Ток жидкости трубки

Выделим в движущейся жидкости область, ограниченную линиями тока, называемую трубкой тока (рис. 291, а в случае движения в трубе это область, ограниченная стенками трубы). При установившемся течении через любое поперечное сечение трубки с площадью 5 за 1 с будет протекать одно и то же количество массы жидкости [c.285]

Выделим в установившемся потоке невязкой жидкости трубку тока, ограниченную двумя сечениями 1 и 2, нормальными к оси трубки (рис. 3.3). Так как поверхность трубки тока непроницаема для жидкости, масса жидкости, заключенная между этими р, , 3 з с ема течения [c.83]

Если в потоке движущейся жидкости (рис. 22.3) выделить элементарную площадку ограниченную контуром К, и через все его точки провести линии тока, отвечающие определенному моменту времени, то образуется трубчатая поверхность, называемая трубкой тока. Жидкость, движущаяся внутри трубки тока, называется элементарной струйкой, т. е. она является частью потока бесконечно малого поперечного сечения. Сечение, расположенное нормально к линиям тока, называют живым сечением элементарной струйки. [c.274]

Для вывода первого уравнения рассмотрим движение жидкости в трубке тока (рис. V.1). Как известно, через боковую поверхность трубки тока жидкость не перетекает, и поэтому масса жидкости, а при постоянной плотности и объемный расход по длине трубки остаются постоянными [c.96]

Если в движущейся жидкости выделить эле.ментарную площадку с площадью поперечного сечения йа и через ее контур провести совокупность линий тока, то боковая поверхность образует трубку тока. Жидкость, протекающая внутри трубки тока, называют элементарной струйкой, которая обладает следующими свойствами [c.30]

При установившемся движении жидкости трубка тока обладает следующими свойствами [c.61]

В потоке жидкости проведем замкнутый контур, ограничивающий поверхность элементарно малой площади. Через каждую точку контура может быть проведена линия тока (рис. 2.5). Поверхность, образованная этими линиями тока, называется трубкой тока. Скорости жидкости касательны к поверхности трубки тока, поэтому между жидкостью, движущейся в трубке тока, и остальным потоком нет обмена массами жидкости. Масса жидкости, текущей внутри трубки тока, называется элементарной струйкой. Совокупность элементарных струек образует поток жидкости или газа. [c.70]

Проведем в движущейся жидкости небольшой замкнутый контур (рис. 61). Совокупность линий тока, которые проходят через этот контур, образуют поверхность, или трубку, тока. Поскольку линии тока имеют направление скоростей, их нормальные составляющие "на поверхности тока равны нулю, что указывает на отсутствие обмена частиц между внутренней и внешней сторонами поверхности тока. Следовательно, трубка тока в известной степени ведет себя как трубка с непроницаемыми стенками. [c.94]

Выделим в движущейся жидкости трубку тока, определяемую осью I (рис. 62). При установившемся движении ее положение в пространстве не изменяется. Далее возьмем в трубке элементарный объем длиной dl и рассмотри,. силы, действующие на него в процессе движения. Прежде всего это силы давления. Если давление на оснований элемента слева равно р, то справа р + dp. Соответствующие силы давления направлены в противоположные стороны и суммарная сила давления определится как [c.95]

Совокупность линий тока, проходящих через замкнутый контур L, образует трубчатую поверхность — трубку тока. Жидкость, находящаяся внутри трубки тока образует струйку. Если контур L мал, то трубка тока и струйка называются элементарными. [c.52]

При некоторых достаточно больших числах Маха ядра потока, т. е. когда М, (число Маха у края трубки) суш,ественно возрастает, большое влияние начинает оказывать сжимаемость жидкости. Причем в слое толщиной h явление сжимаемости сказывается не столько на изменении р и ji, сколько на возрастании смещения линий тока, вызванном трубкой. [c.175]

Условия в точке торможения . Для количественной оценки влияния сжимаемости на установившееся движение рассмотрим измерение скорости дозвукового потока сжимаемой жидкости трубкой полного давления (трубкой Пито), показанной на рис. 6-Г2. Уравнение (14-37) можно применить к линии тока, проходящей между областью невозмущенного движения со скоростью С/о и носиком трубки, где скорость равна нулю. Тогда [c.358]

Совокупность линий тока, проходящих через контур элементарной площадки, составляет трубку тока. Жидкость, заполняющая трубку тока, называется элементарной струйкой. Скорости и площади живых сечений (перпендикулярных скоростям движения жидкости) элементарной струйки могут меняться. Скорости же в пределах одного живого сечения элементарной струйки вследствие его малости одинаковы. Для элементарной струйки соблюдается равенство [c.20]

