Прямило эллиптическое

Пример такой линии показан на рис. 169. Линия составлена из дуг окружностей, эллипса и прямой. Эллиптический участок задан уравнением в координатной системе кОу, точки сопряжения отмечены. Вместо указания размеров до оси (радиусов) на полученной поверхности вращения задают диаметры, учитывая особенности измерительного инструмента. [c.229]

Этот класс включает тела, которые имеют три взаимно перпендикулярные плоскости симметрии эллипсоиды, прямые эллиптические цилиндры и прямоугольные параллелепипеды. Точное решение известно только для поступательного движения эллипсоида, и этот случай будет поэтому рассмотрен первым. [c.255]

Плоскости Mv круговых сечений проходят через прямую 12, Г2. Они пересекают конус по окружностям. Любая плоскость, параллельная плоскости Mv, пересекает конус по окружности. Такие сечения эллиптического цилиндра или конуса второго порядка называют антипараллельными сечениями. [c.261]

В зависимости от вида поверхности, индикатриса Дюпена может иметь вид эллипса, гиперболы или двух параллельных прямых линий. Если индикатриса Дюпена касается поверхности только в одной точке, то она является эллипсом. В этом случае все точки поверхности, достаточно близкие к рассматриваемой точке, находятся по одну сторону касательной плоскости. Такие точки поверхности, как известно, называются эллиптическими. [c.409]

Рассмотрим применение способа на примере пересечения прямого кругового конуса с осью вращения 1(12) и эллиптического цилиндра с осью симметрии 4(42) (рис. 189). В сечении цилиндра плоскостью, перпендикулярной оси я(я2), будут эллипсы, а в сечении под углом (р, изображенном как основание цилиндра, будут окружности диаметра (1. Эти окружности называют круговыми сечениями." Не трудно догадаться, что у этого цилиндра есть ещё одно направление, в котором сечения тоже будут круговыми. [c.189]

На черт. 266 и 267 построены точки пересечения поверхности эллиптического цилиндра с прямой линией т. [c.82]

У поверхностей вращения этими линиями будут параллели (окружности) у линейчатых поверхностей, включая линейчатые винтовые поверхности,— образующие (прямые линии) у поверхностей второго порядка — их прямолинейные образующие (конус, цилиндр, однополостный гиперболоид, косая плоскость) или их круговые сечения (конус, эллиптический [c.151]

Радиус ОР — ОА Ь ОО. Чтобы получить (2н -р 1) центров сопряжении, необходимо разделить PQ на (2л - - 2) частей на рисунке л — 3 и число частей (2 X 3) 2 — 8. Лучи, проведенные из полюса. через точки деления 7, 2, 3,. .., определяют точки, такие как Л/, которые соединяются с центром О. Точка Му принадлежит дуге контура эллиптической арки, а на прямой ММу находятся центры сопряжения Су и С. Подобным образом находятся и другие центры сопряжения дуг окружностей, заменяющих эллиптическую кривую. [c.16]

Прямая строфоида — фокаль эллиптических сечений цилиндра, когда ось пучка секущих плоскостей проходит через точку А перпендикулярно к осевому сечению цилиндра АОу. Циссоида — место точек М (рис. 2, д), [c.21]

Используя эту команду, можно строить подобные отрезки, дуги, окружности, двухмерные полилинии, эллипсы, эллиптические дуги, прямые, лучи и плоские сплайны. Подобные окружности имеют диаметр больше или меньше исходного в зависимости от того, как задано смещение. Если смещение указано точкой вне окружности,, новая окружность имеет больший диаметр, если внутри окружности - меньший. [c.268]

Если прямые / й и а j /, то получим эллиптический цилиндр (рис. 143). В случае, когда а, I, Ь — концентрические окружности, образуется поверхность тора (кольца) и т. д. [c.110]

Получение эллиптически-поляризованного света. Рассмотрим взаимодействие двух когерентных волн со взаимно перпендикулярными электрическими векторами, распространяющихся вдоль одной прямой. Практически такой случай можно реализовать на следующей установке (рис. 9.15) естественный свет, исходящий из точечного источника S, проходя через призму Николя, превращается в линейно-поляризованный. Пластинка П толщиной d, вырезанная из одноосного кристалла параллельно оптической оси 00, располагается так, чтобы линейно-поляризованный свет падал на нее пер- [c.234]

