Невесомость

Тепловые трубы с самотечным возвратом конденсата известны давно. Широкое распространение тепловых труб с фитилями началось недавно в связи с необходимостью отвода больших тепловых потоков от мощных, но малогабаритных полупроводниковых устройств. Практически незаменимы тепловые трубы с фитилями в космосе. Для охлаждения механических, электрических или радиотехнических устройств в земных условиях мы очень широко используем естественную конвекцию. В космосе естественной конвекции не может быть, поскольку отсутствует сила тяжести, и нужны иные способы отвода теплоты. Тепловые трубы с фитилями могут работать и в невесомости. Они малогабаритны, не требуют затрат энергии на перекачку теплоносителей и при соответствующем подборе рабочего агента работают в широком интервале температур. [c.105]

Это уравнение получено при следующих допущениях 1) течение турбулентное и изотермическое 2) рабочая среда невесомая и несжимаемая [c.294]

Прямолинейный однородный брус АВ веса Р и невесомый стержень ВС с криволинейной осью произвольного очертания соединены шарнирно в точке В и так же соединены с опорами А и С, расположенными на одной горизонтали АС. Прямые ЛВ и ВС образуют с прямой АС углы а = 45°. Определить реакции опор А и С. [c.19]

К ползуну I массы Aii посредством тонкой невесомой нити прикреплен груз I массы М2. При колебаниях груза по закону ф = фо sin (nt ползун скользит по неподвижной горизонтальной гладкой поверхности. Найти уравнение движения ползуна [c.262]

Пусть на участке трубопровода имеется суженное отверстие (см. рис. 14-1). Сечения / — / и // — // в трубопроводе закрыты невесомыми поршнями, которые могут перемеш,аться без трения. На поршень / плош,адью F действует давление ри а на поршень II площадью р2 действует давление ра, причем Pi>P2- Трубопровод не имеет теплообмена с внешней средой. [c.219]

Пример 2. Для системы тол, находящихся н равновесии, определить реакцию шарнира В (рис. 52). Необходимые данные указаны на рисунке. Стержни АЕ л ВС, блоки и нть считать невесомыми. Трением в шарнирах пренебречь. Дуговой стрелкой обозначена нара сил, М модуль алгебраического момента. [c.64]

Для невесомости материальной точки относительно локально-инерциальной системы отсчета должно выполняться условие [c.599]

Изложенная выше теория расчета продольных колебаний может быть распространена также и на случаи расчета поперечных и крутильных колебаний. Например, рассматривая невесомую балку с одной степенью свободы, получим уравнение движения в виде (20.1). В этом случае вместо переменной х следует принять перемещение [c.535]

При допущении, что масса пружины мала по сравнению с массой подвешенного груза Q, тип колебания груза не может существенно зависеть от массы пружины и с достаточной точностью можно принять, что перемещение ее поперечного сечеиия на расстоянии т) от закрепленного конца то же, что и в случае невесомой пружины, т. е. равно [c.578]

Если перемещение, согласно принятому допущению, не зависит от массы пружины, то, очевидно, потенциальная энергия системы такая же, как и в случае, если бы пружина была невесомой. [c.578]

Крутильные колебании невесомых валов с дисками [c.334]

Существенно расширились условия проведения сварочных работ. Наряду с обычными условиями сварку выполняют в условиях высоких температур, радиации, под водой, в глубоком вакууме, в условиях невесомости. Быстрыми темпами внедряются новые виды сварки — лазерная, электронно-лучевая, ионная, световая, диффузионная, ультразвуковая, электромагнитная, взрывная и др., существенно расширились возможности дуговой и контактной сварки. [c.3]

Невесомый стержень. Невесомым называют стержень, [c.17]

Если связью является криволинейный невесомый стержень (рис. 12, б), то аналогичные рассуждения приведут к выводу, что его реакция тоже направлена вдоль прямой АВ, соединяющей [c.17]

Пульсационному движению одиночной частицы в турбулентном потоке посвящен целый ряд работ [Л. 15, 35, 114, 302, 304, 381]. При этом решение Чен Чан-моу [Л. 381] касается весьма мелких (стоксова область обтекания ReT<0,4) и невесомых частиц, для которых ищется закон изменения скорости, коэффициенты диффузии, характеристики энергетического спектра. В отличие от этой работы М. Д. Хаскинд [Л. 302] рас-100 [c.100]

