Системы возбуждения разряда

СИСТЕМЫ ВОЗБУЖДЕНИЯ РАЗРЯДА [c.108]

Ввод в действие плазмотрона, его надежная и устойчивая работа в ряде случаев определяются применяемой системой возбуждения разряда. Она определяет стойкость и длительность работы электродов, стойкость разрядной камеры в ВЧИ-плазмотронах, а также может изменить условия ввода газа в разряд и условия его горения, особенно за счет разрушения электродов при возникновении дуги. [c.108]

Безэлектродные высокочастотные системы возбуждения и поддержания тлеющего разряда с помощью индуктора, расположенного снаружи рабочей камеры (рис. 6, а), обычно работают при частоте напряжения питания индуктора в диапазоне от 0,5 до 13,5 МГц (давление силана от 10 до 270 Па) и обеспечивают скорость нанесения пленок 10—100 нм/мин. Основной их недостаток — неоднородность наносимых пленок а-51 Н, связанная с ограниченными размерами рабочей камеры. [c.15]

Схема лазера на азоте приведена на рис. 32. Поскольку генерация осуществляется на длине волны 0,337 мкм, относящейся к ультрафиолетовой части спектра, все оптические элементы в ОКГ выполняются из кварца. Особого внимания заслуживает система возбуждения с поперечным разрядом и бегущим волновым фронтом. В лазерах [c.51]

Дефектоскоп содержит генератор высоковольтных радиоимпульсов, разрядно-оптический преобразователь, усилитель-формирователь выходного сигнала со стрелочным индикатором и блок питания. Работа прибора заключается в следующем. Во вторичной обмотке высоковольтного генератора индуцируется высоковольтный радиоимпульс с частотой заполнения 200. .. 250 кГц и амплитудой 70 кВ, который подается в разрядно-оптический преобразователь для возбуждения разряда в разрядном промежутке контролируемой системы. [c.470]

Пренебрегая временем разряда емкости по сравнению с временем заряда, циклические режимы питания емкости можно представить последовательностью зарядных процессов, удовлетворяющих условиям реализуемости относительно токов. Динамические и энергетические показатели циклических режимов определяются в основном параметрами зарядной системы, частотой следования разрядов и законами управления зарядных процессов. С учетом использования серийных генераторов параметры зарядной системы, а также частоту следования разрядов можно считать заданными. Тогда повышение динамических и энергетических показателей достигается оптимальным выбором законов управления зарядом емкости с помощью возбуждения синхронного генератора. [c.220]

То же справедливо и при фотолюминесценции. Внесем в зеркальную полость какое-нибудь фосфоресцирующее вещество, предварительно возбужденное освещением. Свечение нашего тела будет постепенно ослабевать действительно, свет фосфоресценции, отраженный зеркальными стенками, может частично поглощаться нашим веществом и нагревать его однако он не сможет поддерживать длительной фосфоресценции, для возбуждения которой требуется освещение светом более короткой длины волны, чем испускаемый свет (закон Стокса). Значит, и в данном случае будут иметь место постепенное нагревание тела за счет света фосфоресценции и постепенная замена этого излучения тепловым излучением нагретого тела, т. е. излучением, интенсивность и спектральный состав которого определяются температурой тела. Аналогично будет затухать свечение, вызванное кратковременным электрическим разрядом, и заменяться тепловым излучением, соответствующим установившейся температуре системы. [c.684]

Конденсатор j включен параллельно обмотке возбуждения реле Р1, для того чтобы система реагировала на весьма кратковременные нарушения контакта, в противном случае может оказаться, что длительность импульса будет меньше времени срабатывания реле и последнее не сработает. При наличии же емкости последняя успевает зарядиться значительно раньше, чем может сработать реле. Но зато ток разряда емкости дополнительно обеспечивает срабатывание реле после прекращения импульса. [c.310]