Соотношение (1.24), описывающее монохроматическую волну, служит одним из возможных решений волнового уравнения, и такая волна обязательно должна быть поляризована (в общем случае эллиптически). Итак, мы пришли к чрезвычайно важному утверждению, глубокий смысл которого заключается в том, что поляризация монохроматической волны является прямым следствием уравнений Максвелла. [c.29]

Чтобы найти прямую зависимость угла отклонения маятника от времени /, необходимо воспользоваться некоторыми соотношениями между эллиптическими функциями. [c.409]

Рассмотрим применение способа на примере пересечения прямого кругового конуса с осью вращения /(ь) и эллиптического цилиндра с осью симметрии я(я2) (рис. 187). [c.212]

Пример 45. Обращенное эллиптическое движение. Движение плоской фигуры 5] (рис. 146) происходит так, что связанные с этой фигурой две взаимно перпендикулярные прямые Ох и Оу проходят через неподвижные точки Л и В (это можно осуществить, заставляя стержни Ох и Оу проходить внутри направляющих трубочек, вращающихся вокруг осей А и В). Определим траектории любой точки фигуры В) на неподвижной плоскости О х у. [c.231]

Эллиптическое движение точки М определяется в пространстве шестью постоянными. Проведем через центр сил О прямоугольные неподвижные оси х, у, z (рис. 90). Плоскость орбиты пересечет плоскость ху по прямой NN, которую называют линией узлов. Та из точек N орбиты, в которой 2 при движении планеты от отрицательных значений переходит к положительным, называется восходящим узлом. Другая точка N называется нисходящим узлом. [c.111]

Описание установки. На рис. 46 приведена схема установки для регистрации спектра комбинационного рассеяния. Ртутная лампа ПРК-2, помещенная в одном из фокусов А эллиптического зеркального цилиндра, посылает лучи на кювету с исследуемым веществом, расположенную во втором его фокусе В. Такая форма осветителя позволяет наиболее эффективно использовать световой поток возбуждающего источники света. Рассеянный свет поступает в спектрограф ИСП-51 под прямым углом к возбуждающему потоку. [c.118]

Классический метод прямых. Сущность метода поясним на примере решения линейного уравнения эллиптического типа [c.180]

Рис. 22.2. Поперечное сечение труб и каналов а — круглое б — полукруглое в — полуэллиптическое г — банкетное 3 — ово-идальное (яйцевидное) е — эллиптическое лс — полукруглое с прямыми вставками 3 — яйцевидное перевернутое и —лотковое к — пятиугольное л —прямоугольное А — трапецеидальное

Элементы эллиптического движения. Эллиптическое движение планеты определяется в пространстве шестью постоянными. Проведем через центр 5 Солнца (рис. 152) три оси Sy, с неизменными направлениями. В настоящее время обычно принимают за плоскость ху плоскость эклиптики на 1 января 1850 г., за положительные оси 5л и —прямые, направленные в точку весеннего равноденствия и в точку летнего солнцестояния той же эпохи, и за положительную ось Sz направление на северный полюс эклиптики. [c.363]

Остается, наконец, рассмотреть промежуточный случай, когда прямая II касается заданной окружности, т. е. когда а — 1. Тогда интегрирование молено выполнить при помощи показательных функций, так как модуль k предыдущих эллиптических функции делается равным I. В самом деле, вернемся к уравнению кинетической энергии v - = 2g(a — г). Напишем [c.384]

Изменение вектора напряженности в пространстве при элл1ш-тической и круговш поляризациях. Для фиксированного момента времени множество точек, образуемых концом вектора Е, лежит на винтообразной линии. На рис. 17 показано пространственное изменение вектора Е при круговой поляризации волны. Представить себе эллиптически поляризованную волну при фиксированном I можно так на поверхности прямого эллиптического цилиндра проведена винтовая линия, начало вектора Е находится в точках оси цилиндра, конец — на винтовой линии, причем сам вектор везде перпендикулярен оси. [c.39]

Точка движется по пов ерхности прямого эллиптического цилиндра ПО винтовой линии, наклоненной под углом а К образующей цилиндра. Секторная скорость проекции этой точки па плоскость, перпендикулярную к о бразующей цилиндра, постоянна и равна с. Определить ско рость точки. [c.18]