Пусть несжимаемая н невесомая жидкость движется по каналу с произвольным профилем скорости в сечении О—О (рис. 4.1). Для изменения этого профиля поперек сечения р—р канала установлена плоская тонкостенная решетка с любым распределением коэффициента сопротивления по сечению. Рассмотрим, как изменяется распределение скоростей в сечении 2—2, расположенном на конечном расстоянии ( далеко ) за решеткой (сечения О—О и 2—2 выбирают на таком расстоянии от решетки, на котором нет влияния вносимого ею возмущения, а обычное изменение профиля скорости, свойственное вязкой жидкости при движении на прямом участке, еще незначительно). Опыты [130 I показывают, что это расстояние может быть )авно примерно 2Ь . Для этого разобьем весь поток па п трубок тока. В общем случае распределение скоростей в каждой из трубок может быть любым. Поэтому вместо обычного уравнения Бернулли напишем для г-й трубки тока на участке 0—0 - 2—2 (рнс. 4.2) уравнение полных энергий [c.92]

В дифференциальном вороте два жестко соединенных вала К и К.2 с радиусами г и Г2 и моментами инерции относительно оси О1О2 соответственно /1 и У2 приводятся во вращение рукояткой АВ. Подвижный блок С подвешен на невесомой нерастяжимой нити, левая ветвь которой навита на вал К, а правая ветвь — на вал Кг- При вращении рукоятки АВ левая ветвь нити сматывается с вала К, а правая ветвь наматывается на вал Кг- К рукоятке АВ приложен постоянный вращающий момент т. К блоку С подвешен груз О массы М. Найти угловую скорость вращения рукоятки в момент, [c.301]

До 50-х годов XIX столетня наука рассматривала теплоту как особое, невесомое, неуничтожаемое и несоздаваемое вещество — теплород. Одним из первых, кто опроверг эту теорию, был М. В. Ломоносов. В 1744 г. в своей диссертации Размышление о причине теплоты и холода он писал Теплота состоит во внутреннем движении собственной материи... . В другой его работе записано Утверждаю, что огонь и теплота состоят в коловратном движении частиц, а особливо самой материи тела составляющих . Тем самым в своих работах М. В. Ломоносов заложил основы механической теории тепла. Однако Ломоносов не был понят современниками. Еще долгое время физики продолжали толковать о теплороде. Только к середине XIX в. механическая теория теплоты в результате работ целого ряда ученых находит повсеместное признание, становится основой всей термодинамики и энергетики. [c.9]

Пример I. Польемный кран, имеющий вертикальную ось вращения, 4В, состоит из стержней, скрепленных шарнирами. Ось крана закреплена с по-мон1ЬЮ подпятника А и подшипника ff (рис. 17, а). Считая стержни и весь кран невесомыми, определить силы реакций в подпятнике и в подпшпнике, усилия в стержнях /, 2, 3, 4 если известны размеры h н а. также углы а,, aj, а,. Стержни 2 и 5 горизонтальны. Кран с помощью троса D удерживает груз, сила тяжести которого равна Р. [c.21]

Пример 2. Груз с силой тяжести Р = 200 кН прикреплен с помощью троса к шарниру D, который крепится к вертикальной стене тремя стержнями, два из которых расположены в горизонтальной плоскости, а третий -в вертикальной, с помощью шарниров. Сила сопротивления груза от ветра й=100кН горизонтальна и параллельна стене. Определить силу натяжения троса и усилия в стержнях, считая стержни невесомыми, если а = 60 ", Р = 30 (рис. 18, а). [c.23]

Проверим выполнение условия невесомости для материа]п,ной точки, находящейся в космическом корабле, который движется ностунательно относительно Земли в качестве ее искусственного спутника за пределами атмосферы. За инсрп,иальную систему OT 4eia можно принять систему отсчета, скрепленную с Землей. [c.240]

Материа-1ц>ная точка внутри кабиггы корабля находится в состоянии невесомости, пока она не сонрикасается со стенками корабля и с другими телами, скрепленными с кораблем. [c.240]

Под невесомостью такой материальной точки понимают отсутствие давления этой точки на каждое из тел, с которым она можег соприкасаться. В частности, невесомая материальная точка Fie давит на площадку весов (не имеет веса), находящихся в покое по отношению к гой системе огсчета, относительно когорой покоится материальная точка. [c.242]

Невесомая магериальная точка гeJЮ), прикрепленная на нружине к любому телу, покоящемуся относительно ее собственной системы отсчета, не деформирует эту пружину. Учитывая, что давление точки на какое-либо тело но модулю [c.242]

Пример. Система состоит из точечного груза М с силой тяжести Р =200 Н, прикрепленного к концу невесомого стержня длиной /=90 см, другой конец которого закреплен с помощью цилиндрического шарнира О (рис. 116). К стержню в точке В прикреплены две одинаковые пружины, коэффициенты жесткости которых с =20 Н/см, а в точке /1 демпфер, еоздаюгций линейную силу сопрогинлепия коэффициент сопротивления демпфера р.= 15Н-с/см. [c.443]