В развитии искровых радиосистем очень быстро возникло своеобразное противоречие. С одной стороны, для достижения больших дальностей связи работа на длинных волнах требовала больших мощностей, с другой стороны, применение затухающих волн, получаемых в колебательных системах с ударным возбуждением, в значительной степени (пропорционально затуханию) сводило на нет меры по увеличению мощности. Мощные передатчики затухающих волн работали с очень высокими напряжениями на антеннах, достигавшими порой нескольких десятков киловольт. В таких высоковольтных антеннах возникал коронный разряд и электрический пробой, резко возрастали потери энергии. Появилось множество серьезных технических трудностей при построении антенных систем для мощных искровых передатчиков. Приблизительно к 1905—1907 гг. был достигнут практический предел увеличения мощности искровых передатчиков длинных волн, а следовательно, и предел увеличения дальности. Эти обстоятельства вынуждали техническую мысль искать способы получения и применения для нужд радиосвязи слабозатухающих или даже незатухающих электромагнитных волн. [c.316]

Уравнения (2.22) совместно с системой уравнений (2.27) являются окончательной математической моделью СОз-лазера при заданных условиях задачи, позволяющих рассчитать необходимые характеристики излучения. Для несамостоятельного разряда возбуждения в отдельных случаях в математическом описании режима генерации лазера можно не рассматривать уравнения (2.27), а, воспользовавшись формулой (2.26), вводить в уравнения (2.22) значения табулируя осциллограммы разрядного тока. В окончательную математическую модель для расчета необходимо ввести еще значения релаксационных времен, которые определены [c.69]

В условиях газового разряда молекулы водорода при столкновении с электронами и ионами переходят с различных колебательных уровней основного электронного состояния в различные возбужденные электронные состояния, в частности в состояния и (система обозначений электронных состояний довольно сложна и в данном учебном пособии не рассматривается). При переходе в нестабильное состояние молекула диссоциирует на два атома водорода в основном Is- o-стоянии (см. 4). При переходе в устойчивое состояние образуется возбужденная молекула, которая стремится спонтанно перейти в более низкое состояние Ai 2 или Переход в состояние дает дискретный спектр, расположенный в области около 100 нм, а переход в состояние сопровождается непрерывным спектром испускания ( 65—320 нм), так как это состояние не имеет квантованных уровней. Этот спектр широко используется в практической спектроскопии в качестве источника непрерывного спектра испускания для получения ня его фоне спектров поглощения в УФ-области спектра "(см. раздел II, 11). [c.80]

В СВЯЗИ С исследованиями высокотемпературной плазмы приходится сталкиваться с понятием электронной температуры, характеризующей поток электронов в плазме. Энергию такого потока обычно выражают в электрон-вольтах тогда температура частиц с энергией в 1 эВ будет равна 1 эВ/к — 11 606 К. Все сказанное относилось к установившимся процессам в системах. При интенсивных химических, атомных и ядерных реакциях, сопровождающихся быстрым выделением тепловой энергии, нарушается равномерное распределение энергии между отдельными видами движения. Наступает термодинамическая неравновесность. Поэтому в термодинамически неравновесном газе (например, при горении, взрывах, при электрических разрядах в газах и т. п.) существует одновременно много разных температур температуры частиц (молекулярная, атомная, ионная, электронная), температуры различных степеней свободы движения частиц (поступательная, вращательная, вибрационная), а также температуры возбуждения и ионизации. При измерении температуры неравновесных газов или плазмы результаты измерения будут зависеть от того, к какому виду движения и каких именно частиц чувствителен используемый метод измерения. [c.196]

После остановки двигателя необходимо выключить зажигание на автомобиле, а на тракторе — массу . Несоблюдение этого требования влечет за собой разряд аккумуляторной батареи через обмотку возбуждения генератора. Оставленное включенным зажигание на автомобиле может также вывести из строя аппараты системы зажигания. Нельзя выключать массу при работающем двигателе. Это вызывает импульсное повышение напряжения и может привести к выходу из строя полупроводниковых приборов. [c.196]

С самоограниченными переходами время существования инверсии всего несколько наносекунд. За это время свет проходит путь менее одного метра, и если вся длина активной среды больше такого пути, то при одновременном ее возбуждении усиливаемый сигнал к моменту окончания инверсии проходит только часть среды, остальной его путь оказывается уже в поглощающей среде. Устраняется это тем, что в системе возбуждение электрического разряда — пробой по длине активной среды — производят в разное время. Для этого создается волна пробоя, распространяющаяся вдоль активной среды со скоростью, близкой к скорости света. В случае, когда за время генерации свет проходит путь, меньший, чем расстояние между зеркалами резонатора, резонатор практически становится уже ненужным. Весь процесс генерации развивается за один проход, при этом имеет место режим сверхсветимости. [c.51]

