Методика Ван-дер-Поля

Важным условием получения хорошего изображения является тесный и равномерный контакт между образцом и фотоэмульсией, который достигается с помощью кассет или применением специальных методик (полив жидкой эмульсией и съемные слои, влажная радиография). [c.310]

Заметим, что, если течение контролируемо для некоторого поля сил, имеющего потенциал, оно остается контролируемым и для любого такого поля, а следовательно, в частности, также и при отсутствии каких бы то ни было объемных сил это легко понять из обсуждаемой ниже методики проверки контролируемости. [c.175]

В данном разделе предложена методика численного расчета субкритического и закритического вязкого роста трещины при статическом и импульсном нагружениях. Методика основана на применении МКЭ в квазистатической и динамической упруго-пластической постановке с использованием теории пластического течения и параметра нелинейной механики разрушения — интеграла Т. Она позволяет контролировать развитие трещины при вязком разрушении с учетом неоднородных полей ОН, разнородности материала конструкции по механическим свойствам, реальной геометрии конструкции и ее формоизменения в процессе деформирования. Моделирование трещины осуществляли путем дискретизации полости трещины специальными КЭ (см. подразделы 4.1.3 и 4.3.1). Также излагается предложенный экспериментально-численный метод определения параметра /i материала, отвечающего страгиванию трещины. [c.254]

Указанные допущения позволяют получить стройную теорию распределения температуры в телах при нагреве их различными движущимися источниками теплоты. Эта теория хорошо отражает качественную картину, а в ряде случаев дает также и достаточную для технических расчетов точность описания сварочных процессов. В точках, где находятся сосредоточенные источники, расчетная температура может достигать бесконечно больших значений. Наибольшие погрешности в описании полей температур наблюдаются в зонах вблизи действия источников теплоты. Определение температур в этих зонах по изложенным здесь методикам проводить не следует. [c.158]

Посадки. Методика построения посадок. Для сопрягаемых детален установлено лить значение основного отклонения, т. е. расстояние от ближайшей границы поля допуска до нулевой линии. Верхнее (если поле допуска расположено выше нулевой линии) или нижнее (если поле допуска расположено ниже нулевой линии) отклонения определяют по основному отклонению и допуску выбранного квалитета. [c.209]

Тепловой расчет защиты заключается в расчете температурных полей в блоках защиты при заданном распределении источников тепла и заданных условиях отвода его от блоков. Под источниками тепла подразумевается тепловыделение, отнесенное к единице объема материала. Выявление распределения источников тепла—сложная физическая задача. Ниже будут рассмотрены пути решения этой задачи и изложена методика теплового расчета. [c.107]

Для заполненных каналов можно предложить также методику разложения поля излучения на компоненты. Так, для прямых заполненных каналов поле, излучения удобно представить в виде суммы двух компонент [c.138]

При рассмотрении прохождения излучения через изогнутые каналы в защите используют общую методику разложения полной характеристики поля излучения в точке детектирования па отдельные составляющие в соответствии с формулой (12.11). [c.156]

Расчет компоненты излучения Фг, определяемой формулой (12.67), по существу сводится к определению поля излучения в канале, частично пронизывающем защиту. Методика расчета этих компонент изложена в 12.4. [c.165]

Методика отклонения пучков в магнитных полях не могла быть использована для определения магнитного момента нейтрона, так как опыты с узкими пучками требуют очень высокой плотности потока частиц, которую трудно достичь для нейтронов даже при помощи современных ядерных реакторов. Тем более это было невозможно сделать при помощи обычных нейтронных источников. [c.77]

Методика расчета полей скоростей, температур и тепловых потоков отличается [c.41]

Методика расчета полей скоростей, температур и тепловых потоков будет отличаться от изложенной ранее тем, что предварительно по одной из моделей (2.6.38) необходимо определить вязкое напряжение и только после этого проводить вычисление правых частей уравнения (2.6.40). При расчете полей температур с переменными физико-химическими свойствами необходимо заранее иметь такие зависимости. [c.83]

Испытания проводились при постоянных уровнях нагрузок (изгибаюш,ий момент и осевая нагрузка). Установки и методики ис следований описаны в работах [23, 120]. В основу методики поло жен метод динамической петли гистерезиса, который предусматривает построение петель гистерезиса в координатах нагрузка — деформация непосредственно в процессе циклического нагружения образца. В случае изгиба малобазный датчик (база измерения равна 5 мм), измеряюш ий деформации, крепился на поверхности образца в исследуемом сечении и, фиксируя наработанное число циклов нагружений образца N, периодически измеряли величины электрических сигналов, пропорциональных ширине динамических [c.255]