Вместе с тем сидерически прямое эллиптическое движение будет синодически прямым при любом t лишь тогда, когда а меньше, чем [c.271]

На черт. 292 задан эллиптический параболоид. Дана фронтальная проекция точки М, принадлеж.)щей этой поверхности. Построена профильная М" проекция точки М. Для этого а) параболоид рассечен профильной плоскостью ij), проходящей через точку М б) через две параболы сечений поверхности плоскостями а и проведена поверхность параболического цилиндра образуюш,не которой параллельны прямой /—А в) точка М должна принадлежать и этой поверхности, вследствие чего ее профильная проекция может быть найдена с помощью образующей 2 — М параболического цилиндра. При этом точка 2 нзята на заданной параболе р, лежащей в плоскости о и являющейся очерком параболоида на профильной проекции. [c.98]

Вывести закон передачи вращения пары эллиптических зубчатых колес с полуосями а и Ь. Угловая скорость колеса / toi = onst. Расстояние между осями 0i02 = 2a, ф — угол, образованный прямой, соединяющей оси вращения, и большой осью эллиптического колеса /. Оси проходят через фокусы эллипсов. [c.111]

Рис. 8. Коробовая линия эллипсов. Задана ломаная, образованная прямыми а, 6, с и в которую нужно вписать гладкий обвод из эллиптических дуг, соприкасающийся со сторонами ломаной в точках А, В, С и О. Эллиптические дуги коробовил линии составляют части эллипсов с центрами Оу, и 6 3, сопряженные оси которых параллельны соответствующим сторонам ломаной.

Рис. 2. Развертка кругового цилиндра с косыми эллиптическими основаниями. Окружность нормального сечения диаметра 3 и прямую, представляющую ее периметр пЗ, разделяют, например, на 8 равных частей. Каждой из точек делений 7, 2,. .., 8 со ответствуют отрезки образующих цилиндра, которые наносят на развертку так же, как и отрезки ретр при развертке призмы (си. рис. 1). Геометрические места концов образующих 7, 2, 8, 1 и 7, 2, . .., в ,

Плоскость А пересекает поверхность Ф по двум пересекающимся прямым Ь, I. Значнт, Ф — поверхность второго порядка. Она называется эллиптическим однополостным (линейчатым) гиперболоидом и содержит два семейства прямолинейных образующих (рис. 132). [c.104]

Теорему хорошо иллюстрирует пример, приведенный на рис. 162. Здесь эллиптический и круговой цилиндры с общей плоскостью симметрии 2 IT2 имеют две точки соприкосновения А, В. Поэтому линия их пересечения распадается на два эллипса аиЬн проецируется на П в конику, распавшуюся на две прямые а 2, Ь - [c.130]

Изменения проекции линии пересечения вертикального и горизонтального цилиндров в зависимости от изменения соот-нощений диаметров ( 1 вертикального и 2 горизонтального цилиндров наглядно видны на рисунке 10.6. С приближением значения диаметра с1 вертикального цилиндра к диаметру йг горизонтального цилиндра (рис. 10.6, б) линия пересечения все больще прогибается вниз (точка В опускается). При равенстве диаметров (рис. 10.6, в), т. е. касании цилиндров одной сферы на линии пересечения в точке В, возникает перелом, а плавная линия пересечения превращается в две плоские эллиптические кривые, которые проецируются в два отрезка и плоскости которых пересекаются между собой под прямым углом. При дальнейщем увеличении (рис. 10.6, г) диаметра вертикального цилиндра (В, > Вг) общее направление линии их пересечения изменяется. Такое изменение в данном случае равносильно повороту ранее приведенных изображений, например (рис. 10.6, б), на 90°. [c.134]

Как следует из этого выражения, эллипс превращается в прямую при значениях разности фаз О и 2л. Это означает, что если разность фаз между взаимно перпендикулярными компонентами компенсировать, обращая ее в нуль или 2л, то эллиптически-поляри-зоваииый свет превратится в линейно-поляризованный. Таким образом, зная величину компенсации разности фаз, можно провести полный количественный анализ эллинтически-поляризованного света. Приборы, способные осуществить такую операцию—компенсировать произвольную разность фаз между обыкновенными и необыкновенными лучами, обращая ее в нуль или 2л, — называются компенсаторами. Ознакомимся с двумя их разновидностями. [c.239]

