Петля смещенная

Рассмотрим дислокационную петлю D в поле упругих напряжений созданных действующими на тело внешними нагрузками, и вычислим силу, действующую на нее в этом поле. Согласно общим правилам для этого надо найти работу производимую над дислокацией при бесконечно малом ее смещении. [c.159]

Вернемся к введенному в 27 представлению о дислокационной петле D как линии, на которую опирается поверхность (5д) разрыва вектора смещения величина разрыва дается формулой [c.159]

Другой сопровождающий выбивание эффект состоит в том, что-смещающийся атом перед остановкой (когда сечение взаимодействия-с другими атомами резко возрастает) может передать свою энергию сразу большому числу атомов, В результате большое количество атомов покидает свои места в решетке. Это явление называется пиком смещения. Возникновение пика смещения с последующей его-релаксацией приводит к сильному перемешиванию атомов. В ре-зультате уничтожаются многие точечные дефекты, но возникают более сложные дефекты, например, дислокационные петли. [c.653]

Такой эффект объясняется обменной анизотропией между ферромагнитным кобальтом и антиферромагнитной оксидной фазой. Путем измерения смещения петли как функции температуры было найдено, что эффект исчезает около точки Нееля, которая для окиси кобальта равна 290 К. Удаление окисного слоя путем восстановления также сопровождается появлением симметричной петли, но ее смещение может быть снова вызвано путем повторного окисления. Подобные же результаты наблюдались и ДЛЯ Fe—Со частиц. [c.237]

Намагничивание при переменном поле. Если поместить в магнитное поле образец, то в нем появляется отличный от нуля результирующий магнитный момент. Исследования показывают, что это происходит вначале за счет роста объемов тех доменов, у которых магнитные моменты совпадают с направлением внешнего поля или близки к нему, при этом уменьшается объем доменов, намагниченных энергетически менее выгодно. Этот процесс идет путем смещения стенок доменов его сокращенно именуют процессом смещения. В более сильных полях намагничивание происходит за счет того, что магнитные моменты доменов поворачиваются в ту сторону, в которую направлено внешнее поле. Эти процессы именуются процессами вращения. В области очень сильных полей увеличение магнитной индукции практически не происходит, так как почти все моменты уже ориентированы по полю. Магнитная индукция, отвечающая этому состоянию материала, называется индукцией насыщения Bs- При дальнейшем возрастании внешнего поля намагничивание увеличивается слабо лишь за счет парамагнетизма. Если теперь уменьшать напряженность поля, то магнитные моменты доменов начнут поворачиваться в обратных направлениях, однако суммарный магнитный момент при Я О не обращается в нуль. В образце сохраняется преимущественная ориентация части магнитных моментов. Явление отстаивания изменений индукции от изменений напряженности поля называется гистерезисом. Петля гистерезиса устанавливается только после много- [c.228]

Различают ферриты со спонтанной и индуцированной прямоугольностью петли гистерезиса. В первых — прямоугольность обусловлена составом и условиями обжига и охлаждения. Индуцированная прямоугольность образуется в результате термомагнитной обработки. Основное значение имеют ферриты со спонтанной прямоугольностью ее появление обусловлено необратимым процессом смещения доменных стенок. Это может быть получено при условии высокой магнитной анизотропии кристаллов в сочетании с низкой магнитострикцией и локальными неоднородностями и искажениями структуры, задерживающими доменные стенки в состоянии остаточной намагниченности. Такие условия создаются по преимуществу в кобальтовых, литиевых и некоторых других ферритах. [c.258]

Опытные данные, однако, свидетельствуют о том, что влияние статической нагрузки в области малых значений долговечности (Л = 10- 10 ) также значительно. Так, по данным К. Р. Миллера и Дж. Марина влияние средней деформации на долговечность уменьшается с ростом числа циклов (рис. 89), т. е. с переходом в область упругих деформаций. Такой результат представляется вполне естественным, если учесть, что перевод петли о—е в область больших пластических деформаций (в одной из крайних точек цикла) под действием нагрузки От (см. рис. 88,6, в) значительно больше влияет на долговечность, чем смещение петли в области упругого деформирования. Поэтому уравнение Закса [c.155]