При анализе некоторых полей течения в гл. 5 предполагалось вначале, что кинематика движения предопределяется известными граничными условиями и, вообще говоря, физической интуицией-Следующей стадией было вычисление поля напряжений на основании соответствующего уравнения состояния. В гл. 5 рассматривалось общее уравнение для простой жидкости с затухающей памятью, но эти стадии в методике остаются, по существу, теми же самыми, если даже предполагается, что имеет место более частное уравнение состояния. Действительно, тип уравнения состояния, которое могло бы быть использовано, часто подсказывается кинематическим типом течения, о котором известно, что он хорошо описывается определенным типом уравнения состояния. Третьей стадией расчета будет подстановка полей скоростей и напряжений в уравнения движения и определение полей давления и некоторых параметров кинематического описания, которые еще не были определены на первой стадии. [c.271]

В 1969 г. В. К. Ламба провел экспериментальное определение стационарного температурного поля в оболочке модели твэла и разработал методику теоретического расчета его с учетом распределения локального коэффициента теплоотдачи по поверхности сферы. Условия обтекания шарового электрокалориметра, диапазон чисел Re и размеры были сохранены теми же, что и в предыдущих опытах по определению локальных коэффициентов теплоотдачи. В качестве материала оболочки [c.84]

Однако закон Бугера Бера, определяющий перенос лучистой энергии, приложим лишь к таким поглоп ающим средам, в которых переизлучение незначительно, а распределение температуры но объему газа равномерно. Тогда очевидна неправомерность использования такого метода применительно к потокам газовзвеси (кроме слабо запыле шых), к флюидным потокам, а также к падающему, псевдоожиженному и плотному слою, где невозможно игнорировать переизлучение, рассеивание и неравномерность поля температур частиц. Можно полагать, что использование методики, основанной на выражениях (8-24), (8-26), приводит в подобных случаях к завышению ал, так как, помимо игнорирования нереизлучения и рассеивания энергии, молчаливо предполагается, что все частицы одинаково (или примерно так же, ка в котельных газах, характерных весьма незначительной запыленностью) видят стенки канала, обладая одинаковой по сечению трубы температурой. Характерно, что доказательство неправильности таких позиций содержится в самой работе [Л. 230]. Здесь при проверке показаний термопар выявлено, что для незапыленного воздуха различие, вызванное излучением стенок в показаниях термопар диаметром 0,1 0,3 и 0,5 мм, составляло 100— 150° С, а в потоке газовзвеси — всего лишь +5° С. Таким образом, имела место практически полная тепловая экранировка спая термопар частицами. [c.268]

Расчет температурного поля твердых частиц на выходе из камеры возлшжен с использованием методики, предложенной Нуссельтом для расчета локальных температур греющей среды при перекрестном токе [Л. 374]. Проведенные в ОТИЛ проработки высокотемпературного нагревателя твердого теплоносителя (fi=l850° "т=1550°С) показали, что для одно-, двух- и трехходовой (по газу) схем Д соответственно равно 55, 42 и 21%. [c.384]

Поско.льку одна перфокарта может охватить лишь малую часть поля течения, для получения характеристик турбулентности всего поля необходимо большое число автокорреляций. Однако даже единичная операция такого типа дает результаты, неплохо согласующиеся между собой в сравнении с методикой прямого измерения и счета (табл. 2.1). Масштаб турбулентности был получен интегрированием корреляционных кривых. [c.99]

Для того чтобы машины, приборы и другие изделия сохраняли эксплуатационные показатели в заданных пределах к концу срока их службы (до капитального ремонта), необходим такой метод расчета допусков и посадок, который обеспечивал бы гарантированный запас точности функциональных параметров и ответственных соединений, а следовательно, и эксплуатационных показателей. Для фун1и1иональных размеров и посадок с зазором методика расчета запаса точности общая. Устанавливают максимальные допуски как на функциональные размеры несопрягаемых поверхностей (например, на диаметры сопл пневмо- и гидросистем, жиклеров карбюраторов, кондукторных втулок и т. п.), так и на посадки для ответ- TJU i iibix соединений. Эти допуски и расположение пх полей назначают исходя из допускаемых отклонений эксплуатационных показателе изделия и называют соответственно функциональным допуском размера Тр и функциональным допуском посадки с зазором T/.S. [c.24]

Проведены [2] многочисленные эксперименгальные исследования полей излучения внутри и на выходе неоднородностей за защитой реакторных и других установок с источниками у-кван-тов и нейтронов для прямых каналов различных видов (цилиндрических, кольцевых, щелевых), проходящих через защиту из разных материалов (воды, бетона, железа, свинца). Особый интерес представляют эксперименты, где методика моделирования протяженных источников точечными позволила выделить отдельные составляющие поля. Результаты экспериментов для некоторых задач сравниваются с расчетными данными на рис. 12.7. [c.151]