В обращенном эллиптическом циркуле кривошип ЛВ длины GO см ЮА = ОВ) вращается вокруг оси, проходящей чере.ч точку О перпендикулярно плоскости рисунка. Ползуны А и В, шарнирно соединенные с 1гривошином, приводят во врап(енне вокруг оси, параллельной оси вращения кривошипа и проходящей через точку Oi, стержень OJ), изогнутый под прямым углом. [c.86]

Пример 53. Центроиды в обращенном эллиптическом движении. Скорости тех точек сторон движущегося прямого угла, которые в данный момент проходят через оси вращения трубок А и В, направлены вдоль прямых О А и ОВ (рис. 169). Следовательно, мгновенный центр находится на пересечении перпендикуляров, восставленных к АО и ВО в точках /1 и В. По построению АОВР — прямоугольник, т. е. ОР = АВ = 21. Точка Р находится на постоянном расстоянии 21 от вершины подвижного прямого угла, т. е. подвижной центроидой С является окружность радиуса 21 с центром в О. Неподвижная центроида С — окружность вдвое меньшего радиуса I с центром в О. Сравнивая этот результат со случаем эллиптического движения, видим, что подвижные и неподвижные центроиды поменялись ролями если покатить большой [c.251]

Световое давление не единственный механический эффект действия света. Если облучить тело эллиптически поляризованным светом, то у тела возникнет вращающий механический момент. Например, если кристалл преобразует циркулярно поляризованный свет в линейно поляризованный, то на этот кристалл должен действовать вращающий момент. Это явление впервые (1898) было теоретически предсказано Садовским и получило название эффекта Садовского. Экспериментально этот эффект был подтвержден в 1935—1936 гг. Бетом. Величина эффекта очень мала. Так, для поляризованного по кругу видимого света (г = 410 с >), по интенсивности равного интенсивности прямых солнечных лучей, нраш.ающий момент Л1 = = 3-10 ° дин-см = 3-10—Н-м. Для сантиметровых волн (v=10 ) Л1=10 дине,м= 10 Н-м при интенсивности, равной 1 Вт/см . Большую роль эффект Садовского играет в процессах поглощения п испускания света ато.чам] н молекулами, где его существование в значительной степени определяет правила отбора. [c.182]

Эллипс поляризации — проекция траектории, которую описывает конец вектора Е на плоскость, перпендикулярную лучу (рис. 8.3), В общем случае проекционная картина имеет вид эллипса с правым или левым направлением вращения вектора Е во времени, по может вырождаться в окружность и прямую, В связи с этим различают поляризации эллиптическую, круговую или циркулярную и лииейную. [c.185]

На рис. 12.5—12.7 показаны распределения Суа и 4атах по размаху прямого, трапециевидного и стреловидного крыльев при различных углах атаки. У крыла прямоугольной формы в плане [ft(2) = ft = onst I коэффициенты 4Г изменяются приближенно по эллиптическому закону у трапециевидного крыла, близкого по форме к эллиптическому, резко возрастает вблизи концевых частей крыла и затем в корневой части сохраняется неизменной для стреловидного крыла харак- [c.678]

Вывести закон переда и вращения пары эллиптических зубчатых колес с полуосями а и Ь. Углозая скорость колеса / (oi = onst. Расстояние между осями 0 02 — 2а, <р — угол, образо1заннь й прямой, соедиклюичсн [c.111]

На рис. 124 показано эллиптическое отверстие, свободное от нагрузки, причем напряжения вызываются приложением равномерного растягивающего усилия S на бесконечности иод углом р к оси j . Эта задача была решена в 63 с помощью прямого выбора комплексных потенциалов, обладаюш,их соответствующими свойствами. Сейчас мы выведем эти потенциалы, пользуясь методом Н. И. Мусхели-швили. [c.225]

Ламинарное течение в прямой трубе эллиптического сечения (рис. 84, г) было рассмотрено Буссинеском. Закон распределения скоростей в поперечном сечении имеет вид [c.143]

Пересекаются круговой и эллиптический цилиндры, соприкасающиеся в точках А(А , Ai) и В(В , В2). Плоские кривые пересечения изображаются на фронтальной плоскости проекций прямыми D2E2 и Fj, так как эти кривые лежат в плоскостях, проходящих через прямую AB(A B , А2В2), и поэтому фронтально проецирующих. [c.104]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...