим можно объяснить экспериментальный факт, отмеченный в п. 12 и заключающийся в том, что только в случае струи, истекающей из трубки, действительно наблюдаются радиальные линии тока. Однако даже в этом случае условие прилипания f —1) =0 не удовлетворяется, но результирующее касательное напряжение действует на нулевую площадку и поэтому им можно пренебречь. В других случаях, как можно предполагать, на очень больших расстояниях при Re j О получается ползущее течение (п. 11). [c.357]

При кислородно-дуговой резке используют полый (трубчатый) электрод наружным диаметром 6—10 мм и длиной до 400 мм, покрытый специальной обмазкой. По трубке электрода подается под давлением кислород. Резчик, держа электрод в специальном держателе, включает ток, зажигает дугу с Кислородно-дуговую резку используют в основном для подводных работ. [c.20]

До сих пор рассматривалось растекание жидкости с малой регулярной и с полной неравномерностями потока. При большой регулярной неравномерности нет резкой границы между трубками тока с различными скоростями и нет узкой одиночной струи (рис. 3.9, а), поэтому растекание жидкости по решетке имеет промежуточный характер. Выравнивание потока за решеткой будет, очевидно, достигаться при критическом коэффициенте сопротивления р = опт. имеющем большее значение, чем при малой регулярной неравномерности, но меньшее, чем при полной неравномерности. При коэффициенте сопротивления решетки р >> профиль скорости на конечном расстоянии будет перевернутым (рис. 3.9, в), и максимальная скорость за пешеткой окажется в той части сечения, в которой перед решеткой она была минимальной (рис. 3.9, 6), и наоборот. [c.87]

Растекание струи за решеткой. При полной неравномерности (неод нородности) потока, когда в сечении на конечном расстоянии перед решеткой имеется только одна трубка тока (узкая струя), в то время, как в остальной части сечения скорость равна нулю, или, иначе, когда 02 = = й)р2 = гг>02 == 22 = о (рис. 4.5), после отбрасывания вторых индексов в формулах (4.30) и (4,31) [c.102]

Если в таком потоке выделить часть лсидкости, ограниченной линиями тока, то ее поверхность представляет собой как бы непроницаемую трубку. Частицы жидкости, находящиеся внутри такой трубки, не могут выйти за ее пределы и ни одна из частиц, находящихся вне трубки, не попадет в нее. Когда поперечное сечение трубки достаточно мало, то скорость жидкости во всех точках сечения можно считать одинаковой. Такие достаточно тонкие трубки называют трубками тока, а часть потока жидкости, находящейся внутри трубки тока, — струей. [c.135]

Рассмотрим другой способ получения выражения (7.1). Представим движущуюся среду в виде отдельных струй — трубок тока. Массовый расход среды через поперечное сечение / трубки тока G = pwf для любого сечения одинаков при стационарном режиме движения. Выделим участок трубки тока (рис. 7.1,6). Боковая поверхность участка и сечения 1 п 2 образуют неподвижную контрольную поверхность, ограничивающую открытую термодинамическую систему. Взаимодействие этой системы с окружающей средой осуществляется следующим образом через сечение 1 в систему поступает масса из окружающей среды, через сечение 2 масса уходит из системы, через боковую поверхность может поступать только теплота — эта поверхность непроницаема и неподвижна. За время йт через сечение 1 поступает масса, 5 т[ = р1йУ,( С/т, за то же время через сечение 2 из системы уходит масса i/m2 = p2tlУ2f2i(т, в силу стационарности процесса (1т1 — (11Щ = йт. Для введения в систему массы йт окружающая среда должна совершить оп- [c.165]

Следует иметь в виду, что проведенное выше исследование справедливо лишь для трубки тока настолько малых размеров, что в любом поиере ом ении скорость является одинаковой при этом величины W, F, ра и Sa бесконечно малы. Исследование можно распространить на струи конечных размеров следующим образом. Рассмотрим трубку така d (рис. 18-5), окруженную кольцеобразной трубкой которая в свою очередь окружена кольцеобразной трубкой f, и т д. Пусть теперь Fa обозначает вектор силы, приложенной к жидкости трубки d на границе между трубками d я е, Fe — вектор силы, приложенной к жидкости трубки е на границе между трубками е и /, и т. д. Сила Fd, приложенная к струе d, обусловлена только воздействием со стороны Рис. 18-5. жидкости струи е так, что струя d воздействует на струю в с силой —Fd. Но суммарн 1я сила, приложенная к трубке е равна Fe. Поэтому сила F, приложенная к струе е на ее внешней границе, может быть найдена из уравнения [c.176]