В качестве грубого индикатора вакуума в вакуумной системе используется припаянная к ней разрядная трубка. Для возбуждения разряда в трубке к одному из ее электродов прикладывается электрод искрового течеиска-теля, другой электрод трубки можно оставить свободным или заземлить для облегчения возбуждения электрического разряда. Возникающий электрический разряд сопровождается свечением, по характеру которого можно оценивать степень разрежения в вакуумной системе. [c.385]

Квантовые генераторы на молекулярном водороде в вакуумном ультрафиолете осуществлены в работах [289, 290, 292— 297]. Длительность импульса 1—2 нсек, максимальная мощность 1,5 кет. Для создания таких импульсов использовалась схема Шипмана [298], в которой осуществляется система с поперечным разрядом и с бегущей волной возбуждения. Разряд происходил в узких каналах следующих размеров 120X1.2Х Х0,04 см [289] и 100X1.2X0,3 см [290]. Разрядный промежуток, как ясно из рис. 1.52а, находился в разрыве высоко- [c.68]

Лазер (оптический квантовый генератор) - устройство, преобразующее различные виды энергии (электрическую, световую, химическую, тепловую и Т.Д.) в энергию когерентного электромагнитного излучения оптического диапазона. Действие лазера основано на использовании индуцированного излучения света системой возбужденных атомов, ионов, молекул или других частиц вещества активной средой), помещенной в оптический резонатор. Такое усиление возможно, если активная среда находится в состоянии так называемой инверсии населенностей, когда равновесное распределение частиц (электронов, атомов, ионов, молекул и др.) активной среды по уровням энергии нарущается и число частиц на возбужденном энергетическом уровне превьшает число частиц на ниже расположенном уровне. Для создания и поддержания в активной среде инверсии населенностей применяются различные методы возбуждения (накачка), зависящие от структуры активной среды. Накачка может осуществляться под действием света оптическая накачка), пучка электронов, сильного электрического поля, в газовом разряде, в результате химических реакций, инжекции неравновесных носителей заряда инжекционная накачка), посредством пространственной сортировки молекул (в молекулярных генераторах) и другими методами. [c.510]

При напряжении на конденсаторе 650— 700 в происходит разряд конденсатора С1 через дроссель ДР2 и селеновый выпрямитель СВ на поджигатель И, т. е. возникает дуга между игнайтером и катодом, вызывающая появление катодного пятна. Зажигание вентилей при такой системе возбуждения катодного пятна происходит на несколько градусов раньше появления на главном аноде положительного напряжения. [c.582]

Возбуждение разряда в объеме может быть произведено прикосновением электрода высокочастотного трансформатора к поверхности стеклянной детали системы. Следует иметь в виду, что искра, бьющая с острия электрода в течение длительного времени в одно и то же место стекла, может пробить его и образовать течь. Поэтому дляиспыта- [c.138]

Контакт А1 предназнечен для присоединения сигнальной лампочки разряда аккумулятора. Лампочка загорается при включении зажигания и горит до тех пор, пока генератор не начнет заряжать аккумулятор. При использовании системы возбуждения от аккумулятора кроме сигнельной лампочки необходимо еще тепловое управляющее устройство. Пример такого устройства будет описан в следующем параграфе. [c.45]

Поскольку характер импульса лазера определяется характером импульса возбуждения, то к системе возбуждения предъявлены повышенные требования. Для создания мош-ного возбуждающего импульса с формой, близкой к прямоугольной используется импульсный генератор на длинной линии с сосредоточенными параметрами. Эта линия обеспечивает имлульс длительностью 280 мкс с амплитудой 4 кВ. Цепь разряда замыкается с помощью игнитрона, который, кроме того, предотвращает произвольное зажигание импульсной лампы во время заряда линии, а это особенно важно, поскольку линия заряжается до потенциала, превышающего напряжение в два раза. Импульсная лампа зажигается либо вручную, либо автоматически — подачей ка внешний электрод высокобольтного пускового импульса. [c.170]