Необратимость при смещении границ доменов. Наличие в ферромагнетике различного рода неоднородностей — примесей, немагнитных включений, напряженных областей и т. д. может оказывать сильное влияние на энергию стенок Блоха, повышая или понижая ее, т. е. создавая для этих стенок потенциальные ямы, которые они проходят при своем смещении на первой стадии намагничивания. При размагничивании часть стенок может застревать в этих ямах, вследствие чего домены, которые были намагничены вдоль поля, сохраняются и после снятия его, вызывая остаточную намагниченность Вг (рис. 11.3). Для уничтожения этой намагниченности необходимо действие поля // противоположного направления. Регулируя факторы, определяющие кривую намагничивания и размагничивания, можно в широких пределах менять форму и размеры петли гистерезиса. В однородных ферромагнетиках, содержащих минимальное количество дефектов, петля гистерезиса может быть очень узкой. [c.299]

Соответствующая диаграмма сила-смещение представлена на рис. 7.3. Она является наложением двух графиков, изображенных на рис. 7.1. Легко посчитать, что работа силы f t) на смещении u t) за один период 2я/со равна (7.3). Зависимость между силой и смещением в виде замкнутой кривой, аналогичной изображенной на рис. 7.3, носит название гистерезисной петли. Читатель может убедиться прямым расчетом, что энергия Wd, поглощенная за период (работа внешней силы), равна площади гистерезисной петли независимо от ее формы. [c.210]

Характеристика ветви убывания выходного напряжения гистерезисной петли зависит от экспериментального значения входного напряжения, поскольку запирающие напряжения на диодах определяются теперь не только напряжениями смещения, но и зарядами на конденсаторах. [c.355]

При применении в качестве динамических корректирующих устройств различных упругих и упруго-фрикционных муфт их параметры, оптимальные относительно принятых динамических критериев качества, устанавливаются в результате решения задачи параметрического синтеза крутильной системы с корректирующим устройством. Рассеяние энергии в муфтах обеспечивается обычно за счет фрикционных связей сухого трения между ведущей и ведомой частями муфты. Обобщенная упругая характеристика таких муфт представлена петлевой кусочно-линейной зависимостью F(a) с шириной петли 2F , где F — упругий момент, а — относительное крутильное смещение ведущей и ведомой частей муфты, Fr — момент сухого трения в муфте (рис. 89, а). Рабочая точка характеристики, соответствующая рассматриваемому равно- [c.296]

Повышение температуры облучения от 150 до 800° С и выше вызывает рост скоплений смещенных атомов до размеров, соизмеримых с размерами кристаллитов. Возникает, по существу,, дополнительная плоскость в решетке графита, представляющая собой краевую дислокацию. Размеры такой дислокационной петли увеличиваются в результате захвата диффундирующих атомов. [c.191]

Максимальное отклонение петли происходит в узле 15 горячей ветки (см. рис. 6.2) через 1,5 с от начала землетрясения и составляет по компонентам вдоль осей X, Y к Z соответственно -8,5 10 м -1,1 10" м -1,4 10 м . Смещение же вдоль оси X достигает максимального значе- [c.198]

Кривые частных циклов, выходящие из точек поворота and, имеющих одинаковые ординаты, могут быть совмещены путем параллельного смещения (петли аЬ и de при совмещении совпадают). [c.17]

Особые формы петель гистерезиса. У подавляющего большинства магнитно-твердых материалов форма предельной петли М — fl (Я) имеет одинаковый характер. В приведенных масштабах гистерезисные петли разных материалов (построенные в координатах М, Н) почти совпадают. Исключение составляют только смещенная и прямоугольная петли. [c.17]