Атомы приобретали эту скорость в результате столкновений с ионами молекул водорода, ускоренными в электрическом поле. Наблюдалось как све-чеш1е самих атомов, так и отрал<ение излучаемого от неподвижного зерка. 1а. Остроумная методика [c.390]

Из приведенного расчета следует, что в результате соударения должны возникнуть свободные электроны, которые часто называют электронами отдачи. Из уравнений (8.64) легко оценить, какую долю энергии рентгеновского кванта унесет этот электрон, и связать изменение относительной интенсивности компонент рассеянного излучения со смещением АЯ. Полученные соотношения находятся в согласии с приведенными опытными данными. Следует заметить, что для не очень жесткого излучения паже при больших углах рассеяния уносимая электроном энергия составляет малую часть энергии фотона, что существенно отличает механизм данного процесса от фотоэффекта, где электрон забирал всю энергию налетающего фотона. Наличие электронов отдачи при рассеянии рентгеновского излучения было Подтверждено опытами Д. В. Скобельцына, наблюдавшего их следы (треки) в камере Вильсона. Остроумное видоизменение методики (помещение камеры во внешнее магнитное поле) позволило измерить энергии электронов. [c.449]

ПОЛЯХ (1,769-10 ) не остд,ется сомнений, что заряженная частица в атоме, определяющая его оптические свойства, есть электрон ). Однако расхождение в определении е/т по двум методам заставляло подозревать какие-то принципиальные недочеты в определении по тому или другому методу. В самые последние годы улучшение методики определения е т по отклонению катодных лучей привело к согласию со спектральными данными. [c.626]

Опыт оказался весьма трудным из-за сложности методики получения поляризованных ядер, требующей сверхвысоких магнитных полей и сверхнизких температур, и из-за специфических трудностей, связанных с необходимостью получения тонкого поверхностного слоя поляризованных ядер и создания специального р-счетчика, работающего в непосредствениой близости от исследуемого образца (т. е. в вакууме и при температуре 0,01° К). [c.159]

Именно таким является механизм поглощения мягкой компоненты космических лучей. Что касается жесткой компоненты, то слабое поглощение ее свинцом заставляет приписать соответствующим частицам массу, существенно превышающую массу электрона. Дальнейшие исследования показали, что этими частицами не могут быть протоны (или только протоны). Такое заключение было сделано на основании результатов опыта Андерсона и Неддермейера, выполненного с помощью методики, впервые предложенной советским ученым Д. В. Скобельцыным и заключающейся в использовании камеры Вильсона, помещенной в магнитное поле. Эта методика позволяет видеть следы заряженных частиц и определять их массу и знак заряда. Применение методики Скобельцына для исследования космических лучей привело к выводу, что жесткая компонента наполовину состоит из отрицательных частиц, т. е. во всяком случае содержит частицы, отличные от протонов. [c.552]

Надежность рассмотренной методик легко проверить. Для этого достаточно изменить направление магнитных полей в фокусирующих и отклоняющих магнитах и направить в установку протоны с таким же импульсом р = 1,19 Гэв1с, как и у антипротонов. Тогда при тождественности масс антипротона и протона обе частицы должны одинаковым образом проходить через систему магнитов и счетчиков при изменении параметров этой си- [c.625]

Надежность рассмотренной методики легко проверить. Для этого достаточно изменить направление магнитных полей в фокусирующих и отклоняющих магнитах и направить в установку протоны с таким же импульсом р = 1,19 faej , как и у антипротонов. Тогда при тождественности масс антипротона и протона обе частицы должны одинаковым образом проходить через систему магнитов и счетчиков при изменении параметров этой системы. На рис. 135 произведено сравнение числа прошедших протонов и антипротонов при таком изменении полей в магнитах, которое приводит к небольшому изменению условия фокусировки для импульса и не меняет величины р. Другими словами, система настраивалась на значение массы, несколько отличающейся от массы протона. Из хорошего совпадения обеих эксперименталь ных кривых следует, что масса антипротона не [c.220]

Точные аналитические решения задач теплопередачи, магнитного поля или деформаций трудно выполнимы даже для простейших идеализированных случаев. Из-за слож юсти и неоднородности ЭМУ как объекта исследования тем более оправдано применение приближенных методов анализа. Для большинства практических постановок задачи существуют и объективные предпосылки для упрощения методик. [c.120]