Инверсная заселенность уровней. Как увидим в дальнейшем, систему, энергетические уровни которой удовлетворяют определенным условиям, можно перевести в состояние с инверсной населенностью уровней. Процесс перевода системы в инверсное состояние называется накачкой. Накачку можно осуществить оптическими, электрическими и другими способами. При оптической накачке атомы, поглощая излучение, переходят в возбужденное состояние. При электрической накачке (например, в газообразной среде) атол ы переходят в возбужденное состояние благодаря неупругим столкновениям атомов с электронами в газовом разряде. В этой связи следует еще раз отметить идею В. А. Фабриканта, выдвинутую в 1939 г., сущность которой заключалась в том, чтобы с помощью спеи,иальных молекулярных примесей избирательно исключить некоторые нижние энергетические состояния, в результате чего осуществилась бы инверсная заселенность. [c.382]

ПЛАЗМЕННАЯ ЧАСТОТА — частота ленгмюровских колебаний, называемых также плазменными колебаниями и продольными (к II Е) колебаниями пространственного заряда Юр = У4лпе /т , п — плотность, е и — заряд и масса электрона, к — волновой вектор, Е — электрич. поле, вызываемое разделением зарядов. В холодной плазме (Tg = Ti) ленгмюровские колебания не обладают дисперсией, т. в. П. ч. Шр не зависит от длины волны. Подробнее см, в ст. Волны в плазме. ПЛАЗМЕННАЯ ЭЛЕКТРОНИКА — раздел физики плазмы, изучающий коллективные взаимодействия плотных потоков (пучков) заряж. частиц с плазмой и газом, приводящие к возбуждению в системе линейных и нелинейных эл.-магн. вола и колебаний, и использование эффектов такого взаимодействия. Прикладные задачи, к-рые ставит и решает П. э., определяют её осн, разделы плазменная СВЧ-электроника, изучающая возбуждение в плазме интенсивного когерентного эл.-магн. излучения, начиная от радио-и вплоть до оптич. диапазона длин вола плазменные ускорители, осн. на явлении коллективного ускорения тяжёлых заряж. частиц электронными пучками и волнами в плазме плазменно-пучковый разряд, основанный на коллективном механизме взаимодействия плотных п.уч-кон заряж. частиц с газом турбулентный нагрев плазмы плотными пучками заряж. частиц и коллективные процессы при транспортировке и фокусировке пучков в проблеме УТС (см. Ионный термоядерный синтез) неравновесная плазмохимия, изучающая процессы образования возбуждённых молекул, атомов и ионов при коллективном взаимодействии пучков заряж. частиц с газом и плазмой. [c.606]

Указанные технические и эксплуатационные сложности реализации разрядов с электронным пучком можно во многом обойти, используя для накачки СОг-лазеров рассмотренный в гл. 3 несамостоятельный разряд, поддерживаемый периодическими импульсами ионизации. В литературе этот тип разряда часто называют комбинированным. Наиболее подготовленная для практической реализации схема такого разряда приведена в табл. 4.5 (схема 4). Ионизация газоразрядного промежутка осуществляется периодически создаваемыми емкостными импульсными разрядами, возникающими при подаче на расположенные с наружной стороны диэлектрических стенок камеры тоководы. Несамостоятельный ток поддерживается между системой штыревых катодов и трубчатым анодом. Лазеры с данным способом возбуждения обладают однородной активной средой, имеют повышенные значения КПД и перспективы дальнейшего повышения мощности. [c.141]

В основе спектрального анализа лежит исследование излучения паров металла. Перевод испытуемого металла в парообразное состояние достигается действием дугового или искрового разряда между металлом и электродом, изготовленным из угля, чистого железа или меди. В дуговом или искровом разряде часть материала электрода и изделия разогревается и частично испаряется (температура дугового разряда 4000—8000 °С, искрового 10 000—12 000°С). Для испарения металла и возбуждения спектра применяются искровые и дуговые генераторы, которые входят в комплект стилоскопи-ческих установок. Электрическая схема генератора позволяет получать электрическую дугу или низковольтную искру, удовлетворяющую условиям проведения анализа. Возбужденные атомы, образующие разрядное облако, дают излучение, длина волны которого определяется природой элемента. Это излучение при помощи оптической системы спектрального аппарата, представляющей собой систему линз и призм, разлагается с образованием линейчатого спектра (рис. 3.1). Поскольку атомы излучают энергию дискретно, спектр [c.63]

