Температура адиабатического насыщения воздуха

В качестве простейшего примера рассмотрим случай диффузии при испарении жидкости из сосуда. В первом приближении будем считать, что температура поверхности жидкости одинакова и равна температуре адиабатического насыщения воздуха или температуре мокрого термометра Температура [c.196]

Объемное испарение частиц жидкости происходит. в адиабатических условиях, температура их близка к температуре адиабатического насыщения воздуха Поэтому уравнение переноса теплоты надо дополнить отрицательным источником теплоты, равным произведению удельной теплоты испарения т на источник пара t (rly). В дифференциальное уравнение диффузии надо ввести источник массы I,, [c.219]

Если в ограниченный объем воздуха ввести достаточно большое количество воды, то по прошествии некоторого времени воздух насытится водяным паром. Так как теплообмен происходит только между водой и воздухом, а отвод тепла во вне отсутствует, то процесс насыщения воздуха является адиабатическим. В результате этого процесса температура воздуха будет уменьшаться, приближаясь к температуре воды. Установившуюся температуру, которую примет воздух в конце процесса насыщения, называют температурой адиабатического насыщения воздух а. [c.106]

Символы Т —абсолютная температура, °K(T = 273 + Q и Гв — соответственно температура воздуха и температура адиабатического насыщения (температура мокрого термометра) — температура радиационной поверхности и и — соответственно влагосодержание и критическое влагосодержание пористого тела Ср —удельная изобарная теплоемкость влажного воздуха (парогазовой смеси) р — плотность влажного воздуха v — коэффициент кинематической вязкости а — коэффициент температуропроводности —коэффициент теплопроводности влажного воздуха — коэффициент взаимной диффузии — относительное парциальное давление пара, равное отношению парциального давления пара к общему давлению парогазовой смеси w — скорость движения воздуха р о — относительная концентрация г-ком-понента в смеси, равная отношению объемной концентрации р,- к плотности смеси р(р,о =рУр) Рю—относительная концентрация пара во влажном воздухе <р — влажность воздуха (< = pj/pj ре — давление насыщенного пара — химический потенциал г-го компонента М,-— молекулярный вес г-го компонента Л,-—удельная энтальпия г-го компонента R — универсальная газовая постоянная г—удельная теплота испарения жидкости. [c.25]

Температурный градиент при адиабатическом расслоении может быть определен и для насыщенного воздуха (100"/о относительной влажности) для слоев, близких к поверхности земли, он имеет значение, равное примерно половине значении для сухого воздуха для более же высоких слоев разница по сравнению с сухой адиабатой получается меньшей что объясняется меньшим содержанием водяных паров при более низкой температуре. [c.41]

Но из наших предыдущих рассуждений вы помните, что, когда поднимающаяся масса воздуха дойдет путем адиабатического охлаждения до насыщения, скорость охлаждения уменьшится благодаря выделению теплоты при конденсации, как указано на рис. 22. Поэтому градиент становится равным примерно половине сухоадиабатического градиента, т. е. около 0,5° С на каждые 100 м подъема. Эта величина охлаждения воздуха после насыщения изменяется в зависимости от содержания влаги, а следовательно, и от температуры насыщенного воздуха. [c.29]

Такое возрастание энергии происходит за счет энергии масс воздуха, которые поднимаются вслед за ранее поднявшимися массами, причем основную роль в этом явлении играет следующий термодинамический процесс. Воздух, насыщенный парами воды, при подъеме в область с более низким давлением адиабатически охлаждается и выделяет часть влаги в виде тумана. При этом освобождается так называемая скрытая теплота испарения, вследствие чего поднимающийся воздух охлаждается не на 1° (круглым числом) на каждые 100 м высоты, а только на 0,5-0,7° на 100 м (в зависимости от начальной температуры). Кривая, изображающая такое изменение состояния, называется влажной адиабатой. Если расслоенный воздух, не принимающий участия в подъеме, по своему состоянию ближе к сухой адиабате, например, понижение температуры в нем составляет 0,8-0,9° на каждые 100 м высоты, то восходящая масса воздуха, изменяющая свое состояние по влажной адиабате, может увеличивать свою энергию при подъеме и, следовательно, совершать определенную работу . [c.512]

Теплота конденсации участвует в механической работе, заключающейся в расширении поднимающейся частицы, которое перед насыщением происходило только за счет затраты внутренней энергии. Падение температуры насыщенного паром, адиабатически восходящего элементарного объема воздуха поэтому ниже, чем у сухого или влажного ненасыщенного воздуха (рис. 1.5). Передавая энергию, которая увеличивает температуру частицы относительно той, которую она имела бы при адиабатическом режиме для сухого воздуха, теплота конденсации помогает поддерживать конвекцию воздуха к верхним слоям атмосферы. Этот фактор играет важную роль в возникновении некоторых типов ветров. [c.13]