Механизм образования радиационных дефектов и изменение физических свойств материалов под действием реакторного облучения как в ТЯР, так и в реакторах деления состоит в том, что рожденные в реакторе частицы (нейтроны, электроны, 7-кванты, а-частицы и т. д.) создают в облучаемом материале при упругих столкновениях с его атомами ПВА, которые, в свою очередь, создают каскад смещенных атомов и вакансий. В материале возникает ль-шое число точечных дефектов с неоднородной пространственной плотностью. Далее эти дефекты под действием температуры, механических напряжений и облучения испытывают сравнительно медленную эволюцию, образуя комплексы точечных дефектов, выделяясь на внедрениях и неоднородностях, создавая дислокационные петли и поры. Эта эволюция и ее результат — изменение физических свойств материала — рассмотрены в следующих главах. [c.46]

Установлено [12], что облучение металлов с ГЦК- и ОЦК-решет-ками нейтронами при температурах ниже 0,25 Т приводит в основном к образованию кластеров и дислокационных петель вакансионного и межузельного типов. Вследствие предпочтительности захвата дислокациями межузельных атомов (отношение эффективностей захвата дислокацией межузельного атома и вакансии близко к величине 1,015 [13]) при облучении должны развиваться только дислокационные петли межузельного типа. Этот теоретический вывод в целом подтверждается электронно-микроскопическими исследованиями. Однако в чистых металлах после низкотемпературного облучения наблюдаются и дислокационные петли вакансионного типа малых размеров (меньше 25 А). Полагают, что они образуются непосредственно в каскаде смещений, создаваемом быстрыми частицами. [c.61]

Рис. 132. Смещение петли у-раство-poD 1 системе Fe—Сг—С d аависи-мости от содержания Сг ц С

В связи с этим возможны две существенно различные физические ситуации. В одной из них 6V н О, смещение линии дислокации не связано с изменением объема. Так будет, если смещение происходит в плоскости, определяемой векторами t и Ь. Эту плоскость называют плоскостью скольо/сения данного элемента дислокации. Огибающую семейства плоскостей скольжения всех элементов длины петли D называют поверхностью скольжения дислокации она представляет собой цилиндрическую поверхность с образующими, параллельными вектору Бюргерса Ь ). Физическая особенность плоскости скольжения состоит в том, что только в ней возможно сравнительно легкое механическое перемещение дислокации (о котором в этом случае обычно говорят как о ее скольжении) 2). [c.160]

Предположим, что образец намагничен до насыщения. Попытаемся размагнитить его, уменьшая постепенно внешнее поле до нуля. Изменение намагниченности не будет теперь описываться той кривой, которая наблюдалась при намагничении образца (рис. 10.18,г). Из-за того что произошло необратимое смещение границ доменов при Н=0, сохранится некоторая намагниченность JR, получившая название остаточной. Для достижения нулевой намагниченности требуется приложить размагничивающее поле Не, называемое коэрцитивной силой. Когда поле И достигает больших отрицательных значений, образец намагничивается до насыщения в противоположном направлении. Полный цикл перемаг-ничения при изменении поля от —Н до Н описывается петлей гистерезиса, изображенной на рис. 10.2. [c.345]

Петля гистерезиса, снятая Кюртн при Л = 0,40 R с максимальным полем 5 эрстед, приведена на фиг. 60. На график нанесены как несмещенная, так и смещенная петли (см. п. 58). Остаточный магнитный момент в несмещенной петле намного больше, чем его значения на фиг. 59, а различие между смещенной и несмещенной петлями сравнительно neB JtHKO (ср., например. [c.536]