Своеобразный характер в случае газовых активных сред приобретает такой общий метод создания инверсии, как оптическая накачка. В силу малой плотности газов их резонансные линии поглощения узки. Поэтому оптическая накачка может быть эффективна, если источник накачки достаточно монохроматичен (обычно используются лазерные источники). При электроннолучевом возбуждении газовых сред происходит ионизация газа электронами высокой энергии. Основное преимущество электронного пучка связано с его высокой проникающей способностью, что позволяет вводить значительную энергию в активную среду с большим давлением. Электронный пучок в газовых лазерах может выполнять различные функции. Чаще всего его используют для создания объемнооднородных газовых разрядов. Однако пучок электронов можно использовать и непосредственно для создания инверсной заселенности в газовых системах. Поскольку основная часть энергии, теряемой быстрыми электронами в газе, расходуется на ионизацию атомных частиц, то наиболее эффективные механизмы преобразования энергии пучка в энергию возбу- [c.42]

Остановимся кратко на случае расчета характеристик СО2-лазера, когда его активная смесь возбуждается самостоятельным разрядом с источником предыонизации. Исходными уравнениями, описывающими генерацию такого лазера, являются системы (2.22) и (2.20), которые по математическому содержанию, а значит и по применяемым при их решении численным методам и построению программ на ЭВМ, ничем не отличаются от уравнений С02-лазера при несамостоятельном разряде возбуждения. Однако по физическому содержанию описание этих двух типов разрядов отличается друг от друга. Прежде всего для самостоятельного разряда несправедлива формула (2.26), т. е. для каждой выбранной смеси дрейфовая скорость электронов будет разной. Кроме того, существенные трудности при реализации уравнений (2.20) для самостоятельного разряда связаны с определением констант элементарных процессов а, р, т], появляющихся в уравнении, которое описывает развитие электронных лавин в смесях СО2—N2—Не. Эти трудности при разработке С02-лазеров с различными составами газов можно обойти, если воспользоваться методом исследования самостоятельного разряда, рассмотренным в работах [80, 152]. В них для конкретной смеси СО2—Не = 1—1—8 pz = = 1 атм) авторами проводились исследования основных характеристик самостоятельного разряда (форма и длительность импульсов тока и напряжения, их амплитуда и т. д.), причем они измерялись экспериментально и рассчитывались на ЭВМ с помощью уравнений (2.20). Конечным результатом этих исследований являются выражения, позволяющие при известной геометрии разрядной камеры определить функцию Пе (t) в самостоятельном разряде. Далее эти выражения для Пд (t) подставлялись в уравнения генерации, по которым и рассчитывались выходные характеристики излучения С02-лазера и которые сопоставлялись с характеристиками, измеренными в эксперименте [1 ]. Что касается остального алгоритма расчета, то он ничем не отличается от вышеизложенного примера расчета характеристик С02-лазера с несамостоятельным разрядом возбуждения. [c.71]

Усилитель. Проблемы разработки и расчета характеристик усилителя в лазерной системе, в том числе и на основе газов, возникают прежде всего тогда, когда от этой системы необходимо получить более короткие и более интенсивные импульсы излучения, чем при использовании одного генератора с применением техники модуляции добротности и сихронизации мод. Кроме этого усилитель широко используется в лазерных системах с частотной селекцией и селекцией пространственного распределения поля излучения. В таких системах исходное излучение формируется задаюш,им генератором небольшой мош,ности, в кототом разработанными методами селекции частоты и пространственного распределения сравнительно легко добиваются заданных характеристик излучения. Роль усилителя в такой системе сводится к усилению полученного от задаюш,его генератора излучения до нужного уровня мош,ности, причем искажения, вносимые усилителем во все характеристики исходного сигнала, не должны превышать пределов точности их экспериментальных определений. В этом разделе мы остановимся на анализе и расчете характеристик молекулярных газовых усилителей (МГУ) излучения СОа-лазера. Это опять же связано с широким кругом прикладных задач, в которых используют такие системы, начиная от лазерного термоядерного синтеза и прикладной нелинейной оптики в ИК-Диапазоне и кончая современной технологией. Сразу отметим, что весь алгоритм этого анализа и расчета может быть использован при разработке усилителя на любых газах с возбуждением его активной смеси электрическим разрядом. Обш,ей схемой анализа МГУ можно считатьструктурнуюсхему для лазеров (см, рис. 2.3). Для задач усилителя в ней исключается из описания Резонатор и вместо уравнения, описываюш,его режим генерации, в блоке Mil в полуклассическую модель вместо (2.21, г) и в балансную модель вместо (2.22, в) вводятся уравнения, описываюш,ие прохождение излучения в среде усилителя, а именно [c.77]

