Образование изображения при некогерентном освещении

Книга содержит введение в качественную теорию дифракции и анализ образования изображений при некогерентном и когерентном освещении. В ней рассматриваются свойства когерентного света и излагаются теоретические и экспериментальные основы оптической голографии (восстановления волнового фронта). [c.4]

Гл. 3 посвящена процессу образования изображения при некогерентном освещении. Вводится понятие передаточной функции и устанавливается связь ее с получаемым изображением с использованием, в частности, плоскости пространственных частот. В заключение разбираются два крайних примера точечный источник и синусоидальный по интенсивности предмет. [c.8]

ОБРАЗОВАНИЕ ИЗОБРАЖЕНИЯ НРИ НЕКОГЕРЕНТНОМ ОСВЕЩЕНИИ [c.43]

ОБРАЗОВАНИЕ ИЗОБРАЖЕНИЯ ПРИ НЕКОГЕРЕНТНОМ ОСВЕЩЕНИИ 49 [c.49]

Основная особенность процесса образования изображения при когерентном освещении состоит в том, что перед регистрацией сначала складываются комплексные амплитуды, а затем интенсивности. Как и в случае некогерентных систем, здесь, очевидно, будет зарегистрирована только интенсивность результирующего поля, а именно 1 Ej = ЕЕ — квадрат модуля вектора электрического поля Е. Однако к полю сигнала можно добавить когерентный фон и путем интерференции обратимо зарегистрировать как амплитуду, так и фазу комплексного сигнала. Типичный пример интерферометрического гетеродинирования, используемого в голографии, описан в разд. 6 гл. 1. Более полно регистрация фаз в оптике будет рассмотрена в гл. 6. [c.90]

В случае образования изображения при некогерентном освещении, для которого картина дифракции или функции разброса имеет вид [c.211]

В обычном методе фотографической регистрации используется освещение только некогерентным светом, поскольку в этом случае регистрируется лишь распределение интенсивности света, отраженного объектом или прошедшего через него. Шероховатость поверхности объекта либо неоднородность стекла подложки вызывают некогерентное рассеяние света, которое ухудшает качество изображения вследствие уменьшения контраста, образования паразитных изображений и т. п. [c.115]

Образование изображения некогерентно излучающего одномерного объекта для оптической системы, обладающей свойствами линейности и изопланатизма, без учета геометрического и фотометрического масштабов иллюстрирует рис. 199, где (х) характеризует распределение яркости на предмете. Каждому линейному элементу —Вд объекта соответствует некоторая функция рассеяния А ( ) объектива, которая является, по сути, математической моделью оптической системы, она отображает действие аберраций, дифракции и рассеяния света. Иногда ее называют аппаратной функцией. Параметр I отсчитывается от точки изображения, в которой определяется освещенность. [c.247]

Книга известных французских специалистов Мареша-ля и Франсона Структура оптического изображения восполняет имеющийся пробел в литературе, посвященной оптическим системам. В этой книге изложена в сжатом (иногда даже чрезмерно), но наглядном виде теория образования изображений оптическими приборами, приведен математический аппарат, необходимый для проведения вычислений, решен ряд конкретных задач, связанных с распределением света в изображениях сложных объектов при различных условиях освещения (когерентном, частично когерентном и некогерентном), и приведен довольно разнообразный иллю1стративный материал, относящийся к этому вопросу. [c.6]

В этом случае проблема более проста, чем в случае некогерентного освещения. В самом деле, рассмотрим распределение комплексных ам плитуд Q у, z) на плоскости объекта математическое выражение принципа Гюйгенса — Френеля [соотношение (3.10)] показывает, что распределение амплитуд на сфере с центром в О есть преобразование Фурье функции Q(y, z). Эта сфера сравнения S может, в частности, опираться на контур 1входного зрачка прибора, и для того, чтобы перейти к распределению амплитуд на сфере S с центром в О, достаточно вычислить изменение оптического пути L 1между этими двумя сферами [соотношение (3.11)], т. е. аберрацию прибора. Наконец, изображение представляется преобразованием Фурье распределения амплитуд на S, и мы увидим, что образование изображения по существу есть следствие двух дифракций одна соответствует переходу от объекта до входного зрачка, другая — от выходного зрачка до изображения. Поскольку каждой из этих дифракций соответствует свое преобразование Фурье, закон фильтрования представляется весьма простым. Если коэффициент пропускания прибора мало меняется, можно утверждать, что все частоты, распространяющиеся в направлении, проходящем через входной зрачок, пропускаются [иногда с изменением фазы, возникающим в результате действия величины h ( Д) в соотношении (3.11)] частоты же более высокие, направляющие дифрагированные волны мимо зрачка, исключаются это и есть основная идея теории Аббе о разрешающей силе микроскопа. [c.69]

Гл. 6 содержит теоретические и экспериментальные основы оптической голографии, которую Габор назвал методом образования изображения путем восстановления волнового фронта. Здесь рассматриваются проективная голография Френеля, без-линзовая голография Фурье с высоким пространственным разрешением и метод устранения эффекта протяженности источника с целью сохранения высокого пространственного разрешения по предмету. Затем излагается требование к когерентности света в голографии. В конце главы описан классический эксперимент Строука с голограммой, полученной при некогерентном освещении, и даны экспериментальные обоснования возможности применения голографических принципов для рентгеновских лучей. [c.9]

Относительная некогерентность освещения микроскопических объектов. Как известно, теория образования изображения в микроскопе по Аббе основывается на когерентном освещении несамосветящихся объектов. Такая точка зрения была необходима ученому для того, чтобы теоретически доказать значение чистовой апертуры объектива микроскопа. Аббе не занимался самосжетя-щимися объектами, поскольку они не дают первичных изображений он считал, что для них теория изображения должна) быть иной, существенно отличной. Теория Аббе сыграла важнуку роль в разработке теоретических основ фазового контраста и его разновидностей. Исследование объектов по методу фазового контраста применяется в микроскопии и в настоящее время. Рэлей в 1890 г. математически доказал тождественность результатов когерентного метода освещения и самосветящихся тел. Основываясь на теории непрерывного перехода от когерентного освещения к самосвечению, Мандельштам теоретически показал и экспериментально доказал, что, применяя в качестве самосветящегося объекта решетку из [c.29]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...