Указанные типы дислокаций являются предельными, поскольку предельными (О и я/2) будут углы между векторами Бюргерса и осями дислокаций. Помимо них встречаются промежуточные случаи взаимной ориентации вектора Бюргерса и оси дислокации. Их часто называют смешанными и нередко рассматривают как наложение краевой с вектором Бюргерса 6x=bsina и винтовой с ЬК = 6 os а дислокаций (а — угол между Ь и осью дислокации). Угол а не обязательно постоянен вдоль дислокации, поскольку дислокации могут быть и криволинейными. Однако величина относительного смещения двух частей кристалла неизменна, и поэтому вектор Бюргерса по всей длине любой дислокации остается постоянным. Дислокационные линии могут заканчиваться на поверхности кристалла, границах зерен, других дислокациях, могут образовывать замкнутые петли. Дислокационные линии в виде замкнутой петли называют дислокационной петлей. Характерная особенность — отсутствие точек выхода на поверхность. Такие дислокации возникают, например, за счет схлопывания плоских скоплений вакансий и т. п. Дислокационные петли широко распространены в материалах, подвергнутых радиационному воздействию,] поскольку при бомбардировке кристалла нейтронами или заряженными частицами часть атомов оказывается выбитой из своих мест, в связи с чем возникают вакансии (и межузельные атомы). Одиночные [c.239]

Магнитная проницаемость в области кривой намагничивания (рис. 42), где обратимые смещения стенки сменяются необратимыми, называется максимальной магнитной проницаемостью Магнитопроницаемые материалы, т. е. материалы, легко намагничивающиеся, называются магнитномягкими материалами. Гистерезисная петля для этих материалов имеет небольшую площадь. Главным источником коэрцитивной силы в мягких магнитных материалах является сопротивление перемещению стенок доменов, оказываемое частицами немагнитных окислов, диспергированных внутри кристалла, [c.63]

X 10 дж/м (4-10 r -э). Если частицы охлаждаются до низких температур без поля, то петля гистерезиса располагается симметрично с большим боковым наклоном, при этом Не = 95 520 а/м (1200 э). Подобное смещение петли гистерезиса обусловлено одноосной анизотропией кобальта и однонаправленной анизотропией, возникающей в связи с наличием окисной пленки. [c.237]

Ферромагнитные материалы с широкой петлей гистерезиса ( 17.1), именуемые магнитнотвердыми, обладают весьма большой коэрцитивной силой, что связано с их структурными особенностями. При рассмотрении условий намагничивания отмечалось, что ряд факторов — наличие внутренних напряжений, искажений решетки и включений препятствует смещению границ между доменами, что сказывается в появлении высокой коэрцитивной силы. Однако исключительно высокие значения Яс, получаемые для некоторых сплавов, уже нельзя объяснить влиянием указанных факторов. Для сплавов с коэрцитивной силой свыше 40 ООО ajM допускают возможность образования в процессе охлаждения изолированных намагниченных частиц — доменов, расположенных среди слабомагнитной фазы процессы смещения в таких материалах затруднены и их перемагничи-вание возможно только с помощью процесса вращения. Исследования показывают, что достаточно небольшого количества изолированных намагниченных частиц, чтобы материал имел весьма высокую коэрцитивную силу. В некоторых сплавах этого типа охлаждение ведется в магнитном поле, магнитные моменты в изолированных доменах оказываются ориентированными по направлениям, близким к направлению магнитного поля. Получены сплавы не только с магнитной, но и с кристаллической текстурой. [c.261]

Рис. ЫО. Гистерезпсиая петля и основная кривая электрического смещения в зависимос,ти от напряженности поля (о), зависимость диэлектрической проницаемости от напряженности поля (б), построенная исходя из основной кривой

Если теперь снизить поле смещения ниже поля коллапса, то ЦЛ1Д не появятся, так как для этого необходимо образование зародышей, происходящее лишь при приложении к пленке обратного поля выше поля коллапса. Если такое поле приложить ко всей пленке, то она просто перемагнитится в обратном направлении. Если же, сделав прямое поле смещения ниже поля коллапса, обратное поле прилол<ить локально, например, пропустив импульс тока через небольшую проводниковую петлю, расположенную над пленкой, то под петлей образуется ЦМД, который останется и после прекращения импульса тока. Этот ЦМД является, таким образом, элементом памяти его наличие свидетельствует о том, что через петлю был пропущен импульс тока. Радиус ЦМД в топких пленках таких ма- -териалов, как магнитно-одноосные гранаты, составляет всего лишь доли микрометров, так что плотность записи информации может быть очень высокой. [c.314]