В середине 70-х годов в СССР и США были созданы СОг-лазеры высокого давления (десятки атмосфер), получившие название электроионизационных [13]. Существенное повышение давления активной среды потребовало принципиального усложнения системы накачки. В таком лазере возбуждение молекул осуществляется в два этапа. На первой стадии активное вещество облучается мощным электронным пучком от специального ускорителя электронов. Высокоэлектронные пучки пронизывают активную среду и, сталкиваясь на своем пути с молекулами газа, ионизируют последние, т. е. порождают вторичные электроны по всему объему. Такая предварительная ионизация создает условия для последующего зажигания разряда в плотной газовой среде также равномерно по всему объему. [c.34]

Очень интересными и перспективными источниками являются системы типа плазменного фокуса [265, 266]. Сжатие мощного Ихмпульсного разряда е является цилиндрическим, а имеет фокус вблизи анода, который является источником нейтронов. Размеры области сжатия — десятые. миллиметра, температура больше 100 ООО °К, а плотность частиц больше 10 см при длительности импульса 0,1 мксек. В разряде типа плаз.менного фокуса возбуждаются даже линии с потенциалами возбуждения 4 кэв, удается зарегистрировать линии №е IX, АгХУИ и Аг XVIII. [c.66]

В работе [185] использовалась установка, изображенная на рис. 7.7. Установка состояла из лампы, в которой возбуждалась резонансная линия водорода, источника водородных атомов, оптической системы, детектора, усилителей, модулятора магнитного поля. Атомы создавались в высокочастотном разряде (частота 2450 Мгц) при диссоциации водорода, содержащегося в смеси гелия с парами воды. Источник водородных атомов помещался на расстоянии 10 см от магнита, резонансное излучение от диссоциатора не попадало в рассеивающий объем. Концентрация атомов, дошедшая до этого объема, составляет A 10 атом1см . Скорость течения гелия 1 м/сек, давление гелия 1 тор. Атомы водорода рекомбинируют на платиновой сетке, пройдя объем, в котором наблюдается рассеяние, и попадают в резонансную лампу, где молекулы вновь диссоциируют и атомы водорода возбуждаются до уровня 2 Р. Такой процесс рекомбинации и диссоциации молекул водорода необходим для устранения поглощающего резонансное излучение слоя атомов водорода между лампой и рассеивающим объемом. Эксперимент заключается в наблюдении рассеяния излучения L . Рассеяние наблюдалось в направлении, перпендикулярном к направлению возбуждения излучения и направлению магнитного поля. Резонансная лампа изготовлялась из кварца и находилась на расстоянии 21 см от рассеивающего объема. Вместо окон из Mgp2, которые теряют свою прозрачность под действием излучения, употреблялись платиновые сетки. Они ставились на выходе из лампы и в том месте, где излучение входит в рассеивающий объем. Окно, обращенное к детектору, сделано из Mgp2. Оно не теряет свою прозрачность, так как интенсивность рассеянного света мала. Детектором служила ионизационная камера, наполненная N0, в качестве магнита использовался соленоид, обеспечивающий высокую однородность поля во всей области рассеяния (20 см ). Модуляция проводилась с частотой 17 гц. Напряженность поля измерялась с помощью зонда. Экспериментально определялась напряженность поля, при которой резонансная флуоресценция была максимальна. Пересечение уровней происходит при напряженности поля 3484 гс, что соответствует разности энергий между уровнями Рз,2 и 10969,13 Мгц или 0,3658901 см К В работе [181] эта же величина оказалась рав- [c.314]