Влияние смесительной головки на аблирующую стенку камеры сгорания изучалось на объемной модели цилиндрической камеры сгорания для условий устойчивого горения и распыления, происходящего при столкновении струй жидкостей. Использование уравнений, полученных при анализе горения одиночной капли, ограничивает анализ процесса горения условиями, в которых жидкая фаза может рассматриваться в виде поля невзаимодействующих сферических капель. Таким образом, указанная модель горения применима лишь за зоной впрыска и распыления, для которой разработан свой метод анализа. Трехмерная модель установившегося процесса разработана для зоны горения, а одномерная — для расположенной следом за ней зоной догорания в трубках тока (см. рис. 80). [c.152]

Рассмотрим одномерное стационарное адиабатическое течение идеального газ и предположим, что где-то вдоль трубки тока или струи газа происходит изэнтропическое (без скачка уплотнения или других причин для превращения механической энергии в тепло-иую) торможение газа, приводящее газ к покою. Установим простые формулы связи параметров изэнтропически заторможенного газа Гц, р , Oq, flp с текущими их значениями Т, р, р, а в сечениях рассматриваемой трубки тока. [c.186]

В качестве нагревателя могут быть применены накладная спираль или непосредственно тело трубки. В по следнем случае к трубке крепятся красномедные контактные зажимы, к которым подключается ток низкого напрялсения. Проходя по трубке, ток разогревает ее и пружину. Для ускорения охлаждения пружина па выходе из зоны нагрева может омываться струей сжатого воздуха. [c.390]

Наиболее простым способом зажигания ртутной ла. гпы низкого дапления яв.тяется контактный метод, который заключается в следующем. Наклоняя лампу, добиваются переливания ртутп и замыкания катода п анода. Зат м при обратном движении в месте разрыва ртутной струи в трубке, включенной в цепь тока, происходят увеличение градиента поля и интенсивная ионизация ртути, что ведет к по-лышению плотности паров в трубке, а потом и к возникновению дуги между катодом и анодом прп возвращении трубки в исходное положение. Однако этот способ не является лучшим и ему предпочитают зажигание ламп с помощью дополнительного источника тока меняемых в настоящее рис [c.765]

Хаос течения в трубке. Хотя основное внимание теория динамических систем уделяет течениям с замкнутыми линиями тока, в инженерных разработках важное место занимают открытые течения. Среди них течения над воздушным крылом, пограничные слои, струи и течения в трубках. Недавно на приложения теории нелинейной динамики к проблемам перехода от ламинарного к турбулентному течению в открытых течениях стали обращать больше внимания. Один из примеров — опыт Сринивасана [179] из Йельского университета по исследованию перемежаемости течения в трубе. В этой задаче течение ламинарно и стационарно при малой скорости, но становится турбулентным при достаточно больших средних скоростях. Переход от ламинарного к турбулентному течению, происходящий при определенной критической скорости, по< видимому, осуществляется через перемежаемые вспьш1ки турбулентности. По мере увеличения скорости увеличивается доля времени, которое система проводит в хаотическом состоянии до тех пор, пока течение не турбулнзуется полностью. Некоторые наблюдения этого явления восходят к Рейнольдсу (1883 г.). Основной предмет исследований сейчас состоит в попытке связать параметры этой перемежаемости, например распределение длительности вспышек, с динамическими теориями перемежаемости (см., например, [157]). [c.122]

Применим - теорему Бернулли к рассмотрению работы прибора, который служит для измерения скорости полета самолетов. Этот прибор состоит из трубки, открытый конец которой направлен против потока, а другой конец соединен с одним из отверстий манометра (рис. 16.1). Трубка вставлена в кожух, в котором на расстоянии 3,5 диаметров кожуха расположены отверстия. Кожух соединен с другим отверстием манометра. Трубка обычно имеет диаметр, равный 0,3 диаметра кожуха. Выберем систему координат, жестко связанную с прибором, и применим интеграл Бернулли для струйки тока потока обтекающего прибор, которая проходит через точки Л и В. В точке А поток останавливается (и = 0) —критическая точка потока. В ней происходит разделение струй. В точке В возмущение, вызванное прибором, не сказывается и скорость в ней равна скорости vq набегающего на прибор потока. При скоростях, меньших 60 м/с, воздух можно рассматривать как несжимаемую жидкость, Считая, кроме того, что массовые силы отсутствуют, применим интеграл Бернулли для линии тока, ироходя- [c.256]

Элементарной струйкой называется струйка, боковая поверх-HO Tb Wro poH образов а линиями тока, прохбдящйми через точки очень малого (в пределе — бесконечно малого) замкнутого контура. Таким образом, эта струйка оказывается изолированной от окружающей ее массы ж идкости и имеет малую площадь поперечного сечения До (в пределе da), которая может меняться по длине. Длина этой стру] ки неограниченна. Боковая поверхность струйки непроницаема для жидкости, т. е. ее можно представить в виде трубки, внут зи которой течет жидкость. [c.65]