Природа упрочнения материалов от облучения связана с образованием довольно сложного сочетания различного вида дефектов, смещенных атомов и вакансий, препятствующих движению дислокаций при пластическом течении материала. 1а дислокациях образуются пороги, происходит конденсация вакзи-сий или скопление внедренных атомов и вакансий, которые ведут себя подобно выделениям. В результате скопления вакансий образуются мелкие дислокационные петли, а от скопления внедренных атомов — более крупные петли дислокаций. При этом повышается плотность дислокаций и соответственно растет предел текучести. [c.35]

Смещенная петля (рис. 18, а) имеет такую же форму, как обычная, но сдвинута относительно начала координат. Она сопутствует одновременному существованию у материала ферромагнитного и антиферромагнит-ного состояний. Эффект смещения наблюдается у однодоменных частиц ферромагнитных металлов, покрытых слоем антиферромагнетика (например, у оксидированных частиц кобальта) и у некоторых сплавов (никель — марганец, железо — алюминий, уран — марганец и др.), хотя для сплавов еще не решен вопрос о существовании дискретных ферромагнитных и антиферромагнитных областей. Для получения сдвинутой петли материал должен пройти термомагнитную обработку путем охлаждения в сильном магнитном поле (порядка 1000 кА/м) от температуры Нееля для антиферромагнетика до темпера- [c.17]

При теоретическом исследовании зарождения промежуточных дислокационных петель в большинстве случаев предполагается, что минимальный зародыш петли — диинтерстиция [38]. Согласно теории гомогенного зарождения петель их равновесная концентрация l на стадии завершения зарождения изменяется с температурой Т и скоростью смещения атомов К по следующему закону [39] [c.120]

Согласно уравнению (5.3) в условиях низкотемпературного облучения вакансионные петли сокращаются из-за преференса дислокаций по отношению к межузельным атомам (DfiiZi > Dfi z ). При высокой температуре облучения их сокращение ускоряется термической эмиссией вакансий из петель, В результате вакансионные петли не развиваются при электронном облучении, не способном создавать каскады смещения, за исключением областей вблизи дислокаций и очень тонких фольг, где нарушение соотношения концентраций вакансий и межузельных атомов создает условия для зарождения и роста вакансионных петель [40, 45]. [c.122]

В случае нейтронного и ионного облучения возникают каскады смещений [46]. Электронно-микроскопическое исследование многочисленных ГЦК- и ОЦК-металлов показало, что области каскада, обогащенные вакансиями, разрушаются с образованием вакансионных петель [47, 48]. Эти петли в большинстве случаев сокращаются в процессе облучения, однако при импульсном облучении периодически существует временной интервал одновременного развития вакансионных петель и пористости, что накладывает отпечаток на развитие последней. При непрерывном нейтронном или ионном облучении на некотором этапе устанавливается характерное для данных условий облучения соотношение скоростей следующих процессов зарождение вакансионных петель при разрушении вновь образующихся под воздействием облучения каскадов смещения сокращение вакансионных петель, созданных ранее, из-за преференса дислокаций по отношению к межузельным атомам зарождение и рост промежуточных дислокационных петель зарож дение и рост пор. [c.122]