Экуипмент. Установка состоит из источника питания постоянного тока, системы питания головки газом, аппаратуры для подачи наносимого материала, регулирующей аппаратуры и плазменной головки. Источником питания может быть либо выпрямитель, либо сварочный генератор. Возбуждение дуги производится с помощью высокочастотного разряда. В качестве ппазмообразующего газа используется азот с добавкой 3—10% водорода. Могут также применяться и другие газы, например аргон. Рабочее напряжение 60—70 в при токе 400 а, мощность, потребляемая головкой, 25 квт, в некоторых случаях может быть увеличена до 50 квт. Система охлаждения головки замкнутая с теплообменником. Охлаждающей средой является дистиллированная вода. Токоподводящие кабели проложены в шлангах, подающих воду. Наносимый материал подается транспортирующим газом через отверстие в канале сопла, направленное под углом к потоку плазмы. Для облегчения управления головка снабжена противовесом [28]. [c.30]

Условия появления. Это относительно слабая интеркомбинационная система, и интенсивной она бывает только при особых условиях возбуждения. Впервые она была обнаружена Вегардом в спектре люминесценции твердого азота. Каплан получил эти полосы в специальной разрядной трубке, состоящей из короткой капиллярной трубки (1 мм) и сферического баллона емкостью 500 см . Свечение возбуждалось неконденсированным разрядом полосы появлялись также в послесвечении. Бернар наблюдал другую часть этой системы, возбуждая электронным пучком смесь азота и аргона. Некоторые из этих полос встречаются в спектре северного сияния. [c.160]

Положительный, столб. При неконденсированном разряде положительный столб представляет собой источник, во многом сходный с дугой. Получаемые от него спектры являются, как правило, спектрами нейтральных атомов и молекул, но достигаемое число возбужденных состояний больше, чем в пламени или в дуге в воздухе. Так, в присутствии СО или С0.2 четвертая положительная система и система Ангстрема молекулы СО легко появляются в положительном столбе, между тем как в пламени СО они не наблюдаются, а в дуге наблюдаются с трудом. Возбуждение, повидимому, обусловлено главным образом электронными ударами элекгроны имеют максвелловское распределение скоростей, соответствующее, однако, температуре, значительно превосходящей температуру молекул газа в трубке. Распределение молекул по возбужденным уровням весьма зависит от природы и давления газа в трубке и от напряженности электрического поля вдоль столба. Как понижение давления, так и повышение напряженности поля благоприятствуют более высоким возбужденным уровням. Условия возбуждения, повидимому, зависят главным образом от отношения поля к давлению, Х/р, или, более точно, от произведения А"л-поля на длину среднего свободного пробега электрона. [c.225]

Наблюдались две системы полос испускания подобного типа упоминавшиеся ранее полосы NH2 в спектрах испускания различных пламен, в спектрах разрядов, а также в спектрах комет. Единственное отличие от спектра поглощения заключается в том, что в спектре испускания появляются полосы, у которых в нижнем состоянии возбуждено по одному или по нескольку квантов одного или большего числа колебаний. Второй является система полос в спектре пламени окиси углерода, которые оставались не отнесенными в течение нескольких десятилетий. Однако недавно Диксон [283] показал, что эти полосы обусловлены изогнуто-линейным переходом в молекуле СОз- Все наблюдавшиеся полосы связаны с переходами с двух самых низких колебательных уровней возбужденного состояния (типа В2), в котором молекула сильно изогнута (0 122°). В нижнем же (в основном) -состоянии, в котором молекула линейна, в переходах участвуют высокие возбужденные колебательные уровни. Наблюдается характерное чередование четных и нечетных подполос в последовательных полосах прогрессии по 2, однако колебательная структура усложнена наличием резонанса Ферми. Переход относится к параллельному типу (фиг. 90, а), т. е. К = I" и были идентифицированы полосы со значениями от О до 4. Определение величины А — В ъ возбужденном состоянии не может быть произведено непосредственно из спектра (поскольку АК = 0), как и в случае спектра поглощения СЗг- Для этого необходимо знать разности энергий между уровнями с различными значениями I в нижнем состоянии. В случае молекулы СО2 такие разности энергий могут быть получены экстраполяцией данных из инфракрасных спектров (Куртуа [246]). Полученные вращательные постоянные верхнего состояния приведены в табл. 64 приложения VI. [c.218]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...