Несжимаемая жидкость-, трубка тока [c.57]

В установившемся движении жидкости трубка тока ведет себя подобно действительной трубке, через которую течет жидкость. Это связано с тем, что не может существовать потока жидкости сквозь стенки трубки тока, так как, по определению, поток всегда касается стенок трубки тока. Кроме того, эти стенки имеют фиксированное положение в пространстве, так как движение установившееся и, следовательно, движение жидкости внутри трубки тока не изменится, если мы заменим стенки твердой поверхностью. [c.17]

Если провести линии тока через все точки какого-нибудь небольшого замкнутого контура, то при условии, что поле скоростей везде непрерывно, эти линии образуют на сколь угодно большом протяжении так называемую трубку тока. Такая трубка обладает той особенностью, что жидкость внутри нее в рассматриваемый момент времени течет, как в трубке с твердыми стенками. В самом деле, согласно определению, жидкость течет параллельно линиям тока если бы жидкость проходила через стенку трубки тока, то это означало бы, что существует составляющая скорости, перпендикулярная к линиям тока, что противоречит определению последних. Жидкость, текущая внутри трубки тока, называется жидкой струйкой. При установившихся течениях трубки тока сохраняются неизменными все время и жидкость течет в них все время как в трубках с твердыми стенками. При неустановившихся течениях в трубках тока в каждый следующий момент времени текут иные частицы, чем в предыдущий момент. Мысленно разбивая все пространство, занятое жидкостью, на трубки тока, можно получить очень наглядное представление о течении жидкости. При решении многих простых задач, например, при изучении движения жидкостей в трубках и каналах, допустимо рассматривать все пространство, занятое потоком жидкости, как одну единственную жидкую струйку. При таком способе исследования неодинаковость скоростей в поперечном сечении трубы или канала оставляется без внимания и весь расчет сводится к получению некоторых закономерностей для средней скорости течения. [c.52]

Согласно этому уравнению скорость жидкой струйки обратно пропорциональна ее поперечному сечению. Разделим все пространство, занимаемое потоком жидкости, на такие трубки тока, чтобы через каждую из них в единицу времени протекали равные количества жидкости. Тогда в тех местах потока, где скорость больше и, следовательно, поперечные сечения трубок тока меньше, трубки тока будут расположены гуще и, наоборот, в тех местах потока, где скорость меньше, трубки тока будут расположены реже. Число трубок тока, пронизывающих единицу площади в каком-нибудь месте потока, пропорционально скорости течения в этом месте. Следовательно, картина трубок тока несжимаемого потока дает представление об этом потоке не только направлением линий тока в каждом месте, но и густотой расположения трубок. [c.54]

В бесконечном пространстве, заполненном жидкостью, трубки А и В образуют линии тока, представляющие собой окружности, по отношению к которым В и А были бы сопряженными (п. 64). [c.75]

Проведем в потоке в определенный момент времени произвольную линию тока. Наметим на ней некоторую точку 1. Вокруг этой точки в плоскости, нормальной линии тока, проведем элементарный контур, ограничивающий площадку бЫ] настолько малую, что в ее пределах скорость можно считать постоянной. Если теперь через все точки этого контура в рассматриваемый момент времени провести линии тока, то они образуют трубчатую поверхность тока — трубку тока. Жидкость, двигающаяся в трубке тока, называется элементарной струйкой. Течение в трубке тока является одномерным, так как вследствие ее малых поперечных размеров скорость меняется только вдоль трубки тока. Поскольку поверхность трубки тока образована линиями тока, жидкость через эту поверхность перетекать не может. Следовательно, масса жидкости, проходящая за единицу времени через любое поперечное сечение элементарной струйки (массовый расход), остается постоянной. Поэтому можно записать уравнение постоянства расхода вдоль элементарной струйки [c.42]

Совокупность линий тока, проходящих через контур элементарной площадки, составляет трубку тока. Жидкость, заполняющая [c.19]

Уравнение Эйлера для одномерных течений. Будем исходить из понятия линии тока жидкости, находящейся в движении. Под линиями тока мы понимаем те кривые, направление которых в каждой точке совпадает с направлением скорости в рассматриваемой точке. Совокупность линий тока, проходящих через небольшую замкнутую кривую, образует — при условии непрерывности скоростного поля — так называемую трубку тока. [c.11]