Закалка из жидкого состояния. Это основной метод получения МС. Закалка осуществляется различными способами. Для производства лент струя жидкого металла направляется на вращающийся охлаждаемый барабан. Изготовляют фольгу в виде ленты шириной 1—200 мм и толщиной 20— бОмкм. Аморфную тонкую проволоку Получают извлечением жидкого металла йз ванны быстро вращающимся диском, Погруженным вертикально торцом в расплав. Этот же способ применяют и Для производства аморфных металлических порошков. Гранулометрический состав порошков и их конфигурация вадаются профилем рабочей кромки Диска. Известен способ аморфизации охлаждением струи расплава в газообразной или жидкой средах. Для изготовления тонких аморфных нитей в стеклянной изоляции металл помещают в стеклянную трубку, расплавляют с помощью токов высокой частоты, вытягивают и быстро охлаждают. Нити имеют диаметр от 5 мкм до нескольких десятков микрометров. [c.582]

В устройстве для впрыскивания масла конструкции фирмы 8КР (рис. 14) насосом служит плоская полая трубка 1, скручиваемая через рычажную систему электромагнитом 2, работающим от переменного тока сети с частотой 50 Гц. Масло при всасывании проходит запорный вентиль 3, плоскую трубку 1 и через дюзу 4 попадает в трубопровод 5. Возврат масла — через трубку 6. Расход масла регулируется путем изменения частоты скручивания трубки 1 с помощью контрольного датчика и реле времени. Производительность устройства для впрыскивания 25 л/ч. Скорость струи масла не менее 15 м/с. Вязкость масла 6—10 см7с при 50 °С, Смазывание впрыскиванием наиболее эффективно для высокоскоростных опор, так как сильная и точно направленная струя масла преодолевает воздушный поток, создаваемый вращающимся сепаратором, и проникает к местам контакта тела качения с дорожками качения. По обе стороны подшипника в корпусе предусматриваются каналы для слива масла. [c.352]

Схема распыления металла с помощью электрометаллизатора проволочного типа показана на рис. 87. Две проволоки 1 непрерывно движутся при помощи проволокоподающего механизма 2 через приемные трубки в направляющие наконечники 3. Концы проволок, по которым проходит электрический ток, выходя из наконечников, встречаются и возникает вольтова дуга, под действием которой концы проволок расплавляются. Струя сжатого воздуха через сопло 4 распыляет расплавленный металл. Мельчайшие частицы металла, двигаясь с большой скоростью, ударяются о шероховатую металлизируемую поверхность, заполняют все неровности и образуют металлизационный слой. [c.241]

Для процесса металлизации необходима проволока изготовленная из металла или сплава, который наносится на поверхность изделия. Проволока механизмом подачи (рис. 139, а) электроме-таллизатора подается по двум направляюцщм трубкам в распылительную головку электрометаллизатора. Механизм подачи проволоки 5 состоит из двух червячных передач 2 и 3, ведущих 4 и прижимных 6 роликов и приводится в действие воздушной турбинкой I или электродвигателем. Воздушная турбинка приводится в действие сжатым воздухом. Концы проволок 2 (рис. 139,6) на некотором расстоянии от распылительной головки металлизатора сходятся, и при пропускании электрического тока между ними образуется электрическая дуга. Под действием электрической дуги проволоки расплавляются. Струя сжатого воздуха, поступающего от компрессорной установки в электрометаллизатор, проходит по кана- [c.219]

Во-первых, необходимо поставить краевую гидродинамическую задачу так, чтобы выделить ситуацию, когда обратные токи возникают из-за вращения жидкости, а не вследствие наличия обратных токов в самой подводящей трубке. Приосевой обратный ток в трубке, безусловно, приведет к возникновению возвратного течения в струе, но это не является предметом настоящего исследования. Дифференциальный источник струи имеет квадрупольпый характер, описываемый парой собственных решений ( /4, gi, К4) и (уе, g6, СС5). Таким образом, для рассматриваемой задачи с одно- [c.304]

Если заставить воду течь с небольшой скоростью в стеклянной трубке, то, вливая в воду тонкой струйкой чернила, мы увидим, что они движутся вдоль трубки в виде тонкой, резко очерченной нити. Это говорит нам о том, что частицы воды в трубке движутся струями по определенным линиям, называемым в гидродинамике линиями тока. Такое струйное или слоистое движение жидкости или газа называют л а-м и н а р н ы м (от слова lamina — слой). [c.225]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...