При данной методике первоначально для каждого блока (тела) системы рассматриваются лишь те узлы (полюсы) его сетки, которые присоединяются непосредственно к узлам соседних блоков. Составив в итоге граф полюсов всей системы, удается найти искомые величины (например, температуры) вначале для этих узлов. Далее, рассматривая их уже как входные данные, определяют показатели поля в узлах сетки внутри каждого тела. Алгоритм решения задачи предусматрива-e r формализованные операции формирования матриц эквивалентных проводимостей и коэффициентов, унифицированно выполняемые для каждого блока, многократное обращение к одним и тем же расчетным алгоритмам и реализуется с помощью типовых стандартных подпрограмм на, базе матричных методов. Особенности конкретной задачи исследования ЭМУ проявляются здесь лишь в различной размерности, содержании и структуре исходных матриц коэффициентов при сохранении общей структуры этапов и алгоритма расчета в целом независимо от сложности объекта и степени его дискретизации. [c.124]

Другие измерения на золоте были выполнены Мепдозой и Томасом [921 па приборе, в котором использовалась методика, описанная в и. 70. Медный каркас, имевший вид полого цилиндра, был присоединен к одной из полосок, окруженных солью. На внешней стороне каркаса имелась спиральная канавка н канавке располагался исследуемый образец в виде проволоки, которая была изолирована от каркаса при помощи тонкого слоя бакелитового лака. Концы образца были соединены при помощи коротких токовых и потенциальных проводов с медными полоскадш, к другим концам которых были припаяны константановые прово.локи, покрытые оловом. Они проходили вдоль внешней стороны блока соли, к спаям платина — стекло, ведущим в гелиевую ванну. Все устройство было подвешено при помощп нейлоновой нити на кварцевом стержне, присоединенном к весам Саксмита, которые использовались для определения температуры Т соли (см. п. 23). Было найдено, что сопротивление золота с понижением температуры возрастает, причем намного быстрее, чем по закону Простого закона для этого изменения найде- [c.584]

В другой монографии [84] на основе введения понятия о вихревых силах сопротивления в сплошных средах и использования известного принципа независимого наложения на сисзему внешних сил предложены обобщающие соотношения, выражающие аналогию между количеством движения, массы и энергии. При проверке предложенных соотношений использован практически весь известный экспериментальный материал, накопленный в мировой практике. На основе этих соотношений предложены методики гидравлических, тепло- и масс1)обменных расчетов одно- и двухфазных сред при движении в условиях внешних воздействий (колебаний, сил инерции, электрических, магнитных и скрещенных электрических и магнизных полей и др.) для внутренних и внешних гидродинамических задач. [c.47]

В книге рассмотрены дефекты сварных соединений, причины их возникновения и их классификация. Изложены методики расчета прочности сварных соединений с дефектами с учетом их механической неоднородности. Даны подходы к нормированию дефектов сварки. Рассмотрены физические основы, чувствительность и классификация методов контроля с использованием ионизирующих излучений, акустических колсОаиий, магнитных и элсктромги-нитных полей, явлений капиллярности, проникновения жидкостей и газов и др. Даны рекомендации по выбору методов неразрушающего контроля для сварных конструкций. [c.2]

Для практического использования разработанной методики при определении полей напряжений и деформаций сварных соединений с порами были построены соответствующие графики и HOMorpauwMbi (рис. 5.3 и 5.4). В случае, когда реализуется локальное пластическое течение вблизи контура поры, зависимость максимальной интенсивности деформаций в самой опасной точке от относительной нагрузки СТ(,р/о.г приведена на рис. 5.3. Видно, что максималь- [c.131]

Отметим, что приведенной структурной записи (Гц, ) не отвечают соотношения, полу ченные для оценки (ф, к) соединений с X- и F-образными мягкими прослойками. Последнее связано с тем, что данная структурная запись вытекает из решения, полу-ченного для прямолинейных мягких прослоек, базирлтощегося на представлении сеток линий скольжения в виде отрезков циклоид с постоянным радиу сом производящего круга (данное условие соблюдалось при анализе наклонных и шевронных прослоек). Как было показано ранее, аппроксимация сеток линий скольжения вХ-к F-образных прослойках осуществлялась отрезками циклоид с переменным по дайне прослоек радиусом производящего круга Гц (0,5) = Гц (х). Данное противоречие легко устраняется введением понятия условного среднего (интегрального) радиу са циклоид, позволяющего воспользоваться для оценки К . рассматриваемых соединений общей структурной записью расчетных методик в виде (3.44). Величина условного среднего радиуса отрезков циклоид, аппроксими-р ющих сетки линий скольжения в прослойках обеих геометрических форм (рис. 2.7,б,в), может быть определена из условия обеспечения равенства расчетных значений величин контактного упрочнения рассматриваемых прослоек, подсчитанных по обоим вариантам расчета (по [c.144]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...