Существенное значение для понимания природы радиационного роста а-урана и других анизотропных материалов имела гипотеза Бакли, согласно которой эффект роста есть результат конденсации дефектов с последующим образованием дополнительных атомных слоев в одних направлениях и слоев сконденсированных вакансий в других [23]. В этом случае легко показать (см., например, [7]), что физический смысл коэффициента радиационного роста сводится к полному числу смещенных атомов, захваченных в петли дислокаций с вектором Бюргерса Vj (ПО) на каждый акт деления. Равенство по абсолютной величине коэффициентов Gjoo и Сщо указывает на то, что конденсация вакансий происходит аналогичным образом на каждый акт деления в петли с вектором Бюргерса [100] захватывается такое же количество вакансий. Дальнейшее исследование механизма радиационного роста подтвердили плодотворность гипотезы Бакли. Это обусловлено не только экспериментальным подтверждением данной гипотезы при электронно-микроскопическом исследовании а-урана, облученного осколками деления [24]. Ценностьгипотезы Бакли заключается главным образом в том, что она позволяет связать микроскопическую сторону явления радиационного роста с более общей проблемой образования дислокационных петель в металлах под облучением. [c.197]

Образование петель дислокаций в пиках смещения позволяет понять начальную стадию радиационного роста а-урана. По мере увеличения объемного содержания петель возникает необходимость учета взаимодействия новых пиков смещения с уже существующими петлями. Очевидно, что учет этого фактора связан с выяснением вопроса о дозной зависимости общего числа и среднего размера дислокационных петель. [c.204]

МОЖНО представить в виде объемов V .a и Увак, где Кс.а является объемом образования смещенных атомов и одновременно объемом отжига вакансий, а Увак служит объемом образования вакансий и областью, в которой происходит отжиг смещенных атомов. Поскольку мы полагаем, что петли вакансионного и межузельного типов зарождаются в пиках смещения, количество петель, образующихся в начальный момент облучения, будет линейно возрастать с дозой. В момент, когда весь объем образца пройдет однажды через состояние пика смещения, плотность зародышей петель станет настолько большой, что новые пики смещения должны будут возникать в том месте, где уже существует петля. Если смещенные атомы образуются вблизи петли межузельного типа, то происходит увеличение ее размеров если же в объеме Ус.в оказывается вакансион-ная петля, то она сужается. И наоборот, вакансионные петли увеличивают свои размеры, если происходит суперпозиция объема VeaK с объемами, содержащими петли этого типа. Петли межузельного типа сужаются при взаимодействии с объемами Увак- [c.206]

Схема, изображенная на фиг. 1, была так подробно проанализирована с единственной целью — иллюстрировать на простейшем примере характер выкладок, необходимых для построения гйстере-зисной петли. В табл. 1 даны окончательные результаты, полученные аналогично для ряда типовых соединений, позволяющие составить суждение о характере петли гистерезиса и вычислить рассеянную в течение одного цикла нагружения энергию. Кроме фрикционных соединений сюда включены также упруго-фрикционные соединения предполагается, что в последних, кроме сил трения, развиваются касательные усилия, пропорциональные взаимному смещению. [c.215]

Гистерезисные петли первого типа присуш,и конструкциям с сосредоточенным трением или конструкциям, в которых под действием нагрузки проскальзывание происходит сразу по всей области контакта (см. таблицу п. 7 и 8), для этих петель характерна пропорциональность их плош,ади амплитуде смещения. Гистерезисные петли второго типа от- [c.228]

Приближённо влияние таких дефектов на свойства кристалла можно описать как наличие нек-рого внутреннего смещающего поля . С. с дефектами, образующими смеыщющее поле , важны для приложений, поскольку Они устойчиво монодоменны и обладают поэтому стабильными характеристиками (напр., пиро- и пьезо-коэф.). Внутреннее смещающее поле (как и внешнее) приводит к сглаживанию аномалий физ. нараметров в области Г — ( размытие фазового перехода), поскольку индуцирует электрич. поляризацию и в неполярной фазе. При наличии смещающего поля вид зависимости 5 ( ) изменяется (рис. 3). Величина этого поля может быть определена по смещению петли гистерезиса вдоль оси Е. При наличии в кристалле I хаотически распределённых и хаотически ориентиро- ванных дипольных дефектов смещающее поле не возникает для этого случая характерно размытие скачков и, аномалий термодинамич. величии в области фазового перехода. [c.479]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...