Из эюто условия при F = 0 (юлучается условие, которое BbHiojHiHeT H при невесомости точки по отношению к выделенной инерциальной системе отсчета, а следовательно, и всех других инерциальных систем отсчета. Если F, = 0, то из (9) получаем условие невесомости точки относительно локально-инерциальной системы отсчета в форме [c.597]

Для того чтобы для ценчра масс вьпюлнялось условие невесомости и, следовательно, система материальных объектов как единая совокупность тоже находилась в невесомости по отношению к иперциальной системе отсчега, должно выполняться условие F = 0. Тогда для центра масс справедливо условие [c.598]

Для невесомости точки относительно инерциальной системы отсче(а должны выполняться условия ее невесомости относительно локально-инерциальной системы отсчета и условие невесомости от движения вместе с локально-инерциальной системой отсчета относительно инерциальной системы. Невесомость точки из-за неоднородности полей тяготения от различных материальных объектов строго осуп ествляется только в одной точке и приближенно в области, содержатцей лу точку. Область невесомости точки зависит от размеров [c.599]

Лиофобные или лиофильные свойства проницаемых материалов в сочетании с малым диаметром пор обеспечивают достаточно эффективную сепарацию парожидкостной смеси, что особенно важно, например, для забора топлива из баков в условиях невесомости. На этом же принципе основана работа трубчатого испарителя для получения паров ртути в ионном двигателе. Пористая вставка из вольфрама внутри молибденовой трубки нагревается размещенным на ее внешней поверхности электрическим нагревателем. Жидкая ртуть под давлением подается в пронш,аемую вставку и испаряется. Вставка одновременно выполняет роль парожидкостного сепаратора, препятствуя протоку сквозь нее жидкой ртути. В том случае, когда жидкость смачивает нагреваемую пористую матрицу, на ее выходную поверхность для исключения прорыва жидкости и получения сухого пара помещают слой проницаемого лиофобного материала, например фторопласта. [c.16]

Поперечные колебания невесомых иалоо с сосредоточенными массами [c.334]

Решение. Рассмотрим равновесие стержня АВ, к которому приложены вса данные и искомые силы. Изобразим для наглядности стержень отдельнЬ (рис. 25, б) и покажем действующие на него силы силу Р, численно равную весу груза, натяжение Т нитн и реакцию R , направ.г1енную вдоль стержня, так как стержень считается невесомым. Если трением в оси блока пренебречь, то натяжение нити, перекинутой через блок, при равновесии всюду одинаково следовательно, T=Q. [c.27]

Допустим, что вместо нити груз будет подвешен на жестком легком (невесомом) стержне длины I. В этом случае (так как стержень в отличие от нити может работать и на растяжение, и на сжатие) груз опишет полную окружность, если при движении его скорость нигде (кроме, может быть, точки М ) не обратится в нуль. Применяя уравнение (52 ) для перемещения М М и считая в точке М скорость и=0, получим — mvl/2=—mg-2l. Отсюда следует,j что fomm = K4i - [c.223]

Краткий курс теоретической механики (1995) -- [ c.257 , c.258 , c.260 ]

Теоретическая механика (1976) -- [ c.169 ]

Физика. Справочные материалы (1991) -- [ c.25 ]

Курс теоретической механики. Т.1 (1972) -- [ c.447 ]

Физические основы механики (1971) -- [ c.355 ]

Физические основы механики и акустики (1981) -- [ c.97 ]

Энергетическая, атомная, транспортная и авиационная техника. Космонавтика (1969) -- [ c.439 , c.442 , c.444 , c.446 , c.447 ]

Теоретическая механика в примерах и задачах Том 2 Динамика издание восьмое (1991) -- [ c.18 ]

Краткий курс теоретической механики 1970 (1970) -- [ c.325 , c.330 ]

Курс теоретической механики Том2 Изд2 (1979) -- [ c.145 , c.148 ]

Курс лекций по теоретической механике (2001) -- [ c.73 , c.292 ]

Курс теоретической механики для физиков Изд3 (1978) -- [ c.178 , c.180 ]

Математические методы классической механики (0) -- [ c.116 ]

Механика космического полета в элементарном изложении (1980) -- [ c.57 ]

Справочное руководство по физике (0) -- [ c.54 ]

Теоретическая механика (1981) -- [ c.107 , c.147 ]

Курс теоретической механики (2006) -- [ c.360 , c.364 ]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...