Если температура ненасыщенного воздуха будет выше температуры воды, а температура воды — выше температуры точки росы, то перенос теплоты будет происходить от воздуха к поверхности воды, а перенос влаги — от поверхности воды в воздух, поскольку парциальное давление водяных паров на поверхности воды будет больше, чем в окружающем воздухе. Вследствие происходящего теплообмена температура воздуха будет понижаться до температуры насыщения, а испарившаяся влага за счет теплоты воздуха будет увлажнять этот воздух, повышая парциальное давление его водяных паров до Характерно, что при этом энтальпия воздуха почти не изменяется, так как отданная воде теплота возвращается обратно в воздух в скрытом виде вместе с испаренной влагой. Такие процессы испарения условно принято называть адиабатическими. [c.93]

Для обычных условий испарения воды в атмосферный воздух температура адиабатического испарения (мокрого термометра) Ь и температура адиабатического насыщения газа мало различаются по своей величине, что используется при опрзделении О с помощью [c.193]

На особенностях этого процесса и основан метод определения влажности психрометрами Августа и Ассмана. В психрометре Августа (рис. 102,а) основными элементами являются два термометра — сухой и влажный. Шарик влажного термометра заключен в оболочку из хлопчатобумажной ткани, непрерывно смачиваемой, благодаря капиллярным явлениям, дистиллированной водой. При помещении такого термометра в атмосферу, ненасыщенную парами воды, воздух, омывающий поверхность шарика мокрого термометра, вызывает с течением некоторого времени процесс адиабатического насыщения. Вследствие этого температура воды, находящейся в порах ткани, установится на некотором уровне По разности показаний сухого и мокрого термометров / ), называемой психометрической разностью, МОЖНО определить относительную влажность воздуха [c.168]

Имеется еш е одна важная величина, требуюш ая объяснения это — эквивалентно-потенциальная температура, или та температура, при которой масса сухого воздуха, находяш аяся, скажем, в точке В, будет адиабатически переведена на уровень, соответствуюш ий 1 ООО мб атмосферного давления. Вы понимаете, в чем дело Тогда как эквивалентная температура может относиться к любому уровню давления, лишь бы это был первоначальный уровень, эквивалентно-потенциальная температура должна быть отнесена к уровню, соответствуюш ему 1000. и5. Если температуру в точке С привести адиабатически к уровню, соответствуюш ему 1 ООО мб, получившаяся температура в абсолютных градусах и будет эквивалентно-потенциальной температурой. Эквивалентная температура так же относится к эквивалептпо-потенциальной, как фактическая температура к потенциальной. Другими словами, приводя фактическую температуру к уровню, соответствуюш ему 1 ООО мб, мы получаем потенциальную температуру Приводя эквивалентную температуру к уровню, соответствуюш ему 1 ООО мб, получаем эквивалентно-потенциальную температуру. Вы уже знаете, что потенциальная температура остается неизменной при адиабатических изменениях насыщенного воздуха. Теперь вы видите, что экеивалентно-по-тенциа.гьпая температура остается неизменной при адиабатических из-менениях как насыщенного, так и ненасыщенного воздуха. Вам не придется [c.36]

С. От С до Л скорость охлаждения равна скорости охлаждения насыщенного воздуха. Нижпяя граница слоя, находившаяся в А, останавливается в А. Рассмотрим теперь точку В. В точке В более низкая относительная влажность заставляет поднимать эту точку на более значительную высоту, чтобы получить достаточно низкую температуру для насыщения. На рисунке точкой насыщения будет С. От С до В, точки остановки воздуха, находившегося первоначально в В, охлаждение происходит со скоростью охлаждения насыщенного воздуха. Теперь отметим вертикальный температурный градиент от А до В . Он больше адиабатического, так как воздух насыщен и стал неустойчивым. До подъема вертикальные движения (турбулентность) внутри слоя были ограничены, так как он был устойчивым. Но после подъема переход в состояние неустойчивого равновесия значительно усиливает вертикальные движения внутри слоя. Умение распознавать это свойство конвективной неустойчивости , особенно присущее воздушным слоям, чрезвычайно важно для вас и для метеоролога при опре-делепии того, какую погоду принесет подъем крупных масс исследуемого вами воздуха. Воздух может подниматься от различных причин под влиянием местности и при взаимодействии различных по своим свойствам воздушных масс. [c.38]

Вы уже знаете о местных незначительных перемещениях воздушных масс и о динамике их подъема и опускания в свободном воздухе. При перемещении крупных воздушных масс на большие расстояния масштаб всех явлений значительно возрастает. Крупные воздушные массы часто поднимаются и опускаются в виде обширных слоев. Часто наблюдается также, что, пока слой воздуха пе насыщен влагой и находится в покое, оп устойчив (как бы дремлет). Падение температуры внутри этого слоя в направлении снизу наверх меньше адиабатического. Однако, если относительная влажность внутри слоя уменьшается по направлению к его верху, нижние части слоя при подъеме насыщаются (благодаря охлаждению при расши< рении) раньше, чем верхние. После насыщения охлаждение нижних частей слоя идет при влажноадиабатическом температурном градиенте, т. е. медленнее, чем охлаждение при сухоадиабатическом градиенте между тем верхние слои, в которых насыщения еще не произошло, будут продолжать расширяться с большим сухоадиабатическим градиентом, пока в свою очередь, так же не достигнут насыщения. [c.37]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...