Т. Примеры разрывного течения. Вблизи точек с очень малыми по сравнению с размерами обтекаемого тела радиусами кривизны, или вблизи острых кромок, линии тока сближаются, трубки тока утончаются, скорости резко возрастают, а давления падают. При этом в капельных жидкостях при переходе через критическое давление образуются полости (так называемые каверны ), заполненные парами жидкости и растворенным в жидкости воздухом. Эти каверны представляют разрывы сплошности жидкости. Поле скоростей перестает быть непрерывным при прохождении через границу каверн скорость претерпевает конечный скачок. Так же скачкообразно меняется плотность, а давление сохраняет непрерывность. Явление образования каверн в капельных жидкостях называют кавитацией . Не останавливаясь на физическом описании этого, далеко не простого явления, укажем, что с кинематической стороны оно может быть описано при помощи теории безвихревых разрывных течений несжимаемой идеальной жидкости, простейший 1 лучай которых — плоское разрывное движение — рассматривается в настоящей главе. [c.215]

Трубка тока. Если через все точки бесконечно малого замкнутого контура (рис. И.7) провести линии тока, то последние образуют как бы трубчатую непроницаемую поверхность, которую называют трубкой тока. Трубка тока характерна тем, что жидкость не может ни вытекать из нее, ни поступать в нее. Следовательно, в трубке тока жидкость протекает как в обычной трубе только с бесконечно малой площадью сечения. [c.59]

Рис. 1.23. Вверху — схема линий тока жидкости в конвективной ячейке при стационарном движении внизу — одномерная конвекция в кольцевой трубке под действием силы тяготения и фадиента температуры.

Интересно отметить, что трубки тока жидкости расположены преимущественно ближе к стенке сосуда с отверстием, в то время как у противоположной (левой на рис. 3.8) стенки жидкость практически малоподвижна. Это означает, что на левую стенку действуют силы давления, которые легко [c.49]

Трубкой тока называют трубчатую поверхность замкнутого бесконечно малого контура, образующими которого являются линии тока. Жидкость, заполняющая трубку тока, образует элементарную струйку (рис. 7.2, б). [c.226]

Несколько иной метод определения коэффициента поглощения звука был предложен в работе [57]. Схема установки приведена на рис. 21. Ультразвуковое поле (1 Мгц), создаваемое источником полностью заполняло трубку с исследуемой жидкостью 2 трубка имела обводной капиллярный канал 3 для обратного потока. Согласно соотношению (31), при радиусе звукового пучка, равном радиусу трубы, скорость акустического течения обращается в нуль. В экспериментальных условиях, конечно, из-за неоднородности звукового поля по сечению трубки и влияния пограничного слоя вблизи стенок, а в описываемой установке еще из-за тока жидкости через капиллярный канал 3 перенос жидкости имеется, однако скорость его существенно меньше скорости течения в свободном звуковом поле. Влияние динамического давления потока на механический приемник радиационного давления 4 было при этих условиях относительно мало. Отраженный от приемника 4 звук поглощался поглотителем 5. Авторы работы [58] отказались от абсолютного измерения звукового поля радиометром, потому что приемный элемент радиометра, отражая звук, не позволял создать полностью бегущую волну (в этой работе плотность звуковой энергии определялась из импедансов излучателя в воздухе и в жидкости). Согласно закону Гагена — Пуазейля, скорость движения [c.123]

При стационарном течении жидкости трубки тока со временем не изменяются по форме, и частицы жидкости при движении не выходят за пределы определенных трубок тока. Если скорость жидкости мало изменяется при переходе от одной точки поперечного сечения потока к соседней, то трубу или русло, по которым течет жидкость, принимают за одну трубку тока больших размеров. Скоростью жидкости в произвольном сечении такой труб- ки тока при этом считают среднюю по этому сечению скорость. О [c.99]

Следует иметь в виду, что проведенное выше исследование справедливо лишь для трубки тока настолько малых размеров, что в любом поиере ом ении скорость является одинаковой при этом величины W, F, ра и Sa бесконечно малы. Исследование можно распространить на струи конечных размеров следующим образом. Рассмотрим трубку така d (рис. 18-5), окруженную кольцеобразной трубкой которая в свою очередь окружена кольцеобразной трубкой f, и т д. Пусть теперь Fa обозначает вектор силы, приложенной к жидкости трубки d на границе между трубками d я е, Fe — вектор силы, приложенной к жидкости трубки е на границе между трубками е и /, и т. д. Сила Fd, приложенная к струе d, обусловлена только воздействием со стороны Рис. 18-5. жидкости струи е так, что струя d воздействует на струю в с силой —Fd. Но суммарн 1я сила, приложенная к трубке е равна Fe. Поэтому сила F, приложенная к струе е на ее внешней границе, может быть найдена из уравнения [c.176]

Линией тока называется воображаемая линия в жидкости, в каждой точки которой в данный момент времени вектор скорости касатеяен к ней, Совокупность линий тока, проходящих через все точки некоторого контура, образует трубку тока. Жидкость, заключенная внутри трубки тока, образует струйку. Очевидно, уравнение линии тока будет [c.24]

Понятие о функции тока. Понятие о функции тока связано с понятиями линий и трубок тока. Линии тока представляют собой линии, касательными к которым служат векторы скоростей. Линии тока, проходящие через некоторый замкнутый контур, образуют в пространстве трубку, называемую трубкой тока. Через трубку тока жидкости 1и газы протекают, как через трубку с непроницаемыми стенками. Функция тока сохраняет постоянное значение на каждой трубке тока и физически может быть истолкована, как расход жидкости или газа по трубке тока. Отметим, что поле линий тока представляет собой мгновенное распределение линий тока в пространстве. В этом отношении линии тока отличаются от траекторий частиц. В неуста,повившихся потоках траектории являются следом какой-либо одной движущейся частицы, а линия тока является следом мгновенных одновременных положений различных частиц, касающихся в своих движениях указанной линии тока. В установившихся течениях траектории и линии тока совладают. [c.114]

Осковисй закон гидродинамики (уравнение Бернулли). Выделим внутри установившегося потока жидкости трубку тока настолько малого поперечного сечения, чтобы по всему сечению скорости V и давление р можно было считать постоянными. Внутри трубки выделим массу жидкости, ограниченную сечениями 5i и 2 (рис. 10.7), в которых скорости течения и давления равны соответственно Оь 02, Ри Pi- [c.271]

На диаграмме в плоскости г (рис. 200) показано сечение насадка, имеющего стенки А В, А оаВ. Стенка АссВ частично является линией тока. Жидкость течет вдоль линии АооВ, поворачивается в точке В и вытекает из трубки вдоль [c.281]

Выделим в жидкости элементарнуж) площадку Де и через все точки на ее контуре проведем линии тока (рис. 31), совокупность которых образует некоторую поверхность, называемую трубкой тока. Жидкость, заполняющую трубку тока, называют элементарной струйкой. При установившемся движении жидкости форма всей элементарной струйки остается неизменной во времени. Это объясняется тем, что линии тока, из которых состоит трубка, с течением времени не меняют свою форму. Кроме того, линии тока при таком движении являются также траекториями частиц жидкости. Перетекание ее через боковую поверхность из одной трубки тока в другую [c.54]

Верхняя часть установки с нижней герметично скреплена через резиновую прокладку. Внутри нижнего корпуса находится труба. В нее вставлена фарфоровая трубка, на которую намотана обмотка вибратора сечением 1,5 мм. На диафрагме, изготовленной из вакуумной резины, подвешена внутри трубки никелевая трубка толщиной 1,2— —1,5 мм, которая играет роль вибратора. Для уменьшения потерь на вихревые токи вдоль трубки сделан разрез. Сверху она закрыта никелевым диском. Промывочная жидкость заливается в емкость, корпус которой сделан из нержавеющей стали. Установка охлаждается за счет циркуляции хладагента через штуцера и патрубок. Перед включением ультразвукового генератора ГЗУК-2 корпус установки заполняется водой. Частота ультразвуковых колебаний регулируется ступенчато в [c.142]

Функция 1 называется функцией тока Стокса. Ма каждой линии тока эта функция сохраняет постоянные значения и, следовательно, будет оставаться постоянной на поверх1ЮСТи (трубке тока), получаемой вращением данной линии тока вокруг оси симметрии. Если между двумя когщентричсскими окружностями, лежащими на проходящих через точки М и N разных трубках тока, провести произвольную поверхность, то расход жидкости Q, протекающей через эту поверхность, будет равен умноженной на 2кр разности значений функции тока на трубках тока. В самом деле. [c.50]

Во-первых, необходимо поставить краевую гидродинамическую задачу так, чтобы выделить ситуацию, когда обратные токи возникают из-за вращения жидкости, а не вследствие наличия обратных токов в самой подводящей трубке. Приосевой обратный ток в трубке, безусловно, приведет к возникновению возвратного течения в струе, но это не является предметом настоящего исследования. Дифференциальный источник струи имеет квадрупольпый характер, описываемый парой собственных решений ( /4, gi, К4) и (уе, g6, СС5). Таким образом, для рассматриваемой задачи с одно- [c.304]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...